WikiDer > Напряжение сдвига

Сила сдвига прилагается к верхней части прямоугольника, в то время как нижняя часть удерживается на месте. Результирующее напряжение сдвига, τ, деформирует прямоугольник в параллелограмм. Задействованная область будет вершиной параллелограмма.

Напряжение сдвига, часто обозначаемый τ (Греческий: тау), является составляющей стресс копланарны с поперечным сечением материала. Это возникает из сдвигающая сила, составляющая сила вектор параллельно к поперечное сечение материала. Нормальный стресс, с другой стороны, возникает из-за компоненты вектора силы перпендикуляр к сечению материала, на которое он действует.

Общее напряжение сдвига

Формула для расчета среднего напряжения сдвига - это сила на единицу площади:^[1]

${ displaystyle tau = {F over A},}$

куда:

τ = напряжение сдвига;

F = приложенная сила;

А = площадь поперечного сечения материала с площадью, параллельной вектору приложенной силы.

Другие формы

Чистый

Чистый сдвиг стресс связан с чистым деформация сдвига, обозначенный γ, по следующему уравнению:^[2]

${ Displaystyle тау = гамма G ,}$

куда грамм это модуль сдвига из изотропный материал, предоставленный

${ displaystyle G = { frac {E} {2 (1+ nu)}}.}$

Здесь E является Модуль для младших и ν является Коэффициент Пуассона.

Сдвиг балки

Сдвиг балки определяется как внутреннее напряжение сдвига балки, вызванное силой сдвига, приложенной к балке.

${ displaystyle tau = {fQ over Ib},}$

куда

ж = общая сила сдвига в рассматриваемом месте;

Q = статический момент площади;

б = толщина (ширина) материала перпендикулярно к сдвигу;

я = Момент инерции всей площади поперечного сечения.

Формула сдвига балки также известна как формула напряжения сдвига Журавского после Дмитрий Иванович Журавский который вывел его в 1855 году.^[3][4]

Полумонококовые ножницы

Напряжения сдвига в пределах полумонокок конструкция может быть рассчитана путем идеализации поперечного сечения конструкции в виде набора стрингеров (несущих только осевые нагрузки) и перемычек (несущих только сдвиговые потоки). Разделение сдвигового потока на толщину данной части полумонококовой конструкции дает напряжение сдвига. Таким образом, максимальное напряжение сдвига будет возникать либо в стенке с максимальным сдвиговым потоком, либо с минимальной толщиной.

Также конструкции в грунте могут разрушиться из-за сдвига; например, вес заполненного землей плотина или же дамба может вызвать обрушение недр, как небольшой оползень.

Ударный сдвиг

Максимальное напряжение сдвига, создаваемое в сплошном круглом стержне, подверженном удару, определяется по формуле:

${ displaystyle tau = { sqrt {2UG over V}},}$

куда

U = изменение кинетической энергии;

грамм = модуль сдвига;

V = объем стержня;

и

U = U_{вращающийся} + U_{применяемый};

U_{вращающийся} = 1/2Iω²;

U_{применяемый} = Tθ_{перемещенный};

я = момент инерции массы;

ω = угловая скорость.

Напряжение сдвига в жидкостях

Любая настоящая жидкости (жидкости и газы Включено) при движении вдоль твердой границы возникнет напряжение сдвига на этой границе. В условие противоскольжения^[5] диктует, что скорость жидкости на границе (относительно границы) равна нулю; хотя на некоторой высоте от границы скорость потока должна равняться скорости жидкости. Область между этими двумя точками называется пограничный слой. Для всех Ньютоновские жидкости в ламинарный поток, напряжение сдвига пропорционально скорость деформации в жидкости, где вязкость - постоянная пропорциональности. За неньютоновские жидкости, то вязкость не является постоянным. Напряжение сдвига передается на границу в результате этой потери скорости.

Для ньютоновской жидкости напряжение сдвига на элементе поверхности, параллельном плоской пластине, в точке у дан кем-то:

${ Displaystyle тау (у) = му { гидроразрыва { partial u} { partial y}}}$

куда

μ это динамическая вязкость потока;

ты это скорость потока по границе;

у высота над границей.

