WikiDer > Вращения в 4-мерном евклидовом пространстве

В математика, то группа из вращения вокруг фиксированной точки в четырехмерное евклидово пространство обозначается ТАК (4). Название происходит от того, что это специальная ортогональная группа порядка 4.

В этой статье вращение средства вращательное смещение. Углы поворота для уникальности предполагаются на отрезке [0, π] за исключением случаев, когда это указано или явно подразумевается в контексте.

«Фиксированная плоскость» - это плоскость, для которой каждый вектор в плоскости не изменяется после поворота. «Инвариантная плоскость» - это плоскость, для которой каждый вектор в плоскости, хотя на него может повлиять вращение, остается в плоскости после вращения.

Геометрия 4D вращений

Четырехмерные вращения бывают двух типов: простые вращения и двойные вращения.

Простые вращения

Простое вращение р около центра вращения О покидает весь самолет А через О (ось-плоскость) фиксированная. Каждый самолет B это полностью ортогональный^[а] к А пересекает А в определенный момент п. Каждая такая точка п центр двумерного вращения, вызванного р в B. Все эти 2D-вращения имеют одинаковый угол поворота. α.

Половинки из О в плоскости оси А не смещены; полустроки от О ортогонален А вытесняются через α; все остальные полуоси смещены на угол меньше α.

Двойные вращения

Тессеракт, в стереографическая проекция, в двойное вращение

A 4D Клиффорд тор стереографически проецируется в 3D, выглядит как тор, и двойное вращение можно увидеть как спиральную траекторию на этом торе. Для вращения, у которого два угла поворота имеют рациональное соотношение, пути в конечном итоге снова соединятся; а при иррациональном соотношении их не будет. Изоклиническое вращение образует Круг Вильярсо на торе, а простое вращение сформирует окружность, параллельную или перпендикулярной центральной оси.

За каждый оборот р 4-мерного пространства (фиксируя начало координат), существует хотя бы одна пара ортогональный 2-х плоскостей А и B каждый из которых инвариантен и прямая сумма которого А ⊕ B это все 4-х местное. Следовательно р работа в любой из этих плоскостей производит обычное вращение этой плоскости. Почти для всех р (весь 6-мерный набор поворотов, кроме 3-мерного подмножества), углы поворота α в самолете А и β в самолете B - оба предполагаются ненулевыми - разные. Неравные углы поворота α и β удовлетворение −π < α, β <π почти^[b] однозначно определяется р. Если предположить, что 4-пространство ориентировано, то ориентации 2-плоскостей А и B могут быть выбраны в соответствии с этой ориентацией двумя способами. Если углы поворота неравны (α ≠ β), р иногда называют «двойным вращением».

В случае двойного вращения, А и B являются единственной парой инвариантных плоскостей, и полупрямы от происхождения в А, B вытесняются через α и β соответственно, а полуоси от начала координат не в А или же B смещены на углы строго между α и β.

Изоклинические вращения

Если углы поворота при двойном вращении равны, то существует бесконечно много инвариантный самолетов вместо двух, и все полупрямы из О смещены на тот же угол. Такие повороты называются изоклинический или же равноугольные вращения, или же Смещения Клиффорда. Осторожно: не все самолеты О инвариантны относительно изоклинических вращений; инвариантны только плоскости, натянутые на полуоси и соответствующую смещенную полупрямую.

Предполагая, что для 4-мерного пространства выбрана фиксированная ориентация, изоклинические 4-мерные вращения можно разделить на две категории. Чтобы убедиться в этом, рассмотрим изоклиническое вращение р, и возьмем согласованный по ориентации упорядоченный набор ОУ, OX, OY, OZ взаимно перпендикулярных полуосей на О (обозначается как OUXYZ) такие, что ОУ и OX покрывают инвариантную плоскость, и поэтому OY и OZ также покрывают инвариантную плоскость. Теперь предположим, что только угол поворота α указан. Тогда есть в общем четыре изоклинических вращения в плоскостях OUX и OYZ с углом поворота α, в зависимости от направления вращения в OUX и OYZ.

