WikiDer > Функция зелени - Википедия

В математика, а Функция Грина это импульсивный ответ из неоднородный линейный дифференциальный оператор определены в области с заданными начальными или граничными условиями.

Это означает, что если L - линейный дифференциальный оператор, то

• функция Грина грамм является решением уравнения LG = δ, куда δ является Дельта-функция Дирака;
• решение начальной задачи Ly = ж это свертка (грамм * ж ), куда грамм - функция Грина.

Сквозь принцип суперпозиции, учитывая линейное обыкновенное дифференциальное уравнение (ODE), L(решение) = источник, сначала можно решить L(зеленый) = δ_s, для каждого s, и понимая, что, поскольку источник представляет собой сумму дельта-функции, решение также является суммой функций Грина в силу линейности L.

Функции Грина названы в честь британских математик Джордж Грин, которые впервые разработали концепцию в 1830-х годах. В современном исследовании линейного уравнения в частных производных, Функции Грина изучаются в основном с точки зрения фундаментальные решения вместо.

Под теория многих тел, этот термин также используется в физикаособенно в квантовая теория поля, аэродинамика, аэроакустика, электродинамика, сейсмология и статистическая теория поля, для обозначения различных типов корреляционные функции, даже те, которые не подходят под математическое определение. В квантовой теории поля функции Грина играют роль пропагаторы.

Определение и использование

Функция Грина, грамм(х, с), из линейный дифференциальный оператор ${ displaystyle operatorname {L} = operatorname {L} (x)}$ действующий на распределения над подмножеством Евклидово пространство ${ Displaystyle mathbb {R} ^ {п}}$, в какой-то момент s, любое решение

${ Displaystyle OperatorName {L} , G (х, s) = дельта (s-x) ,,}$

(1)

куда δ это Дельта-функция Дирака. Это свойство функции Грина можно использовать для решения дифференциальных уравнений вида

${ Displaystyle OperatorName {L} , и (х) = е (х) ~.}$

(2)

Если ядро из L нетривиальна, то функция Грина не единственна. Однако на практике некоторые комбинации симметрия, граничные условия и / или другие навязанные извне критерии дадут уникальную функцию Грина. Функции Грина можно классифицировать по типу удовлетворяемых граничных условий следующим образом: Номер функции Грина. Кроме того, функции Грина в целом следующие: распределения, не обязательно функции действительной переменной.

Функции Грина также являются полезными инструментами при решении волновые уравнения и уравнения диффузии. В квантовая механика, функция Грина Гамильтониан это ключевая концепция, имеющая важные связи с концепцией плотность состояний.

Вместо этого функция Грина, используемая в физике, обычно определяется с противоположным знаком. То есть,

${ displaystyle operatorname {L} , G (x, s) = delta (x-s) ~.}$

Это определение не меняет существенно никаких свойств функции Грина из-за четности дельта-функции Дирака.

Если оператор инвариант перевода, то есть когда ${ displaystyle operatorname {L}}$ имеет постоянные коэффициенты относительно Икс, то функцию Грина можно принять за ядро свертки, то есть,

${ Displaystyle G (x, s) = G (x-s) ~.}$

В этом случае функция Грина такая же, как импульсная характеристика линейная теория инвариантных во времени систем.

Мотивация

Грубо говоря, если такая функция грамм можно найти для оператора ${ displaystyle operatorname {L}}$, то если умножить уравнение (1) для функции Грина на ж(s), а затем проинтегрировать по s, мы получаем,

${ Displaystyle int OperatorName {L} , G (x, s) , f (s) , ds = int delta (xs) , f (s) , ds = f (x) ~ .}$

Потому что оператор ${ displaystyle operatorname {L} = operatorname {L} (x)}$ линейна и действует только на переменную Икс (и нет по переменной интегрирования s) можно взять оператор ${ displaystyle operatorname {L}}$ вне интеграции, давая

${ displaystyle operatorname {L} , left ( int G (x, s) , f (s) , ds right) = f (x) ~.}$

Это означает, что

${ Displaystyle и (х) = int G (x, s) , f (s) , ds}$

(3)

является решением уравнения ${ displaystyle operatorname {L} u (x) = f (x) ~.}$

Таким образом, можно получить функцию ты(Икс) благодаря знанию функции Грина в уравнении (1) и источника в правой части уравнения (2). Этот процесс основан на линейности оператора ${ displaystyle operatorname {L}}$.

