WikiDer > Дельта-потенциал

Delta potential

В квантовая механика то дельта-потенциал это потенциальная яма математически описывается Дельта-функция Дирака - а обобщенная функция. Качественно он соответствует потенциалу, который везде равен нулю, кроме единственной точки, где он принимает бесконечное значение. Это можно использовать для моделирования ситуаций, когда частица может свободно перемещаться в двух областях пространства с барьером между двумя областями. Например, электрон может почти свободно перемещаться в проводящем материале, но если две проводящие поверхности расположены близко друг к другу, граница раздела между ними действует как барьер для электрона, который можно аппроксимировать дельта-потенциалом.

Дельта-потенциальная яма - это предельный случай из конечная потенциальная яма, который получается, если сохранить произведение ширины ямы на постоянную потенциала, уменьшая ширину ямы и увеличивая потенциал.

В этой статье для простоты рассматривается только одномерная потенциальная яма, но анализ можно расширить до других измерений.

Единый дельта-потенциал

Deltawell.png

Независимый от времени Уравнение Шредингера для волновая функция ψ(Икс) частицы в одном измерении в потенциал V(Икс) является

куда час сокращенный Постоянная Планка и E это энергия частицы.

Дельта-потенциал - это потенциал

куда δ(Икс) это Дельта-функция Дирака.

Это называется дельта потенциальная яма если λ отрицательный и дельта потенциальный барьер если λ положительный. Для простоты определено, что дельта возникает в начале координат; сдвиг аргумента дельта-функции не меняет никаких результатов обработки.

Решение уравнения Шредингера

Потенциал разбивает пространство на две части ( Икс <0 и Икс > 0). В каждой из этих частей потенциальная энергия равна нулю, и уравнение Шредингера сводится к

это линейное дифференциальное уравнение с постоянные коэффициенты чьи решения линейные комбинации из еikx и еikx, где волновое число k связана с энергией соотношением

Как правило, из-за наличия дельта-потенциала в начале координат коэффициенты решения не обязательно должны быть одинаковыми в обоих полупространствах:

где в случае положительных энергий (реальные k), еikx представляет собой волну, бегущую вправо, и еikx один едет налево.

Связь между коэффициентами получается, предполагая, что волновая функция непрерывна в начале координат,

Второе соотношение можно найти, изучая производную волновой функции. Обычно мы также можем наложить дифференцируемость в начале координат, но это невозможно из-за дельта-потенциала. Однако, если мы проинтегрируем уравнение Шредингера вокруг Икс = 0 в интервале [-ε, +ε]:

В пределе как ε → 0 правая часть этого уравнения равна нулю; левая часть становится

потому что

Подставляя определение ψ в это выражение дает

Таким образом, граничные условия дают следующие ограничения на коэффициенты

Связанное состояние (E <0)

График решения волновой функции связанного состояния для потенциала дельта-функции непрерывен всюду, но его производная не определена при х = 0.

В любом одномерном привлекательном потенциале будет связанное состояние. Чтобы найти его энергию, обратите внимание, что для E < 0, k = я2м|E|/час =  является мнимым, а волновые функции, которые колебались при положительных энергиях в приведенном выше расчете, теперь являются экспоненциально возрастающими или убывающими функциями от Икс (см. выше). Требование, чтобы волновые функции не расходились на бесконечности, исключает половину членов: Ар = Bл = 0. Тогда волновая функция равна

Из граничных условий и условий нормировки следует, что

откуда следует, что λ должно быть отрицательным, то есть связанное состояние существует только для ямы, а не для барьера. Преобразование Фурье этой волновой функции есть Функция Лоренца.

Тогда энергия связанного состояния равна

Рассеяние (E> 0)

Вероятность прохождения (T) и отражения (R) дельта-потенциальной ямы. Энергия E> 0 в единицах . Пунктиром: классический результат. Сплошная линия: квантовая механика.

Для положительных энергий частица может двигаться в любом полупространстве: Икс <0 или Икс > 0. Он может рассеиваться на потенциале дельта-функции.

Квантовый случай можно изучить в следующей ситуации: частица, падающая на барьер с левой стороны (Ар). Это может быть отражено (Ал) или передан (Bр).Чтобы найти амплитуды отражения и прохождения при падении слева, мы подставляем в приведенные выше уравнения Ар = 1 (падающая частица), Ал =  р (отражение), Bл = 0 (нет падающей частицы справа) и Bр =  т (передача), и решите для р и т хотя у нас нет уравнений в т. Результат

Из-за зеркала симметрия Для модели амплитуды падения справа такие же, как и слева. В результате существует ненулевая вероятность

для отражения частицы. Это не зависит от знака λ, то есть барьер имеет такую ​​же вероятность отражения частицы, как и колодец. Это существенное отличие от классической механики, где вероятность отражения будет равна 1 для барьера (частица просто отскакивает) и 0 для ямы (частица проходит через яму без помех).

Таким образом, вероятность передачи равна

.

Замечания и применение

Представленный выше расчет на первый взгляд может показаться нереальным и малополезным. Тем не менее, она оказалась подходящей моделью для множества реальных систем.

