WikiDer > Азимутальное квантовое число

В атомная орбиталь волновые функции атом водорода. В главное квантовое число (п) находится справа от каждой строки, а азимутальное квантовое число (ℓ) обозначается буквой вверху каждого столбца.

Часть серии на
Квантовая механика
${ Displaystyle я HBAR { гидроразрыва { partial} { partial t}} | psi (t) rangle = { hat {H}} | psi (t) rangle}$ Уравнение Шредингера
Вступление Глоссарий История Учебники
Фон Классическая механика Старая квантовая теория Обозначение Бра – Кет Гамильтониан Вмешательство
Основы Согласованность Декогеренция Комплементарность Уровень энергии Запутанность Гамильтониан Принцип неопределенности Основное состояние Вмешательство Измерение Нелокальность Наблюдаемый Оператор Квантовая Квантовая флуктуация Квантовое число Квантовый шум Квантовая область Квантовое состояние Квантовая система Квантовая телепортация Кубит Вращение Суперпозиция Симметрия (Спонтанное) нарушение симметрии Состояние вакуума Распространение волн Волновая функция Коллапс волновой функции Дуальность волна-частица Волна материи
Последствия Эффект Зеемана Эффект Старка Эффект Ааронова – Бома Квантование Ландау Квантовый эффект Холла Квантовый эффект Зенона Квантовое туннелирование Фотоэлектрический эффект Эффект Казимира
Эксперименты Неравенство Белла Дэвиссон-Гермер Двойная щель Элицур – Вайдман Франк-Герц Неравенство Леггетта – Гарга Мах – Цендер Поппер Квантовый ластик (отложенный выбор) Кот Шредингера Штерн-Герлах Отсроченный выбор Уиллера
Составы Обзор Гейзенберг Взаимодействие Матрица Фазовое пространство Шредингер Суммирование по историям (интеграл по путям)
Уравнения Дирак Хеллманн-Фейнман Кляйн – Гордон Липпманн-Швингер Паули Ридберг Шредингер
Интерпретации Обзор Байесовский Последовательные истории Копенгаген де Бройль-Бом Ансамбль Скрытая переменная Многомиры Объективный коллапс Квантовая логика Реляционный Стохастик Транзакционный
Дополнительные темы Квантовый отжиг Квантовый хаос Квантовые вычисления Квантовая геометрия Матрица плотности Квантовая теория поля Дробная квантовая механика Квантовая гравитация Квантовая информатика Квантовое машинное обучение Теория возмущений (квантовая механика) Релятивистская квантовая механика Теория рассеяния Самопроизвольное параметрическое преобразование с понижением частоты Квантовая статистическая механика
Ученые Ааронов Колокол Блэкетт Блох Бом Бор Родившийся Bose де Бройль Candlin Комптон Дирак Дэвиссон Дебай Эренфест Эйнштейн Эверетт Фок Ферми Фейнман Глаубер Gutzwiller Гейзенберг Гильберта Иордания Крамерс Паули ягненок Ландо Лауэ Мозли Милликен Оннес Планк Раби Раман Ридберг Шредингер Зоммерфельд фон Нейман Weyl Вена Вигнер Zeeman Цайлингер Гоудсмит Уленбек Ян
Категории ► Квантовая механика
v т е

В азимутальное квантовое число это квантовое число для атомная орбиталь что определяет его орбитальный угловой момент и описывает форму орбиты. В азимутальный квантовое число - второе из набора квантовых чисел, которые описывают уникальное квантовое состояние электрона (остальные главное квантовое число, то магнитное квантовое число, а квантовое число спина). Он также известен как орбитальный угловой момент квантовое число, орбитальное квантовое число или же второе квантовое число, и обозначается как ℓ (произносится элл).

Вывод

С энергетическими состояниями электронов атома связаны четыре квантовых числа: п, ℓ, м_ℓ, и м_s. Они определяют полное уникальное квантовое состояние отдельного электрон в атом, и составить его волновая функция или же орбитальный. При решении для получения волновой функции Уравнение Шредингера сводится к трем уравнениям, которые приводят к первым трем квантовым числам. Следовательно, все уравнения для первых трех квантовых чисел взаимосвязаны. Азимутальное квантовое число возникло при решении полярной части волнового уравнения, как показано ниже, в зависимости от сферическая система координат, что обычно лучше всего работает с моделями, имеющими некоторое представление о сферическая симметрия.

Иллюстрация квантово-механического орбитального углового момента.