Другими словами, решение уравнения (2), ты(Икс), можно определить интегрированием, приведенным в уравнении (3). Несмотря на то что ж (Икс) известно, эта интеграция не может быть выполнена, если грамм также известно. Теперь проблема заключается в нахождении функции Грина грамм который удовлетворяет уравнению (1). По этой причине функцию Грина также иногда называют фундаментальное решение связанный с оператором ${ displaystyle operatorname {L}}$.

Не каждый оператор ${ displaystyle operatorname {L}}$ допускает функцию Грина. Функцию Грина также можно рассматривать как правый обратный из ${ displaystyle operatorname {L}}$. Помимо трудностей нахождения функции Грина для конкретного оператора, интеграл в уравнении (3) может быть довольно сложно вычислить. Однако метод дает теоретически точный результат.

Это можно рассматривать как расширение ж согласно Дельта-функция Дирака основа (проектирование ж над ${ Displaystyle дельта (х-с) ,}$; и наложение решения на каждую проекция. Такое интегральное уравнение известно как Интегральное уравнение Фредгольма, изучение которых составляет Теория Фредгольма.

Функции Грина для решения неоднородных краевых задач

Основное использование функций Грина в математике - решение неоднородных краевые задачи. В современном теоретическая физика, Функции Грина также обычно используются как пропагаторы в Диаграммы Фейнмана; период, термин Функция Грина часто используется для любых корреляционная функция.

Рамки

Позволять ${ displaystyle operatorname {L}}$ быть Штурм – Лиувилль оператор, линейный дифференциальный оператор вида

${ displaystyle operatorname {L} = { dfrac {d} {dx}} left [p (x) { dfrac {d} {dx}} right] + q (x)}$

и разреши ${ displaystyle { vec { operatorname {D}}}}$ быть векторнозначным граничные условия оператор

${ displaystyle { vec { operatorname {D}}} , u = left [{ begin {matrix} alpha _ {1} u '(0) + beta _ {1} u (0) alpha _ {2} u '( ell) + beta _ {2} u ( ell) end {matrix}} right] ~.}$

Позволять ${ displaystyle f (x)}$ быть непрерывная функция в ${ displaystyle [0, ell] ~.}$ Далее предположим, что проблема

${ displaystyle { begin {align} operatorname {L} , u & = f { vec { operatorname {D}}} , u & = { vec {0}} end {align}}}$

является «обычным», т.е. единственным решением для ${ displaystyle f (x) = 0}$ для всех Икс является ${ Displaystyle и (х) = 0}$.^[а]

Теорема

Есть одно и только одно решение ${ Displaystyle и (х)}$ это удовлетворяет

${ displaystyle { begin {align} operatorname {L} , u & = f { vec { operatorname {D}}} , u & = { vec {0}} end {align}}}$

и это дается

${ Displaystyle и (х) = int _ {0} ^ { ell} f (s) , G (x, s) , ds ~,}$

куда ${ Displaystyle G (х, s)}$ - функция Грина, удовлетворяющая следующим условиям:

1. ${ Displaystyle G (х, s)}$ непрерывно в ${ displaystyle x}$ и ${ displaystyle s}$.
2. За ${ Displaystyle х neq s ~}$, ${ Displaystyle quad OperatorName {L} , G (x, s) = 0 ~}$.
3. За ${ displaystyle s neq 0 ~}$, ${ displaystyle quad { vec { operatorname {D}}} , G (x, s) = { vec {0}} ~}$.
4. Производная "Прыгать": ${ Displaystyle quad G '(s_ {0 +}, s) -G' (s_ {0 -}, s) = 1 / p (s) ~}$.
5. Симметрия: ${ Displaystyle четырехъядерный G (х, s) = G (s, х) ~}$.

Продвинутые и отсталые функции Грина

Иногда функцию Грина можно разбить на сумму двух функций. Один с положительной переменной (+), а другой с отрицательной переменной (-). Это опережающая и запаздывающая функции Грина, и когда исследуемое уравнение зависит от времени, одна из частей причинный а другой анти-причинный. В этих проблемах обычно важна причинная часть. Часто это решения уравнение неоднородной электромагнитной волны.

Поиск функций Грина

Единицы

Хотя он не фиксирует однозначно форму, которую примет функция Грина, выполнение размерный анализ Чтобы найти единицы, которые должна иметь функция Грина, важно проверить работоспособность любой функции Грина, обнаруженной другими способами. Быстрый анализ определяющего уравнения,

${ Displaystyle LG (х, s) = дельта (х-с),}$

показывает, что единицы ${ displaystyle G}$ зависят не только от единиц ${ displaystyle L}$ но также от числа и единиц пространства, в котором векторы положения ${ displaystyle x}$ и ${ displaystyle s}$ элементы. Это приводит к отношениям:

${ Displaystyle [[G]] = [[L]] ^ {- 1} [[ mathrm {d} x]] ^ {- 1},}$

куда ${ displaystyle [[G]]}$ определяется как "физические единицы ${ displaystyle G}$", и ${ displaystyle mathrm {d} x}$ это элемент объема пространства (или пространство-время).

