WikiDer > Двумерная спектроскопия ядерного магнитного резонанса - Википедия

Two-dimensional nuclear magnetic resonance spectroscopy - Wikipedia

Двумерная спектроскопия ядерного магнитного резонанса (2D ЯМР) представляет собой набор спектроскопия ядерного магнитного резонанса (ЯМР) методы, которые дают данные, отображаемые в пространстве, определяемом двумя частотными осями, а не одной. Типы 2D ЯМР включают корреляционная спектроскопия (УЮТНЫЙ), J-спектроскопия, обменная спектроскопия (EXSY) и ядерный эффект Оверхаузера спектроскопия (NOESY). Двумерный ЯМР спектры предоставляют больше информации о молекуле, чем одномерные спектры ЯМР, и особенно полезны при определении структуры молекула, особенно для молекул, которые слишком сложны для работы с помощью одномерного ЯМР.

Первый двумерный эксперимент, COSY, был предложен Жан Джинер, профессор Свободного университета Брюсселя, в 1971 году. Этот эксперимент позже был осуществлен Вальтером П. Ауэ, Энрико Бартольди и Ричард Р. Эрнст, опубликовавшие свои работы в 1976 г.[1][2][3]

Основные концепции

Каждый эксперимент состоит из последовательности радиочастота (RF) импульсы с периодами задержки между ними. Время, частота и интенсивность этих импульсов отличают разные эксперименты ЯМР друг от друга.[4] Почти все двумерные эксперименты состоят из четырех этапов: подготовительный период, когда когерентность намагниченности создается с помощью набора радиочастотных импульсов; период эволюции, определенный промежуток времени, в течение которого импульсы не доставляются и ядерные спины могут свободно прецессировать (вращаться); период смешения, когда когерентность регулируется другой серией импульсов до состояния, которое будет давать наблюдаемый сигнал; и период обнаружения, в котором спад свободной индукции сигнал от образца наблюдается как функция времени аналогично одномерному FT-NMR.[5]

Двумя измерениями двумерного ЯМР-эксперимента являются две оси частот, представляющие химический сдвиг. Каждая частотная ось связана с одной из двух временных переменных, которые представляют собой длину периода эволюции ( время эволюции) и время, прошедшее в течение периода обнаружения ( время обнаружения). Каждый из них преобразуется из временного ряда в частотный ряд посредством двумерного преобразование Фурье. Одиночный двумерный эксперимент создается как серия одномерных экспериментов с различным конкретным временем эволюции в последовательных экспериментах, при этом вся продолжительность периода обнаружения записывается в каждом эксперименте.[5]

Конечным результатом является график, показывающий значение интенсивности для каждой пары частотных переменных. Интенсивности пиков в спектре можно представить в третьем измерении. Чаще интенсивность указывается с помощью контурные линии или разные цвета.

Методы гомоядерной корреляции сквозных связей

В этих методах передача намагниченности происходит между ядрами одного типа через J-муфта ядер, соединенных несколькими связями.

Корреляционная спектроскопия (COSY)

В стандартном COSY периоды подготовки (p1) и смешивания (p2) каждый состоят из одного импульса под углом 90 °, разделенного временем эволюции t1, и резонансный сигнал от образца считывается в течение периода обнаружения в диапазоне времен t2.

Первым и наиболее популярным двумерным ЯМР-экспериментом является последовательность гомоядерной корреляционной спектроскопии (COSY), которая используется для идентификации спинов, связанных друг с другом. Он состоит из одиночного РЧ-импульса (p1), за которым следует определенное время эволюции (t1), за которым следует второй импульс (p2), за которым следует период измерения (t2).[6]

Двумерный спектр, полученный в результате эксперимента COSY, показывает частоты для одного изотоп, чаще всего водород (1H) по обеим осям. (Также были разработаны методы создания спектров гетероядерной корреляции, в которых две оси соответствуют разным изотопам, таким как 13C и 1З.) Диагональные пики соответствуют пикам в эксперименте 1D-ЯМР, а перекрестные пики указывают на связи между парами ядер (так же, как расщепление мультиплетов указывает на связи в 1D-ЯМР).[6]

