WikiDer > Монослои дихалькогенидов переходных металлов

Transition metal dichalcogenide monolayers
(а) Структура гексагонального монослоя TMD. Атомы M показаны черным цветом, а атомы X - желтым. (b) Гексагональный монослой TMD, вид сверху.

Дихалькогенид переходного металла (TMD или же TMDC) монослои атомарно тонкие полупроводники типа MX2, с M a переходный металл атом (Пн, Wи т. д.) и X a халькоген атом (S, Se, или же Te). Один слой атомов M зажат между двумя слоями атомов X. Они являются частью большой семьи так называемых 2D материалы, названные так, чтобы подчеркнуть их необычайную худобу. Например, MoS2 толщина монослоя всего 6.5 A. Ключевой особенностью этих материалов является взаимодействие крупных атомов в 2D-структуре по сравнению с атомами первого ряда. дихалькогениды переходных металлов, например, WTe2 показывает аномальные гигантское магнитосопротивление и сверхпроводимость.[1]

Открытие графен показывает, как появляются новые физические свойства, когда объемный кристалл макроскопических размеров истончается до одного атомного слоя. Нравиться графит, Объемные кристаллы TMD состоят из монослоев, связанных друг с другом достопримечательность Ван-дер-Ваальса. Монослои TMD обладают свойствами, которые заметно отличаются от свойств полуметалл графен:

  • Монослои TMD MoS2, WS2, MoSe2, WSe2, MoTe2 есть прямая запрещенная зона, и может использоваться в электронике как транзисторы и в оптике в качестве излучателей и детекторов.[2][3][4][5]
  • Монослойная кристаллическая структура TMD не имеет центра инверсии, что позволяет получить доступ к новой степени свободы носителей заряда, а именно к индексу k-долины, и открыть новую область физики: Valleytronics[6][7][8][9]
  • Сильный спин-орбитальная связь в монослоях TMD приводит к спин-орбитальному расщеплению[10] сотен мэВ в валентная полоса и несколько мэВ в зона проводимости, что позволяет управлять спином электрона путем настройки энергии возбуждающих лазерных фотонов и хиральности.[11]
  • 2D природа и высокая спин-орбитальная связь MoS2 может быть использован как перспективный материал для спинтроник заявление.[12]

Работа над монослоями TMD является новой областью исследований и разработок с момента открытия прямой запрещенной зоны.[2] и потенциальные приложения в электронике [13][3] и физика долины.[7][8][9] TMD часто сочетаются с другими 2D материалы подобно графен и гексагональный нитрид бора сделать гетероструктуры Ван-дер-Ваальса. Эти гетероструктуры необходимо оптимизировать, чтобы их можно было использовать в качестве строительных блоков для многих различных устройств, таких как транзисторы, солнечные батареи, Светодиоды, фотоприемники, топливные элементы, фотокаталитический и чувствительные устройства. Некоторые из этих устройств уже используются в повседневной жизни и могут стать меньше, дешевле и эффективнее за счет использования монослоев TMD.[14][15]

Кристальная структура

Кристаллическая структура TMD

Дихалькогениды переходных металлов (TMD) состоят из трех атомных плоскостей и часто двух атомных разновидностей: металла и двух халькогенов. Сотовая гексагональная решетка имеет трехкратную симметрию и может допускать симметрию зеркальной плоскости и / или инверсионную симметрию.[16] В макроскопическом массивном кристалле, точнее, для четного числа монослоев, кристаллическая структура имеет центр инверсии. В случае монослоя (или любого нечетного числа слоев) кристалл может иметь или не иметь центр инверсии.

Нарушенная инверсионная симметрия

Два важных следствия этого:

  • нелинейно-оптический явления, такие как генерация второй гармоники. Когда кристалл возбуждается лазером, выходная частота может быть увеличена вдвое.[17][18][19][20]
  • ан электронная зонная структура с прямыми энергетическими щелями, где края зоны проводимости и валентной зоны расположены в неэквивалентных точках K (K + и K-) двумерного гексагонального Зона Бриллюэна. Межзонные переходы в окрестности точки K + (или K-) связаны с состояниями правой (или левой) круговой поляризации фотонов. Эти так называемые долинно-зависимые оптические правила отбора возникают из-за нарушения инверсионной симметрии. Это обеспечивает удобный метод обращения к определенным состояниям долины (K + или K-) с помощью циркулярно поляризованный (правое или левое) оптическое возбуждение.[9] В сочетании с сильным спиновым расщеплением степень свободы спина и долины связаны, обеспечивая стабильную поляризацию долины.[21][22][23]

Эти свойства указывают на то, что монослои TMD представляют собой многообещающую платформу для изучения физики спина и впадины с соответствующими возможными приложениями.

Характеристики

Транспортные свойства

Репрезентативная схема разреза полевой транзистор на основе монослоя MoS2[3]

В субмикронных масштабах 3D-материалы больше не имеют такого же поведения, как их 2D-форма, что может быть преимуществом. Например, графен имеет очень высокий мобильность оператора, и сопутствующие более низкие потери за счет Эффект Джоуля. Но у графена ноль запрещенная зона, что приводит к дисквалифицирующе низкому соотношение включения / выключения в транзисторных приложениях. Альтернативой могут быть монослои TMD: они структурно стабильны, демонстрируют запрещенную зону и подвижность электронов, сравнимую с подвижностью электронов. кремний, поэтому их можно использовать для изготовления транзисторов.

Хотя было обнаружено, что тонкослойные TMD имеют более низкую подвижность электронов, чем объемные TMD, скорее всего, потому что их тонкость делает их более восприимчивыми к повреждению, было обнаружено, что покрытие TMD HfO2 или гексагональный нитрид бора (hBN) увеличивает их эффективную подвижность носителей.[24]

Оптические свойства

Теоретические энергии A и B экситоны[25]
А (эВ)А (нм)B (эВ)B (нм)
MoS21.786951.96632
MoSe21.508251.75708
MoTe21.0611701.36912
WS21.846732.28544
WSe21.528152.00620

А полупроводник может поглотить фотоны с энергией, большей или равной его ширине запрещенной зоны. Это означает, что поглощается свет с более короткой длиной волны. Полупроводники обычно являются эффективными излучателями, если минимум зона проводимости энергия находится в том же положении в k-пространство как максимум валентной зоны, т. е. запрещенная зона прямая. Ширина запрещенной зоны объемного TMD-материала толщиной до двух монослоев все еще является косвенной, поэтому эффективность излучения ниже по сравнению с однослойными материалами. Эффективность выбросов составляет около 104 больше для монослоя TMD, чем для сыпучего материала.[4] Ширина запрещенной зоны монослоев TMD находится в видимом диапазоне (от 400 до 700 нм). Прямая эмиссия показывает два экситонный переходы, называемые A и B, разделенные спин-орбитальная связь энергия. Самая низкая энергия и, следовательно, самая важная по интенсивности - это излучение A.[2][26] Благодаря своей прямой запрещенной зоне монослои TMD являются перспективным материалом для оптоэлектроника Приложения.

