WikiDer > Классификация электромагнитных полей - Википедия

В дифференциальная геометрия и теоретическая физика, то классификация электромагнитных полей это точечно классификация бивекторы в каждой точке Лоренцево многообразие. Он используется при исследовании растворов Уравнения Максвелла и находит применение в теории Эйнштейна. теория относительности.

Теорема классификации

Электромагнитное поле в точке п (т.е. событие) лоренцевского пространства-времени представлено настоящий бивектор F = F^ab определенная над касательным пространством в точке п.

Касательное пространство при п изометрично как пространство реального внутреннего продукта E^1,3. То есть он имеет то же понятие вектора величина и угол в качестве Пространство-время Минковского. Для упрощения обозначений примем пространство-время является Пространство-время Минковского. Это имеет тенденцию стирать различие между касательным пространством на п и нижележащий коллектор; К счастью, эта специализация ничего не теряет по причинам, которые мы обсуждаем в конце статьи.

Классификационная теорема для электромагнитных полей характеризует бивектор F относительно лоренцевой метрики η = η_ab путем определения и изучения так называемых «основных нулевых направлений». Поясним это.

Бивектор F^ab дает кососимметричный линейный оператор F^а_б = F^acη_cb определяется понижением одного индекса с метрикой. Он действует в касательном пространстве в точке п к р^а → F^а_бр^б. Мы будем использовать символ F для обозначения бивектора или оператора в зависимости от контекста.

Мы упоминаем дихотомию, взятую из внешней алгебры. Бивектор, который можно записать как F = v ∧ ш, куда v, ш линейно независимы, называется просто. Любой ненулевой бивектор над 4-мерным векторным пространством либо прост, либо может быть записан как F = v ∧ ш + Икс ∧ у, куда v, ш, Икс, и у линейно независимы; эти два случая исключают друг друга. Сказанное таким образом, дихотомия не ссылается на метрику η, только к внешней алгебре. Но легко видеть, что ассоциированный кососимметричный линейный оператор F^а_б имеет ранг 2 в первом случае и ранг 4 во втором.^[1]

Чтобы сформулировать классификационную теорему, рассмотрим проблема собственных значений за F, то есть проблема нахождения собственные значения λ и собственные векторы р которые удовлетворяют уравнению на собственные значения

${ displaystyle F ^ {a} {} _ {b} r ^ {b} = lambda , r ^ {a}.}$

Кососимметрия F означает, что:

• либо собственный вектор р это нулевой вектор (т.е. η(р,р) = 0), или же собственное значение λ равно нулю, или оба.

Одномерное подпространство, порожденное нулевым собственным вектором, называется главное нулевое направление бивектора.

Классификационная теорема характеризует возможные главные нулевые направления бивектора. Он утверждает, что для любого ненулевого бивектора должно выполняться одно из следующего:

• бивектор имеет одно «повторяющееся» главное нулевое направление; в этом случае сам бивектор называется ноль,
• бивектор имеет два различных главных нулевых направления; в этом случае бивектор называется ненулевой.

Кроме того, для любого ненулевого бивектора два собственных значения, связанные с двумя различными главными нулевыми направлениями, имеют одинаковую величину, но противоположный знак, λ = ±ν, поэтому у нас есть три подкласса ненулевых бивекторов:

• космический: ν = 0
• подобный времени : ν ≠ 0 и классифицировать F = 2
• непростой: ν ≠ 0 и классифицировать F = 4,

где ранг относится к классифицировать линейного оператора F.^{[требуется разъяснение]}

Физическая интерпретация

Приведенная выше алгебраическая классификация бивекторов имеет важное применение в релятивистская физика: the электромагнитное поле представлена ​​кососимметричным тензорным полем второго ранга ( тензор электромагнитного поля), так что сразу получаем алгебраическую классификацию электромагнитных полей.

В декартовой карте на Пространство-время Минковскоготензор электромагнитного поля имеет компоненты

${ displaystyle F_ {ab} = left ({ begin {matrix} 0 & B_ {z} & - B_ {y} & E_ {x} / c - B_ {z} & 0 & B_ {x} & E_ {y} / c B_ {y} & - B_ {x} & 0 & E_ {z} / c - E_ {x} / c & -E_ {y} / c & -E_ {z} / c & 0 end {matrix}} right) }$

куда ${ displaystyle E_ {x}, E_ {y}, E_ {z}}$ и ${ displaystyle B_ {x}, B_ {y}, B_ {z}}$ обозначают соответственно компоненты электрического и магнитного полей, измеренные инерционным наблюдателем (в состоянии покоя в наших координатах). Как обычно в релятивистской физике, нам будет удобно работать с геометрические единицы в котором ${ displaystyle c = 1}$. В "Индексная гимнастика"формализм специальной теории относительности Метрика Минковского ${ displaystyle eta}$ используется для повышения и понижения индексов.

Инварианты

Основные инварианты электромагнитного поля:

${ displaystyle P Equiv { frac {1} {2}} F_ {ab} , F ^ {ab} = | { vec {B}} | ^ {2} - { frac { | { vec {E}} | ^ {2}} {c ^ {2}}} = - { frac {1} {2}} {} ^ {*} F_ {ab} , {} ^ { *} F ^ {ab}}$

${ displaystyle Q Equiv { frac {1} {4}} F_ {ab} , {} ^ {*} F ^ {ab} = { frac {1} {8}} epsilon ^ {abcd} F_ {ab} F_ {cd} = { frac {{ vec {E}} cdot { vec {B}}} {c}}}$.

(Фундаментальный означает, что любой другой инвариант может быть выражен через эти два.)

А нулевое электромагнитное поле характеризуется ${ Displaystyle P = Q = 0}$. В этом случае инварианты показывают, что электрическое и магнитное поля перпендикулярны и имеют одинаковую величину (в геометрических единицах). Примером пустого поля является плоская электромагнитная волна в Пространство Минковского.

А ненулевое поле характеризуется ${ Displaystyle P ^ {2} + Q ^ {2} neq , 0}$. Если ${ Displaystyle P neq 0 = Q}$, существует инерциальная система отсчета для которого исчезает либо электрическое, либо магнитное поле. (Они соответствуют соответственно магнитостатический и электростатический полей.) Если ${ displaystyle Q neq 0}$, существует инерциальная система отсчета, в которой электрическое и магнитное поля пропорциональны.

Криволинейные лоренцевы многообразия

Пока мы обсудили только Пространство-время Минковского. Согласно (сильному) принципу эквивалентности, если мы просто заменим «инерциальную систему отсчета» выше на поле кадра, все работает точно так же на изогнутых коллекторах.

Смотрите также

• Теорема об электромагнитном отслаивании
• Электровакуумный раствор
• Группа Лоренца
• Классификация Петрова

Примечания

Рекомендации

• Ландау, Лев Д .; Лифшиц, Э. М. (1973). Классическая теория поля. Нью-Йорк: Пергамон. ISBN 0-08-025072-6. Видеть Раздел 25.