Например, если ${ Displaystyle L = partial _ {t} ^ {2}}$ и тогда единственная переменная - время:

${ Displaystyle [[L]] = [[ mathrm {время}]] ^ {- 2},}$

${ displaystyle [[ mathrm {d} x]] = [[ mathrm {время}]], mathrm {и}}$

${ displaystyle [[G]] = [[ mathrm {time}]].}$

Если ${ displaystyle L = square = { frac {1} {c ^ {2}}} partial _ {t} ^ {2} - nabla ^ {2}}$, то оператор Даламбера, а пространство имеет 3 измерения:

${ displaystyle [[L]] = [[ mathrm {length}]] ^ {- 2},}$

${ displaystyle [[ mathrm {d} x]] = [[ mathrm {время}]] [[ mathrm {length}]] ^ {3}, mathrm {и}}$

${ displaystyle [[G]] = [[ mathrm {time}]] ^ {- 1} [[ mathrm {length}]] ^ {- 1}.}$

Разложения по собственным значениям

Если дифференциальный оператор L допускает набор собственные векторы Ψ_п(Икс) (т.е. набор функций Ψ_п и скаляры λ_п такой, что LΨ_п = λ_п Ψ_п ), что является полным, то по этим собственным векторам можно построить функцию Грина и собственные значения.

«Полный» означает, что набор функций { Ψ_п } удовлетворяет следующему отношение полноты,

${ displaystyle delta (x-x ') = sum _ {n = 0} ^ { infty} Psi _ {n} ^ { dagger} (x) Psi _ {n} (x'). }$

Тогда имеет место следующее:

куда ${ displaystyle dagger}$ представляет собой комплексное сопряжение.

Применение оператора L к каждой стороне этого уравнения приводит к предполагаемому соотношению полноты.

Общее исследование функции Грина, записанной в приведенной выше форме, и ее связи с функциональные пространства образованный собственными векторами, известен как Теория Фредгольма.

Есть несколько других методов поиска функций Грина, в том числе метод изображений, разделение переменных, и Преобразования Лапласа (Коул 2011).

Объединение функций Грина

Если дифференциальный оператор ${ displaystyle L}$ может быть учтено как ${ Displaystyle L = L_ {1} L_ {2}}$ то функция Грина ${ displaystyle L}$ можно построить из функций Грина для ${ displaystyle L_ {1}}$ и ${ displaystyle L_ {2}}$:

${ displaystyle G (x, s) = int G_ {2} (x, s_ {1}) , G_ {1} (s_ {1}, s) , mathrm {d} s_ {1}. }$

Приведенное выше тождество немедленно следует из взятия ${ Displaystyle G (х, s)}$ быть представлением правого оператора, обратного к ${ displaystyle L}$, аналогично тому, как обратимый линейный оператор ${ displaystyle C}$, определяется ${ Displaystyle C = (AB) ^ {- 1} = B ^ {- 1} A ^ {- 1}}$, представлена ​​своими матричными элементами ${ Displaystyle C_ {я, j}}$.

Дальнейшее тождество следует для дифференциальных операторов, которые являются скалярными многочленами от производной: ${ Displaystyle L = P_ {N} ( partial _ {x})}$. В основная теорема алгебры, в сочетании с тем, что ${ displaystyle partial _ {x}}$ ездит сама с собой, гарантирует факторизацию многочлена, полагая ${ displaystyle L}$ в виде:

${ Displaystyle L = prod _ {я = 1} ^ {N} ( partial _ {x} -z_ {i}),}$

куда ${ displaystyle z_ {i}}$ нули ${ Displaystyle P_ {N} (г)}$. Принимая преобразование Фурье из ${ Displaystyle LG (х, s) = дельта (х-s)}$ в отношении обоих ${ displaystyle x}$ и ${ displaystyle s}$ дает:

${ displaystyle { widehat {G}} (k_ {x}, k_ {s}) = { frac { delta (k_ {x} -k_ {s})} { prod _ {i = 1} ^ {N} (ik_ {x} -z_ {i})}}.}$