Мы пришли к соглашению, что вращение определяется ОУ к OX и из OY к OZ считаются положительными. Затем у нас есть четыре поворота р₁ = (+α, +α), р₂ = (−α, −α), р₃ = (+α, −α) и р₄ = (−α, +α). р₁ и р₂ друг друга обратное; так р₃ и р₄. Так долго как α лежит между 0 и π, эти четыре поворота будут разными.

Изоклинические вращения с одинаковыми знаками обозначены как левоизоклинический; с противоположными знаками как правоизоклинический. Левое и правое изоклинические вращения представлены соответственно левым и правым умножением на единичные кватернионы; см. параграф «Отношение к кватернионам» ниже.

Четыре поворота попарно различны, за исключением случаев, когда α = 0 или же α = π. Угол α = 0 соответствует тождественному вращению; α = π соответствует центральная инверсия, заданный отрицанием единичной матрицы. Эти два элемента SO (4) - единственные, которые одновременно являются лево- и правоизоклиническими.

Левая и правая изоклиния, определенные как указано выше, по-видимому, зависят от того, какое конкретное изоклиническое вращение было выбрано. Однако когда другое изоклиническое вращение Р' с собственными топорами ОУ', OX ′, OY ′, OZ ′ выбрано, то всегда можно выбрать порядок из U ′, ИКС', Y ′, Z ′ такой, что OUXYZ может быть преобразован в OU′X′Y′Z ′ поворотом, а не поворотом-отражением (то есть, чтобы упорядоченный базис ОУ', OX ′, OY ′, OZ ′ также согласуется с тем же фиксированным выбором ориентации, что и ОУ, OX, OY, OZ). Таким образом, после выбора ориентации (то есть системы OUXYZ осей, которая повсеместно обозначается как правосторонняя), можно определить левый или правый характер конкретного изоклинического вращения.

Групповой состав СО (4)

SO (4) - это некоммутативный компактный 6-размерный Группа Ли.

Каждая плоскость через центр вращения О ось-плоскость коммутативный подгруппа изоморфный в SO (2). Все эти подгруппы взаимно сопрягать в SO (4).

Каждая пара полностью ортогональный самолеты через О пара инвариантный плоскости коммутативной подгруппы SO (4), изоморфной ТАК (2) × ТАК (2).

Эти группы максимальные торы из SO (4), которые все взаимно сопряжены в SO (4). Смотрите также Клиффорд тор.

Все левоизоклинические вращения образуют некоммутативную подгруппу S³_L SO (4), который изоморфен мультипликативная группа S³ единицы кватернионы. Все правоизоклинические вращения также образуют подгруппу S³_р группы SO (4), изоморфной S³. Обе S³_L и S³_р - максимальные подгруппы в SO (4).

Каждое левоизоклиническое вращение ездит на работу с каждым правоизоклиническим вращением. Это означает, что существует прямой продукт S³_L × S³_р с нормальные подгруппы S³_L и S³_р; оба соответствующих факторные группы изоморфны другому множителю прямого произведения, т. е. изоморфны S³. (Это не SO (4) или его подгруппа, потому что S³_L и S³_р не пересекаются: тождество я и центральная инверсия −я каждый принадлежит обоим S³_L и S³_р.)

Каждое 4D вращение А двояко является произведением лево- и правоизоклинического вращения А_L и А_р. А_L и А_р вместе определены с точностью до центральной инверсии, т.е. когда оба А_L и А_р умножаются на центральную инверсию, их произведение равно А опять таки.

Это означает, что S³_L × S³_р это универсальная группа покрытий SO (4) - уникальное двойная крышка - и это S³_L и S³_р - нормальные подгруппы в SO (4). Ротация идентичности я и центральная инверсия −я сформировать группу C₂ порядка 2, который является центр SO (4) и обоих S³_L и S³_р. Центр группы - нормальная подгруппа этой группы. Факторная группа C₂ в SO (4) изоморфна SO (3) × SO (3). Факторные группы S³_L автор: C₂ и из S³_р автор: C₂ каждая изоморфна SO (3). Аналогично фактор-группы SO (4) по S³_L и SO (4) S³_р каждая изоморфна SO (3).

