WikiDer > Состояние колокола

Эта статья нужны дополнительные цитаты для проверка. Пожалуйста помоги улучшить эту статью к добавление цитат в надежные источники. Материал, не полученный от источника, может быть оспорен и удален. Найдите источники: "Белл Стэйт" – Новости · газеты · книги · ученый · JSTOR (Декабрь 2009 г.) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

Часть серии на
Квантовая механика
${ displaystyle i hbar { frac { partial} { partial t}} | psi (t) rangle = { hat {H}} | psi (t) rangle}$ Уравнение Шредингера
Вступление Глоссарий История Учебники
Фон Классическая механика Старая квантовая теория Обозначение Бра – Кет Гамильтониан Вмешательство
Основы Согласованность Декогеренция Комплементарность Уровень энергии Запутанность Гамильтониан Принцип неопределенности Основное состояние Вмешательство Измерение Нелокальность Наблюдаемый Оператор Квантовый Квантовая флуктуация Квантовое число Квантовый шум Квантовая область Квантовое состояние Квантовая система Квантовая телепортация Кубит Вращение Суперпозиция Симметрия (Спонтанное) нарушение симметрии Состояние вакуума Распространение волн Волновая функция Коллапс волновой функции Дуальность волна-частица Волна материи
Последствия Эффект Зеемана Эффект Старка Эффект Ааронова – Бома Квантование Ландау Квантовый эффект Холла Квантовый эффект Зенона Квантовое туннелирование Фотоэлектрический эффект Эффект Казимира
Эксперименты Неравенство Белла Дэвиссон-Гермер Двойная щель Элицур – Вайдман Франк-Герц Неравенство Леггетта – Гарга Мах – Цендер Поппер Квантовый ластик (отложенный выбор) Кот Шредингера Штерн-Герлах Отсроченный выбор Уиллера
Составы Обзор Гейзенберг Взаимодействие Матрица Фазовое пространство Шредингер Суммирование по историям (интеграл по путям)
Уравнения Дирак Хеллманн-Фейнман Клейн – Гордон Липпманн-Швингер Паули Ридберг Шредингер
Интерпретации Обзор Байесовский Последовательные истории Копенгаген де Бройль-Бом Ансамбль Скрытая переменная Многомиры Объективный коллапс Квантовая логика Реляционный Стохастик Транзакционный
Дополнительные темы Квантовый отжиг Квантовый хаос Квантовые вычисления Квантовая геометрия Матрица плотности Квантовая теория поля Дробная квантовая механика Квантовая гравитация Квантовая информатика Квантовое машинное обучение Теория возмущений (квантовая механика) Релятивистская квантовая механика Теория рассеяния Самопроизвольное параметрическое преобразование с понижением частоты Квантовая статистическая механика
Ученые Ааронов Колокол Блэкетт Блох Бом Бор Родившийся Bose де Бройль Candlin Комптон Дирак Дэвиссон Дебай Эренфест Эйнштейн Эверетт Фок Ферми Фейнман Глаубер Gutzwiller Гейзенберг Гильберта Иордания Крамерс Паули ягненок Ландо Лауэ Мозли Милликен Оннес Планк Раби Раман Ридберг Шредингер Зоммерфельд фон Нейман Weyl Вена Вигнер Zeeman Цайлингер Goudsmit Уленбек Ян
Категории ► Квантовая механика
v т е

В Белл заявляет, концепция в квантовая информатика, являются конкретными квантовые состояния из двух кубиты которые представляют собой простейшие (и максимальные) примеры квантовая запутанность. Состояния Белла представляют собой форму запутанных и нормированных базисных векторов. Эта нормализация подразумевает, что общая вероятность нахождения частицы в одном из упомянутых состояний равна 1: ${ Displaystyle langle Phi | Phi rangle = 1}$. Запутанность - это не зависящий от базиса результат суперпозиция.^[1] Из-за этой суперпозиции измерение кубита с заданной вероятностью коллапсирует его в одно из своих базовых состояний.^[2] Из-за запутанности измерение одного кубита мгновенно присвоит одно из двух возможных значений другому кубиту, причем присвоенное значение зависит от того, в каком состоянии Белла находятся два кубита. Состояния Белла могут быть обобщены для представления конкретных квантовых состояний множества системы кубитов, такие как Состояние GHZ для 3-х и более подсистем.