Затем дробь можно разделить на сумму с помощью Разложение на частичную дробь прежде чем Фурье обратится к ${ displaystyle x}$ и ${ displaystyle s}$ Космос. Этот процесс дает тождества, связывающие интегралы от функций Грина и их суммы. Например, если ${ Displaystyle L = ( partial _ {x} + gamma) ( partial _ {x} + альфа) ^ {2}}$ то одна из форм его функции Грина:

${ displaystyle { begin {align} G (x, s) & = { frac {1} {( alpha - gamma) ^ {2}}} Theta (xs) operatorname {e} ^ {- gamma (xs)} - { frac {1} {( alpha - gamma) ^ {2}}} Theta (xs) operatorname {e} ^ {- alpha (xs)} + { frac {1} { gamma - alpha}} Theta (xs) , (xs) operatorname {e} ^ {- alpha (xs)} [5pt] & = int Theta (x-s_ {1}) (x-s_ {1}) operatorname {e} ^ {- alpha (x-s_ {1})} Theta (s_ {1} -s) operatorname {e} ^ {- гамма (s_ {1} -s)} , mathrm {d} s_ {1}. end {align}}}$

Хотя представленный пример поддается анализу, он иллюстрирует процесс, который работает, когда интеграл нетривиален (например, когда ${ displaystyle nabla ^ {2}}$ - оператор в полиноме).

Таблица функций Грина

В следующей таблице представлен обзор функций Грина часто встречающихся дифференциальных операторов, где ${ displaystyle textstyle r = { sqrt {x ^ {2} + y ^ {2} + z ^ {2}}}}$, ${ displaystyle textstyle rho = { sqrt {x ^ {2} + y ^ {2}}}}$, ${ displaystyle textstyle Theta (t)}$ это Ступенчатая функция Хевисайда, ${ displaystyle textstyle J _ { nu} (z)}$ это Функция Бесселя, ${ Displaystyle textstyle I _ { nu} (г)}$ это модифицированная функция Бесселя первого рода, и ${ Displaystyle textstyle К _ { ню} (г)}$ это модифицированная функция Бесселя второго рода.^[1] Где время (т) отображается в первом столбце, указана расширенная (причинная) функция Грина.