Атомный электрон угловой момент, L, связано с его квантовым числом ℓ по следующему уравнению:

${ Displaystyle mathbf {L} ^ {2} Psi = hbar ^ {2} { ell ( ell +1)} Psi}$

куда час это приведенная постоянная Планка, L² - оператор орбитального углового момента и ${ displaystyle Psi}$ - волновая функция электрона. Квантовое число ℓ всегда является целым неотрицательным числом: 0, 1, 2, 3 и т. д. L не имеет реального значения, кроме как в качестве оператор углового момента. Говоря об угловом моменте, лучше просто использовать квантовое число ℓ.

Атомные орбитали имеют отличительные формы, обозначенные буквами. На рисунке буквы s, п, и d (а соглашение, происходящее из спектроскопии) описывают форму атомная орбиталь.

Их волновые функции имеют вид сферические гармоники, и поэтому описываются Полиномы Лежандра. Различные орбитали, относящиеся к разным значениям ℓ иногда называют суб-оболочки, и обозначаются строчными буквами Латинские буквы (выбрано по историческим причинам) следующим образом:

Квантовые подоболочки для азимутального квантового числа.

Азимутальный номер (ℓ)	Исторический Письмо	Максимум Электроны	Исторический Имя	Форма
0	s	2	sарфа	sферический
1	п	6	пглавный	три в форме гантели пполярно-ориентированные орбитали; по одной доле на каждую поле осей x, y и z (оси + и -)
2	d	10	dпредохранитель	9 dзонтики и один doughnut (или «уникальная форма №1» см. это изображение сферических гармоник, центр третьего ряда)
3	ж	14	жнеобоснованный	«Уникальная форма №2» (см. это изображение сферических гармоник, нижний ряд в центре)
4	грамм	18
5	час	22
6	я	26
Буквы после ж суб-оболочка просто следуйте буквеж в алфавитном порядке кроме буквыj и уже использованные.

Каждое из различных состояний углового момента может принимать 2 (2ℓ + 1) электроны. Это потому, что третье квантовое число м_ℓ (который можно условно назвать квантованный проекция вектора углового момента на ось z) проходит от -ℓ к ℓ в целочисленных единицах, поэтому есть 2ℓ + 1 возможных состояний. Каждый отдельный п, ℓ, м_ℓ орбиталь может быть занята двумя электронами с противоположными спинами (заданными квантовым числом м_s = ± ½), что дает 2 (2ℓ + 1) электроны в целом. Орбитали с высшими ℓ значения, указанные в таблице, вполне допустимы, но эти значения охватывают все атомы, открытые на данный момент.

При заданном значении главное квантовое число п, возможные значения ℓ диапазон от 0 до п - 1; Следовательно п = 1 ракушка имеет только подоболочку s и может принимать только 2 электрона, п = 2 оболочка обладает s и п подоболочки и может принимать всего 8 электронов, п = 3 снаряда обладают s, п, и d подоболочки и имеет максимум 18 электронов и так далее.

А упрощенная одноэлектронная модель приводит к уровни энергии в зависимости только от основного числа. В более сложных атомах эти энергетические уровни расколоть для всех п > 1, помещая состояния высших ℓ выше состояний нижнего ℓ. Например, энергия 2p выше, чем 2s, 3d встречается выше 3p, что, в свою очередь, превышает 3s, и т. Д. Этот эффект в конечном итоге формируется блочная структура таблицы Менделеева. Ни один из известных атомов не обладает электроном, имеющим ℓ выше трех (ж) в своем основное состояние.

Квантовое число углового момента, ℓ, управляет^[как?] количество плоских узлов, проходящих через ядро. Плоский узел в электромагнитной волне можно описать как среднюю точку между гребнем и впадиной, которая имеет нулевую величину. На s-орбитали никакие узлы не проходят через ядро, поэтому соответствующее азимутальное квантовое число ℓ принимает значение 0. В п орбитально, один узел пересекает ядро ​​и, следовательно, ℓ имеет значение 1. ${ displaystyle L}$ имеет ценность ${ displaystyle { sqrt {2}} hbar}$.

В зависимости от стоимости п, существует квантовое число углового момента ℓ и следующая серия. Указанные длины волн предназначены для атом водорода:

${ Displaystyle п = 1, L = 0}$, Серия Лайман (ультрафиолет)

${ Displaystyle п = 2, L = { sqrt {2}} hbar}$, Серия Бальмера (видимый)

${ Displaystyle п = 3, L = { sqrt {6}} hbar}$, Серия Ритц – Пашен (ближний инфракрасный)

${ Displaystyle п = 4, L = 2 { sqrt {3}} hbar}$, Brackett серии (коротковолновый инфракрасный)

${ Displaystyle п = 5, L = 2 { sqrt {5}} hbar}$, Серия Pfund (средневолновый инфракрасный).