Топология SO (4) такая же, как у группы Ли SO (3) × Spin (3) = SO (3) × SU (2), а именно пространство ${ Displaystyle mathbb {P} ^ {3} times mathbb {S} ^ {3}}$ куда ${ Displaystyle mathbb {P} ^ {3}}$ это реальное проективное пространство размерности 3 и ${ Displaystyle mathbb {S} ^ {3}}$ это 3-сфера. Однако следует отметить, что как группа Ли SO (4) не является прямым произведением групп Ли и, следовательно, не изоморфна группе Ли. SO (3) × Spin (3) = SO (3) × SU (2).

Особое свойство SO (4) среди групп вращений вообще

Группы нечетномерных вращений не содержат центральной инверсии и являются простые группы.

Группы четномерных вращений действительно содержат центральную инверсию −я и иметь группу C₂ = {я, −я} как их центр. Для четного n ≥ 6 SO (n) почти прост в том, что факторная группа SO (n) / C₂ группы SO (n) по центру является простой группой.

SO (4) отличается: нет спряжение любым элементом SO (4), преобразующим лево-правые изоклинические вращения друг в друга. Размышления преобразовать левоизоклиническое вращение в правоизоклиническое путем сопряжения, и наоборот. Отсюда следует, что в группе O (4) все изометрии с фиксированной точкой О различные подгруппы S³_L и S³_р сопряжены друг с другом и поэтому не могут быть нормальными подгруппами в O (4). Группа 5D вращений SO (5) и все более высокие группы вращений содержат подгруппы, изоморфные O (4). Как и SO (4), все четномерные группы вращений содержат изоклинические вращения. Но в отличие от SO (4), в SO (6) и всех более высоких четномерных группах вращения любые два изоклинических поворота на один и тот же угол сопряжены. Множество всех изоклинических поворотов даже не является подгруппой SO (2N), не говоря уже о нормальной подгруппе.

Алгебра четырехмерных вращений

SO (4) обычно отождествляют с группой ориентация-сохранение изометрический линейный отображения 4D векторное пространство с внутренний продукт над действительные числа на себя.

Что касается ортонормированный основа в таком пространстве SO (4) представляется как группа действительных 4-го порядка ортогональные матрицы с детерминант +1.

Изоклиническое разложение

Четырехмерное вращение, заданное его матрицей, разлагается на левоизоклиническое и правоизоклиническое вращение следующим образом:

Позволять

${ displaystyle A = { begin {pmatrix} a_ {00} & a_ {01} & a_ {02} & a_ {03} a_ {10} & a_ {11} & a_ {12} & a_ {13} a_ {20 } & a_ {21} & a_ {22} & a_ {23} a_ {30} & a_ {31} & a_ {32} & a_ {33} end {pmatrix}}}$

- его матрица относительно произвольного ортонормированного базиса.

Рассчитайте из этого так называемую связанная матрица^{[нужна цитата]}

${ displaystyle M = { frac {1} {4}} { begin {pmatrix} a_ {00} + a_ {11} + a_ {22} + a_ {33} & + a_ {10} -a_ {01 } -a_ {32} + a_ {23} & + a_ {20} + a_ {31} -a_ {02} -a_ {13} & + a_ {30} -a_ {21} + a_ {12} -a_ {03} a_ {10} -a_ {01} + a_ {32} -a_ {23} & - a_ {00} -a_ {11} + a_ {22} + a_ {33} & + a_ {30 } -a_ {21} -a_ {12} + a_ {03} & - a_ {20} -a_ {31} -a_ {02} -a_ {13} a_ {20} -a_ {31} -a_ {02} + a_ {13} & - a_ {30} -a_ {21} -a_ {12} -a_ {03} & - a_ {00} + a_ {11} -a_ {22} + a_ {33} & + a_ {10} + a_ {01} -a_ {32} -a_ {23} a_ {30} + a_ {21} -a_ {12} -a_ {03} & + a_ {20} -a_ {31} + a_ {02} -a_ {13} & - a_ {10} -a_ {01} -a_ {32} -a_ {23} & - a_ {00} + a_ {11} + a_ {22} -a_ {33} end {pmatrix}}}$