Дифференциальный оператор L	Функция Грина грамм	Пример применения
${ Displaystyle partial _ {т} ^ {п + 1}}$	${ Displaystyle { гидроразрыва {т ^ {п}} {п!}} Тета (т)}$
${ displaystyle partial _ {t} + gamma}$	${ displaystyle Theta (t) mathrm {e} ^ {- gamma t}}$
${ displaystyle left ( partial _ {t} + gamma right) ^ {2}}$	${ displaystyle Theta (t) t mathrm {e} ^ {- gamma t}}$
${ displaystyle partial _ {t} ^ {2} +2 gamma partial _ {t} + omega _ {0} ^ {2}}$	${ displaystyle Theta (t) mathrm {e} ^ {- gamma t} ~ { frac { sin ( omega t)} { omega}}}$ с ${ displaystyle omega = { sqrt { omega _ {0} ^ {2} - gamma ^ {2}}}}$	1D затухающий гармонический осциллятор
2D оператор Лапласа ${ displaystyle Delta _ { text {2D}} = partial _ {x} ^ {2} + partial _ {y} ^ {2}}$	${ displaystyle { frac {1} {2 pi}} ln rho}$ с ${ displaystyle rho = { sqrt {x ^ {2} + y ^ {2}}}}$	2D уравнение Пуассона
3D оператор Лапласа ${ displaystyle Delta _ { text {3D}} = partial _ {x} ^ {2} + partial _ {y} ^ {2} + partial _ {z} ^ {2}}$	${ displaystyle { frac {-1} {4 pi r}}}$ с ${ displaystyle r = { sqrt {x ^ {2} + y ^ {2} + z ^ {2}}}}$	Уравнение Пуассона
Оператор Гельмгольца ${ displaystyle Delta _ { text {3D}} + k ^ {2}}$	${ displaystyle { frac {- mathrm {e} ^ {- ikr}} {4 pi r}} = я { sqrt { frac {k} {32 pi r}}}}$${ displaystyle H_ {1/2} ^ {(2)} (kr)}$${ Displaystyle = я { гидроразрыва {к} {4 pi}} ,}$${ displaystyle h_ {0} ^ {(2)} (kr)}$	стационарный 3D Уравнение Шредингера за свободная частица
${ displaystyle Delta -k ^ {2}}$ в ${ displaystyle n}$ размеры	${ displaystyle - (2 pi) ^ {- n / 2} left ({ frac {k} {r}} right) ^ {n / 2-1} K_ {n / 2-1} (kr )}$	Потенциал Юкавы, Пропагатор Фейнмана
${ displaystyle partial _ {t} ^ {2} -c ^ {2} partial _ {x} ^ {2}}$	${ Displaystyle { гидроразрыва {1} {2c}} Theta (t- | x / c |)}$	1D волновое уравнение
${ displaystyle partial _ {t} ^ {2} -c ^ {2} , Delta _ { text {2D}}}$	${ displaystyle { frac {1} {2 pi c { sqrt {c ^ {2} t ^ {2} - rho ^ {2}}}}} Theta (t- rho / c)}$	2D волновое уравнение
Оператор Даламбера ${ displaystyle square = { frac {1} {c ^ {2}}} partial _ {t} ^ {2} - Delta _ { text {3D}}}$	${ displaystyle { frac { delta (t - { frac {r} {c}})} {4 pi r}}}$	3D волновое уравнение
${ displaystyle partial _ {t} -k partial _ {x} ^ {2}}$	${ displaystyle Theta (t) left ({ frac {1} {4 pi kt}} right) ^ {1/2} mathrm {e} ^ {- x ^ {2} / 4kt}}$	1D распространение
${ displaystyle partial _ {t} -k , Delta _ { text {2D}}}$	${ displaystyle Theta (t) left ({ frac {1} {4 pi kt}} right) mathrm {e} ^ {- rho ^ {2} / 4kt}}$	2D распространение
${ displaystyle partial _ {t} -k , Delta _ { text {3D}}}$	${ displaystyle Theta (t) left ({ frac {1} {4 pi kt}} right) ^ {3/2} mathrm {e} ^ {- r ^ {2} / 4kt}}$	3D распространение
${ displaystyle { frac {1} {c ^ {2}}} partial _ {t} ^ {2} - partial _ {x} ^ {2} + mu ^ {2}}$	${ Displaystyle { гидроразрыва {1} {2}} left [ left (1- sin { mu ct} right) ( delta (ct-x) + delta (ct + x)) + mu Theta (ct- | x |) J_ {0} ( mu u) right], , u = { sqrt {c ^ {2} t ^ {2} -x ^ {2}}}}$	1D Уравнение Клейна – Гордона
${ displaystyle { frac {1} {c ^ {2}}} partial _ {t} ^ {2} - Delta _ { text {2D}} + mu ^ {2}}$	${ displaystyle { frac {1} {4 pi}} left [(1+ cos ( mu ct)) { frac { delta (ct- rho)} { rho}} + mu ^ {2} Theta (ct- rho) operatorname {sinc} ( mu u) right], , u = { sqrt {c ^ {2} t ^ {2} - rho ^ {2 }}}}$	2D Уравнение Клейна – Гордона
${ Displaystyle квадрат + му ^ {2}}$	${ displaystyle { frac {1} {4 pi}} left [{ frac { delta left (t - { frac {r} {c}} right)} {r}} + mu c Theta (ct-r) { frac {J_ {1} left ( mu u right)} {u}} right], , u = { sqrt {c ^ {2} t ^ { 2} -r ^ {2}}}}$	3D Уравнение Клейна – Гордона
${ displaystyle partial _ {t} ^ {2} +2 gamma partial _ {t} -c ^ {2} partial _ {x} ^ {2}}$	${ displaystyle { frac {1} {2}} е ^ {- gamma t} left [ delta (ct-x) + delta (ct + x) + Theta (ct- | x |) left ({ frac { gamma} {c}} I_ {0} left ({ frac { gamma u} {c}} right) + { frac { gamma t} {u}} I_ { 1} left ({ frac { gamma u} {c}} right) right) right], , u = { sqrt {c ^ {2} t ^ {2} -x ^ {2 }}}}$	уравнение телеграфа
${ displaystyle partial _ {t} ^ {2} +2 gamma partial _ {t} -c ^ {2} , Delta _ { text {2D}}}$	${ displaystyle { frac {e ^ {- gamma t}} {4 pi}} left [(1 + e ^ {- gamma t} +3 gamma t) { frac { delta (ct - rho)} { rho}} + Theta (ct- rho) left ({ frac { gamma sinh left ({ frac { gamma u} {c}} right)} { cu}} + { frac {3 gamma t ch left ({ frac { gamma u} {c}} right)} {u ^ {2}}} - { frac {3ct sinh left ({ frac { gamma u} {c}} right)} {u ^ {3}}} right) right], , u = { sqrt {c ^ {2} t ^ {2 } - rho ^ {2}}}}$	2D релятивистская теплопроводность
${ displaystyle partial _ {t} ^ {2} +2 gamma partial _ {t} -c ^ {2} , Delta _ { text {3D}}}$	${ displaystyle { frac {e ^ {- gamma t}} {20 pi}} left [ left (8-3e ^ {- gamma t} +2 gamma t + 4 gamma ^ {2 } t ^ {2} right) { frac { delta (ct-r)} {r ^ {2}}} + { frac { gamma ^ {2}} {c}} Theta (ct- r) left ({ frac {1} {cu}} I_ {1} left ({ frac { gamma u} {c}} right) + { frac {4t} {u ^ {2} }} I_ {2} left ({ frac { gamma u} {c}} right) right) right], , u = { sqrt {c ^ {2} t ^ {2} - г ^ {2}}}}$	3D релятивистская теплопроводность