Понимание состояний Белла необходимо при анализе квантовой коммуникации (например, сверхплотное кодирование) и квантовая телепортация.^[3] В теорема об отсутствии связи предотвращает передачу этим поведением Информация быстрее скорости света, потому что A должен передавать информацию B.^[2]

Белл заявляет

Состояния Белла - это четыре конкретных максимально запутанных квантовые состояния из двух кубиты. Они находятся в суперпозиции 0 и 1, то есть в линейной комбинации двух состояний. Их запутанность означает следующее:

Кубит, удерживаемый Алисой (индекс «A»), может быть равен 0, а также 1. Если Алиса измерила свой кубит в стандартном базисе, результат был бы совершенно случайным, либо вероятность 0, либо 1 имела вероятность 1/2. Но если бы Боб (индекс «B») затем измерил свой кубит, результат был бы таким же, как и у Алисы. Итак, если бы Боб измерил, он также получил бы случайный результат с первого взгляда, но если бы Алиса и Боб общались, они бы обнаружили, что, хотя их результаты казались случайными, они полностью коррелировали.

Эта идеальная корреляция на расстоянии особенная: возможно, две частицы «договорились» заранее, когда была создана пара (до того, как кубиты были разделены), какой результат они покажут в случае измерения.

Следовательно, следуя Эйнштейн, Подольский, и Розен в 1935 г. в их знаменитых "EPR paper », в приведенном выше описании пары кубитов не хватает чего-то, а именно этого« соглашения », которое более формально называется скрытая переменная.

Колокольная основа

В своей знаменитой статье 1964 г. Джон С. Белл показано простым теория вероятности аргументы, что эти корреляции (одна для базиса 0,1 и одна для базиса +, -) не могут обе быть доведенным до совершенства с помощью любого «предварительного соглашения», хранящегося в некоторых скрытых переменных, - но эта квантовая механика предсказывает идеальные корреляции. В более формальной и изысканной формулировке, известной как Неравенство Белла-ЧШ, показано, что определенная мера корреляции не может превышать значение 2, если предположить, что физика соблюдает ограничения теория локальной "скрытой переменной" (своего рода здравый смысл в формулировке того, как передается информация), но некоторые системы, разрешенные в квантовой механике, могут достигать значений до ${ displaystyle 2 { sqrt {2}}}$. Таким образом, квантовая теория нарушает неравенство Белла и идею локальных «скрытых переменных».

Четыре конкретных двухкубитовых состояния с максимальным значением ${ displaystyle 2 { sqrt {2}}}$ обозначаются как «состояния Белла». Их называют четверкой максимально запутанные двухкубитные состояния Белла, и они образуют максимально запутанный базис, известный как базис Белла, четырехмерного гильбертова пространства для двух кубитов: ^[2]

${ displaystyle | Phi ^ {+} rangle = { frac {1} { sqrt {2}}} (| 0 rangle _ {A} otimes | 0 rangle _ {B} + | 1 rangle _ {A} otimes | 1 rangle _ {B})}$ (1)

${ displaystyle | Phi ^ {-} rangle = { frac {1} { sqrt {2}}} (| 0 rangle _ {A} otimes | 0 rangle _ {B} - | 1 rangle _ {A} otimes | 1 rangle _ {B})}$ (2)

${ displaystyle | Psi ^ {+} rangle = { frac {1} { sqrt {2}}} (| 0 rangle _ {A} otimes | 1 rangle _ {B} + | 1 rangle _ {A} otimes | 0 rangle _ {B})}$ (3)

${ displaystyle | Psi ^ {-} rangle = { frac {1} { sqrt {2}}} (| 0 rangle _ {A} otimes | 1 rangle _ {B} - | 1 rangle _ {A} otimes | 0 rangle _ {B}).}$ (4)

Создание состояний Bell

Квантовая схема для создания состояния Белла ${ displaystyle | Phi ^ {+} rangle}$.