M имеет классифицировать один и имеет единицу Евклидова норма как 16D вектор тогда и только тогда, когда А действительно 4D матрица вращения^{[нужна цитата]}. В этом случае существуют действительные числа а, б, c, d и п, q, р, s такой, что

${ displaystyle M = { begin {pmatrix} ap & aq & ar & as bp & bq & br & bs cp & cq & cr & cs dp & dq & dr & ds end {pmatrix}}}$

и

${ displaystyle (ap) ^ {2} + cdots + (ds) ^ {2} = left (a ^ {2} + b ^ {2} + c ^ {2} + d ^ {2} right ) left (p ^ {2} + q ^ {2} + r ^ {2} + s ^ {2} right) = 1.}$^{[нужна цитата]}

Есть ровно два набора а, б, c, d и п, q, р, s такой, что а² + б² + c² + d² = 1 и п² + q² + р² + s² = 1. Они противоположны друг другу.

Тогда матрица вращения равна

${ displaystyle { begin {align} A & = { begin {pmatrix} ap-bq-cr-ds & -aq-bp + cs-dr & -ar-bs-cp + dq & -as + br-cq-dp bp + aq-dr + cs & -bq + ap + ds + cr & -br + as-dp-cq & -bs-ar-dq + cp cp + dq + ar-bs & -cq + dp-as-br & -cr + ds + ap + bq & -cs-dr + aq-bp dp-cq + br + as & -dq-cp-bs + ar & -dr-cs + bp-aq & -ds ​​+ cr + bq + ap end { pmatrix}} & = { begin {pmatrix} a & -b & -c & -d b & ; , , a & -d & ; , , c c & ; , , d & ; , , a & -b d & -c & ; , , b & ; , , a end {pmatrix}} { begin {pmatrix} p & -q & -r & -s q & ; , , p & ; , , s & -r r & -s & ; , , p & ; , , q s & ; , , r & -q & ; , , p end {pmatrix}}. end {выравнивается}}}$

Эта формула принадлежит Ван Эльфринкхофу (1897 г.).

Первый фактор в этом разложении представляет собой левоизоклиническое вращение, второй фактор - правоизоклиническое вращение. Коэффициенты определены до отрицательной 4-й степени. единичная матрица, т.е. центральная инверсия.

Отношение к кватернионам

Точка в 4-мерном пространстве с Декартовы координаты (ты, Икс, у, z) может быть представлен кватернион п = ты + xi + yj + zk.

Левоизоклиническое вращение представлено левым умножением на единичный кватернион Q_L = а + би + cj + dk. На матрично-векторном языке это

${ displaystyle { begin {pmatrix} u ' x' y ' z' end {pmatrix}} = { begin {pmatrix} a & -b & -c & -d b & ; , , a & -d & ; , , c c & ; , , d & ; , , a & -b d & -c & ; , , b & ; , , a end {pmatrix}} { begin {pmatrix} u x y z end {pmatrix}}}$

Точно так же право изоклиническое вращение представлено умножением вправо на единичный кватернион Q_р = п + ци + rj + sk, который находится в матрично-векторной форме

${ displaystyle { begin {pmatrix} u ' x' y ' z' end {pmatrix}} = { begin {pmatrix} p & -q & -r & -s q & ; , , p & ; , , s & -r r & -s & ; , , p & ; , , q s & ; , , r & -q & ; , , p end {pmatrix}} { begin {pmatrix} u x y z end {pmatrix}}.}$

В предыдущем разделе (# Изоклиническое разложение) показано, как общее четырехмерное вращение разбивается на лево- и правоизоклинические факторы.