Типичная схема секции сверхчувствительного фотоприемника на основе монослоя MoS2[5]

Атомные слои MoS2 использовались как фототранзистор и сверхчувствительные детекторы. Фототранзисторы - важные устройства: первое с MoS2 активная область монослоя показывает светочувствительность 7,5 мА Вт−1 что аналогично графеновым устройствам, которые достигают 6,1 мА Вт−1. Многослойный MoS2 показывают более высокую фоточувствительность, около 100 мА Вт−1, что аналогично кремниевым устройствам. Создание золотого контакта на дальних краях монослоя позволяет изготавливать сверхчувствительный детектор.[5] Такой детектор имеет светочувствительность до 880 А Вт.−1, 106 больше, чем первый графен фотоприемники. Такая высокая степень электростатического контроля обусловлена ​​тонкой активной областью монослоя. Его простота и тот факт, что он имеет только одну полупроводниковую область, тогда как нынешнее поколение фотоприемников обычно представляет собой p-n переход, делает возможным промышленное применение, такое как высокочувствительные и гибкие фотодетекторы. Единственное ограничение для доступных на данный момент устройств - медленная динамика фотоотклика.[5]

Механические свойства

Интерес к использованию монослоев TMD, таких как MoS2, WS2, и WSe2 для использования в гибкой электронике из-за перехода от непрямой запрещенной зоны в 3D к прямой запрещенной зоне в 2D подчеркивает важность механических свойств этих материалов.[27] В отличие от объемных образцов, гораздо труднее равномерно деформировать двухмерные монослои материала, и в результате проведение механических измерений двумерных систем является более сложной задачей. Метод, который был разработан для решения этой проблемы, называемый наноиндентированием с помощью атомно-силовой микроскопии (АСМ), включает изгиб двумерного монослоя, подвешенного на дырчатой ​​подложке, с помощью кантилевера АСМ и измерение приложенной силы и смещения.[28] Благодаря этому методу бездефектные механически расслоенные монослойные хлопья MoS2 Было обнаружено, что модуль Юнга составляет 270 ГПа, а максимальная деформация перед разрушением составляет 10%.[29] В том же исследовании было обнаружено, что двухслойный механически расслаивающийся MoS2 чешуйки имеют более низкий модуль Юнга 200 ГПа, что объясняется межслоевым скольжением и дефектами монослоя.[29] По мере увеличения толщины чешуйки жесткость чешуйки на изгиб играет доминирующую роль, и было обнаружено, что модуль Юнга многослойного, 5-25 слоев, механически расслоенного MoS2 хлопья 330 ГПа.[30]

Механические свойства других TMD, таких как WS2 и WSe2 также были определены. Модуль Юнга многослойного, 5-14 слоев, механически расслоенного WSe2 составляет 167 ГПа с максимальной деформацией 7%.[31] Для WS2Модуль Юнга монослойных чешуек, осажденных из паровой фазы, составляет 272 ГПа.[32] Из того же исследования модуль Юнга выращенных методом CVD монослойных хлопьев MoS2 составляет 264 ГПа.[32] Это интересный результат, поскольку модуль Юнга расслоенного MoS2 хлопья почти такие же, как у выращенного CVD MoS2 хлопья. Принято считать, что ДПМ, осажденные химически из паровой фазы, будут содержать больше дефектов по сравнению с механически расслоенными пленками, полученными из объемных монокристаллов, что означает, что дефекты (точечные дефекты и т. Д.), Которые включены в хлопья, не оказывают существенного влияния на прочность самой чешуи.

Под действием напряжения измеряется уменьшение прямой и косвенной запрещенной зоны, которое приблизительно линейно с деформацией.[33] Важно отметить, что непрямая запрещенная зона уменьшается быстрее с приложением напряжения к монослою, чем прямая запрещенная зона, что приводит к переходу от прямой запрещенной зоны к непрямой при уровне деформации около 1%.[34] В результате ожидается, что эффективность излучения монослоев будет снижаться для сильно деформированных образцов.[35] Это свойство позволяет механическую настройку электронной структуры, а также возможность изготовления устройств на гибких подложках.

Изготовление монослоев TMD

Отшелушивание

Отшелушивание - это сверху вниз подход. В массивной форме TMD представляют собой кристаллы, состоящие из слоев, которые связаны силами Ван-дер-Ваальса. Эти взаимодействия слабее, чем химические связи между Mo и S в MoS2, Например. Таким образом, монослои TMD могут быть получены микромеханическим расщеплением, как и графен.

Кристалл TMD трутся о поверхность другого материала (любую твердую поверхность). На практике клейкая лента накладывается на сыпучий материал TMD и затем удаляется. Клейкая лента с крошечными хлопьями TMD, отходящими от сыпучего материала, опускается на подложку. При снятии липкой ленты с подложки осаждаются однослойные и многослойные хлопья TMD. Этот метод позволяет получать небольшие образцы однослойного материала, обычно диаметром около 5–10 микрометров.[36]

Большие количества расслоенного материала также могут быть получены с использованием жидкофазного отшелушивания путем смешивания материалов TMD с растворителями и полимерами.[37]

Химическое осаждение из паровой фазы

Химическое осаждение из паровой фазы (CVD) - другой подход, используемый для синтеза дихалькогенидов переходных металлов. Его широко использовали для синтеза множества различных TMD, потому что его можно легко адаптировать для разных материалов TMD. Как правило, CVD-рост TMD достигается помещением предшественников материала, обычно оксида переходного металла и чистого халькогена, в печь с подложкой, на которой будет формироваться материал.[38] Печь нагревают до высоких температур (от 650 до 1000 ° C) с помощью инертного газа, обычно N2 или Ar, протекающий по трубке.[38] Для некоторых материалов требуется H2 газ в качестве катализатора образования, поэтому его можно пропускать через печь в меньших количествах, чем инертный газ.[39]

Помимо традиционного химического осаждения из паровой фазы, металлоорганическое химическое осаждение из паровой фазы (MOCVD) использовалось для синтеза TMD. В отличие от традиционного CVD, описанного выше, MOCVD использует газообразные прекурсоры, в отличие от твердых прекурсоров, а MOCVD обычно проводится при более низких температурах, где-то от 300 до 900 ° C.[40] Было показано, что MOCVD обеспечивает более последовательный рост в масштабе пластины, чем традиционный CVD.

CVD часто используется вместо механического отшелушивания, несмотря на его дополнительную сложность, поскольку он может создавать монослои размером от 5 до 100 микрон, в отличие от площадей поверхности примерно 5-10 микрон, полученных с использованием метода механического отшелушивания.[41] Монослои TMD, полученные с помощью CVD, не только имеют большую площадь поверхности, чем хлопья, полученные путем механического расслоения, но и часто более однородны. Однослойные хлопья TMD с очень маленькими многослойными областями или без них могут быть получены путем химического осаждения из паровой фазы, в отличие от образцов, полученных путем механического расслоения, которые часто имеют много многослойных областей.[36][38]

Молекулярно-лучевая эпитаксия

Молекулярно-лучевая эпитаксия (MBE) - это хорошо зарекомендовавший себя метод выращивания полупроводниковых устройств с контролем толщины атомарного монослоя. В качестве многообещающей демонстрации высококачественный монослой MoSe2 образцы были выращены на графене методом МБЭ.[42]

Электронная зонная структура

Ширина запрещенной зоны

В оптовой форме TMD имеют косвенный разрыв в центре Зона Бриллюэна, тогда как в монослой форма разрыва становится непосредственный и находится в K точках.[43][2]

Спин-орбитальная связь

Теоретические энергии спин-орбитальной связи[44][45]
Группа валентности

расщепление (эВ)

Зона проводимости

расщепление (эВ)

MoS20.1480.003
WS20.4300.026
MoSe20.1840.007
WSe20.4660.038
MoTe20.2190.034

Для TMD атомы тяжелые, а электронные состояния внешних слоев происходят от d-орбиталей, которые имеют сильную спин-орбитальная связь. Эта спин-орбитальная связь удаляет спины вырождение как в зоне проводимости, так и в валентной зоне, то есть вводит сильное расщепление энергии между состояниями со спином вверх и вниз. В случае MoS2, спиновое расщепление в зоне проводимости находится в диапазоне мэВ, ожидается, что оно будет более выраженным в других материалах, таких как WS2.[46][47][48] Спиновое расщепление орбиты в валентной зоне составляет несколько сотен мэВ.