Сложение квантованных угловых моментов

Учитывая квантованный полный угловой момент ${ Displaystyle { vec { jmath}}}$ который представляет собой сумму двух отдельных квантованных угловых моментов ${ displaystyle { vec { ell _ {1}}}}$ и ${ displaystyle { vec { ell _ {2}}}}$,

${ displaystyle { vec { jmath}} = { vec { ell _ {1}}} + { vec { ell _ {2}}}}$

то квантовое число ${ displaystyle j}$ связанные с его величиной, может варьироваться от ${ displaystyle | ell _ {1} - ell _ {2} |}$ к ${ displaystyle ell _ {1} + ell _ {2}}$ в целочисленных шагах, где ${ displaystyle ell _ {1}}$ и ${ displaystyle ell _ {2}}$ являются квантовыми числами, соответствующими величине отдельных угловых моментов.

Полный угловой момент электрона в атоме

«Векторные конусы» полного углового момента J (фиолетовый), орбитальный L (синий) и вращение S (зеленый). Конусы возникают из-за квантовая неопределенность между измерением компонент углового момента (см. векторная модель атома).

Из-за спин-орбитальное взаимодействие в атоме орбитальный угловой момент больше не ездит на работу с Гамильтониан, ни вращение. Поэтому они со временем меняются. Тем не менее полный угловой момент J коммутирует с одноэлектронным гамильтонианом и поэтому является постоянным. J определяется через

${ displaystyle { vec {J}} = { vec {L}} + { vec {S}}}$

L будучи орбитальный угловой момент и S вращение. Полный угловой момент удовлетворяет тому же коммутационные соотношения как орбитальный угловой момент, а именно

${ displaystyle [J_ {i}, J_ {j}] = i hbar epsilon _ {ijk} J_ {k}}$

из чего следует

${ displaystyle left [J_ {i}, J ^ {2} right] = 0}$

куда J_я стоять за J_Икс, J_у, и J_z.

Квантовые числа, описывающие систему, которые постоянны во времени, теперь j и м_j, определяемый действием J по волновой функции ${ displaystyle Psi}$

${ Displaystyle mathbf {J} ^ {2} Psi = hbar ^ {2} {j (j + 1)} Psi}$

${ Displaystyle mathbf {J} _ {z} Psi = hbar {m_ {j}} Psi}$

Так что j связана с нормой полного углового момента и м_j к его проекции на заданную ось. В j число имеет особое значение для релятивистская квантовая химия, часто указывается в нижнем индексе в электронная конфигурация сверхтяжелых элементов.

Как и любой угловой момент в квантовой механике, проекция J по другим осям не могут быть определены вместе с J_z, потому что они не ездят на работу.

Связь между новыми и старыми квантовыми числами

j и м_jвместе с паритет из квантовое состояние, замените три квантовые числа ℓ, м_ℓ и м_s (проекция вращение по указанной оси). Первые квантовые числа могут быть связаны со вторыми.

Кроме того, собственные векторы из j, s, м_j и паритет, которые также собственные векторы из Гамильтониан, являются линейными комбинациями собственные векторы из ℓ, s, м_ℓ и м_s.

Список квантовых чисел углового момента

• Квантовое число собственного (или спинового) углового момента, или просто квантовое число спина
• квантовое число орбитального углового момента (тема данной статьи)
• магнитное квантовое число, связанный с квантовым числом орбитального момента
• квантовое число полного углового момента

История

Азимутальное квантовое число было перенесено из Боровская модель атома, и был утвержден Арнольд Зоммерфельд.^[1] Модель Бора была получена из спектроскопический анализ атома в сочетании с Резерфорд атомная модель. Было обнаружено, что самый нижний квантовый уровень имеет нулевой угловой момент. Орбиты с нулевым угловым моментом рассматривались как колеблющиеся заряды в одном измерении и поэтому описывались как «маятниковые» орбиты, но не были обнаружены в природе.^[2] В трехмерном пространстве орбиты становятся сферическими без каких-либо узлы пересекает ядро, подобно (в состоянии с наименьшей энергией) скакалке, которая колеблется в одном большом круге.

Смотрите также

• Оператор углового момента
• Введение в квантовую механику
• Частица в сферически-симметричном потенциале
• Связь по угловому моменту
• Коэффициенты Клебша – Гордана

Рекомендации

внешняя ссылка

• Развитие атома Бора

• Подробное объяснение орбитального квантового числа l
• Объяснение азимутального уравнения