Функции Грина для лапласиана

Функции Грина для линейных дифференциальных операторов, содержащих Лапласиан могут быть легко использованы с помощью второго из Личность Грина.

Чтобы вывести теорему Грина, начнем с теорема расходимости (иначе известный как Теорема Гаусса),

${ displaystyle int _ {V} nabla cdot { vec {A}} dV = int _ {S} { vec {A}} cdot d { widehat { sigma}} ~.}$

Позволять ${ displaystyle { vec {A}} = varphi , nabla psi - psi , nabla varphi}$ и подставим в закон Гаусса.

Вычислить ${ displaystyle nabla cdot { vec {A}}}$ и примените правило произведения для оператора ∇,

${ displaystyle { begin {align} nabla cdot { vec {A}} & = nabla cdot ( varphi , nabla psi ; - ; psi , nabla varphi) & = ( nabla varphi) cdot ( nabla psi) ; + ; varphi , nabla ^ {2} psi ; - ; ( nabla varphi) cdot ( nabla psi) ; - ; psi nabla ^ {2} varphi & = varphi , nabla ^ {2} psi ; - ; psi , nabla ^ {2} varphi. end {выровненный}}}$

Включение этого в теорему о расходимости дает Теорема Грина,

${ displaystyle int _ {V} ( varphi , nabla ^ {2} psi - psi , nabla ^ {2} varphi) , dV = int _ {S} ( varphi , nabla psi - psi nabla , varphi) cdot d { widehat { sigma}}.}.$

Предположим, что линейный дифференциальный оператор L это Лапласиан, ∇², и что существует функция Грина грамм для лапласиана. Определяющее свойство функции Грина по-прежнему сохраняется:

${ displaystyle LG (x, x ') = nabla ^ {2} G (x, x') = delta (x-x ').}$

Позволять ${ displaystyle psi = G}$ во второй личности Грина см. Личность Грина. Потом,

${ displaystyle int _ {V} left [ varphi (x ') delta (x-x') - G (x, x ') , { nabla'} ^ {2} , varphi ( x ') right] d ^ {3} x' = int _ {S} left [ varphi (x ') , { nabla'} G (x, x ') - G (x, x ') , { nabla'} varphi (x ') right] cdot d { widehat { sigma}}'.}$

Используя это выражение, можно решить Уравнение Лапласа ∇²φ(Икс) = 0 или Уравнение Пуассона ∇²φ(Икс) = −ρ(Икс), при условии Neumann или же Дирихле граничные условия. Другими словами, мы можем решить для φ(Икс) всюду внутри объема, где либо (1) значение φ(Икс) задается на ограничивающей поверхности объема (граничные условия Дирихле), или (2) нормальная производная от φ(Икс) задается на ограничивающей поверхности (граничные условия Неймана).

Предположим, проблема состоит в том, чтобы решить для φ(Икс) внутри региона. Тогда интеграл

${ displaystyle int limits _ {V} varphi (x ') delta (x-x') , d ^ {3} x '}$

сводится к простому φ(Икс) в связи с определяющим свойством Дельта-функция Дирака и у нас есть

${ displaystyle varphi (x) = - int _ {V} G (x, x ') rho (x') d ^ {3} x '+ int _ {S} left [ varphi ( x ') , nabla' G (x, x ') - G (x, x') , nabla ' varphi (x') right] cdot d { widehat { sigma}} '. }$

Эта форма выражает известное свойство гармонические функции, который если на ограничивающей поверхности известно значение или нормальная производная, то значение функции внутри объема известно везде.