На кватернионном языке формула Ван Эльфринкхофа гласит:

${ displaystyle u '+ x'i + y'j + z'k = (a + bi + cj + dk) (u + xi + yj + zk) (p + qi + rj + sk),}$

или, в символической форме,

${ Displaystyle P '= Q _ { mathrm {L}} PQ _ { mathrm {R}}. ,}$

По мнению немецкого математика Феликс Кляйн эта формула была известна Кэли еще в 1854 г.^{[нужна цитата]}.

Кватернионное умножение ассоциативный. Следовательно,

${ displaystyle P '= left (Q _ { mathrm {L}} P right) Q _ { mathrm {R}} = Q _ { mathrm {L}} left (PQ _ { mathrm {R}} верно),,}$

что показывает, что левоизоклиническое и правоизоклиническое вращения коммутируют.

Собственные значения четырехмерных матриц вращения

Четверка собственные значения матрицы вращения 4D обычно возникают как две сопряженные пары сложные числа единицы величины. Если собственное значение вещественное, оно должно быть ± 1, поскольку при повороте величина вектора остается неизменной. Сопряжение этого собственного значения также равно единице, что дает пару собственных векторов, определяющих фиксированную плоскость, поэтому вращение выполняется просто. В кватернионной нотации собственное (т.е.не инвертирующее) вращение в SO (4) является собственным простым вращением тогда и только тогда, когда действительные части единичных кватернионов Q_L и Q_р равны по величине и имеют одинаковый знак.^[c] Если они оба равны нулю, все собственные значения вращения равны единице, и вращение является нулевым вращением. Если настоящие части Q_L и Q_р не равны, то все собственные значения комплексные, а вращение - двойное.

Формула Эйлера – Родригеса для трехмерных вращений.

Наше обычное трехмерное пространство удобно рассматривать как подпространство с системой координат 0XYZ четырехмерного пространства с системой координат UXYZ. Его группа вращения SO (3) отождествляется с подгруппой SO (4), состоящей из матриц

${ displaystyle { begin {pmatrix} 1 & , , 0 & , , 0 & , , 0 0 & a_ {11} & a_ {12} & a_ {13} 0 & a_ {21} & a_ {22} & a_ {23} 0 & a_ {31} & a_ {32} & a_ {33} end {pmatrix}}.}$

В формуле Ван Эльфринкхофа из предыдущего пункта это ограничение до трех измерений приводит к п = а, q = −б, р = −c, s = −d, или в кватернионном представлении: Q_р = Q_L′ = Q_L⁻¹.Тогда матрица вращения 3D станет

${ displaystyle { begin {pmatrix} a_ {11} & a_ {12} & a_ {13} a_ {21} & a_ {22} & a_ {23} a_ {31} & a_ {32} & a_ {33} конец {pmatrix}} = { begin {pmatrix} a ^ {2} + b ^ {2} -c ^ {2} -d ^ {2} & 2 (bc-ad) & 2 (bd + ac) 2 (bc + ad) & a ^ {2} -b ^ {2} + c ^ {2} -d ^ {2} & 2 (cd-ab) 2 (bd-ac) & 2 (cd + ab) & a ^ {2} -b ^ {2} -c ^ {2} + d ^ {2} end {pmatrix}},}$

что представляет собой представление трехмерного вращения его Параметры Эйлера – Родригеса: а, б, c, d.

Соответствующая кватернионная формула П' = QPQ⁻¹, куда Q = Q_L, или в развернутом виде:

${ Displaystyle x'i + y'j + z'k = (a + bi + cj + dk) (xi + yj + zk) (a-bi-cj-dk)}$

известен как Гамильтон–Кэли формула.