Связь спин-долина и степень свободы электронной долины

Спиновые расщепления и правила оптического отбора[45]
Фотолюминесценция (ФЛ) MoS2 монослой при 4 К, возбужденный σ + -поляризованным лазером. Монослой поглощает падающий свет и повторно излучает его с меньшей энергией.

Управляя степенью свободы носителей заряда или спина, как это было предложено спинтроника, уже созданы новые устройства. Если есть разные экстремумы зоны проводимости / валентной зоны в электронной зонной структуре в k-пространстве, носитель может быть ограничен в одной из этих долин. Эта степень свободы открывает новую область физики: управление индексом k-долины носителей, также называемое Valleytronics.[21][49]

Для кристаллов монослоев TMD симметрия четности сломан, центра инверсии больше нет. K долин разных направлений в двумерной гексагональной зоне Бриллюэна больше не эквивалентны. Итак, есть два типа долины K, называемые K + и K-. Также наблюдается сильное энергетическое вырождение различных спиновых состояний в валентной зоне. Преобразование одной долины в другую описывается оператор обращения времени. Более того, симметрия кристалла приводит к правилам оптического отбора, зависящим от долины: фотон с правой круговой поляризацией (σ +) инициализирует носитель в долине K +, а фотон с левой круговой поляризацией (σ-) инициализирует носитель в долине K-.[7] Благодаря этим двум свойствам (взаимодействие спиновой долины и правила оптического отбора) лазер с определенной поляризацией и энергией позволяет инициализировать состояния электронной долины (K + или K-) и спиновые состояния (вверх или вниз).[1]

Излучение и поглощение света: экситоны

Один слой TMD может поглощать до 20% падающего света,[5] что беспрецедентно для такого тонкого материала. Когда фотон подходящей энергии поглощается монослоем TMD, в зоне проводимости создается электрон; электрон, который сейчас отсутствует в валентной зоне, ассимилируется положительно заряженной квазичастицей, называемой дыркой. Отрицательно заряженный электрон и положительно заряженная дырка притягиваются через Кулоновское взаимодействие, образуя связанное состояние, называемое экситон который можно рассматривать как атом водорода (с некоторой разницей). Эта бозоноподобная квазичастица очень хорошо известна и изучается в традиционных полупроводниках, таких как GaAs и ZnO но в TMD он открывает новые захватывающие возможности для приложений и изучения фундаментальной физики. Действительно, сокращенный диэлектрическое экранирование и квантовый размерный эффект Присутствие в этих ультратонких материалах делает энергию связи экситонов намного сильнее, чем в традиционных полупроводниках. Энергии связи в несколько сотен мэВ наблюдаются для всех четырех основных членов семейства TMD.[20][26][50][51][52]

Диаграмма уровней энергии экситона, как если бы это был атом водорода.[53]

Как упоминалось ранее, мы можем думать об экситоне как об атоме водорода с электроном, связанным с дыркой. Основное отличие состоит в том, что эта система нестабильна и стремится релаксировать в вакуумное состояние, которое здесь представлено электроном в валентной зоне. Разность энергий между «основным состоянием» экситона (n = 1) и «вакуумным состоянием» называется оптической щелью и представляет собой энергию фотона, испускаемого при рекомбинации экситона. Это энергия фотонов, испускаемых монослоями TMD и наблюдаемых в виде огромных пиков излучения в экспериментах по фотолюминесценции (ФЛ), таких как пик, обозначенный X0 на рисунке. На этом рисунке энергия связи EB определяется как разница между шириной запрещенной зоны свободной частицы и оптической шириной запрещенной зоны и представляет собой, как обычно, энергию, необходимую для разделения дырки и электрона. Существование этой разности энергий называется перенормировкой запрещенной зоны. На этом аналогия с атомом водорода не заканчивается, так как возбужденные экситонные состояния наблюдались при более высоких энергиях и с помощью различных методов.[20][50]

Из-за спин-орбитального расщепления валентной зоны в TMD существуют две разные серии экситонов, называемых A- и B-экситонами. В серии A дырка находится в верхней ветви валентной зоны, а для B-экситона дырка находится в нижней ветви. Как следствие, оптическая щель для B-экситона больше, и соответствующий пик обнаруживается при более высокой энергии при измерениях ФЛ и отражательной способности.

В спектрах ФЛ монослоев TMD обычно появляется еще один пик, связанный с различными квазичастицами, называемыми трионы.[54][55] Это экситоны, связанные с другим свободным носителем, которым может быть электрон или дырка. Как следствие, трион представляет собой отрицательно или положительно заряженный комплекс. Наличие сильного пика триона в спектре ФЛ, в конечном итоге более сильного, чем пик, связанный с рекомбинацией экситонов, является признаком легированного монослоя. В настоящее время считается, что это легирование является внешним, что означает, что оно возникает из-за заряженных состояний ловушки, присутствующих в подложке (обычно SiO2). Размещение монослоя TMD между двумя хлопьями hBN устраняет это внешнее легирование и значительно повышает оптическое качество образца.[53][56]

При более высоких мощностях возбуждения биэкситоны[57][58] также наблюдались в однослойных TMD. Эти комплексы образованы двумя связанными экситонами. Теория предсказывает, что даже более крупные комплексы носителей заряда, такие как заряженные биэкситоны (квинтоны) и биэкситоны с ионной связью, стабильны и должны быть видны в спектрах ФЛ.[59] Кроме того, было обнаружено, что квантовый свет возникает из точечных дефектов в этих материалах в различных конфигурациях.[60][61][62][63][64][65]

Радиационные эффекты монослоев TMD

Обычные формы излучения, используемые для создания дефектов в TMD, - это излучение частиц и электромагнитное излучение, влияющее на структуру и электронные характеристики этих материалов. Ученые изучали радиационный отклик этих материалов, которые будут использоваться в средах с высоким уровнем радиации, таких как космические или ядерные реакторы.[66] Повреждение этого уникального класса материалов происходит в основном из-за распыления и перемещения металлов или радиолиза и зарядки изоляторов и полупроводников. Чтобы распылить атом, электрон должен быть в состоянии передать достаточно энергии, чтобы преодолеть порог детонационного повреждения.[67] Тем не менее, точное количественное определение этой энергии для TMD еще предстоит определить. Рассмотрим MoS2 Например, облучение методом просвечивания посредством распыления создает вакансии в решетке, которые затем собираются вместе в спектроскопические линии. Кроме того, при рассмотрении радиационного отклика этих материалов три параметра, которые, как доказано, имеют наибольшее значение, - это выбор подложки,[68] толщина образца,[69] и процесс подготовки образца.[70]