Перекрестные пики возникают в результате явления, называемого перенос намагничивания, и их присутствие указывает на то, что связаны два ядра, которые имеют два разных химических сдвига, которые составляют координаты кросс-пика. Каждая связь дает два симметричных поперечных пика выше и ниже диагонали. То есть кросс-пик возникает, когда существует корреляция между сигналами спектра вдоль каждой из двух осей при этих значениях. Простой визуальный способ определить, какие связи представляет собой перекрестный пик, - это найти диагональный пик, который находится непосредственно над или под перекрестным пиком, и другой диагональный пик, который находится непосредственно слева или справа от перекрестного пика. Ядра, представленные этими двумя диагональными пиками, связаны.[6]

1H УЮТНЫЙ спектр прогестерона. Спектр, который появляется как по горизонтальной, так и по вертикальной осям, является правильным одномерным 1Спектр ЯМР 1Н. Основная часть пиков появляется по диагонали, тогда как кросс-пики появляются симметрично выше и ниже диагонали.

УЮТНЫЙ-90 - самый распространенный УЮТНЫЙ эксперимент. В COSY-90 импульс p1 наклоняет ядерный спин на 90 °. Еще один член семьи УЮТНЫЙ - УЮТНЫЙ-45. В COSY-45 импульс под углом 45 ° используется вместо импульса под углом 90 ° для второго импульса, p2. Преимущество COSY-45 заключается в том, что диагональные пики менее выражены, что упрощает сопоставление перекрестных пиков около диагонали в большой молекуле. Кроме того, относительные знаки констант связи (см. J-соединение # Величина J-соединения) можно выяснить по спектру COSY-45. Это невозможно с помощью COSY-90.[7] В целом, COSY-45 предлагает более чистый спектр, в то время как COZY-90 более чувствителен.

Другой родственный метод COSY - это COSY с двойной квантовой фильтрацией (DQF). DQF COSY использует метод выбора когерентности, такой как чередование фаз или градиенты импульсного поля, которые заставляют только сигналы от двухквантовых когерентностей давать наблюдаемый сигнал. Это приводит к уменьшению интенсивности диагональных пиков и изменению их формы линий от широкой «дисперсионной» формы к более резкой «абсорбционной» форме. Он также устраняет диагональные пики от несвязанных ядер. Все они имеют то преимущество, что они дают более чистый спектр, в котором диагональные пики не заслоняют перекрестные пики, которые слабее в обычном УЮТНОМ спектре.[8]

Эксклюзивная корреляционная спектроскопия (ECOSY)

Основная статья: Эксклюзивная корреляционная спектроскопия


Полная корреляционная спектроскопия (TOCSY)

Типичные значения TOCSY для аминокислот

Эксперимент TOCSY похож на эксперимент CZY, в котором наблюдаются кросс-пики связанных протонов. Однако кросс-пики наблюдаются не только для ядер, которые напрямую связаны, но также и между ядрами, которые связаны цепочкой связей. Это делает его полезным для идентификации более крупных взаимосвязанных сетей спиновых муфт. Эта способность достигается путем вставки повторяющейся серии импульсов, которые вызывают изотропное перемешивание в период перемешивания. Более длительное время изотропного перемешивания приводит к тому, что поляризация распространяется через все большее количество связей.[9]

В случае олигосахаридов каждый сахарный остаток представляет собой изолированную спиновую систему, поэтому можно дифференцировать все протоны определенного сахарного остатка. Также доступна одномерная версия TOCSY, и при облучении одного протона можно выявить остальную часть спиновой системы. Последние достижения в этой методике включают эксперимент TOCSY 1D-CSSF (фильтр с химическим сдвигом), который дает спектры более высокого качества и позволяет надежно извлекать константы связи и использовать их для определения стереохимии.

