WikiDer > Двухфотонное поглощение

Схема уровней энергии, участвующих в поглощении двух фотонов

Эта статья требует внимания специалиста по физике. Пожалуйста, добавьте причина или разговаривать в этот шаблон, чтобы объяснить проблему со статьей. ВикиПроект Физика может помочь нанять эксперта. (Февраль 2009 г.)

Двухфотонное поглощение (TPA) - поглощение двух фотоны одинаковых или разных частот, чтобы возбудить молекула из одного государства (обычно основное состояние) к более высокой энергии, чаще всего возбужденное электронное состояние. Разность энергий между задействованными нижним и верхним состояниями молекулы равна сумме энергии фотонов двух поглощенных фотонов. Двухфотонное поглощение - это процесс третьего порядка, обычно на несколько порядков слабее, чем линейное поглощение при низкой освещенности. Он отличается от линейного поглощения тем, что скорость оптического перехода из-за TPA зависит от квадрата света. интенсивность, таким образом, это нелинейно-оптический процесс и может преобладать над линейным поглощением при высоких интенсивностях.^[1]

Двухфотонное поглощение может привести к двухфотонно-возбужденная флуоресценция где возбужденное состояние, создаваемое TPA, распадается спонтанным излучением до состояния с более низкой энергией.

Фон

Это явление было первоначально предсказано Мария Гепперт-Майер в 1931 г. - докторскую диссертацию.^[2] Тридцать лет спустя изобретение лазер позволил провести первую экспериментальную проверку TPA, когда двухфотонно-возбужденная флуоресценция был обнаружен в европийлегированный кристалл.^[3] Вскоре после этого эффект был обнаружен в парах цезия, а затем в полупроводнике CdS.^[4][5]

Схема уровней энергии, участвующих в возбуждении флуоресценции двумя фотонами. Сначала идет двухфотонное поглощение, затем одно безызлучательное девозбуждение и флуоресцентное излучение. Электрон возвращается в основное состояние за счет другого безызлучательного девозбуждения. Созданная пульсация ${displaystyle omega _ {2}}$ таким образом, меньше, чем удвоенная величина возбужденной пульсации ${displaystyle omega _ {1}}$

TPA - это нелинейно-оптический процесс. В частности, мнимая часть нелинейного третьего порядка восприимчивость относится к степени TPA в данной молекуле. В правила отбора поэтому для TPA отличаются от однофотонного поглощения (OPA), которое зависит от восприимчивости первого порядка. Соотношение между правилами отбора для одно- и двухфотонного поглощения аналогично таковым из Раман и ИК спектроскопии. Например, в центросимметричная молекулаодно- и двухфотонные разрешенные переходы являются взаимоисключающими, оптический переход, разрешенный в одной из спектроскопий, запрещен в другой. В квантово-механический В терминах это различие является результатом того факта, что квантовые состояния таких молекул имеют симметрию инверсии + или -, обычно обозначаемую g (для +) и u (для -). Однофотонные переходы разрешены только между состояниями, которые различаются по инверсионной симметрии, то есть g <-> u, в то время как двухфотонные переходы разрешены только между состояниями, которые имеют одинаковую инверсионную симметрию, то есть g <-> g и u <-> u .

Связь между числом фотонов - или, что то же самое, порядком электронных переходов - участвующих в процессе TPA (два) и порядком соответствующей нелинейной восприимчивости (третий), можно понять с помощью оптическая теорема. Эта теорема связывает мнимую часть полностью оптического процесса заданного порядка возмущения ${displaystyle m}$ с процессом с участием носителей заряда с половиной порядка возмущения, т. е. ${displaystyle m / 2}$.^[6] Чтобы применить эту теорему, важно учитывать, что в теории возмущений порядок вычисления амплитуды вероятности полностью оптического ${displaystyle chi ^ {(n)}}$процесс ${displaystyle m = n + 1}$. Поскольку в случае TPA речь идет о электронных переходах второго рода (${displaystyle m / 2 = 2}$), из оптической теоремы следует, что порядок нелинейной восприимчивости равен ${displaystyle n = m-1 = 3}$, т.е. это ${displaystyle chi ^ {(3)}}$процесс.