Монослои Janus TMD

Новый тип асимметричного дихалькогенида переходного металла, монослои Janus TMDs, был синтезирован путем нарушения структурной симметрии вне плоскости через плазменное химическое осаждение из паровой фазы.[71] Монослои Janus TMD демонстрируют асимметричную структуру MXY (M = Mo или W, X / Y = S, Se или Te)[72] экспонирование внеплоскостной оптики диполь[73] и пьезоэлектричество[74] из-за дисбаланса электронной волновой функции между дихалькогенидами, которые отсутствуют в неполярном монослое TMD, MX2. Кроме того, асимметричная структура Janus MoSSe обеспечивает улучшенную Спин-орбитальное взаимодействие Рашбы, что предполагает асимметричный монослой Janus TMDs может быть многообещающим кандидатом на роль спинтроник Приложения. Кроме того, Янус Монослой TMD считается отличным материалом для электрокатализ[75] или же фотокатализ.[76]

Янус MoSSe может быть синтезирован индуктивно связанная плазма ССЗ (ICP-CVD). Верхний слой атомов серы на MoS2 удаляется ионами водорода, образуя промежуточное состояние, MoSH. После этого промежуточное состояние селенизируется термическим отжигом при 250 ° C в среде газов водорода и аргона.[71]

Приложения

Электроника

В 2011 году первый полевой транзистор (FET) из однослойного MoS2 Сообщалось. Он показал отличное соотношение включения / выключения, превышающее 108 при комнатной температуре благодаря отличному электростатическому контролю над проводимостью в 2D-канале.[77] После этого полевые транзисторы из MoS2, MoSe2, WS2, и WSe2 были сделаны. Все они перспективны не только из-за подвижности электронов и запрещенной зоны, но и потому, что их очень тонкая структура делает их перспективными для использования в тонкой гибкой электронике.[78]

Зондирование

Ширина запрещенной зоны TMD делает их идеальными для атомно-тонких сенсоров в качестве замены графена. Эти датчики использовались для обнаружения чего угодно, от газов до жидкостей и биологических материалов, таких как белки или ДНК. Чаще всего в основе датчиков лежат полевые транзисторы, о которых я подробнее расскажу выше. Биосенсоры на основе FET полагаются на рецепторы, прикрепленные к монослою TMD. Когда молекулы-мишени прикрепляются к рецепторам, это влияет на ток, протекающий через транзистор.[79]

Однако было показано, что в ДНК можно обнаружить азотистые основания, когда они проходят через нанопоры сделано в MoS2.[80] Датчики с нанопорами основаны на измерении ионного тока через нанопоры в материале. Когда одна нить ДНК проходит через пору, происходит заметное уменьшение ионного тока для каждой основы. Затем можно секвенировать ДНК, измеряя ток, протекающий через нанопору.[80]

На сегодняшний день большинство датчиков создано из MoS.2, хотя WS2 был исследован как потенциальный датчик.[81]