В электростатика, φ(Икс) интерпретируется как электрический потенциал, ρ(Икс) в качестве электрический заряд плотность, а нормальная производная ${ displaystyle nabla varphi (x ') cdot d { widehat { sigma}}'}$ как нормальная составляющая электрического поля.

Если задача состоит в решении краевой задачи Дирихле, функция Грина должна быть выбрана такой, чтобы грамм(Икс,Икс′) Обращается в нуль, когда либо Икс или же Икс′ Находится на ограничивающей поверхности. Таким образом, только один из двух терминов в поверхностный интеграл останки. Если задача состоит в том, чтобы решить краевую задачу Неймана, функция Грина выбирается так, чтобы ее нормальная производная обращалась в нуль на ограничивающей поверхности, что может показаться наиболее логичным выбором. (См. Классическую электродинамику Джексона Дж. Д., стр. 39). Однако применение теоремы Гаусса к дифференциальному уравнению, определяющему функцию Грина, дает

${ displaystyle int _ {S} nabla 'G (x, x') cdot d { widehat { sigma}} '= int _ {V} nabla' ^ {2} G (x, x ') d ^ {3} x' = int _ {V} delta (x-x ') d ^ {3} x' = 1 ~,}$

означает нормальную производную от грамм(Икс,Икс′) Не может исчезнуть на поверхности, потому что он должен интегрироваться до 1 на поверхности. (Снова см. Классическую электродинамику Джексона Дж. Д., стр. 39 для этого и следующих аргументов).

Простейшая форма, которую может принимать нормальная производная, - это постоянная, а именно 1 /S, куда S - площадь поверхности. Поверхностный член в растворе становится

${ displaystyle int _ {S} varphi (x ') , nabla' G (x, x ') cdot d { widehat { sigma}}' = langle varphi rangle _ {S} }$

куда ${ displaystyle langle varphi rangle _ {S}}$ - среднее значение потенциала на поверхности. Это число, как правило, неизвестно, но часто не имеет значения, поскольку часто цель состоит в том, чтобы получить электрическое поле, задаваемое градиентом потенциала, а не самим потенциалом.

Без граничных условий функция Грина для лапласиана (Функция Грина для уравнения Лапласа с тремя переменными) является

${ displaystyle G (x, x ') = - { dfrac {1} {4 pi | x-x' |}}.}$

Предположим, что ограничивающая поверхность уходит в бесконечность, и подставив это выражение для функции Грина, наконец, получим стандартное выражение для электрического потенциала через плотность электрического заряда как

Пример

Пример. Найдите функцию Грина для следующей задачи, у которой Номер функции Грина это X11:

${ displaystyle { begin {align} Lu & = u '' + k ^ {2} u = f (x) u (0) & = 0, quad u left ({ tfrac { pi} { 2k}} right) = 0. End {align}}}$

Первый шаг: Функция Грина рассматриваемого линейного оператора определяется как решение

${ displaystyle g '' (x, s) + k ^ {2} g (x, s) = delta (x-s).}$

Если ${ Displaystyle х neq s}$, то дельта-функция дает ноль, и общее решение

${ displaystyle g (x, s) = c_ {1} cos kx + c_ {2} sin kx.}$

За ${ displaystyle x$, граничное условие при ${ displaystyle x = 0}$ подразумевает

${ Displaystyle г (0, s) = c_ {1} cdot 1 + c_ {2} cdot 0 = 0, quad c_ {1} = 0}$

если ${ displaystyle x$ и ${ displaystyle s neq { tfrac { pi} {2k}}}$.

За ${ displaystyle x> s}$, граничное условие при ${ Displaystyle х = { tfrac { pi} {2k}}}$ подразумевает

${ displaystyle g left ({ tfrac { pi} {2k}}, s right) = c_ {3} cdot 0 + c_ {4} cdot 1 = 0, quad c_ {4} = 0 }$

Уравнение ${ displaystyle g (0, s) = 0}$ пропускается по тем же причинам.

Подводя итоги на данный момент:

${ displaystyle g (x, s) = { begin {cases} c_ {2} sin kx, & { text {for}} x$

Второй шаг: Следующая задача - определить ${ displaystyle c_ {2}}$ и ${ displaystyle c_ {3}}$.