Хотя есть много возможных способов создать запутанные состояния Белла через квантовые схемы, простейший принимает на вход вычислительную базу и содержит Ворота Адамара и CNOT ворота (см. рисунок). В качестве примера изображенная квантовая схема принимает на вход два кубита. ${ displaystyle | 00 rangle}$ и преобразует его в первое состояние Белла (1). Явно вентиль Адамара преобразует ${ displaystyle | 00 rangle}$ в суперпозиция из ${ displaystyle (| 0 rangle + | 1 rangle) | 0 rangle над { sqrt {2}}}$. Затем это будет действовать как управляющий вход в вентиль CNOT, который инвертирует цель (второй кубит) только тогда, когда управление (первый кубит) равно 1. Таким образом вентиль CNOT преобразует второй кубит следующим образом. ${ displaystyle { frac {(| 00 rangle + | 11 rangle)} { sqrt {2}}} = | Phi ^ {+} rangle}$.

Для четырех основных входов с двумя кубитами ${ displaystyle | 00 rangle, | 01 rangle, | 10 rangle, | 11 rangle}$, схема выводит конечное состояние Белла в соответствии с уравнением

${ displaystyle | beta (x, y) rangle = left ({ frac {| 0, y rangle + (- 1) ^ {x} | 1, Y rangle} { sqrt {2}}) }верно)}$

куда ${ displaystyle Y}$ это отрицание ${ displaystyle y}$.^[2]

Свойства состояний Белла

Результат измерения отдельного кубита в состоянии Белла неизвестен, но после измерения первого кубита в z-основно, результат измерения второго кубита гарантированно даст такое же значение (для ${ displaystyle Phi}$ Bell состояния) или противоположное значение (для ${ Displaystyle Psi}$ Белла). Это означает, что результаты измерений коррелированы. Джон Белл был первым, кто доказал, что корреляции измерений в состоянии Белла сильнее, чем когда-либо существовало между классическими системами. Это намекает на то, что квантовая механика позволяет обрабатывать информацию за пределами того, что возможно в классическом мире. Кроме того, состояния Белла образуют ортонормированный базис и поэтому могут быть определены с помощью соответствующих измерений. Поскольку состояния Белла являются запутанными состояниями, информация обо всей системе может быть известна, но при этом не раскрывается информация об отдельных подсистемах. Например, состояние Белла - чистое состояние, но оператор приведенной плотности первого кубита - смешанное состояние. Смешанное состояние означает, что не вся информация об этом первом кубите известна.^[2] Состояния Белла либо симметричны, либо антисимметричны по отношению к подсистемам.^[1]

Измерение состояния звонка

В Колокол измерения это важная концепция в квантовая информатика: Это совместное квантово-механическое измерение двух кубиты это определяет, в каком из четырех состояний Белла находятся два кубита.

Полезный пример квантовое измерение в основе Белла можно увидеть в квантовых вычислениях. Если CNOT ворота применяется к кубитам A и B, то Ворота Адамара на кубите A измерение может быть выполнено в вычислительной основе. В CNOT ворота выполняет действие по распутыванию двух кубитов, которые ранее были перепутаны. Это позволяет преобразовать информацию из квантовой информации в измерение классической информации.

Квантовое измерение подчиняется двум ключевым принципам. Во-первых, принцип отложенное измерение, заявляет, что любое измерение можно переместить в конец цепи. Второй принцип, принцип неявного измерения, гласит, что в конце квантовой цепи измерение может выполняться для любых незакрепленных проводов.^[2]

Ниже приведены приложения измерений состояния Белла:

Измерение состояния Белла - важный шаг в квантовая телепортация. Результат измерения состояния Белла используется сообщником для восстановления исходного состояния телепортированной частицы из половины запутанной пары («квантового канала»), которая ранее была разделена между двумя сторонами.

Эксперименты, в которых используются методы так называемой «линейной эволюции, локальных измерений», не могут реализовать полное измерение состояния Белла. Линейная эволюция означает, что устройство обнаружения действует на каждую частицу независимо от состояния или эволюции другой, а локальное измерение означает, что каждая частица локализуется в конкретном детекторе, регистрируя «щелчок», чтобы указать, что частица была обнаружена. Такие устройства могут быть сконструированы, например, из зеркал, светоделителей и волновых пластин, и они привлекательны с экспериментальной точки зрения, поскольку они просты в использовании и имеют высокую точность измерений. поперечное сечение.