Рекомендации

  1. ^ а б Эфтехари, А. (2017). «Дихалькогениды вольфрама (WS2, WSe2, и WTe2): химия материалов и приложения ». Журнал химии материалов A. 5 (35): 18299–18325. Дои:10.1039 / C7TA04268J.
  2. ^ а б c d Splendiani, A .; Вс, л .; Zhang, Y .; Li, T .; Kim, J .; Chim, C.Y .; Galli, G .; Ван Ф. (2010). «Возникающая фотолюминесценция в монослое MoS2". Нано буквы. 10 (4): 1271–5. Bibcode:2010NanoL..10.1271S. Дои:10.1021 / nl903868w. PMID 20229981.
  3. ^ а б c Radisavljevic, B .; Раденович, А .; Brivio, J .; Giacometti, V .; Кис, А. (2011). «Однослойная MoS2 транзисторы ". Природа Нанотехнологии. 6 (3): 147–50. Bibcode:2011НатНа ... 6..147р. Дои:10.1038 / nnano.2010.279. PMID 21278752.
  4. ^ а б Сундарам, Р. С .; Энгель, М .; Lombardo, A .; Крупке, Р .; Ferrari, A.C .; Avouris, Ph; Штайнер, М. (2013). «Электролюминесценция в однослойном MoS.2". Нано буквы. 13 (4): 1416–1421. arXiv:1211.4311. Bibcode:2013NanoL..13.1416S. Дои:10.1021 / nl400516a. PMID 23514373. S2CID 207581247.
  5. ^ а б c d е Lopez-Sanchez, O .; Lembke, D .; Kayci, M .; Раденович, А .; Кис, А. (2013). «Сверхчувствительные фотоприемники на основе однослойного MoS.2". Природа Нанотехнологии. 8 (7): 497–501. Bibcode:2013НатНа ... 8..497л. Дои:10.1038 / nnano.2013.100. PMID 23748194.
  6. ^ Rycerz, A .; Tworzydło, J .; Бинаккер, К. В. Дж. (2007). «Фильтр долины и вентиль долины в графене». Природа Физика. 3 (3): 172–175. arXiv:cond-mat / 0608533. Bibcode:2007НатФ ... 3..172р. Дои:10.1038 / nphys547. S2CID 119377206.
  7. ^ а б c Cao, T .; Wang, G .; Han, W .; Ye, H .; Zhu, C .; Shi, J .; Niu, Q .; Tan, P .; Wang, E .; Лю, Б .; Фэн, Дж. (2012). «Долиноселективный круговой дихроизм монослойного дисульфида молибдена». Nature Communications. 3 (6): 887. arXiv:1112.4013. Bibcode:2012 НатКо ... 3E.887C. Дои:10.1038 / ncomms1882. ЧВК 3621397. PMID 22673914.
  8. ^ а б Мак, К. Ф .; Он, К .; Shan, J .; Хайнц, Т. Ф. (2012). «Управление поляризацией долин в монослое MoS2 по оптической спиральности ». Природа Нанотехнологии. 7 (8): 494–8. arXiv:1205.1822. Bibcode:2012НатНа ... 7..494М. Дои:10.1038 / nnano.2012.96. PMID 22706698. S2CID 23248686.
  9. ^ а б c Zeng, H .; Dai, J .; Yao, W .; Xiao, D .; Цуй, X. (2012). "Долинная поляризация в MoS2 монослои оптической накачкой ». Природа Нанотехнологии. 7 (8): 490–3. arXiv:1202.1592. Bibcode:2012НатНа ... 7..490Z. Дои:10.1038 / nnano.2012.95. PMID 22706701. S2CID 13228054.
  10. ^ Reyes-Retana, J.A .; Сервантес-Соди, Ф. (2016). «Спин-орбитальные эффекты в полупроводниковых монослоях металл-дихалькогенид». Научные отчеты. 6: 24093. Bibcode:2016НатСР ... 624093R. Дои:10.1038 / srep24093. ЧВК 4837337. PMID 27094967.
  11. ^ Sallen, G .; Bouet, L .; Мари, X .; Wang, G .; Zhu, C.R .; Han, W.P .; Lu, P .; Tan, P.H .; Amand, T; Liu, B.L .; Урбашек, Б. (2012). «Надежная поляризация оптического излучения в MoS2 монослоев за счет селективного возбуждения долин ". Физический обзор B. 86 (8): 3–6. arXiv:1206.5128. Bibcode:2012ПхРвБ..86х1301С. Дои:10.1103 / PhysRevB.86.081301. S2CID 62890713.
  12. ^ Хусейн, Саджид; Кумар, Абхишек; Кумар, Прабхат; Кумар, Анкит; Барвал, Винит; Бехера, Ниламани; Чоудхари, Судханшу; Сведлинд, Питер; Чаудхари, Суджит (2018). "Спиновая накачка в сплаве Heusler Co2FeAl / MoS2 гетероструктура: эксперимент и теория ферромагнитного резонанса ». Физический обзор B. 98 (18): 180404. Bibcode:2018PhRvB..98r0404H. Дои:10.1103 / PhysRevB.98.180404.
  13. ^ Бриггс, Натали; Субраманиан, Шрути; Линь, Чжун; Ли, Сюйфань; Чжан, Сяотянь; Чжан, Кехао; Сяо, Кай; Геохеган, Дэвид; Уоллес, Роберт; Чен, Лун-Цин; Терронес, Маурисио; Эбрахими, Аида; Дас, Саптарши; Редвинг, Джоан; Хинкль, Кристофер; Момени, Касра; ван Дуин, Адри; Креспи, Вин; Кар, Свастик; Робинсон, Джошуа А. (2019). «Дорожная карта для 2D материалов электронного уровня». 2D материалы. 6 (2): 022001. Bibcode:2019TDM ..... 6b2001B. Дои:10.1088 / 2053-1583 / aaf836. OSTI 1503991.
  14. ^ «Двухмерные материалы улучшают трехмерный мир». Phys.org. 2017-01-10.
  15. ^ Нилон, Кори (13.05.2016). «Эта« нанополость »может улучшить ультратонкие солнечные панели, видеокамеры и многое другое». Phys.org.
  16. ^ Sung, S.H .; Schnitzer, N .; Brown, L .; Park, J .; Ховден, Р. (2019). «Укладка, деформация и скручивание в 2D-материалах, количественно оцененные методом 3D-дифракции электронов». Материалы физического обзора. 3 (6): 064003. arXiv:1905.11354. Bibcode:2019ПХРВМ ... 3ф4003С. Дои:10.1103 / PhysRevMaterials.3.064003. S2CID 166228311.
  17. ^ Kumar, N .; Najmaei, S .; Cui, Q .; Ceballos, F .; Ajayan, P .; Lou, J .; Чжао, Х. (2013). «Микроскопия второй гармоники монослоя MoS.2". Физический обзор B. 87 (16): 161403. arXiv:1302.3935. Bibcode:2013ПхРвБ..87п1403К. Дои:10.1103 / PhysRevB.87.161403. S2CID 1796583.
  18. ^ Malard, L.M .; Alencar, T. V .; Barboza, A. P. M .; Мак, К. Ф .; Де Паула, А. М. (2013). "Наблюдение интенсивной генерации второй гармоники от MoS2 атомные кристаллы ». Физический обзор B. 87 (20): 201401. arXiv:1304.4289. Bibcode:2013ПхРвБ..87т1401М. Дои:10.1103 / PhysRevB.87.201401. S2CID 118392637.
  19. ^ Zeng, H .; Лю, Г. Б .; Dai, J .; Ян, Ю .; Zhu, B .; Ее.; Xie, L .; Xu, S .; Чен, X .; Yao, W .; Цуй, X. (2013). «Оптическая сигнатура вариаций симметрии и спин-долинного взаимодействия в атомарно тонких дихалькогенидах вольфрама». Научные отчеты. 3: 1608. arXiv:1208.5864. Bibcode:2013НатСР ... 3Е1608Z. Дои:10.1038 / srep01608. ЧВК 3622914. PMID 23575911.
  20. ^ а б c Wang, G .; Мари, X .; Гербер, I .; Amand, T .; Lagarde, D .; Bouet, L .; Vidal, M .; Balocchi, A .; Урбашек, Б. (2015). "Гигантское усиление оптического излучения второй гармоники WSe2 Монослои при лазерном возбуждении при экситонных резонансах ». Письма с физическими проверками. 114 (9): 097403. arXiv:1404.0056. Bibcode:2015PhRvL.114i7403W. Дои:10.1103 / PhysRevLett.114.097403. PMID 25793850.
  21. ^ а б Xiao, D .; Лю, Г. Б .; Feng, W .; Сюй, X .; Яо, В. (2012). «Совместная физика спина и долины в монослоях MoS2 и другие дихалькогениды группы VI ". Письма с физическими проверками. 108 (19): 196802. arXiv:1112.3144. Bibcode:2012PhRvL.108s6802X. Дои:10.1103 / PhysRevLett.108.196802. PMID 23003071. S2CID 13621082.
