WikiDer > Ссылочный номер

Linking number

Две кривые этого (2,8) -Ссылка на Jtorus есть связь номер четыре.

В математика, то номер ссылки числовой инвариантный который описывает соединение двух замкнутые кривые в трехмерное пространство. Интуитивно понятно, что число связи представляет, сколько раз каждая кривая наматывается вокруг другой. Ссылочный номер всегда целое число, но может быть положительным или отрицательным в зависимости от ориентация двух кривых. (Это неверно для кривых в большинстве 3-многообразий, где числа зацепления также могут быть дробями или просто не существовать.)

Ссылочный номер был введен Гаусс в виде связующий интеграл. Это важный объект изучения в теория узлов, алгебраическая топология, и дифференциальная геометрия, и имеет множество приложений в математика и наука, включая квантовая механика, электромагнетизм, и изучение Суперспирализация ДНК.

Определение

Любые две замкнутые кривые в пространстве, если они проходят через себя, но не друг друга, могут быть взолнованный ровно в одну из следующих стандартных позиций. Это определяет номер ссылки:

${ displaystyle cdots}$
	связующее число −2	связующее число -1	номер ссылки 0
					${ displaystyle cdots}$
		ссылка номер 1	ссылка номер 2	ссылка номер 3

Каждая кривая может проходить через себя во время этого движения, но две кривые должны оставаться разделенными на всем протяжении. Это формализовано как регулярная гомотопия, что дополнительно требует, чтобы каждая кривая была погружение, а не просто любую карту. Однако это добавленное условие не меняет определения номера связи (не имеет значения, должны ли кривые всегда быть погруженными или нет), что является примером час-принцип (принцип гомотопии), означающий, что геометрия сводится к топологии.

Доказательство

Этот факт (что связующее число является единственным инвариантом) легче всего доказать, поместив один круг в стандартное положение и затем показывая, что связующее число является единственным инвариантом другого круга. В деталях:

Одиночная кривая является правильной гомотопной стандартной окружности (любой узел может быть развязан, если кривой разрешено проходить через себя). Тот факт, что это гомотопный ясно, поскольку 3-пространство стягиваемо и, следовательно, все отображения в него гомотопны, хотя тот факт, что это может быть сделано посредством погружений, требует некоторого геометрического аргумента.
Дополнение к стандартному кругу равно гомеоморфный к полноторию с удаленной точкой (это можно увидеть, интерпретируя 3-пространство как 3-сферу с удаленной бесконечно удаленной точкой, а 3-сферу как два полнотория, склеенных вдоль границы), или дополнение может быть проанализированы напрямую.
В фундаментальная группа 3-го пространства минус кружок - это целые числа, соответствующие номеру связи. Это можно увидеть через Теорема Зейферта – Ван Кампена. (либо добавление бесконечно удаленной точки, чтобы получить полноторие, либо добавление круга, чтобы получить 3-пространство, позволяет вычислить фундаментальную группу желаемого пространства).
Таким образом, гомотопические классы кривой в 3-м пространстве без круга определяются числом зацеплений.
Верно также и то, что обычные гомотопические классы определяются числом зацеплений, что требует дополнительных геометрических аргументов.

Вычисление номера связи

Эти кривые с шестью положительными пересечениями и двумя отрицательными пересечениями имеют номер связи два.

Существует алгоритм для вычисления связующего числа двух кривых из связи диаграмма. Обозначьте каждое пересечение как положительный или же отрицательный, согласно следующему правилу:^[1]

Общее количество положительных переходов минус общее количество отрицательных переходов равно дважды номер ссылки. То есть:

{ displaystyle { text {номер ссылки}} = { frac {n_ {1} + n_ {2} -n_ {3} -n_ {4}} {2}}}

куда п₁, п₂, п₃, п₄ представляют количество переходов каждого из четырех типов. Две суммы ${ displaystyle n_ {1} + n_ {3} , !}$ и ${ displaystyle n_ {2} + n_ {4} , !}$ всегда равны,^[2] что приводит к следующей альтернативной формуле

{ displaystyle { text {номер ссылки}} , = , n_ {1} -n_ {4} , = , n_ {2} -n_ {3}.}

Формула ${ displaystyle n_ {1} -n_ {4}}$ включает только пересечение синей кривой красной, в то время как ${ displaystyle n_ {2} -n_ {3}}$ включает только переходы.