TOCSY иногда называют «гомоядерной спектроскопией Гартмана – Гана» (HOHAHA).[10]

Невероятный эксперимент с двойным квантовым переносом в естественном изобилии (НЕАДЕКВАТ)

НЕАДЕКВАТ - это метод, который часто используется для поиска 13C-связи между соседними атомами углерода. Поскольку природное изобилие из 13C составляет всего около 1%, только около 0,01% изучаемых молекул будут иметь две соседние 13Атомы C необходимы для сигнала в этом эксперименте. Однако используются методы выбора корреляции (аналогично DQF COSY) для предотвращения одиночных сигналов. 13Атомы C, так что двойной 13Сигналы C могут быть легко разрешены. Каждая связанная пара ядер дает пару пиков на НЕАДЕКВАТИВНОМ спектре, которые оба имеют одну и ту же вертикальную координату, которая является суммой химических сдвигов ядер; горизонтальная координата каждого пика - это химический сдвиг для каждого ядра в отдельности.[11]

Методы корреляции гетероядерных сквозных связей

Гетероядерная корреляционная спектроскопия дает сигнал, основанный на взаимодействии между ядрами двух разных типов. Часто два ядра являются протонами и еще одним ядром (называемым «гетероядром»). По историческим причинам эксперименты, которые регистрируют протонный, а не гетероядерный спектр в течение периода обнаружения, называются «обратными» экспериментами. Это связано с тем, что низкое естественное содержание большинства гетероядер может привести к тому, что спектр протонов будет перегружен сигналами от молекул без активных гетероядер, что сделает его бесполезным для наблюдения желательных связанных сигналов. С появлением методов подавления этих нежелательных сигналов эксперименты с обратной корреляцией, такие как HSQC, HMQC и HMBC, стали гораздо более распространенными сегодня. «Нормальная» гетероядерная корреляционная спектроскопия, при которой регистрируется гетронуклеарный спектр, известна как HETCOR.[12]

Гетероядерная одноквантовая корреляционная спектроскопия (HSQC)

1ЧАС-15N HSQC спектр фрагмента белка NleG3-2. Каждый пик в спектре представляет собой связанную пару N – H с двумя координатами, соответствующими химическим сдвигам каждого из атомов H и N. Некоторые пики отмечены значком аминокислота остаток, который дает этот сигнал.[13]
Основная статья: Гетероядерная одноквантовая корреляционная спектроскопия

HSQC обнаруживает корреляции между ядрами двух разных типов, которые разделены одной связью. Этот метод дает один пик на пару связанных ядер, две координаты которых представляют собой химические сдвиги двух связанных атомов.[14]

HSQC работает, передавая намагниченность от я ядро (обычно протон) к S ядро (обычно гетероатом) с помощью INEPT последовательность импульсов; этот первый шаг выполняется, потому что протон имеет большую равновесную намагниченность и, таким образом, этот шаг создает более сильный сигнал. Затем намагниченность развивается, а затем передается обратно на я ядро для наблюдения. Дополнительный спин-эхо Затем можно дополнительно использовать step для разделения сигнала, упрощая спектр за счет сжатия мультиплетов до одного пика. Нежелательные несвязанные сигналы удаляются путем двойного проведения эксперимента с обращением фазы одного конкретного импульса; это меняет знаки желаемых, но не нежелательных пиков, поэтому вычитание двух спектров даст только желаемые пики.[14]

Гетероядерная многоквантовая корреляционная спектроскопия (HMQC) дает спектр, идентичный HSQC, но с использованием другого метода. Оба метода дают одинаковые качественные результаты для молекул малого и среднего размера, но HSQC считается лучшим для более крупных молекул.[14]

Гетероядерная корреляционная спектроскопия множественных связей (HMBC)

HMBC обнаруживает гетероядерные корреляции в более длинных диапазонах примерно 2–4 связей. Сложность обнаружения корреляций множественных связей заключается в том, что последовательности HSQC и HMQC содержат определенное время задержки между импульсами, которое позволяет обнаруживать только диапазон вокруг определенной константы связи. Это не проблема для методов одинарной связи, поскольку константы связи имеют тенденцию лежать в узком диапазоне, но константы связи множественных связей охватывают гораздо более широкий диапазон и не могут быть все уловлены в одном эксперименте HSQC или HMQC.[15]