Координаты Хопфа

Вращения в трехмерном пространстве становятся математически более управляемыми благодаря использованию сферические координаты. Любое вращение в 3D может быть охарактеризовано фиксированной осью вращения и неизменной плоскостью, перпендикулярной этой оси. Без ограничения общности мы можем взять ху-плоскость как инвариантная плоскость и z- ось как фиксированная ось. Поскольку вращение не влияет на радиальные расстояния, мы можем охарактеризовать вращение по его влиянию на единичную сферу (2-сферу) следующим образом: сферические координаты относительно неподвижной оси и инвариантной плоскости:

${ Displaystyle { begin {выровнено} х & = грех тета соз фи у & = грех тета грех фи z & = соз тета конец {выровнено}}}$

Потому что Икс² + у² + z² = 1, точки лежат на 2-сфере. Точка на {θ₀, φ₀} повернут на угол φ о z-axis определяется просто {θ₀, φ₀ + φ}. Пока гиперсферические координаты также полезны при работе с вращениями 4D, еще более полезная система координат для 4D обеспечивается Координаты Хопфа {ξ₁, η, ξ₂},^[2] которые представляют собой набор из трех угловых координат, определяющих положение на 3-сфере. Например:

${ Displaystyle { begin {align} u & = cos xi _ {1} sin eta z & = sin xi _ {1} sin eta x & = cos xi _ {2 } cos eta y & = sin xi _ {2} cos eta end {align}}}$

Потому что ты² + Икс² + у² + z² = 1, точки лежат на 3-сфере.

В четырехмерном пространстве каждое вращение вокруг начала координат имеет две инвариантные плоскости, которые полностью ортогональны друг другу, пересекаются в начале координат и поворачиваются на два независимых угла. ξ₁ и ξ₂. Без ограничения общности можно выбрать соответственно уз- и ху-плоскости как эти инвариантные плоскости. Вращение точки в 4D {ξ₁₀, η₀, ξ₂₀} через углы ξ₁ и ξ₂ тогда просто выражается в координатах Хопфа как {ξ₁₀ + ξ₁, η₀, ξ₂₀ + ξ₂}.

Визуализация 4D вращений

Траектории точки на торе Клиффорда:
Рис.1: простые вращения (черный) и левое и правое изоклинические вращения (красный и синий)
Рис.2: общий поворот с угловыми перемещениями в соотношении 1: 5
Рис.3: общий поворот с угловыми перемещениями в соотношении 5: 1
Все изображения стереографические проекции.

Каждое вращение в трехмерном пространстве имеет неизменную осевую линию, которая не изменяется при вращении. Вращение полностью задается путем указания оси вращения и угла поворота вокруг этой оси. Без ограничения общности эту ось можно выбрать в качестве z-ось декартовой системы координат, позволяющая упростить визуализацию вращения.

В трехмерном пространстве сферические координаты {θ, φ} можно рассматривать как параметрическое выражение 2-сферы. Для фиксированных θ они описывают круги на 2-сфере, которые перпендикулярны z-оси, и эти окружности можно рассматривать как траектории точки на сфере. Точка {θ₀, φ₀} на сфере, при вращении вокруг zось, будет следовать по траектории {θ₀, φ₀ + φ} как угол φ меняется. Траекторию можно рассматривать как параметрический во времени поворот, где угол поворота линейен во времени: φ = ωt, с ω "угловая скорость".

Аналогично случаю 3D, каждое вращение в пространстве 4D имеет по крайней мере две инвариантные оси-плоскости, которые остаются инвариантными при вращении и полностью ортогональны (т.е. они пересекаются в точке). Вращение полностью задается путем задания осевых плоскостей и углов поворота вокруг них. Без ограничения общности эти оси можно выбрать в качестве уз- и ху-плоскости декартовой системы координат, позволяющие упростить визуализацию вращения.