Для запутанности в одной переменной кубита только три различных класса из четырех состояний Белла можно различить с использованием таких линейных оптических методов. Это означает, что два состояния Белла нельзя отличить друг от друга, что ограничивает эффективность протоколов квантовой связи, таких как телепортация. Если состояние Bell измеряется из этого неоднозначного класса, событие телепортации не выполняется.

Запутывание частиц в нескольких переменных кубита, например (для фотонных систем) поляризация и двухэлементное подмножество орбитальный угловой момент состояний, позволяет экспериментатору проследить одну переменную и достичь полного измерения состояния Белла по другой.^[4] Таким образом, использование так называемых сверхзапутанных систем дает преимущество для телепортации. Он также имеет преимущества для других протоколов, таких как сверхплотное кодирование, в котором гиперзапутанность увеличивает пропускную способность канала.

В общем, для гиперзапутанности в ${ displaystyle n}$ переменные, можно различить не более ${ displaystyle 2 ^ {n + 1} -1}$ классы вне ${ displaystyle 4 ^ {n}}$ Состояния Белла с использованием линейной оптики.^[5]

Корреляции состояния Белла

Независимые измерения, сделанные на двух кубитах, запутанных в состояниях Белла, положительно коррелируют, если каждый кубит измерен в соответствующем базисе. Для ${ displaystyle | Phi ^ {+} rangle}$ состояние, это означает выбор одной и той же основы для обоих кубитов. Если экспериментатор решил измерить оба кубита в ${ displaystyle | Phi ^ {-} rangle}$ В состоянии Белла, используя тот же базис, кубиты окажутся положительно коррелированными при измерении в ${ Displaystyle {| 0 rangle, | 1 rangle }}$ базис, антикоррелированный в ${ Displaystyle {| + rangle, | - rangle }}$ основа^[а] и частично (вероятностно) коррелировали в других базах.

В ${ displaystyle | пси ^ {+} rangle}$ корреляции можно понять, измерив оба кубита в одном базисе и наблюдая совершенно антикоррелированные результаты. В более общем смысле, ${ displaystyle | пси ^ {+} rangle}$ можно понять, измерив первый кубит в базисе ${ displaystyle b_ {1}}$, второй кубит в базисе ${ displaystyle b_ {2} = X.b_ {1}}$ и наблюдение за идеально положительно коррелированными результатами.

Связь коррелированных баз двух кубитов в ${ displaystyle | Phi ^ {-} rangle}$ государственный.

Состояние колокола	Основа ${ displaystyle b_ {2}}$
${ displaystyle | Phi ^ {+} rangle}$	${ displaystyle b_ {1}}$
${ displaystyle | Phi ^ {-} rangle}$	${ displaystyle Z.b_ {1}}$
${ displaystyle | пси ^ {+} rangle}$	${ displaystyle X.b_ {1}}$
${ displaystyle | пси ^ {-} rangle}$	${ displaystyle X.Z.b_ {1}}$

Приложения

Сверхплотное кодирование

Сверхплотное кодирование позволяет двум людям передавать два бита классической информации, отправляя только один кубит. В основе этого явления лежат запутанные состояния или состояния Белла двухкубитной системы. В этом примере Алиса и Боб очень далеки друг от друга, и каждому дали по одному кубиту запутанного состояния.

${ displaystyle | psi rangle = { frac {| 00 rangle + | 11 rangle} { sqrt {2}}}}$.

В этом примере Алиса пытается передать два бита классической информации, одну из четырех двух битовых строк: ${ displaystyle '00', '01', '10',}$или же ${ displaystyle '11'}$. Если Алиса решает отправить двухбитное сообщение ${ displaystyle '01'}$, она выполнила бы фазовый флип ${ displaystyle Z}$ к ее кубиту. Аналогично, если Алиса хочет отправить ${ displaystyle '10'}$, она применила бы гейт CNOT; если бы она хотела отправить ${ displaystyle '11'}$, она применила бы ${ displaystyle iY}$ворота к ее кубиту; и, наконец, если Алиса хочет отправить двухбитное сообщение ${ displaystyle '00'}$, она ничего не сделает со своим кубитом. Алиса выполняет эти квантовые ворота преобразования локально, преобразуя начальное запутанное состояние ${ displaystyle | psi rangle}$ в одно из четырех состояний Белла.

