WikiDer > Орбитальный угловой момент свободных электронов

Электроны в свободном пространстве можно нести квантованный орбитальный угловой момент (OAM) проецируется по направлению распространения.^[1] Этот орбитальный угловой момент соответствует спиральный волновые фронты, или, что то же самое, фаза пропорционально азимутальный угол.^[2] Электронные пучки с квантованным орбитальным угловым моментом также называют электронные вихревые пучки.

Теория

Электрон в свободном пространстве, движущийся в не-релятивистский скорости, следует Уравнение Шредингера для свободная частица, то есть

${ displaystyle i hbar { frac { partial} { partial t}} Psi ( mathbf {r}, t) = { frac {- hbar ^ {2}} {2m}} nabla ^ {2} Psi ( mathbf {r}, t)}$,

куда ${ textstyle hbar}$ сокращенный Постоянная Планка, ${ textstyle пси ( mathbf {r}, т)}$ одноэлектронный волновая функция, ${ textstyle m}$ его масса, ${ textstyle mathbf {r}}$ вектор положения, и ${ textstyle t}$ время. Это уравнение является разновидностью волновое уравнение и когда написано в Декартова система координат (${ textstyle x}$,${ textstyle y}$,${ textstyle z}$) решения даются линейная комбинация из плоские волны, в виде

${ Displaystyle Psi _ { mathbf {p}} ( mathbf {r}, t) propto e ^ {я ( mathbf {p} cdot mathbf {r} -E ( mathbf {p}) t) / hbar}}$

куда ${ textstyle mathbf {p}}$ это линейный импульс и ${ textstyle E ( mathbf {p})}$ энергия электрона, определяемая обычным соотношение дисперсии ${ textstyle E ( mathbf {p}) = { frac {p ^ {2}} {2m}}}$. Измеряя импульс электрона, его волновая функция должна схлопнуться и придайте особое значение. Если энергия электронного пучка выбрана заранее, полный импульс (а не его компоненты направления) электронов фиксируется с определенной степенью точности.

Когда уравнение Шредингера записано в цилиндрическая система координат (${ textstyle rho}$,${ textstyle theta}$,${ textstyle z}$) решения больше не являются плоскими волнами, а задаются формулами Бесселевые балки,^[2] решения, которые представляют собой линейную комбинацию

то есть произведение трех типов функций: плоская волна с импульсом ${ textstyle p_ {z}}$ в ${ textstyle z}$-направление, радиальный компонент, записанный как Функция Бесселя первого рода ${ textstyle J_ {| ell |}}$, куда ${ textstyle p _ { rho}}$ - линейный импульс в радиальном направлении, и, наконец, азимутальная составляющая, записанная как ${ textstyle е ^ {я ell theta}}$ куда ${ textstyle ell}$ (иногда пишется ${ textstyle m_ {z}}$) это магнитное квантовое число связанный с угловым моментом ${ textstyle L_ {z}}$ в ${ textstyle z}$-направление. Таким образом, дисперсионное соотношение имеет вид ${ textstyle E = (p_ {z} ^ {2} + p _ { rho} ^ {2}) / 2m}$. По азимутальной симметрии волновая функция обладает тем свойством, что ${ textstyle ell = 0, pm 1, pm 2, cdots}$ обязательно целое число, таким образом ${ textstyle L_ {z} = hbar ell}$ квантуется. Если измерение ${ textstyle L_ {z}}$ выполняется на электроне с выбранной энергией, как ${ textstyle E}$ не зависит от ${ textstyle ell}$, он может давать любое целочисленное значение. Можно экспериментально подготовить состояния с ненулевым ${ textstyle ell}$ добавлением азимутальной фазы к начальному состоянию с ${ textstyle ell = 0}$; экспериментальные методы, предназначенные для мера орбитальный угловой момент отдельного электрона находятся в стадии разработки. Одновременный измерение энергии электронов и орбитального углового момента допускается, потому что Гамильтониан ездит на работу с оператор углового момента относится к ${ textstyle L_ {z}}$.

Обратите внимание, что приведенные выше уравнения следуют для любой свободной квантовой частицы с массой, не обязательно для электронов. Квантование ${ displaystyle L_ {z}}$ также может отображаться в сферическая система координат, где волновая функция сводится к произведению сферические функции Бесселя и сферические гармоники.

Подготовка

Существует множество методов приготовления электрона в состоянии орбитального углового момента. Все методы предполагают взаимодействие с оптический элемент так что электрон приобретает азимутальную фазу. Оптический элемент может быть материальным,^[3][4][5] магнитостатический,^[6] или электростатический.^[7] Можно либо непосредственно запечатлеть азимутальную фазу, либо напечатать азимутальную фазу с помощью голографической дифракционной решетки, где рисунок решетки определяется интерференцией азимутальной фазы и плоской^[8] или сферический^[9] несущая волна.

Приложения

Электронные вихревые пучки имеют множество предложенных и продемонстрированных приложений, в том числе для отображение намагниченности,^{[4][10][11][12]} изучение киральных молекул и киральных плазмонных резонансов,^[13] и определение хиральности кристаллов.^[14]

Измерение

Интерферометрический методы, заимствованные из световая оптика также работают для определения орбитального углового момента свободных электронов в чистых состояниях. Помехи с плоской опорной волны,^[5] дифракционная фильтрация и самоинтерференция^[15][16][17] может служить для характеристики подготовленного состояния электронного орбитального момента. Для измерения орбитального углового момента суперпозиции или смешанного состояния, возникающего в результате взаимодействия с атомом или материалом, необходим неинтерферометрический метод. Сглаживание волнового фронта,^[17][18] преобразование состояния орбитального углового момента в плоскую волну,^[19] или цилиндрически симметричное измерение типа Штерна-Герлаха^[20] необходимо для измерения смешанного или суперпозиционного состояния орбитального углового момента.

Рекомендации