Один из таких примеров касается интерфейсов между двумя проведение материалы. В объеме материалов движение электронов квазисвободно и может быть описано кинетическим членом в указанном выше гамильтониане с эффективная масса м. Часто поверхности таких материалов покрыты оксидными слоями или не идеальны по другим причинам. Этот тонкий непроводящий слой можно затем смоделировать с помощью локального дельта-функционального потенциала, как указано выше. Затем электроны могут туннелировать из одного материала в другой, вызывая ток.

Работа сканирующий туннельный микроскоп (STM) полагается на этот туннельный эффект. В этом случае барьер возникает из-за наличия воздуха между концом СТМ и нижележащим объектом. Прочность барьера связана с тем, что разделение тем сильнее, чем дальше друг от друга они находятся. Для более общей модели этой ситуации см. Конечный потенциальный барьер (QM). Дельта-функция потенциального барьера является предельным случаем рассматриваемой здесь модели для очень высоких и узких барьеров.

Вышеупомянутая модель одномерна, а пространство вокруг нас трехмерно. Таким образом, фактически следует решать уравнение Шредингера в трех измерениях. С другой стороны, многие системы изменяются только вдоль одного координатного направления и трансляционно инвариантны относительно других. Тогда уравнение Шредингера может быть сведено к рассматриваемому здесь случаю с помощью анзаца для волновой функции типа .

В качестве альтернативы можно обобщить дельта-функцию для существования на поверхности некоторой области D (видеть Лапласиан индикатора).[1]

Модель дельта-функции на самом деле является одномерной версией модели Атом водорода согласно масштабирование метод, разработанный группой Дадли Р. Хершбах[2]Модель дельта-функции становится особенно полезной с двойной колодец Модель дельта-функции Дирака, которая представляет собой одномерную версию Ион молекулы водорода, как показано в следующем разделе.

Двойной дельта-потенциал

Симметричные и антисимметричные волновые функции для двухъямной модели дельта-функции Дирака с «межъядерным» расстоянием R = 2.

Двухъямная дельта-функция Дирака моделирует двухатомную молекулу водорода с помощью соответствующего уравнения Шредингера:

где сейчас потенциал:

куда это «межъядерное» расстояние с пиками дельта-функции Дирака (отрицательными), расположенными на Икср/ 2 (показано на схеме коричневым цветом). Принимая во внимание связь этой модели с ее трехмерным молекулярным аналогом, мы используем атомные единицы и установить . Здесь - формально регулируемый параметр. Из случая с одной скважиной мы можем сделать вывод о "анзац"чтобы решение было:

Согласование волновой функции на пиках дельта-функции Дирака дает определитель:

Таким образом, установлено, что регулируется псевдоквадратичный уравнение:

который имеет два решения . В случае равных зарядов (симметричный гомоядерный случай) λ= 1, а псевдоквадратичный сводится к:

Случай «+» соответствует волновой функции, симметричной относительно средней точки (показано красным на диаграмме), где А = B и называется Gerade. Соответственно, случай "-" - это волновая функция, которая антисимметрична относительно середины, где А = –B называется отменить (показаны на схеме зеленым цветом). Они представляют собой приближение двух низших дискретных энергетических состояний трехмерного и полезны при его анализе. Аналитические решения для собственных значений энергии для случая симметричных зарядов даются как:[3]

куда W это стандарт W функция Ламберта. Обратите внимание, что самая низкая энергия соответствует симметричному решению . В случае неравный зарядов, и в этом отношении трехмерной молекулярной задачи решения даются обобщение функции Ламберта W (см. раздел об обобщении W функция Ламберта и ссылки здесь).

Один из самых интересных случаев - когда qR ≤ 1, что приводит к . Таким образом, имеется нетривиальное решение связанного состояния с E= 0. Для этих конкретных параметров проявляется много интересных свойств, одним из которых является необычный эффект, заключающийся в том, что коэффициент передачи равна единице при нулевой энергии.[4]

Смотрите также

Рекомендации

  1. ^ Ланге, Рутгер-Ян (2012), "Теория потенциала, интегралы по путям и лапласиан индикатора", Журнал физики высоких энергий, 2012 (11): 1–49, arXiv:1302.0864, Bibcode:2012JHEP ... 11..032L, Дои:10.1007 / JHEP11 (2012) 032
  2. ^ D.R. Herschbach, J.S. Эйвери и О. Госцински (ред.), Масштабирование размеров в химической физике, Springer, (1992). [1]
  3. ^ T.C. Скотт, Дж. Ф. Бэбб, А. Дальгарно и Джон Д. Морган III, «Расчет обменных сил: общие результаты и конкретные модели», J. Chem. Phys., 99, pp. 2841-2854, (1993). [2]
  4. ^ В. ван Дейк и К. А. Кирс, "Запаздывание в простых одномерных системах", Являюсь. J. Phys.60, стр. 520-527 (1992). [3]
  • Гриффитс, Дэвид Дж. (2005). Введение в квантовую механику (2-е изд.). Прентис Холл. С. 68–78. ISBN 978-0-13-111892-8.
  • Для трехмерного случая ищите «потенциал дельта-оболочки»; см. также К. Готфрид (1966), Квантовая механика Том I: Основы, ch III, sec 15.

внешняя ссылка