WikiDer > Кинетическая энергия турбулентности

Эта статья нужны дополнительные цитаты для проверка. Пожалуйста помоги улучшить эту статью к добавление цитат в надежные источники. Материал, не полученный от источника, может быть оспорен и удален. Найдите источники: «Кинетическая энергия турбулентности» – Новости · газеты · книги · ученый · JSTOR (Март 2009 г.) (Узнайте, как и когда удалить этот шаблон сообщения)

Эта статья требует внимания специалиста в области физики, энергетики или инженерии. Пожалуйста, добавьте причина или разговаривать в этот шаблон, чтобы объяснить проблему со статьей. ВикиПроект Физика, ВикиПроект Энергия или же WikiProject Engineering может помочь нанять эксперта. (Март 2009 г.)

Кинетическая энергия турбулентности
Общие символы	ТКЕ, k
В Базовые единицы СИ	J/кг = м2⋅s−2
Производные от другие количества	${displaystyle k = {frac {1} {2}} left (, {overline {(u ') ^ {2}}} + {overline {(v') ^ {2}}} + {overline {(w ' ) ^ {2}}}, ight)}$

В динамика жидкостей, кинетическая энергия турбулентности (ТКЕ) является средним кинетическая энергия на единицу массы, связанную с водовороты в турбулентный поток. Физически кинетическая энергия турбулентности характеризуется измеренной среднеквадратичный (RMS) колебания скорости. В Усредненные по Рейнольдсу уравнения Навье-Стокса, кинетическая энергия турбулентности может быть рассчитана на основе метода замыкания, т.е. модель турбулентности.

Как правило, TKE определяется как половина суммы дисперсий (квадратов стандартных отклонений) компонентов скорости:

${displaystyle k = {frac {1} {2}} left (, {overline {(u ') ^ {2}}} + {overline {(v') ^ {2}}} + {overline {(w ' ) ^ {2}}}, ight),}$

где турбулентная составляющая скорости - это разница между мгновенной и средней скоростью ${displaystyle u '= u- {overline {u}}}$, чей иметь в виду и отклонение находятся ${displaystyle {overline {u '}} = {frac {1} {T}} int _ {0} ^ {T} (u (t) - {overline {u}}), dt = 0}$ и ${displaystyle {overline {(u ') ^ {2}}} = {frac {1} {T}} int _ {0} ^ {T} (u (t) - {overline {u}}) ^ {2 }, dtgeq 0}$, соответственно.

TKE может быть получен за счет сдвига жидкости, трения или плавучести или посредством внешнего воздействия на низкочастотных масштабах вихря (интегральная шкала). Затем кинетическая энергия турбулентности передается вниз по турбулентности. энергетический каскад, и рассеивается вязкими силами на Шкала Колмогорова. Этот процесс производства, транспортировки и рассеивания можно выразить как:

${displaystyle {frac {Dk} {Dt}} + abla cdot T '= P-varepsilon,}$

куда:^[1]

• Dk/Dt это средний расход материальная производная ТКЕ;
• ∇ · T ′ - турбулентный перенос ТКЕ;
• п производство ТКЕ, а
• ε это диссипация ТКЕ.

Предполагая, что плотность и вязкость постоянны, полная форма уравнения TKE имеет следующий вид:

${displaystyle underbrace {frac {partial k} {partial t}} _ {egin {smallmatrix} {ext {Local}} {ext {производная}} end {smallmatrix}} + underbrace {{overline {u}} _ {j } {frac {partial k} {partial x_ {j}}}} _ {egin {smallmatrix} {ext {Advection}} end {smallmatrix}} = - underbrace {{frac {1} {ho _ {o}}} {frac {partial {overline {u '_ {i} p'}}} {partial x_ {i}}}} _ {egin {smallmatrix} {ext {Pressure}} {ext {diffusion}} end {smallmatrix} } -underbrace {{frac {1} {2}} {frac {частично {overline {u_ {j} 'u_ {j}' u_ {i} '}}} {частично x_ {i}}}} _ {egin {smallmatrix} {ext {Turbulent}} {ext {transport}} {mathcal {T}} end {smallmatrix}} + underbrace {u {frac {partial ^ {2} k} {partial x_ {j} ^ { 2}}}} _ {egin {smallmatrix} {ext {Molecular}} {ext {viscous}} {ext {transport}} end {smallmatrix}} underbrace {- {overline {u '_ {i} u' _ {j}}} {frac {partial {overline {u_ {i}}}}} {partial x_ {j}}}} _ {egin {smallmatrix} {ext {Production}} {mathcal {P}} end { smallmatrix}} - нижняя граница {u {overline {{frac {partial u '_ {i}} {partial x_ {j}}} {frac {partial u' _ {i}} {partial x_ {j}}}}} } _ {egin {s mallmatrix} {ext {Dissipation}} varepsilon _ {k} end {smallmatrix}} - underbrace {{frac {g} {ho _ {o}}} {overline {ho 'u' _ {i}}} delta _ {i3}} _ {egin {smallmatrix} {ext {Поток плавучести}} bend {smallmatrix}}}$