В следующем абзаце упоминается резонансное двухфотонное поглощение через отдельные однофотонные переходы, где само поглощение является процессом первого порядка, а любая флуоресценция из конечного состояния второго перехода будет второго порядка; это означает, что он будет увеличиваться как квадрат входящей интенсивности. В виртуальное состояние Аргумент вполне ортогонален аргументу ангармонического осциллятора. Он утверждает, например, что в полупроводнике поглощение при высоких энергиях невозможно, если два фотона не могут перекрыть запрещенную зону. Таким образом, для эффекта Керра можно использовать многие материалы, которые не проявляют никакого поглощения и, следовательно, имеют высокий порог повреждения.

Двухфотонное поглощение можно измерить несколькими методами. Некоторые из них представляют собой двухфотонно-возбужденную флуоресценцию (ДПФ). z-сканирование, самодифракция^[7] или нелинейная передача (NLT). Импульсные лазеры чаще всего используются, потому что TPA - это нелинейно-оптический процесс третьего порядка,^[8] и поэтому наиболее эффективен при очень высоких интенсивности. Феноменологически это можно рассматривать как третий термин в традиционном ангармонический осциллятор модель для изображения колебательного поведения молекул. Другая точка зрения - думать о свете как о фотоны. В нерезонансной TPA два фотона объединяются, чтобы перекрыть запрещенную зону, превышающую энергию каждого фотона в отдельности. Если бы в промежутке было промежуточное состояние, это могло бы произойти через два отдельных однофотонных перехода в процессе, описанном как «резонансная TPA», «последовательная TPA» или «1 + 1 поглощение». В нерезонансной ДФП переход происходит без наличия промежуточного состояния. Это можно рассматривать как следствие «виртуального» состояния, созданного взаимодействием фотонов с молекулой.

«Нелинейный» в описании этого процесса означает, что сила взаимодействия увеличивается быстрее, чем линейно с электрическим полем света. Фактически, в идеальных условиях скорость TPA пропорциональна квадрату напряженности поля. Эта зависимость может быть получена квантово-механически, но она интуитивно очевидна, если учесть, что требуется, чтобы два фотона совпадали во времени и пространстве. Это требование высокой интенсивности света означает, что для изучения явлений TPA требуются лазеры. Далее, чтобы понять TPA спектр, монохромный свет также необходим для измерения поперечного сечения TPA при различных длины волн. Следовательно, перестраиваемые импульсные лазеры (такие как Nd: YAG-лазеры с удвоенной частотой и накачкой) OPOs и OPA) являются выбором возбуждения.

Измерения

Скорость абсорбции

Закон пива описывает спад интенсивности из-за однофотонного поглощения:

${displaystyle I (x) = I_ {0} e ^ {- alpha, x},}$

куда ${displaystyle x, I (x), I (0), alpha}$ - это расстояние, которое свет прошел через образец, интенсивность света после прохождения расстояния x, интенсивность света в месте попадания света в образец и коэффициент поглощения одного фотона образцом соответственно. При двухфотонном поглощении для падающей плоской волны излучения интенсивность света в зависимости от расстояния изменяется на

${displaystyle I (x) = {frac {I_ {0}} {1+ eta xI_ {0}}},}$

для TPA с силой света в зависимости от длины пути или поперечного сечения ${displaystyle x}$ как функция концентрация ${displaystyle c}$ и начальная интенсивность света ${displaystyle I_ {0}}$. В коэффициент поглощения ${displaystyle alpha}$ теперь становится Коэффициент TPA ${displaystyle eta}$. (Обратите внимание, что есть некоторая путаница в отношении термина ${displaystyle eta}$ в нелинейной оптике, поскольку иногда используется для описания поляризуемость второго порядка, а иногда и для молекулярного двухфотонного сечения. Однако чаще его используют для описания объемной 2-фотонной оптической плотности образца. Письмо ${displaystyle delta}$ или же ${displaystyle sigma}$ чаще используется для обозначения молекулярного двухфотонного сечения.)