Свойства и примеры

Две кривые Ссылка Уайтхеда имеют нулевой номер связи.

Любые две несвязанные кривые имеют нулевой номер связи. Однако две кривые с нулевым номером связи все еще могут быть связаны (например, Ссылка Уайтхеда).
Изменение ориентации любой из кривых на противоположное отменяет номер связи, в то время как изменение ориентации обеих кривых оставляет его неизменным.
Ссылочный номер хиральный: принимая зеркальное изображение of link отменяет номер ссылки. Соглашение о положительном числе ссылок основано на правило правой руки.
В номер намотки ориентированной кривой в Икс-у самолет равен своему номеру связи с zось (думая о z-оси в виде замкнутой кривой в 3-сфера).
В более общем смысле, если любая из кривых просто, затем первый группа гомологии его дополнения изоморфный к Z. В этом случае число зацеплений определяется классом гомологии другой кривой.
В физика, номер ссылки является примером топологическое квантовое число. Это связано с квантовая запутанность^{[нужна цитата]}.

Интегральное определение Гаусса

Для двух непересекающихся дифференцируемых кривых ${ displaystyle gamma _ {1}, gamma _ {2} двоеточие S ^ {1} rightarrow mathbb {R} ^ {3}}$ определить Гаусс карта ${ displaystyle Gamma}$ от тор к сфера к

{ Displaystyle Gamma (s, t) = { frac { gamma _ {1} (s) - gamma _ {2} (t)} {| gamma _ {1} (s) - gamma _ {2} (t) |}}}

Выберите точку на единичной сфере, v, так что ортогональная проекция звена на плоскость перпендикулярна v дает диаграмму связей. Обратите внимание, что точка (с, т) что идет к v под картой Гаусса соответствует перекрестку на диаграмме зацепления, где ${ displaystyle gamma _ {1}}$ кончено ${ displaystyle gamma _ {2}}$ . Кроме того, в районе (с, т) отображается при отображении Гаусса в окрестность v сохранение или изменение ориентации в зависимости от знака перехода. Таким образом, чтобы вычислить номер связи диаграммы, соответствующей v достаточно подсчитать подписанный количество раз, когда карта Гаусса покрывает v. С v это обычное значение, это как раз то степень карты Гаусса (т. е. число раз со знаком, которое изображение Γ покрывает сферу). Изотопическая инвариантность зацепляющего числа получается автоматически, поскольку степень инвариантна относительно гомотопических отображений. Любое другое обычное значение даст тот же номер, поэтому номер ссылки не зависит от какой-либо конкретной схемы ссылок.

Эта формулировка связующего числа γ₁ и γ₂ позволяет явную формулу как двойной линейный интеграл, то Интеграл зацепления Гаусса:

{ displaystyle { begin {align} operatorname {link} ( gamma _ {1}, gamma _ {2}) & = , { frac {1} {4 pi}} oint _ { гамма _ {1}} oint _ { gamma _ {2}} { frac { mathbf {r} _ {1} - mathbf {r} _ {2}} {| mathbf {r} _ { 1} - mathbf {r} _ {2} | ^ {3}}} cdot (d mathbf {r} _ {1} times d mathbf {r} _ {2}) [4pt] & = { frac {1} {4 pi}} int _ {S ^ {1} times S ^ {1}} { frac { det ({ dot { gamma}} _ {1} (s), { dot { gamma}} _ {2} (t), gamma _ {1} (s) - gamma _ {2} (t))} {| gamma _ {1} ( s) - gamma _ {2} (t) | ^ {3}}} , ds , dt end {выровнено}}}

Этот интеграл вычисляет полную знаковую площадь изображения карты Гаусса (подынтегральное выражение является Якобиан Γ), а затем делится на площадь сферы (которая равна 4 $π$ ).

В квантовой теории поля

В квантовая теория поля, Интегральное определение Гаусса возникает при вычислении математического ожидания Петля Вильсона наблюдаемый в ${ Displaystyle U (1)}$ Черн – Саймонс калибровочная теория. В явном виде абелево действие Черна – Саймонса для одноформы калибровочного потенциала ${ displaystyle A}$ на трех-многообразие ${ displaystyle M}$ дан кем-то

{ displaystyle S_ {CS} = { frac {k} {4 pi}} int _ {M} A wedge dA}

Мы заинтересованы в Интеграл по путям Фейнмана для Черна – Саймонса в ${ Displaystyle M = mathbb {R} ^ {3}}$ :