В HMBC эта трудность преодолевается за счет исключения одной из этих задержек из последовательности HMQC. Это увеличивает диапазон констант связи, которые могут быть обнаружены, а также снижает потери сигнала из-за релаксации. Цена состоит в том, что это исключает возможность разделения спектра и вносит фазовые искажения в сигнал. Существует модификация метода HMBC, который подавляет сигналы с одной связью, оставляя только сигналы с несколькими связями.[15]

Методы пространственной корреляции

Эти методы устанавливают корреляции между ядрами, которые физически близки друг к другу, независимо от того, существует ли между ними связь. Они используют ядерный эффект Оверхаузера (NOE), посредством которого близлежащие атомы (в пределах примерно 5 Å) подвергаются перекрестной релаксации по механизму, связанному с спин-решеточная релаксация.

Ядерная спектроскопия эффекта Оверхаузера (NOESY)

В NOESY для установления корреляций используется перекрестная релаксация ядер Оверхаузера между ядерными спинами во время периода перемешивания. Полученный спектр похож на COSY, с диагональными пиками и кросс-пиками, однако кросс-пики соединяют резонансы от ядер, которые пространственно близки, а не те, которые связаны между собой сквозными связями. Спектры NOESY также содержат дополнительные осевые пики которые не предоставляют дополнительной информации и могут быть устранены с помощью другого эксперимента, изменив фазу первого импульса на обратную.[16]

Одним из применений NOESY является изучение больших биомолекул, таких как белок ЯМР, в которых отношения часто можно назначить с помощью последовательная ходьба.

Эксперимент NOESY также может быть выполнен в одномерном режиме путем предварительного выбора отдельных резонансов. Спектры считываются с предварительно выбранными ядрами, дающими большой отрицательный сигнал, в то время как соседние ядра идентифицируются по более слабым положительным сигналам. Это только показывает, какие пики имеют поддающиеся измерению NOE для интересующего резонанса, но занимает гораздо меньше времени, чем полный 2D эксперимент. Кроме того, если предварительно выбранное ядро ​​меняет окружающую среду в пределах шкалы времени эксперимента, могут наблюдаться множественные отрицательные сигналы. Это предлагает обмен информацией, аналогичный методу ЯМР EXSY (обменная спектроскопия).

Эксперименты NOESY являются важным инструментом для определения стереохимии молекулы в растворителе, тогда как рентгеновская дифракция на одном кристалле используется для определения стереохимии молекулы в твердой форме.

Спектроскопия ядерного эффекта Оверхаузера с вращающейся рамкой (ROESY)

ROESY похож на NOESY, за исключением того, что начальное состояние другое. Вместо того, чтобы наблюдать перекрестную релаксацию из начального состояния z-намагничивание, равновесная намагниченность повернута на Икс ось, а затем блокируется вращением внешним магнитным полем, так что она не может прецессировать. Этот метод полезен для определенных молекул, время корреляции вращения попадает в диапазон, где ядерный эффект Оверхаузера слишком слаб, чтобы его можно было обнаружить, обычно молекулы с молекулярный вес около 1000 дальтон, потому что ROESY имеет другую зависимость между временем корреляции и константой скорости кросс-релаксации. В NOESY константа скорости кросс-релаксации изменяется с положительной на отрицательную по мере увеличения времени корреляции, давая диапазон, в котором она близка к нулю, тогда как в ROESY константа скорости кросс-релаксации всегда положительна.[17][18]

ROESY иногда называют «перекрестной релаксацией, подходящей для минимолекул, имитирующих заблокированные спины» (CAMELSPIN).[18]

Методы разрешенного спектра

В отличие от коррелированных спектров, разрешенные спектры распределяют пики в эксперименте 1D-ЯМР в двух измерениях без добавления каких-либо дополнительных пиков. Эти методы обычно называются спектроскопией с J-разрешением, но иногда также известны как спектроскопия с разрешением химического сдвига или спектроскопия с δ-разрешением. Они полезны для анализа молекул, для которых спектры 1D-ЯМР содержат перекрывающиеся мультиплеты, поскольку спектр с J-разрешением по вертикали смещает мультиплет от каждого ядра на разную величину. Каждый пик в 2D-спектре будет иметь ту же горизонтальную координату, что и в неразделенном 1D-спектре, но его вертикальная координата будет химическим сдвигом одного пика, который ядро ​​имеет в разделенном 1D-спектре.[19]