Приведенные ниже шаги показывают необходимые преобразования квантовых вентилей, и в результате Белл утверждает, что Алиса должна применить к своему кубиту каждое возможное двухбитовое сообщение, которое она желает отправить Бобу.

${ displaystyle 00: I = { begin {bmatrix} 1 & 0 0 & 1 end {bmatrix}} longrightarrow | psi rangle = { frac {| 00 rangle + | 11 rangle} { sqrt {2 }}}}$

${ displaystyle 01: Z = { begin {bmatrix} 1 & 0 0 & -1 end {bmatrix}} longrightarrow | psi rangle = { frac {| 00 rangle - | 11 rangle} { sqrt {2}}}}$

${ displaystyle 10: X = { begin {bmatrix} 0 & 1 1 & 0 end {bmatrix}} longrightarrow | psi rangle = { frac {| 10 rangle + | 01 rangle} { sqrt {2 }}}}$

${ displaystyle 11: iY longrightarrow | psi rangle = { frac {| 01 rangle - | 10 rangle} { sqrt {2}}}}$.

После того, как Алиса применяет желаемые преобразования к своему кубиту, она отправляет его Бобу. Затем Боб выполняет измерение состояния Белла, которое проецирует запутанное состояние на один из четырех двухкубитовых базисных векторов, один из которых совпадает с исходным двухбитным сообщением, которое Алиса пыталась отправить.

Квантовая телепортация

Квантовая телепортация - это перенос квантового состояния на расстояние. Этому способствует запутанность между A, дающим, и B, получателем этого квантового состояния. Этот процесс стал фундаментальной темой исследования квантовой связи и вычислений. Совсем недавно ученые тестировали его приложения для передачи информации через оптические волокна.^[6] Процесс квантовой телепортации определяется следующим образом:

Алиса и Боб разделяют пару EPR, и каждый из них взял по одному кубиту, прежде чем они разделились. Алиса должна доставить Бобу кубит информации, но она не знает состояния этого кубита и может послать Бобу только классическую информацию.

Это выполняется поэтапно следующим образом:

1. Алиса отправляет свои кубиты через CNOT ворота.
2. Затем Алиса отправляет первый кубит через Ворота Адамара.
3. Алиса измеряет свои кубиты, получая один из четырех результатов, и отправляет эту информацию Бобу.
4. Учитывая измерения Алисы, Боб выполняет одну из четырех операций над своей половиной пары ЭПР и восстанавливает исходное квантовое состояние.^[2]

Следующая квантовая схема описывает телепортацию:

Квантовая схема для телепортации кубита

Квантовая криптография

Квантовая криптография это использование квантово-механических свойств для безопасного кодирования и отправки информации. Теория этого процесса заключается в том, что невозможно измерить квантовое состояние системы, не нарушив ее. Это может использоваться для обнаружения подслушивания в системе.

Самая распространенная форма квантовая криптография является квантовое распределение ключей. Это позволяет двум сторонам создавать общий случайный секретный ключ, который можно использовать для шифрования сообщений. Его закрытый ключ создается между двумя сторонами через общедоступный канал.^[2]

Квантовая криптография может рассматриваться как состояние запутанности между двумя многомерными системами, также известными как двухмерные системы. Qudit (квантовая цифра) запутанность.^[1]

Смотрите также

• Белл тестовые эксперименты
• Неравенство Белла
• Парадокс ЭПР
• Состояние GHZ
• Сверхплотное кодирование
• Квантовая телепортация
• Квантовая криптография
• Квантовые схемы

Рекомендации

• Нильсен, Майкл А.; Чуанг, Исаак Л. (2000), Квантовые вычисления и квантовая информация, Издательство Кембриджского университета, ISBN 978-0-521-63503-5, стр.25.
• Кэй, Филипп; Лафламм, Раймонд; Моска, Микеле (2007), Введение в квантовые вычисления, Oxford University Press, ISBN 978-0-19-857049-3, стр.75.
• О парадоксе Эйнштейна Подольского и Розена, Технический журнал Bell System, 1964.

Примечания