В частности, напряжение сдвига стенки определяется как:

${ Displaystyle тау _ { mathrm {ш}} эквив тау (у = 0) = му влево. { frac { partial u} { partial y}} right | _ {y = 0 } ~~.}$

Основной закон Ньютона для любой общей геометрии (включая плоскую пластину, упомянутую выше) утверждает, что тензор сдвига (тензор второго порядка) пропорционален скорости потока градиент (скорость - вектор, поэтому ее градиент - тензор второго порядка):

${ Displaystyle mathbf { тау} ({ vec {u}}) = му набла { vec {u}}}$

а константа пропорциональности называется динамическая вязкость. Для изотропного ньютоновского потока это скаляр, а для анизотропного ньютоновского потока он также может быть тензором второго порядка. Фундаментальный аспект состоит в том, что для ньютоновской жидкости динамическая вязкость не зависит от скорости потока (т. Е. Основной закон напряжения сдвига имеет вид линейный), в то время как неньютоновские потоки это неверно, и следует учитывать изменение:

${ Displaystyle mathbf { tau} ({ vec {u}}) = му ({ vec {u}}) nabla { vec {u}}}$

Вышеупомянутая формула больше не является законом Ньютона, а является общим тензорным тождеством: всегда можно найти выражение вязкости как функции скорости потока при любом выражении напряжения сдвига как функции скорости потока. С другой стороны, учитывая напряжение сдвига как функцию скорости потока, оно представляет ньютоновский поток только в том случае, если его можно выразить как постоянную для градиента скорости потока. Константа, которую можно найти в этом случае, - это динамическая вязкость потока.

Пример

Рассматривая двумерное пространство в декартовых координатах (x, y) (компоненты скорости потока соответственно (u, v)), матрица касательных напряжений определяется выражением:

${ displaystyle { begin {pmatrix} tau _ {xx} & tau _ {xy} tau _ {yx} & tau _ {yy} end {pmatrix}} = { begin {pmatrix} x { frac { partial u} { partial x}} & 0 0 & -t { frac { partial v} { partial y}} end {pmatrix}}}$

представляет собой ньютоновский поток, фактически он может быть выражен как:

${ displaystyle { begin {pmatrix} tau _ {xx} & tau _ {xy} tau _ {yx} & tau _ {yy} end {pmatrix}} = { begin {pmatrix} x & 0 0 & -t end {pmatrix}} cdot { begin {pmatrix} { frac { partial u} { partial x}} & { frac { partial u} { partial y}} { frac { partial v} { partial x}} и { frac { partial v} { partial y}} end {pmatrix}}}$,

т.е. анизотропное течение с тензором вязкости:

${ displaystyle { begin {pmatrix} mu _ {xx} & mu _ {xy} mu _ {yx} & mu _ {yy} end {pmatrix}} = { begin {pmatrix} х & 0 0 & -t end {pmatrix}}}$

который является неоднородным (зависит от пространственных координат) и нестационарным, но, соответственно, не зависит от скорости потока:

${ displaystyle mathbf { mu} (x, t) = { begin {pmatrix} x & 0 0 & -t end {pmatrix}}}$

Следовательно, этот поток является ньютоновским. С другой стороны, поток, в котором вязкость была:

${ displaystyle { begin {pmatrix} mu _ {xx} & mu _ {xy} mu _ {yx} & mu _ {yy} end {pmatrix}} = { begin {pmatrix} { frac {1} {u}} & 0 0 & { frac {1} {u}} end {pmatrix}}}$

является неньютоновским, поскольку вязкость зависит от скорости потока. Этот неньютоновский поток изотропен (матрица пропорциональна единичной матрице), поэтому вязкость является просто скаляром:

${ displaystyle mu (u) = { frac {1} {u}}}$

Измерение сенсорами

Датчик напряжения сдвига расходящейся кромки

Это соотношение можно использовать для измерения напряжения сдвига стенки. Если бы датчик мог напрямую измерять градиент профиля скорости у стенки, то умножение на динамическую вязкость дало бы напряжение сдвига. Такой датчик продемонстрировали А. А. Накви и В. К. Рейнольдс.^[6] Интерференционная картина, создаваемая при передаче луча света через две параллельные щели, образует сеть линейно расходящихся полос, которые, кажется, исходят из плоскости двух щелей (см. двухщелевой эксперимент). Когда частица в жидкости проходит через полосы, приемник обнаруживает отражение полосы. Сигнал может быть обработан, и, зная угол полосы, высоту и скорость частицы можно экстраполировать. Измеренное значение градиента скорости стенки не зависит от свойств жидкости и, как результат, не требует калибровки. Последние достижения в технологии изготовления микрооптики позволили использовать интегрированный дифракционный оптический элемент для изготовления датчиков напряжения сдвига с расходящимися полосами, которые можно использовать как в воздухе и в жидкости.^[7]

Датчик напряжения сдвига на микростолбах

Еще один метод измерения заключается в использовании тонких настенных микростолб, изготовленных из гибкого полимерного ПДМС, которые изгибаются в ответ на приложение сил сопротивления в непосредственной близости от стены. Таким образом, датчик относится к принципам косвенного измерения, основанным на соотношении между градиентами скорости у стенки и локальным напряжением сдвига у стенки.^[8][9]

Смотрите также

• Критическое разрешенное напряжение сдвига
• Испытание на прямой сдвиг
• Диаграммы сдвига и момента
• Скорость сдвига
• Деформация сдвига
• Прочность на сдвиг
• Растягивающее напряжение
• Испытание на трехосный сдвиг

Рекомендации