  22. ^ Jones, A.M .; Yu, H .; Ghimire, N.J .; Wu, S .; Айвазян, Г .; Ross, J. S .; Чжао, Б .; Yan, J .; Mandrus, D.G .; Xiao, D .; Yao, W .; Сюй, X. (2013). «Оптическая генерация когерентности экситонной долины в монослое WSe.2". Природа Нанотехнологии. 8 (9): 634–8. arXiv:1303.5318. Bibcode:2013НатНа ... 8..634J. Дои:10.1038 / nnano.2013.151. PMID 23934096. S2CID 7090218.
  23. ^ Сюй, X .; Yao, W .; Xiao, D .; Хайнц, Т. Ф. (2014). «Спин и псевдоспины в слоистых дихалькогенидах переходных металлов». Природа Физика. 10 (5): 343–350. Bibcode:2014НатФ..10..343X. Дои:10.1038 / nphys2942.
  24. ^ Манзели, Саджеде; Овчинников Дмитрий; Паскье, Диего; Языев, Олег В .; Кис, Андрас (13.06.2017). «Дихалькогениды 2D переходных металлов». Nature Reviews Материалы. 2 (8): 1–15. Дои:10.1038 / натревмац.2017.33. ISSN 2058-8437.
  25. ^ Рамасубраманиам, А. (2012). «Большие экситонные эффекты в монослоях дихалькогенидов молибдена и вольфрама». Физический обзор B. 86 (11): 115409. Bibcode:2012PhRvB..86k5409R. Дои:10.1103 / PhysRevB.86.115409.
  26. ^ а б Qiu, D. Y .; Da Jornada, F. H .; Луи, С. Г. (2013). «Оптический спектр MoS2: Многотельные эффекты и разнообразие экситонных состояний ». Письма с физическими проверками. 111 (21): 216805. arXiv:1311.0963. Bibcode:2013PhRvL.111u6805Q. Дои:10.1103 / PhysRevLett.111.216805. PMID 24313514. S2CID 19063715.
  27. ^ Акинванде, Деджи; Петроне, Николай; Хон, Джеймс (2014-12-17). «Двумерная гибкая наноэлектроника». Nature Communications. 5: 5678. Bibcode:2014 НатКо ... 5.5678A. Дои:10.1038 / ncomms6678. PMID 25517105.
  28. ^ Ли, Чангу; Вэй, Сяодин; Кайсар, Джеффри В .; Хон, Джеймс (2008-07-18). «Измерение упругих свойств и внутренней прочности однослойного графена». Наука. 321 (5887): 385–388. Bibcode:2008Научный ... 321..385L. Дои:10.1126 / science.1157996. PMID 18635798. S2CID 206512830.
  29. ^ а б Бертолацци, Симона; Бривио, Якопо; Кис, Андрас (2011-11-16). «Растяжение и разрыв ультратонкого MoS2". САУ Нано. 5 (12): 9703–9709. Дои:10.1021 / nn203879f. PMID 22087740.
  30. ^ Кастелланос-Гомес, Андрес; Поот, Менно; Стил, Гэри А .; van der Zant, Herre S.J .; Аграит, Николас; Рубио-Боллинджер, Габино (2012). «Упругие свойства свободно подвешенного MoS.2 Наноширы ». Современные материалы. 24 (6): 772–775. arXiv:1202.4439. Bibcode:2012arXiv1202.4439C. Дои:10.1002 / adma.201103965. PMID 22231284. S2CID 205243099.
  31. ^ Чжан, Руи; Куцос, Василеус; Чунг, Чунг (январь 2016 г.). «Упругие свойства подвешенного многослойного WSe.2". Письма по прикладной физике. 108 (4): 042104. Bibcode:2016АпФЛ.108д2104З. Дои:10.1063/1.4940982.
  32. ^ а б Лю, Кай; Ян, Циминь; Чен, Мишель; Fan, Wen; Сунь, Инхуэй; Су, Джунки; Фу, Дейи; Ли, Сангвук; Чжоу, Цзянь (2014). «Упругие свойства химического осаждения из паровой фазы монослоя MoS.2, WS2, и их двухслойные гетероструктуры ". Нано буквы. 14 (9): 5097–5103. arXiv:1407.2669. Bibcode:2014NanoL..14.5097L. Дои:10.1021 / nl501793a. PMID 25120033. S2CID 2136100.
  33. ^ Он, К .; Poole, C .; Мак, К. Ф .; Шан, Дж. (2013). "Экспериментальная демонстрация непрерывной перестройки электронной структуры посредством деформации в атомарно тонком MoS2". Нано буквы. 13 (6): 2931–6. arXiv:1305.3673. Bibcode:2013NanoL..13.2931H. Дои:10.1021 / nl4013166. PMID 23675872. S2CID 207691793.
  34. ^ Conley, H.J .; Ван, Б .; Ziegler, J. I .; Haglund, R. F .; Pantelides, S.T .; Болотин, К. И. (2013). "Зонная инженерия напряженного монослоя и двухслойного MoS2". Нано буквы. 13 (8): 3626–30. arXiv:1305.3880. Bibcode:2013NanoL..13.3626C. Дои:10.1021 / nl4014748. PMID 23819588. S2CID 8191142.
  35. ^ Zhu, C. R .; Wang, G .; Liu, B.L .; Мари, X .; Qiao, X. F .; Чжан, X .; Wu, X. X .; Fan, H .; Tan, P.H .; Amand, T .; Урбашек, Б. (2013). «Деформационная перестройка энергии и поляризации оптического излучения в монослое и бислое MoS.2". Физический обзор B. 88 (12): 121301. arXiv:1306.3442. Bibcode:2013PhRvB..88l1301Z. Дои:10.1103 / PhysRevB.88.121301. S2CID 119269184.
  36. ^ а б Новоселов, К. С .; Цзян, Д. Щедин, Ф; Бут, Т. Дж .; Хоткевич, В. В .; Морозов, С. В .; Гейм, А. К. (2005). «Двумерные атомные кристаллы». Труды Национальной академии наук. 102 (30): 10451–3. arXiv:cond-mat / 0503533. Bibcode:2005ПНАС..10210451Н. Дои:10.1073 / pnas.0502848102. ЧВК 1180777. PMID 16027370.
  37. ^ Коулман, Джонатан Н .; Лотя, Мустафа; О'Нил, Арлин; Бергин, Шейн Д .; Кинг, Пол Дж .; Хан, Умар; Янг, Карен; Гоше, Александр; Де, Суканта; Смит, Ронан Дж .; Швец, Игорь В .; Арора, Сунил К .; Стэнтон, Джордж; Ким, Хе Ён; Ли, Канго; Ким, Гю Тэ; Дюсберг, Георг С .; Халлам, Тоби; Боланд, Джон Дж .; Ван, Цзин Цзин; Донеган, Джон Ф .; Grunlan, Jaime C .; Мориарти, Грегори; Шмелев Алексей; Николлс, Ребекка Дж .; Перкинс, Джеймс М .; Grieveson, Eleanor M .; Theuwissen, Koenraad; Маккомб, Дэвид В .; Неллист, Питер Д .; Николози, Валерия (2011). «Двумерные нанолисты, полученные жидким расслоением слоистых материалов». Наука. 331 (6017): 568–571. Bibcode:2011Наука ... 331..568C. Дои:10.1126 / science.1194975. HDL:2262/66458. PMID 21292974. S2CID 23576676.
  38. ^ а б c Ким, Се-Ян; Квак, Джинсон; Ciobanu, Cristian V .; Квон, Сун-Йонг (февраль 2019 г.). «Последние разработки в области контролируемого роста из паровой фазы дихалькогенидов переходных металлов 2D группы 6». Современные материалы. 31 (20): 1804939. Дои:10.1002 / adma.201804939. ISSN 0935-9648. PMID 30706541.
  39. ^ Ши, Юмэн; Ли, Хэнань; Ли, Лайн-Чен (2015-04-28). «Последние достижения в контролируемом синтезе двумерных дихалькогенидов переходных металлов с помощью методов осаждения из паровой фазы». Обзоры химического общества. 44 (9): 2744–2756. Дои:10.1039 / C4CS00256C. ISSN 1460-4744. PMID 25327436.
  40. ^ «Технологии AIXTRON: MOCVD :: AIXTRON». www.aixtron.com. Получено 2019-12-02.
  41. ^ Lee, Y.H .; Zhang, X. Q .; Чжан, Вт; Chang, M. T .; Lin, C.T .; Chang, K. D .; Yu, Y.C .; Wang, J. T .; Chang, C. S .; Li, L.J .; Лин, Т. В. (2012). «Синтез MoS большой площади2 атомные слои с химическим осаждением из паровой фазы ». Современные материалы. 24 (17): 2320–5. arXiv:1202.5458. Bibcode:2012arXiv1202.5458L. Дои:10.1002 / adma.201104798. PMID 22467187. S2CID 11713759.