Изучая эти явления, можно определить баланс кинетической энергии турбулентности для конкретного потока.^[2]

Вычислительная гидродинамика

В вычислительная гидродинамика (CFD), невозможно численно моделировать турбулентность без дискретизации поля течения до Колмогоровские микромасштабы, который называется прямое численное моделирование (DNS). Поскольку моделирование DNS непомерно дорого из-за накладных расходов на память, вычисления и хранение, модели турбулентности используются для моделирования эффектов турбулентности. Используются различные модели, но обычно TKE является фундаментальным свойством потока, которое необходимо рассчитать для моделирования турбулентности жидкости.

Усредненные по Рейнольдсу уравнения Навье – Стокса

Усредненное по Рейнольдсу Навье – Стокса (RANS) моделирование использует метод Буссинеска вихревая вязкость гипотеза ^[3] рассчитать Напряжение Рейнольдса полученный в результате процедуры усреднения:

${displaystyle {overline {u '_ {i} u' _ {j}}} = {frac {2} {3}} kdelta _ {ij} -u _ {t} left ({frac {partial {overline {u_ {i}}}} {partial x_ {j}}} + {frac {partial {overline {u_ {j}}}}} {partial x_ {i}}} ight),}$

куда

${displaystyle u _ {t} = ccdot {sqrt {k}} cdot l_ {m}.}$

Точный метод разрешения TKE зависит от используемой модели турбулентности; k–ε (k – epsilon) модели предполагают изотропию турбулентности, при которой нормальные напряжения равны:

${displaystyle {overline {(u ') ^ {2}}} = {overline {(v') ^ {2}}} = {overline {(w ') ^ {2}}}.}.}$

Это предположение позволяет моделировать величины турбулентности (k и ε) проще, но не будет точным в сценариях, где доминирует анизотропное поведение турбулентных напряжений, и последствия этого для создания турбулентности также приводят к завышению прогнозов, поскольку производительность зависит от средней скорости деформации, а не от разницы между нормальные напряжения (так как они, по предположению, равны).^[4]

Рейнольдс-стресс В моделях (RSM) для закрытия напряжений Рейнольдса используется другой метод, при котором нормальные напряжения не считаются изотропными, что позволяет избежать проблемы с производством TKE.

Первоначальные условия

Точное определение TKE в качестве начальных условий при моделировании CFD важно для точного прогнозирования потоков, особенно при моделировании с высокими числами Рейнольдса. Ниже приводится пример гладкого воздуховода.

${displaystyle k = {frac {3} {2}} (UI) ^ {2},}$

куда я - начальная интенсивность турбулентности [%], указанная ниже, и U - начальная величина скорости;

${displaystyle varepsilon = {c_ {mu}} ^ {frac {3} {4}} k ^ {frac {3} {2}} l ^ {- 1}.}$

Здесь л - шкала длины турбулентности или вихря, приведенная ниже, и c_μ это k–ε параметр модели, значение которого обычно принимается равным 0,09;

${displaystyle I = 0,16Re ^ {- {frac {1} {8}}}.}$

Турбулентный масштаб длины может быть по оценкам в качестве

${displaystyle l = 0,07 л,}$

с L характерная длина. Для внутренних потоков это может быть значение ширины (или диаметра) впускного канала (или трубы) или гидравлического диаметра.^[5]

Рекомендации

внешняя ссылка

• Кинетическая энергия турбулентности в CFD Online.
• Абси, Р. (2008). «Аналитические решения для смоделированных k-уравнение". Журнал прикладной механики. 75 (44501): 044501. Bibcode:2008JAM .... 75d4501A. Дои:10.1115/1.2912722.