WikiDer > Атом гелия
Гелий-4 | |
Имена | |
---|---|
Систематическое название ИЮПАК Гелий[1] | |
Идентификаторы | |
3D модель (JSmol) | |
ЧЭБИ | |
ChemSpider | |
Номер ЕС |
|
16294 | |
КЕГГ | |
MeSH | Гелий |
PubChem CID | |
Номер RTECS |
|
UNII | |
Номер ООН | 1046 |
| |
| |
Характеристики | |
Он | |
Молярная масса | 4.002602 г · моль−1 |
Внешность | Бесцветный газ |
Точка кипения | -269 ° С (-452,20 ° F, 4,15 К) |
Термохимия | |
Стандартный моляр энтропия (S | 126,151-126,155 Дж К−1 моль−1 |
Фармакология | |
V03AN03 (ВОЗ) | |
Опасности | |
S-фразы (устарело) | S9 |
Если не указано иное, данные для материалов приведены в их стандартное состояние (при 25 ° C [77 ° F], 100 кПа). | |
проверять (что ?) | |
Ссылки на инфобоксы | |
А атом гелия является атом химического элемента гелий. Гелий состоит из два электрона связаны электромагнитная сила к ядру, содержащему два протона вместе с одним или двумя нейтронами, в зависимости от изотоп, удерживаемые сильная сила. В отличие от водород, решение в замкнутом виде Уравнение Шредингера для атома гелия не найдено. Однако различные приближения, такие как Метод Хартри – Фока, можно использовать для оценки основное состояние энергия и волновая функция атома.
Вступление
Квантово-механическое описание атома гелия представляет особый интерес, поскольку это простейшая многоэлектронная система, которую можно использовать для понимания концепции квантовая запутанность. В Гамильтониан гелия, рассматриваемого как трехчастичная система из двух электронов и ядра, после выделения движения центра масс, может быть записано как
куда - приведенная масса электрона по отношению к ядру, и - векторы расстояния между электроном и ядром и . Ядерный заряд, 2 для гелия. В приближении бесконечно тяжелого ядра у нас есть и член массовой поляризации исчезает. В атомные единицы гамильтониан упрощается до
Важно отметить, что он работает не в нормальном пространстве, а в 6-мерном пространстве. конфигурационное пространство . В этом приближении (Приближение Паули) волновая функция второго порядка спинор с 4 компонентами , где индексы описывают проекцию спина обоих электронов (z-направление вверх или вниз) в некоторой системе координат.[2] Он должен подчиняться обычному условию нормализации . Этот общий спинор можно записать как матрицу 2x2 и, следовательно, также как линейная комбинация любого заданного базиса из четырех ортогональных (в векторном пространстве матриц 2x2) постоянных матриц с коэффициентами скалярной функции
в качестве . Удобный базис состоит из одной антисимметричной матрицы (с полным спином , соответствующий синглетное состояние)
и три симметричные матрицы (с полным спином , соответствующий триплетное состояние)