  42. ^ Zhang, Y .; Chang, T. R .; Чжоу, Б .; Cui, Y.T .; Ян, Х .; Liu, Z .; Schmitt, F .; Lee, J .; Moore, R .; Chen, Y .; Lin, H .; Jeng, H.T .; Mo, S.K .; Hussain, Z .; Bansil, A .; Шен, З. X. (2013). "Прямое наблюдение перехода от непрямой запрещенной зоны к прямой в атомарно тонком эпитаксиальном MoSe2". Природа Нанотехнологии. 9 (2): 111–5. arXiv:1401.3386. Bibcode:2014НатНа ... 9..111Z. Дои:10.1038 / nnano.2013.277. PMID 24362235. S2CID 19888413.
  43. ^ Мак, К. Ф .; Lee, C .; Hone, J .; Shan, J .; Хайнц, Т. Ф. (2010). "Атомарно тонкий MoS2: Новый полупроводник с прямым зазором ». Письма с физическими проверками. 105 (13): 136805. arXiv:1004.0546. Bibcode:2010ПхРвЛ.105м6805М. Дои:10.1103 / PhysRevLett.105.136805. PMID 21230799. S2CID 40589037.
  44. ^ Cheng, Y.C .; Zhu, Z. Y .; Тахир, М .; Швингеншлогль, У. (2012). «Спин-орбитально-индуцированные спиновые расщепления в полярных монослоях дихалькогенидов переходных металлов». EPL. 102 (5): 57001. Bibcode:2013EL .... 10257001C. Дои:10.1209/0295-5075/102/57001.
  45. ^ а б Лю, Г. Б .; Shan, W. Y .; Yao, Y .; Yao, W .; Сяо, Д. (2013). «Трехзонная модель сильной связи для монослоев дихалькогенидов переходных металлов VIB группы». Физический обзор B. 88 (8): 085433. arXiv:1305.6089. Bibcode:2013ПхРвБ..88х5433Л. Дои:10.1103 / PhysRevB.88.085433. S2CID 119111681.
  46. ^ Zhu, Z .; Cheng, Y.C .; Schwingenschlogl, U. (2011). «Гигантское спин-орбитальное спиновое расщепление в двумерных дихалькогенидных полупроводниках переходных металлов». Физический обзор B. 84 (15): 153402. Bibcode:2011PhRvB..84o3402Z. Дои:10.1103 / PhysRevB.84.153402. HDL:10754/315771.
  47. ^ Kośmider, K .; González, J. W .; Фернандес-Россье, Дж. (2013). «Большое спиновое расщепление в зоне проводимости монослоев дихалькогенидов переходных металлов». Физический обзор B. 88 (24): 245436. arXiv:1311.0049. Bibcode:2013PhRvB..88x5436K. Дои:10.1103 / PhysRevB.88.245436. S2CID 31176688.
  48. ^ Kormányos, A .; Zólyomi, V .; Drummond, N.D .; Буркард, Г. (2014). "Спин-орбитальная связь, квантовые точки и кубиты в однослойных дихалькогенидах переходных металлов". Физический обзор X. 4 (1): 011034. arXiv:1310.7720. Bibcode:2014PhRvX ... 4a1034K. Дои:10.1103 / PhysRevX.4.011034. S2CID 17909293.
  49. ^ Буссолотти, Фабио; Кавай, Хиройо; Ooi, Zi En; Челлаппан, Виджила; Тиан, Диксон; Панг, Ай Лин Кристина; Го, Куан Энг Джонсон (2018). «Дорожная карта по поиску хиральных долин: проверка 2D материалов для долинтроники». Нано фьючерсы. 2 (3): 032001. Bibcode:2018NanoF ... 2c2001B. Дои:10.1088 / 2399-1984 / aac9d7.
  50. ^ а б Черников Алексей; Беркельбах, Тимоти С .; Хилл, Хизер М .; Ригози, Альберт; Ли, Илей; Аслан, Озгур Бурак; Райхман, Дэвид Р .; Hybertsen, Mark S .; Хайнц, Тони Ф. (2014). "Exciton Binding Energy and Nonhydrogenic Rydberg Series in Monolayer WS2". Письма с физическими проверками. 113 (7): 076802. arXiv:1403.4270. Bibcode:2014PhRvL.113g6802C. Дои:10.1103/PhysRevLett.113.076802. PMID 25170725. S2CID 23157872.
  51. ^ Ye, Ziliang; Cao, Ting; O’Brien, Kevin; Zhu, Hanyu; Инь, Сяобо; Ван, Юань; Louie, Steven G.; Zhang, Xiang (2014). "Probing excitonic dark states in single-layer tungsten disulphide". Природа. 513 (7517): 214–218. arXiv:1403.5568. Bibcode:2014Natur.513..214Y. Дои:10.1038/nature13734. PMID 25162523. S2CID 4461357.
  52. ^ Ugeda, M. M.; Брэдли, А. Дж .; Shi, S. F.; Da Jornada, F. H.; Zhang, Y .; Qiu, D. Y.; Ruan, W.; Mo, S. K.; Hussain, Z .; Shen, Z. X.; Wang, F.; Louie, S. G.; Crommie, M. F. (2014). "Giant bandgap renormalization and excitonic effects in a monolayer transition metal dichalcogenide semiconductor". Материалы Природы. 13 (12): 1091–1095. arXiv:1404.2331. Bibcode:2014NatMa..13.1091U. Дои:10.1038/nmat4061. PMID 25173579. S2CID 25491405.
  53. ^ а б Manca, M.; Glazov, M. M.; Robert, C.; Cadiz, F.; Taniguchi, T .; Watanabe, K .; Courtade, E.; Amand, T.; Renucci, P.; Marie, X.; Wang, G .; Urbaszek, B. (2017). "Enabling valley selective exciton scattering in monolayer WSe2 through upconversion". Nat. Commun. 8: 14927. arXiv:1701.05800. Bibcode:2017NatCo...814927M. Дои:10.1038/ncomms14927. ЧВК 5382264. PMID 28367962.
  54. ^ Ross, J. S.; и другие. (2013). «Электрический контроль нейтральных и заряженных экситонов в однослойном полупроводнике». Nat. Commun. 4: 1474. arXiv:1211.0072. Bibcode:2013НатКо ... 4.1474R. Дои:10.1038 / ncomms2498. PMID 23403575. S2CID 9872370.
  55. ^ Mak, K. F.; и другие. (2013). "Тесно связанные трионы в монослое MoS2". Nat. Матер. 12 (3): 207–211. arXiv:1210.8226. Bibcode:2013НатМа..12..207М. Дои:10.1038 / nmat3505. PMID 23202371. S2CID 205408065.
  56. ^ Cadiz, F.; Courtade, E.; Robert, C.; Wang, G .; Shen, Y .; Cai, H.; Taniguchi, T .; Watanabe, K .; Carrere, H.; Lagarde, D.; Manca, M.; Amand, T.; Renucci, P.; Tongay, S.; Marie, X.; Urbaszek, B. (2017). "Excitonic linewidth approaching the homogeneous limit in MoS2 based van der Waals heterostructures : accessing spin-valley dynamics". Физический обзор X. 7 (2): 021026. arXiv:1702.00323. Bibcode:2017PhRvX...7b1026C. Дои:10.1103/PhysRevX.7.021026. S2CID 55508192.
  57. ^ Mai, C.; и другие. (2014). "Many-Body Effects in Valleytronics: Direct Measurement of Valley Lifetimes in Single-Layer MoS2". Nano Lett. 14 (1): 202–206. Bibcode:2014NanoL..14..202M. Дои:10.1021/nl403742j. PMID 24325650.
  58. ^ Shang, J.; и другие. (2015). "Observation of Excitonic Fine Structure in a 2D Transition-Metal Dichalcogenide Semiconductor". САУ Нано. 9 (1): 647–655. Дои:10.1021/nn5059908. PMID 25560634.
  59. ^ Mostaani, E.; и другие. (2017). "Diffusion quantum Monte Carlo study of excitonic complexes in two-dimensional transition-metal dichalcogenides". Физический обзор B. 96 (7): 075431. arXiv:1706.04688. Bibcode:2017PhRvB..96g5431M. Дои:10.1103/PhysRevB.96.075431. S2CID 46144082.