Обеспечение преемственности в функции Грина на ${ displaystyle x = s}$ подразумевает

${ displaystyle c_ {2} sin ks = c_ {3} cos ks}$

Можно обеспечить надлежащий разрыв в первой производной, интегрировав определяющее дифференциальное уравнение из ${ Displaystyle х = s- varepsilon}$ к ${ Displaystyle х = s + varepsilon}$ и принимая предел как ${ displaystyle varepsilon}$ стремится к нулю:

${ Displaystyle c_ {3} cdot (-k sin ks) -c_ {2} cdot (k cos ks) = 1}$

Два (не) уравнения неразрывности могут быть решены относительно ${ displaystyle c_ {2}}$ и ${ displaystyle c_ {3}}$ чтобы получить

${ displaystyle c_ {2} = - { frac { cos ks} {k}} quad; quad c_ {3} = - { frac { sin ks} {k}}}$

Итак, функция Грина для этой задачи:

${ displaystyle g (x, s) = { begin {cases} - { frac { cos ks} {k}} sin kx, & x$

Дальнейшие примеры

• Позволять п = 1 и пусть это подмножество be. Позволять L быть ${ Displaystyle mathrm {d} / mathrm {d} x}$. Затем Ступенчатая функция Хевисайда ЧАС(Икс−Икс₀) является функцией Грина L в Икс₀.
• Позволять п = 2 и пусть подмножеством будет четверть плоскости {(Икс, у) : Икс, у ≥ 0} и L быть Лапласиан. Также предположим Граничное условие Дирихле налагается на Икс = 0 и a Граничное условие Неймана налагается на у = 0. Тогда функция Грина X10Y20 есть

${ displaystyle { begin {align} G (x, y, x_ {0}, y_ {0}) = { dfrac {1} {2 pi}} & left [ ln { sqrt {(x -x_ {0}) ^ {2} + (y-y_ {0}) ^ {2}}} - ln { sqrt {(x + x_ {0}) ^ {2} + (y-y_ { 0}) ^ {2}}} right. [5pt] & left. {} + Ln { sqrt {(x-x_ {0}) ^ {2} + (y + y_ {0} ) ^ {2}}} - ln { sqrt {(x + x_ {0}) ^ {2} + (y + y_ {0}) ^ {2}}} , right]. End { выровнено}}}$

• Позволять ${ displaystyle a$, и все три являются элементами действительных чисел. Тогда для любой функции от вещественных до вещественных, ${ displaystyle f (x)}$, с ${ displaystyle n}$^th производная, интегрируемая на интервале ${ Displaystyle [а, б]}$:

${ displaystyle { begin {align} f (x) & = sum _ {m = 0} ^ {n-1} { frac {(xa) ^ {m}} {m!}} left [{ frac { mathrm {d} ^ {m} f} { mathrm {d} x ^ {m}}} right] _ {x = a} + int _ {a} ^ {b} left [ { frac {(xs) ^ {n-1}} {(n-1)!}} Theta (xs) right] left [{ frac { mathrm {d} ^ {n} f} { mathrm {d} x ^ {n}}} right] _ {x = s} mathrm {d} s end {align}} ~.}$

Функция Грина в приведенном выше уравнении, ${ Displaystyle G (x, s) = { гидроразрыва {(x-s) ^ {n-1}} {(n-1)!}} Theta (x-s)}$, не уникален. Как изменяется уравнение, если ${ displaystyle g (x-s)}$ добавлен к ${ Displaystyle G (х, s)}$, куда ${ displaystyle g (x)}$ удовлетворяет ${ displaystyle { frac { mathrm {d} ^ {n} g} { mathrm {d} x ^ {n}}} = 0}$ для всех ${ Displaystyle х в [а, б]}$ (Например, ${ Displaystyle г (х) = - х / 2}$ с ${ displaystyle n = 2}$)? Кроме того, сравните приведенное выше уравнение с формой Серия Тейлор сосредоточен на ${ Displaystyle х = а}$.

Смотрите также

Сноски

Рекомендации

внешняя ссылка

• «Зеленая функция», Энциклопедия математики, EMS Press, 2001 [1994]
• Вайсштейн, Эрик В. «Функция Грина». MathWorld.
• Функция Грина для дифференциального оператора в PlanetMath.
• Функция Грина в PlanetMath.
• Функции Грина и конформное отображение в PlanetMath.
• Введение в методику неравновесной функции Грина Келдыша А. П. Джаухо
• Библиотека функций Грина
• Учебник по функциям Грина
• Метод граничных элементов (для некоторого представления о том, как можно использовать функции Грина с методом граничных элементов для численного решения потенциальных проблем)
• В Citizendium
• Видеолекция MIT о функции Грина
• Боули, Роджер. "Функции Джорджа Грина и Грина". Шестьдесят символов. Брэди Харан для Ноттингемский университет.