Единицы поперечного сечения

Сечение молекулярного двухфотонного излучения обычно указывается в единицах Гепперта-Майера (GM) (в честь его первооткрывателя, нобелевского лауреата Мария Гепперт-Майер), где 1 GM равно 10⁻⁵⁰ см⁴ фотон⁻¹.^[9] Рассматривая причину появления этих единиц, можно увидеть, что она является результатом произведения двух площадей (по одной на каждый фотон, каждая в см²) и время (в течение которого два фотона должны прибыть, чтобы действовать вместе). Большой масштабный коэффициент вводится для того, чтобы сечения двухфотонного поглощения обычных красителей имели удобные значения.

Развитие области и потенциальных приложений

До начала 1980-х годов TPA использовалась как спектроскопический инструмент. Ученые сравнили спектры OPA и TPA различных органических молекул и получили несколько фундаментальных соотношений свойств структуры. Однако в конце 1980-х годов начали разрабатывать приложения. Питер Рентзепис предлагаемые приложения в 3D оптическое хранилище данных. Ватт Уэбб предложил микроскопию и визуализацию. Другие приложения, такие как 3D микротехнологиятакже были продемонстрированы оптическая логика, автокорреляция, изменение формы импульса и ограничение оптической мощности.^[10]

Трехмерное изображение полупроводников

Было продемонстрировано, что при использовании 2-фотонного поглощения носители заряда могут быть созданы пространственно ограниченными в полупроводниковом устройстве. Это может быть использовано для исследования свойств переноса заряда такого устройства.^[11]

Микротехнология и литография

Одна из наиболее отличительных черт TPA состоит в том, что скорость поглощения света молекулой зависит от квадрата интенсивности света. Это отличается от OPA, где скорость поглощения линейна по отношению к входной интенсивности. В результате этой зависимости при резке материала с большой мощностью лазер пучка скорость удаления материала очень резко снижается от центра пучка к его периферии. Из-за этого создаваемая «яма» более резкая и лучше разрешается, чем если бы яма того же размера была создана с использованием обычного поглощения.

3D фотополимеризация

В 3D микротехнология, блок геля, содержащий мономеры и 2-фотонно активный фотоинициатор готовится как сырье. Применение сфокусированного лазера к блоку приводит к полимеризации только в фокусном пятне лазера, где интенсивность поглощенного света наиболее высока. Таким образом, форму объекта можно проследить с помощью лазера, а затем смыть излишки геля, оставив следы твердого тела.

Изображения

Человеческое тело не прозрачный к видимый длины волн. Следовательно, однофотонное изображение с использованием флуоресцентные красители не очень эффективен. Если бы тот же краситель имел хорошее двухфотонное поглощение, то соответствующее возбуждение происходило бы на длине волны, примерно в два раза превышающей длину волны, на которой произошло бы однофотонное возбуждение. В результате можно использовать возбуждение в дальний инфракрасный область, где человеческое тело показывает хорошую прозрачность.

Иногда неправильно говорят, что рэлеевское рассеяние имеет отношение к таким методам построения изображений, как двухфотонный. В соответствии с Закон рассеяния Рэлея, величина рассеяния пропорциональна ${displaystyle 1 / lambda ^ {4}}$, куда ${displaystyle lambda}$ это длина волны. В результате, если длина волны увеличивается в 2 раза, рэлеевское рассеяние уменьшается в 16. Однако рэлеевское рассеяние имеет место только тогда, когда частицы рассеяния намного меньше длины волны света (небо голубое, потому что молекулы воздуха рассеивают синий свет гораздо больше, чем красный свет). Когда частицы больше, рассеяние увеличивается примерно линейно с длиной волны: следовательно, облака белые, так как они содержат капли воды. Эта форма разброса известна как Рассеяние Ми и то, что происходит в биологических тканях. Итак, хотя более длинные волны действительно меньше рассеиваются в биологических тканях, разница не так велика, как предсказывает закон Рэлея.