Для гетероядерной версии простейшая используемая импульсная последовательность называется экспериментом Мюллера-Кумара-Эрнста (MKE), который имеет один 90-градусный импульс для гетероядерного ядра в течение периода подготовки, без периода смешивания и применяет сигнал развязки к протону. в период обнаружения. Есть несколько вариантов этой импульсной последовательности, которые являются более чувствительными и точными, которые подпадают под категории методы стробированной развязки и спин-флип методы. Гомоядерная спектроскопия с J-разрешением использует спин-эхо последовательность импульсов.[19]

Многомерные методы

Также можно проводить трехмерные и четырехмерные эксперименты, иногда путем последовательного выполнения импульсных последовательностей двух или трех двухмерных экспериментов. Однако многие из часто используемых 3D-экспериментов эксперименты с тройным резонансом; примеры включают HNCA и HNCOCA эксперименты, которые часто используются в белок ЯМР.

Смотрите также

Рекомендации

  1. ^ Aue, W. P .; Bartholdi, E .; Эрнст Р. Р. (1976). «Двумерная спектроскопия. Приложение к ядерному магнитному резонансу». Журнал химической физики. 64: 2229–46. Bibcode:1976ЖЧФ..64.2229А. Дои:10.1063/1.432450.
  2. ^ Мартин, Г. Э; Зектер, А. С. (1988). Двумерные методы ЯМР для установления молекулярной связи. Нью-Йорк: VCH Publishers, Inc., стр.59.
  3. ^ Mateescu, Gheorghe D .; Валериу, Адриан (1993). Матрица плотности 2D ЯМР и обработка продукта оператором. Энглвуд Клиффс, Нью-Джерси: PTR Prentice Hall.
  4. ^ Akitt, J. W .; Манн, Б. Э. (2000). ЯМР и химия. Челтнем, Великобритания: Стэнли Торнс. п. 273.
  5. ^ а б Киллер, Джеймс (2010). Понимание ЯМР-спектроскопии (2-е изд.). Вайли. С. 184–187. ISBN 978-0-470-74608-0.
  6. ^ а б c Киллер, стр. 190–191.
  7. ^ Акитт и Манн, стр. 287.
  8. ^ Киллер, стр. 199–203.
  9. ^ Киллер, стр. 223–226.
  10. ^ "2D: Гомоядерная корреляция: TOCSY". Королевский университет. Архивировано из оригинал 27 сентября 2011 г.. Получено 26 июн 2011.
  11. ^ Киллер, стр. 206–208.
  12. ^ Киллер, стр. 208–209, 220.
  13. ^ Ву, Бин; Скарина, Татьяна; Да, Аделинда; Джобен, Мари-Клод; Дилео, Роза; Семеси, Энтони; и другие. (Июнь 2010 г.). Эффекторы NleG 3-го типа от энтерогеморрагических кишечная палочка Являются ли U-Box E3 лигазами убиквитина ". PLoS Патогены. 6 (6): e1000960. Дои:10.1371 / journal.ppat.1000960. ЧВК 2891834. PMID 20585566.
  14. ^ а б c Киллер, стр. 209–215.
  15. ^ а б Киллер, стр. 215–219.
  16. ^ Киллер, стр. 274, 281–284.
  17. ^ Киллер, стр. 273, 297–299.
  18. ^ а б Наканиши, Кодзи, изд. (1990). Одномерные и двумерные спектры ЯМР современными импульсными методами. Милл-Вэлли, Калифорния: Научные книги университета. п. 136. ISBN 0-935702-63-6.
  19. ^ а б Шрамл, Ян; Беллама, Джон М. (1988). Двумерная ЯМР-спектроскопия. Нью-Йорк: Вили. стр.28–33, 49–50, 65. ISBN 0-471-60178-0.