{ displaystyle Z [ gamma _ {1}, gamma _ {2}] = int { mathcal {D}} A _ { mu} exp left ({ frac {ik} {4 pi} } int d ^ {3} x varepsilon ^ { lambda mu nu} A _ { lambda} partial _ { mu} A _ { nu} + i int _ { gamma _ {1}} dx ^ { mu} , A _ { mu} + i int _ { gamma _ {2}} dx ^ { mu} , A _ { mu} right)}

Здесь, ${ displaystyle epsilon}$ - антисимметричный символ. Поскольку теория просто гауссова, нет ультрафиолета. регуляризация или же перенормировка необходим. Следовательно, топологическая инвариантность правой части гарантирует, что результат интеграла по путям будет топологическим инвариантом. Остается только предоставить общий коэффициент нормализации, и появится естественный выбор. Поскольку теория является гауссовской и абелевой, интеграл по путям может быть получен просто путем решения теории классическим способом и замены ${ displaystyle A}$ .

Классические уравнения движения:

{ displaystyle varepsilon ^ { lambda mu nu} partial _ { mu} A _ { nu} = { frac {2 pi} {k}} J ^ { lambda}}

Здесь мы соединили поле Черна – Саймонса с источником с членом ${ displaystyle -J _ { mu} A ^ { mu}}$ в лагранжиане. Очевидно, подставляя соответствующие ${ displaystyle J}$ , мы можем вернуть петли Вильсона. Поскольку мы находимся в трехмерном пространстве, мы можем переписать уравнения движения в более привычных обозначениях:

{ displaystyle { vec { nabla}} times { vec {A}} = { frac {2 pi} {k}} { vec {J}}}

Взяв локон с обеих сторон и выбрав Датчик Лоренца ${ Displaystyle partial ^ { mu} A _ { mu} = 0}$ , уравнения принимают вид

{ displaystyle nabla ^ {2} { vec {A}} = - { frac {2 pi} {k}} { vec { nabla}} times { vec {J}}}

Из электростатики решение

{ displaystyle A _ { lambda} ({ vec {x}}) = { frac {1} {2k}} int d ^ {3} { vec {y}} , { frac { varepsilon _ { lambda mu nu} partial ^ { mu} J ^ { nu} ({ vec {y}})} {| { vec {x}} - { vec {y}} | }}}

Интеграл по путям для произвольных ${ displaystyle J}$ теперь легко сделать, подставив это в действие Черна – Саймонса, чтобы получить эффективное действие для ${ displaystyle J}$ поле. Чтобы получить интеграл по путям для петель Вильсона, мы подставляем источник, описывающий две частицы, движущиеся по замкнутым петлям, т.е. ${ displaystyle J = J_ {1} + J_ {2}}$ , с

{ displaystyle J_ {i} ^ { mu} (x) = int _ { gamma _ {i}} dx_ {i} ^ { mu} delta ^ {3} (x-x_ {i} ( t))}

Поскольку эффективное действие квадратично по ${ displaystyle J}$ , ясно, что будут термины, описывающие самовзаимодействие частиц, и это неинтересно, так как они присутствовали бы даже при наличии всего одной петли. Следовательно, мы нормализуем интеграл по путям на коэффициент, в точности сокращающий эти члены. Просматривая алгебру, получаем

{ Displaystyle Z [ gamma _ {1}, gamma _ {2}] = exp {{ Big (} { frac {2 pi i} {k}} Phi [ gamma _ {1} , gamma _ {2}] { Big)}},}

куда

{ displaystyle Phi [ gamma _ {1}, gamma _ {2}] = { frac {1} {4 pi}} int _ { gamma _ {1}} dx ^ { lambda} int _ { gamma _ {2}} dy ^ { mu} , { frac {(xy) ^ { nu}} {| xy | ^ {3}}} varepsilon _ { lambda mu nu},}

который является просто интегралом зацепления Гаусса. Это простейший пример топологическая квантовая теория поля, где интеграл по путям вычисляет топологические инварианты. Это также служило намеком на то, что неабелев вариант теории Черна – Саймонса вычисляет другие инварианты узлов, и это было явно показано Эдвард Виттен что неабелева теория дает инвариант, известный как полином Джонса. ^[3]

Калибровочная теория Черна-Саймонса живет в трех измерениях пространства-времени. В более общем плане существуют топологические квантовые теории поля более высоких измерений. Существует более сложная статистика многопетлевых / переплетенных цепочек 4-мерных калибровочных теорий, захваченных инвариантами связей экзотических топологические квантовые теории поля в четырех измерениях пространства-времени. ^[4]

Обобщения

В Инварианты Милнора обобщить число ссылок на ссылки с тремя или более компонентами, что позволит доказать, что Кольца Борромео связаны, хотя любые два компонента имеют номер связи 0.