Ограничение оптической мощности

Еще одно направление исследований - ограничение оптической мощности. В материале с сильным нелинейным эффектом поглощение света увеличивается с интенсивностью, так что за пределами определенной входной интенсивности выходная интенсивность приближается к постоянному значению. Такой материал можно использовать для ограничения количества оптической мощности, поступающей в систему. Это можно использовать для защиты дорогостоящего или чувствительного оборудования, такого как датчики, может использоваться в защитных очках или может использоваться для управления шумом в лазерных лучах.

Фотодинамическая терапия

Фотодинамическая терапия (ФДТ) - метод лечения рак. В этом методе возбуждается органическая молекула с хорошим триплетным квантовым выходом, так что триплетное состояние этой молекулы взаимодействует с кислород. Основное состояние кислорода носит триплетный характер. Это приводит к триплет-триплетной аннигиляции, в результате которой образуется синглетный кислород, который, в свою очередь, атакует раковые клетки. Однако, используя материалы TPA, окно для возбуждения может быть расширено до инфракрасный области, тем самым делая процесс более пригодным для использования на теле человека.

Оптическое хранилище данных

Способность двухфотонного возбуждения адресовать молекулы глубоко внутри образца, не затрагивая другие области, позволяет сохранять и извлекать информацию в объеме вещества, а не только на поверхности, как это делается на DVD. Следовательно, 3D оптическое хранилище данных имеет возможность предоставлять носители, содержащие терабайт-уровневые объемы данных на одном диске.

Соединения

В некоторой степени, силы линейного и двухфотонного поглощения связаны. Поэтому первыми изучаемыми соединениями (а также многими из них, которые до сих пор изучаются и используются, например, в 2-фотонной микроскопии) были стандартные красители. В частности, использовались лазерные красители, так как они обладают хорошими характеристиками фотостабильности. Однако эти красители, как правило, имеют двухфотонное поперечное сечение порядка 0,1–10 GM, что намного меньше, чем требуется для проведения простых экспериментов.

Лишь в 1990-х годах в ответ на потребность в технологиях создания изображений и хранения данных, а также благодаря быстрому увеличению мощности компьютеров, которые позволили квантовые вычисления, начали разрабатываться рациональные принципы конструирования молекул, поглощающих два фотона. быть произведенным. Точный квантово-механический анализ двухфотонного поглощения требует больших вычислительных затрат по сравнению с однофотонным поглощением, что требует высококоррелированных расчетов на очень высоком уровне теории.

Было обнаружено, что наиболее важными характеристиками молекул с сильным ТФК являются длинная система сопряжения (аналогичная большой антенне) и замещение сильными донорными и акцепторными группами (что можно рассматривать как индуцирующую нелинейность в системе и увеличивающую потенциал заряда передача). Поэтому многие двухтактные олефины демонстрируют высокие переходы TPA, до нескольких тысяч GM.^[12] Также обнаружено, что соединения с реальным промежуточным энергетическим уровнем, близким к «виртуальному» энергетическому уровню, могут иметь большие двухфотонные поперечные сечения в результате резонансного усиления. В Интернете доступно несколько баз данных спектров двухфотонного поглощения.^[13][14]

Соединения с интересными свойствами TPA также включают различные порфирин производные, сопряженные полимеры и даже дендримеры. В одном исследовании ^[15] а бирадикал резонансный вклад для соединения, изображенного ниже, также было связано с эффективным TPA. Длина волны TPA для этого соединения составляет 1425 нанометров с наблюдаемым поперечным сечением TPA 424 GM.