  60. ^ Kern, Johannes; Niehues, Iris; Tonndorf, Philipp; Schmidt, Robert; Wigger, Daniel; Шнайдер, Роберт; Stiehm, Torsten; Michaelis de Vasconcellos, Steffen; Reiter, Doris E. (September 2016). "Nanoscale Positioning of Single-Photon Emitters in Atomically Thin WSe2". Современные материалы. 28 (33): 7101–7105. Дои:10.1002/adma.201600560. PMID 27305430.
  61. ^ He, Yu-Ming; Clark, Genevieve; Schaibley, John R.; He, Yu; Chen, Ming-Cheng; Wei, Yu-Jia; Ding, Xing; Чжан, Цян; Yao, Wang (2015). "Single quantum emitters in monolayer semiconductors". Природа Нанотехнологии. 10 (6): 497–502. arXiv:1411.2449. Bibcode:2015NatNa..10..497H. Дои:10.1038/nnano.2015.75. PMID 25938571. S2CID 205454184.
  62. ^ Palacios-Berraquero, Carmen; Kara, Dhiren M.; Montblanch, Alejandro R.-P.; Barbone, Matteo; Latawiec, Pawel; Yoon, Duhee; Ott, Anna K.; Loncar, Marko; Ferrari, Andrea C. (August 2017). "Large-scale quantum-emitter arrays in atomically thin semiconductors". Nature Communications. 8 (1): 15093. arXiv:1609.04244. Bibcode:2017NatCo...815093P. Дои:10.1038/ncomms15093. ЧВК 5458119. PMID 28530249.
  63. ^ Palacios-Berraquero, Carmen; Barbone, Matteo; Kara, Dhiren M.; Chen, Xiaolong; Goykhman, Ilya; Yoon, Duhee; Ott, Anna K.; Beitner, Jan; Watanabe, Kenji (December 2016). "Atomically thin quantum light-emitting diodes". Nature Communications. 7 (1): 12978. arXiv:1603.08795. Bibcode:2016NatCo...712978P. Дои:10.1038/ncomms12978. ЧВК 5052681. PMID 27667022.
  64. ^ Ву, Вэй; Dass, Chandriker K.; Hendrickson, Joshua R.; Montaño, Raul D.; Fischer, Robert E.; Чжан, Сяотянь; Choudhury, Tanushree H.; Redwing, Joan M.; Wang, Yongqiang (2019). "Locally defined quantum emission from epitaxial few-layer tungsten diselenide". Письма по прикладной физике. 114 (21): 213102. Bibcode:2019ApPhL.114u3102W. Дои:10.1063/1.5091779.
  65. ^ Dass, Chandriker Kavir; Khan, Mahtab A.; Clark, Genevieve; Simon, Jeffrey A.; Gibson, Ricky; Mou, Shin; Xu, Xiaodong; Leuenberger, Michael N.; Hendrickson, Joshua R. (2019). "Ultra‐Long Lifetimes of Single Quantum Emitters in Monolayer WSe2/hBN Heterostructures". Advanced Quantum Technologies. 2 (5–6): 1900022. Дои:10.1002/qute.201900022.
  66. ^ Srour, J.R.; McGarity, J.M. (1988). "Radiation effects on microelectronics in space". Proc. IEEE. 76 (11): 1443–1469. Дои:10.1109/5.90114.
  67. ^ Walker, R.C.; Shi, T. (2016). "Radiation effects on two-dimensional materials". Proc. Physical Status Solida.
  68. ^ Freitag, M.; Низкий, Т .; Avouris, P. (2013). "Increased responsivity of suspended graphene photodetectors". Нано буквы. 13 (4): 1644–1648. Bibcode:2013NanoL..13.1644F. Дои:10.1021/nl4001037. PMID 23452264.
  69. ^ Lee, H.S. (2012). "MoS2 nanosheet phototransistors with thickness-modulated optical energy gap". Нано буквы. 12 (7): 3695–3700. Дои:10.1021/nl301485q. PMID 22681413.
  70. ^ Лю, Ф .; Shimotani, H.; Shang, H. (2014). "High-sensitivity photodetectors based on multilayer GaTe flakes". САУ Нано. 8 (1): 752–760. Дои:10.1021/nn4054039. PMID 24364508.
  71. ^ а б Lu, Ang-Yu; Zhu, Hanyu; Xiao, Jun; Chuu, Chih-Piao; Хан, Имо; Chiu, Ming-Hui; Cheng, Chia-Chin; Yang, Chih-Wen; Wei, Kung-Hwa; Ян, Иминь; Ван, Юань; Sokaras, Dimosthenis; Нордлунд, Деннис; Yang, Peidong; Мюллер, Дэвид А .; Chou, Mei-Yin; Zhang, Xiang; Li, Lain-Jong (2017). "Janus monolayers of transition metal dichalcogenides". Природа Нанотехнологии. 12 (8): 744–749. Дои:10.1038/nnano.2017.100. PMID 28507333.
  72. ^ Cheng, Y. C.; Zhu, Z. Y.; Tahir, M.; Schwingenschlögl, U. (2013). "Spin-orbit–induced spin splittings in polar transition metal dichalcogenide monolayers". EPL (Еврофизические письма). 102 (5): 57001. Bibcode:2013EL....10257001C. Дои:10.1209/0295-5075/102/57001.
  73. ^ Li, Fengping; Wei, Wei; Zhao, Pei; Huang, Baibiao; Dai, Ying (2017). "Electronic and Optical Properties of Pristine and Vertical and Lateral Heterostructures of Janus MoSSe and WSSe". Письма в Журнал физической химии. 8 (23): 5959–5965. Дои:10.1021/acs.jpclett.7b02841. PMID 29169238.
  74. ^ Dong, Liang; Lou, Jun; Shenoy, Vivek B. (2017). "Large In-Plane and Vertical Piezoelectricity in Janus Transition Metal Dichalchogenides". САУ Нано. 11 (8): 8242–8248. Дои:10.1021/acsnano.7b03313. PMID 28700210.
  75. ^ Чжан, Цзин; Jia, Shuai; Kholmanov, Iskandar; Dong, Liang; Er, Dequan; Chen, Weibing; Го, Хуа; Jin, Zehua; Shenoy, Vivek B. (2017). "Janus Monolayer Transition-Metal Dichalcogenides". САУ Нано. 11 (8): 8192–8198. arXiv:1704.06389. Дои:10.1021/acsnano.7b03186. PMID 28771310. S2CID 31445401.
  76. ^ Ma, Xiangchao; Wu, Xin; Wang, Haoda; Wang, Yucheng (2018). "A Janus MoSSe monolayer: a potential wide solar-spectrum water-splitting photocatalyst with a low carrier recombination rate". Журнал химии материалов A. 6 (5): 2295–2301. Дои:10.1039/c7ta10015a.
  77. ^ Radisavljevic, B.; Radenovic, A.; Brivio, J.; Giacometti, V.; Kis, A. (2011). "Single-layer MoS2 transistors". Природа Нанотехнологии. 6 (3): 147–50. Bibcode:2011NatNa...6..147R. Дои:10.1038/nnano.2010.279. PMID 21278752.
  78. ^ Choi, Wonbong; Choudhary, Nitin; Han, Gang Hee; Park, Juhong; Akinwande, Deji; Lee, Young Hee (2017-04-01). "Recent development of two-dimensional transition metal dichalcogenides and their applications". Материалы сегодня. 20 (3): 116–130. Дои:10.1016/j.mattod.2016.10.002. ISSN 1369-7021.
  79. ^ Syu, Yu-Cheng; Hsu, Wei-En; Lin, Chih-Ting (2018-01-01). "Review—Field-Effect Transistor Biosensing: Devices and Clinical Applications". Журнал ECS по науке и технологиям твердого тела. 7 (7): Q3196–Q3207. Дои:10.1149/2.0291807jss. ISSN 2162-8769.
  80. ^ а б Barua, Shaswat; Dutta, Hemant Sankar; Gogoi, Satyabrat; Devi, Rashmita; Khan, Raju (2018-01-26). "Nanostructured MoS2-Based Advanced Biosensors: A Review". ACS Applied Nano Materials. 1 (1): 2–25. Дои:10.1021/acsanm.7b00157.
  81. ^ Hu, Yanling; Хуанг, Инь; Tan, Chaoliang; Чжан, Сяо; Lu, Qipeng; Sindoro, Melinda; Хуанг, Сяо; Huang, Wei; Wang, Lianhui; Zhang, Hua (2016-11-30). "Two-dimensional transition metal dichalcogenide nanomaterials for biosensing applications". Materials Chemistry Frontiers. 1 (1): 24–36. Дои:10.1039/C6QM00195E. ISSN 2052-1537.