В четырехмерном пространстве углы Хопфа {ξ₁, η, ξ₂} параметризовать 3-сферу. Для фиксированных η они описывают тор, параметризованный ξ₁ и ξ₂, с η = π/4 являясь частным случаем Клиффорд тор в ху- и уз-самолеты. Эти торы не являются обычными торами в 3D-пространстве. Хотя они все еще являются 2D-поверхностями, они встроены в 3-сферу. 3-сфера может быть стереографически проецируется на все евклидово трехмерное пространство, и эти торы затем рассматриваются как обычные торы вращения. Видно, что точка, указанная {ξ₁₀, η₀, ξ₂₀} проходит ротацию с уз- и хуинвариантные плоскости останутся на торе, заданном η₀.^[3] Траекторию точки как функцию времени можно записать как {ξ₁₀ + ω₁т, η₀, ξ₂₀ + ω₂т} и стереографически проецируется на связанный с ним тор, как на рисунках ниже.^[4] На этих рисунках за начальную точку принимается {0, π/4, 0}, т.е. на торе Клиффорда. На рис. 1 две простые траектории вращения показаны черным цветом, а левая и правая изоклинические траектории показаны красным и синим соответственно. На рис.2 общий поворот, при котором ω₁ = 1 и ω₂ = 5 показан, а на рис.3 общий поворот, при котором ω₁ = 5 и ω₂ = 1 Показано.

Создание 4-мерных матриц вращения

Четырехмерные вращения могут быть получены из Формула вращения Родригеса и формула Кэли. Позволять А быть 4 × 4 кососимметричная матрица. Кососимметричная матрица А можно однозначно разложить как

${ displaystyle A = theta _ {1} A_ {1} + theta _ {2} A_ {2}}$

на две кососимметричные матрицы А₁ и А₂ удовлетворяющие свойствам А₁А₂ = 0, А₁³ = −А₁ и А₂³ = −А₂, куда ∓θ₁я и ∓θ₂я являются собственными значениями А. Тогда матрицы 4D вращения могут быть получены из кососимметричных матриц А₁ и А₂ формулой вращения Родригеса и формулой Кэли.^[5]

Позволять А - ненулевая кососимметричная матрица 4 × 4 с множеством собственных значений

${ displaystyle left { theta _ {1} i, - theta _ {1} i, theta _ {2} i, - theta _ {2} i: { theta _ {1}} ^ {2} + { theta _ {2}} ^ {2}> 0 right }.}$

потом А можно разложить как

${ displaystyle A = theta _ {1} A_ {1} + theta _ {2} A_ {2}}$

куда А₁ и А₂ кососимметричные матрицы, удовлетворяющие свойствам

${ displaystyle A_ {1} A_ {2} = A_ {2} A_ {1} = 0, qquad {A_ {1}} ^ {3} = - A_ {1}, quad { text {и} } quad {A_ {2}} ^ {3} = - A_ {2}.}$

Кроме того, кососимметричные матрицы А₁ и А₂ однозначно получаются как

${ displaystyle A_ {1} = { frac {{ theta _ {2}} ^ {2} A + A ^ {3}} { theta _ {1} left ({ theta _ {2}} ^ {2} - { theta _ {1}} ^ {2} right)}}}$

и

${ displaystyle A_ {2} = { frac {{ theta _ {1}} ^ {2} A + A ^ {3}} { theta _ {2} left ({ theta _ {1}} ^ {2} - { theta _ {2}} ^ {2} right)}}.}$

Потом,

${ Displaystyle R = е ^ {A} = I + sin theta _ {1} A_ {1} + left (1- cos theta _ {1} right) {A_ {1}} ^ {2 } + sin theta _ {2} A_ {2} + left (1- cos theta _ {2} right) {A_ {2}} ^ {2}}$

матрица вращения в E⁴, который порождается формулой вращения Родригеса, с набором собственных значений

${ displaystyle left {e ^ { theta _ {1} i}, e ^ {- theta _ {1} i}, e ^ { theta _ {2} i}, e ^ {- theta _ {2} i} right }.}$

Также,

${ Displaystyle R = (I + A) (IA) ^ {- 1} = I + { frac {2 theta _ {1}} {1 + { theta _ {1}} ^ {2}}} A_ {1} + { frac {2 { theta _ {1}} ^ {2}} {1 + { theta _ {1}} ^ {2}}} {A_ {1}} ^ {2} + { frac {2 theta _ {2}} {1 + { theta _ {2}} ^ {2}}} A_ {2} + { frac {2 { theta _ {2}} ^ {2 }} {1 + { theta _ {2}} ^ {2}}} {A_ {2}} ^ {2}}$