Коэффициенты

Коэффициент двухфотонного поглощения определяется соотношением^[16]

${displaystyle - {frac {dI} {dz}} = альфа I + эта I ^ {2}}$

так что

${displaystyle eta (omega) = {frac {2hbar omega} {I ^ {2}}} W_ {T} ^ {(2)} (omega) = {frac {N} {E}} sigma ^ {(2) }}$

Где ${displaystyle eta}$ - коэффициент двухфотонного поглощения, ${displaystyle alpha}$ - коэффициент поглощения, ${displaystyle W_ {T} ^ {(2)} (омега)}$ - скорость перехода для TPA на единицу объема, ${displaystyle I}$ это сияние, час это Постоянная Дирака, ${displaystyle omega}$ - частота фотонов, а толщина среза равна ${displaystyle dz}$. ${displaystyle N}$ - плотность молекул на см³, ${displaystyle E}$ это энергия фотона (J), ${displaystyle sigma ^ {(2)}}$ - сечение двухфотонного поглощения (см⁴с / молекула).

Единицы измерения бета-коэффициента в системе СИ - м / Вт. Если ${displaystyle eta}$ (м / Вт) умножается на 10⁻⁹ его можно преобразовать в систему CGS (кал / см с / эрг).^[17]

Из-за различных лазерных импульсов указанные коэффициенты TPA различались в 3 раза. При переходе к более коротким лазерным импульсам, от пикосекундной до субпикосекундной длительности, был получен заметно уменьшенный коэффициент TPA.^[18]

В воде

Лазерно-индуцированный ТФК в воде был открыт в 1980 году.^[19]

Вода поглощает УФ-излучение около 125 нм на выходе из 3a1. орбитальный ведущий к диссоциация в OH⁻ и H⁺. Через TPA эта диссоциация может быть достигнута двумя фотонами около 266 нм.^[20] Поскольку вода и тяжелая вода имеют разные частоты колебаний и инерцию, они также нуждаются в разной энергии фотонов для достижения диссоциации и имеют разные коэффициенты поглощения для данной длины волны фотона. Исследование, проведенное в январе 2002 года, с использованием фемтосекундного лазера, настроенного на 0,22 пикосекунды, показало коэффициент D₂О быть 42 ± 5 10⁻¹¹(см / Вт), тогда как H₂О было 49 ± 5 10⁻¹¹(см / Вт).^[18]

Коэффициенты TPA для воды^[18]

λ (нм)	длительность импульса τ (пс)	${displaystyle eta imes 10 ^ {11}}$ (см / Вт)
315	29	4
300	29	4.5
289	29	6
282	29	7
282	0.18	19
266	29	10
264	0.22	49±5
216	15	20
213	26	32

Двухфотонное излучение

Противоположный процесс TPA - двухфотонная эмиссия (TPE), которая представляет собой одиночный электронный переход, сопровождающийся испусканием пары фотонов. Энергия каждого отдельного фотона пары не определяется, тогда как пара в целом сохраняет энергию перехода. Поэтому спектр TPE очень широк и непрерывен.^[21] TPE важен для приложений в астрофизике, поскольку вносит свой вклад в континуум излучения планетных туманности (теоретически предсказанный для них в ^[22] и наблюдается в ^[23]). ТПЭ в конденсированных средах и особенно в полупроводниках впервые был обнаружен только в 2008 году,^[24] со скоростью излучения почти на 5 порядков ниже, чем однофотонное спонтанное излучение, с потенциальными приложениями в квантовая информация.

Смотрите также

• Двухфотонный круговой дихроизм
• Микроскопия с двухфотонным возбуждением
• Виртуальные частицы находятся в виртуальном состоянии, где амплитуда вероятности не сохраняется.

Рекомендации

внешняя ссылка

• Веб-калькулятор скорости поглощения двух фотонов