Как замкнутые кривые могут быть связаны в трех измерениях любые два закрытые коллекторы размеров м и п могут быть связаны в Евклидово пространство измерения ${ displaystyle m + n + 1}$ . Любая такая связь имеет ассоциированное отображение Гаусса, чье степень является обобщением ссылочного номера.
Любой узел в рамке имеет самосвязанный номер полученный путем вычисления связующего числа узла C с новой кривой, полученной путем легкого перемещения точек C вдоль векторов обрамления. Число самосвязывания, полученное при вертикальном перемещении (по обрамлению доски), называется Самосвязывающееся число Кауфмана.
Номер связи определяется для двух связанных кругов; учитывая три или более кругов, можно определить Инварианты Милнора, которые представляют собой числовой инвариант, обобщающее число зацеплений.
В алгебраическая топология, то чашка продукта является далеко идущим алгебраическим обобщением связующего числа с Продукция Massey являясь алгебраическими аналогами Инварианты Милнора.
А вложение без ссылок из неориентированный граф это вложение в трехмерное пространство, такое, что каждые два цикла имеют нулевое число зацеплений. Графы с вложением без ссылок имеют запрещенная второстепенная характеристика как графики без Семья Петерсен незначительный.

Смотрите также

Примечания

^ Это та же самая маркировка, которая используется для вычисления корчиться из морской узел, хотя в этом случае мы помечаем только те пересечения, которые связаны с обеими кривыми звена.
^ Это следует из Теорема Жордана если любая кривая простая. Например, если синяя кривая простая, то п₁ + п₃ и п₂ + п₄ представляют количество раз, когда красная кривая пересекает область, ограниченную синей кривой, и выходит из нее.
^ Виттен, Э. (1989). «Квантовая теория поля и многочлен Джонса». Comm. Математика. Phys. 121 (3): 351–399. Bibcode:1989CMaPh.121..351W. Дои:10.1007 / bf01217730. МИСТЕР 0990772. Zbl 0667.57005.
^ Путров, Павел; Ван, Ювен; Яу, Шинг-Тунг (сентябрь 2017 г.). "Статистика плетения и инварианты звеньев бозонной / фермионной топологической квантовой материи в 2 + 1 и 3 + 1 измерениях". Анналы физики. 384C: 254–287. arXiv:1612.09298. Bibcode:2017АнФи.384..254П. Дои:10.1016 / j.aop.2017.06.019.

v т е Теория узлов (узлы и ссылки)
Гиперболический	Восьмерка (4₁) Три твиста (5₂) Стивидор (6₁) 6₂ 6₃ Бесконечный (7₄) Коврик каррика (8₁₈) Пара перко (10₁₆₁) (−2,3,7) крендель (12n242) Уайтхед (5² ₁) Кольца Борромео (6³ ₂) L10a140
спутник	Композитные узлы Бабушка Квадрат Сумма узла
Тор	Не узел (0₁) Трилистник (3₁) Лапчатка (5₁) Септафойл (7₁) Отменить связь (0² ₁) Хопф (2² ₁) Соломона (4² ₁)
Инварианты	Чередование Инвариант Arf Мост нет. 2-мост Бруннский Хиральность Обратимый Crosscap no. Переход нет. Инвариант конечного типа Гиперболический объем Гомологии Хованова Род Группа узлов Группа ссылок Ссылка нет. Полиномиальный Александр скобка ДОМАШНИЙ Джонс Кауфман Крендель основной список Палка нет. Трехцветность Распутывания нет. и проблема
Обозначение и операции	Обозначения Александра – Бриггса Обозначение Конвея Обозначение Даукера Flype Мутация Ход Рейдемейстера Отношение мотков Табулирование
Другой	Теорема александра Berge Теория кос Сфера Конвея Дополнение Двойной тор Волокнистый Морской узел Список узлов и ссылок Лента Ломтик Сумма Домыслы Тэйта Крутить Дикий Писать Теория хирургии
Категория Commons

Navigation