WikiDer > Вина приближение

Wien approximation

Сравнение закона распределения Вина с Закон Рэлея-Джинса и Закон планка, для тела 5800 К температура.

Приближение Вина (также иногда называют Закон Вина или Закон распределения Вина) является законом физика используется для описания спектр теплового излучения (часто называемого черное тело функция). Этот закон был впервые получен Вильгельм Вена в 1896 г.^[1]^[2]^[3] Уравнение точно описывает короткое длина волны (высоко частота) спектр теплового излучения объектов, но он не может точно соответствовать экспериментальным данным для длинноволнового (низкочастотного) излучения.^[3]

Подробности

Вин вывел свой закон из термодинамических аргументов за несколько лет до того, как Планк ввел квантование излучения.

В оригинальной статье Вина постоянной Планка не было.^[1] В этой статье Вин взял длину волны излучение черного тела и объединил его с Распределение Максвелла – Больцмана для атомов. Экспоненциальная кривая была создана с использованием Число Эйлера e возведен в степень температуры, умноженной на константу. Фундаментальные константы были позже введены Макс Планк.

Подробности содержатся в статье Ж. Крепо 2009 г., озаглавленной «Краткая история T⁴ Закон о радиации ».^[4] Закон можно записать как^[5]

{displaystyle I (u, T) = {frac {2hu ^ {3}} {c ^ {2}}} e ^ {- {frac {hu} {kT}}},}

или путем введения натуральных Единицы Планка:

{displaystyle I (u, x) = 2u ^ {3} e ^ {- x},}

куда:

${displaystyle I (u, T)}$ это количество энергия на единицу площадь поверхности на единицу время на единицу телесный угол на единицу частота излучается с частотой ν.
${displaystyle T}$ это температура черного тела.
${displaystyle x}$ - отношение температуры к частоте.
${displaystyle h}$ это Постоянная Планка.
${displaystyle c}$ это скорость света.
${displaystyle k}$ это Постоянная Больцмана.

Это уравнение также можно записать как^[3]^[6]

{displaystyle I (lambda, T) = {frac {2hc ^ {2}} {lambda ^ {5}}} e ^ {- {frac {hc} {lambda kT}}},}

куда ${displaystyle I (лямбда, T)}$ это количество энергия на единицу площадь поверхности на единицу время на единицу телесный угол на единицу длина волны испускается на длине волны λ.

Пиковое значение этой кривой, определенное с помощью производная и решение относительно нуля происходит на длине волны λ_{Максимум} и частота ν_{Максимум} из:^[7]

{displaystyle lambda _ {m {max}} cdot T = 0,2898 mathrm {cm {cdot} K}}

^[8]

{displaystyle u _ {m {max}} = 5,88 imes 10 ^ {10} cdot T}

в единицах cgs.

Связь с законом Планка

Приближение Вина было первоначально предложено как описание полного спектра теплового излучения, хотя оно не могло точно описать длинноволновое (низкочастотное) излучение. Однако вскоре его заменили Закон планка, разработан Макс Планк. В отличие от приближения Вина, закон Планка точно описывает полный спектр теплового излучения. Закон Планка можно представить в виде

{displaystyle I (u, T) = {frac {2hu ^ {3}} {c ^ {2}}} {frac {1} {e ^ {frac {hu} {kT}} - 1}}}

^[5]

Приближение Вина можно вывести из закона Планка, если предположить ${displaystyle hu gg kT}$ . Когда это правда, тогда

{displaystyle {frac {1} {e ^ {frac {hu} {kT}} - 1}} приблизительно e ^ {- {frac {hu} {kT}}}}

^[5]

и поэтому закон Планка приблизительно равен приближению Вина на высоких частотах.

Другие приближения теплового излучения

В Закон Рэлея – Джинса разработан Лорд Рэйли может использоваться для точного описания длинноволнового спектра теплового излучения, но не может описывать коротковолновый спектр теплового излучения.^[3]^[5]

Смотрите также

Рекомендации

^ ^а ^б Вена, W. (1897). «О разделении энергии в спектре излучения черного тела» (PDF). Философский журнал. Серия 5. 43 (262): 214–220. Дои:10.1080/14786449708620983.
^ Mehra, J .; Рехенберг, Х. (1982). Историческое развитие квантовой теории. Vol. 1. Springer-Verlag. Глава 1. ISBN 978-0-387-90642-3.
^ ^а ^б ^c ^d Bowley, R .; Санчес, М. (1999). Вводная статистическая механика (2-е изд.). Clarendon Press. ISBN 978-0-19-850576-1.
^ Крепо, Дж. (2009). "Краткая история Т⁴ Закон о радиации ». Летняя конференция по теплообмену ASME 2009. 1. КАК Я. С. 59–65. Дои:10.1115 / HT2009-88060. ISBN 978-0-7918-4356-7.
^ ^а ^б ^c ^d Рыбицки, Г. Б .; Лайтман, А. П. (1979). Радиационные процессы в астрофизике. Джон Уайли и сыновья. ISBN 978-0-471-82759-7.
^ Модест, М. Ф. (2013). Радиационная теплопередача. Академическая пресса. С. 9, 15. ISBN 978-0-12-386944-9.
^ Ирвин, Дж. А. (2007). Астрофизика: расшифровка космоса. Джон Уайли и сыновья. п. 130. ISBN 978-0-470-01306-9.
^ Хэл Архив Увертес, Закон смещения Вина в Повышенная стойкость к окислению покрытий с высоким коэффициентом излучения, Hal-02308467

[Wien1897-1] а ^б Вена, W. (1897). «О разделении энергии в спектре излучения черного тела» (PDF). Философский журнал. Серия 5. 43 (262): 214–220. Дои:10.1080/14786449708620983.

[MehraRechenberg1982-2] Mehra, J .; Рехенберг, Х. (1982). Историческое развитие квантовой теории. Vol. 1. Springer-Verlag. Глава 1. ISBN 978-0-387-90642-3.

[bowleysanchez1999-3] а ^б ^c ^d Bowley, R .; Санчес, М. (1999). Вводная статистическая механика (2-е изд.). Clarendon Press. ISBN 978-0-19-850576-1.

[crepeau-4] Крепо, Дж. (2009). "Краткая история Т⁴ Закон о радиации ». Летняя конференция по теплообмену ASME 2009. 1. КАК Я. С. 59–65. Дои:10.1115 / HT2009-88060. ISBN 978-0-7918-4356-7.

[rybickilightman1979-5] а ^б ^c ^d Рыбицки, Г. Б .; Лайтман, А. П. (1979). Радиационные процессы в астрофизике. Джон Уайли и сыновья. ISBN 978-0-471-82759-7.

[Modest2013-6] Модест, М. Ф. (2013). Радиационная теплопередача. Академическая пресса. С. 9, 15. ISBN 978-0-12-386944-9.

[irwin2007-7] Ирвин, Дж. А. (2007). Астрофизика: расшифровка космоса. Джон Уайли и сыновья. п. 130. ISBN 978-0-470-01306-9.

[8] Хэл Архив Увертес, Закон смещения Вина в Повышенная стойкость к окислению покрытий с высоким коэффициентом излучения, Hal-02308467

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

Navigation