матрица вращения в E⁴, который порождается формулой вращения Кэли, такой, что набор собственных значений р является,

${ displaystyle left {{ frac { left (1+ theta _ {1} я right) ^ {2}} {1 + { theta _ {1}} ^ {2}}}, { frac { left (1- theta _ {1} i right) ^ {2}} {1 + { theta _ {1}} ^ {2}}}, { frac { left (1+ theta _ {2} i right) ^ {2}} {1 + { theta _ {2}} ^ {2}}}, { frac { left (1- theta _ {2} i справа) ^ {2}} {1 + { theta _ {2}} ^ {2}}} right }.}$

Образующую матрицу вращения можно классифицировать по значениям θ₁ и θ₂ следующее:

1. Если θ₁ = 0 и θ₂ ≠ 0 или наоборот, формулы генерируют простые повороты;
2. Если θ₁ и θ₂ отличны от нуля и θ₁ ≠ θ₂, то формулы генерируют двойные вращения;
3. Если θ₁ и θ₂ отличны от нуля и θ₁ = θ₂, то формулы порождают изоклинические вращения.

Смотрите также

• Вектор Лапласа – Рунге – Ленца.
• Группа Лоренца
• Ортогональная группа
• Ортогональная матрица
• Плоскость вращения
• Группа Пуанкаре
• Кватернионы и пространственное вращение

Примечания

Рекомендации

Библиография

• Л. ван Эльфринкхоф: Eene eigenschap van de orthogonale substitutie van de vierde orde. Handelingen van het 6e Nederlandsch Natuurkundig en Geneeskundig Congres, Делфт, 1897 г.
• Феликс Кляйн: Элементарная математика с продвинутой точки зрения: арифметика, алгебра, анализ. Перевод Э.Р. Хедрика и К.А. Благородный. Компания Macmillan, Нью-Йорк, 1932 год.
• Генри Паркер Мэннинг: Геометрия четырех измерений. The Macmillan Company, 1914. Переиздано Dover Publications без изменений и без сокращений в 1954 году. В этой монографии четырехмерная геометрия развивается из первых принципов синтетическим аксиоматическим путем. Работу Мэннинга можно рассматривать как прямое продолжение работ Евклид и Гильберта до четырех измерений.
• Дж. Х. Конвей и Д. А. Смит: О кватернионах и октонионах: их геометрия, арифметика и симметрия. А. К. Петерс, 2003.
• Артур Стаффорд Хэтэуэй (1902) Quaternion Space, Труды Американского математического общества 3(1):46–59.
• Йохан Э. Мебиус, Матричное доказательство теоремы о представлении кватернионов для четырехмерных вращений., arXiv Общая математика 2005.
• Йохан Э. Мебиус, Вывод формулы Эйлера – Родригеса для трехмерных вращений из общей формулы для четырехмерных вращений., arXiv Общая математика 2007.
• П. Х. Шут: Mehrdimensionale Geometrie. Лейпциг: G.J. Göschensche Verlagshandlung. Том 1 (Sammlung Schubert XXXV): Die linearen Räume, 1902. Том 2 (Sammlung Schubert XXXVI): Die Polytope, 1905.
• Стрингхэм, Ирвинг (1901). «О геометрии плоскостей в параболическом пространстве четырех измерений». Труды Американского математического общества. 2 (2): 183–214. Дои:10.1090 / с0002-9947-1901-1500564-2. JSTOR 1986218.
• Мелек Эрдогду, Мустафа Оздемир, Создание четырехмерных матриц вращения, https://www.researchgate.net/publication/283007638_Generating_Four_Dimensional_Rotation_Matrices, 2015.
• Даниэле Мортари, "О концепции жесткого вращения в n-мерных пространствах", Журнал астронавтических наук 49,3 (июль 2001 г.), https://pdfs.semanticscholar.org/f7d8/63ceb75277133592ef9e92457b6705b1264f.pdf