WikiDer > Теория ферми-жидкости

Физика конденсированного состояния
Фазы · Фаза перехода · QCP
состояния вещества Твердый · Жидкость · Газ · Плазма · Конденсат Бозе – Эйнштейна · Бозе-газ · Фермионный конденсат · Ферми газ · Ферми жидкость · Сверхтвердый · Сверхтекучесть · Жидкость Латтинжера  · Кристалл времени
Фазовые явления Параметр заказа · Фаза перехода · QCP
Электронные фазы Электронная зонная структура · Плазма · Изолятор · Изолятор Мотта · Полупроводник · Полуметалл · Дирижер · Сверхпроводник · Термоэлектрический · Пьезоэлектрический · Сегнетоэлектрик · Топологический изолятор · Спиновый бесщелевой полупроводник
Электронные явления Квантовый эффект Холла · Эффект спин-холла · Кондо эффект
Магнитные фазы Диамагнетик · Супердиамагнетик Парамагнетик · Суперпарамагнетик Ферромагнетик · Антиферромагнетик Метамагнетик · Спин-стакан
Квазичастицы Фонон · Экситон · Плазмон Поляритон · Полярон · Магнон
Мягкая материя Аморфное твердое тело · Коллоидный · Гранулированный материал · Жидкокристаллический · Полимер
Ученые Ван дер Ваальс · Оннес · фон Лауэ · Брэгг · Дебай · Блох · Онсагер · Мотт · Пайерлс · Ландо · Латтинджер · Андерсон · Ван Влек · Хаббард · Шокли · Бардин · Купер · Шриффер · Джозефсон · Луи Неэль · Esaki · Giaever · Кон · Каданов · Фишер · Уилсон · фон Клитцинг · Binnig · Рорер · Беднорз · Мюллер · Лафлин · Störmer · Ян · Цуй · Абрикосов · Гинзбург · Леггетт
v т е

Теория ферми-жидкости (также известен как Теория ферми-жидкости Ландау) представляет собой теоретическую модель взаимодействия фермионы который описывает нормальное состояние большинства металлы при достаточно низких температурах.^[1] Взаимодействия между частицами системы многих тел не обязательно должны быть небольшими. В феноменологический Теория ферми-жидкостей была введена советским физиком. Лев Давидович Ландау в 1956 году, а затем разработан Алексей Абрикосов и Исаак Халатников с помощью схематический теория возмущений.^[2] Теория объясняет, почему некоторые свойства взаимодействующей фермионной системы очень похожи на свойства идеальной фермионной системы. Ферми газ (т.е. невзаимодействующие фермионы), и почему другие свойства отличаются.

Важными примерами успешного применения теории ферми-жидкости являются, прежде всего, электроны в большинстве металлов и жидкий гелий-3.^[3] Жидкость гелий-3 является ферми-жидкостью при низких температурах (но недостаточно низких, чтобы находиться в сверхтекучий фаза). Гелий-3 - это изотоп из гелий, с 2 протоны, 1 нейтрон и 2 электрона на атом. Поскольку внутри ядра находится нечетное количество фермионов, сам атом также является фермионом. В электроны в нормальном (не-сверхпроводящий) металл также образуют ферми-жидкость, как и нуклоны (протоны и нейтроны) в атомное ядро. Рутенат стронция демонстрирует некоторые ключевые свойства ферми-жидкостей, несмотря на то, что сильно коррелированный материал, и сравнивается с высокотемпературные сверхпроводники подобно купраты.^[4]

Описание

Ключевые идеи теории Ландау - это понятие адиабатичность и Принцип исключения Паули.^[5] Рассмотрим невзаимодействующую фермионную систему (a Ферми газ), и предположим, что мы медленно «включаем» взаимодействие. Ландау утверждал, что в этой ситуации основное состояние ферми-газа адиабатически переходит в основное состояние взаимодействующей системы.

По принципу исключения Паули основное состояние ${ displaystyle Psi _ {0}}$ Ферми-газа состоит из фермионов, занимающих все импульсные состояния, соответствующие импульсу ${ displaystyle p$

причем все состояния с более высоким импульсом остаются незанятыми. При включении взаимодействия спин, заряд и импульс фермионов, соответствующих занятым состояниям, остаются неизменными, в то время как их динамические свойства, такие как их масса, магнитный момент и т. Д., Остаются неизменными. перенормированный к новым ценностям.^[5] Таким образом, существует взаимно однозначное соответствие между элементарными возбуждениями ферми-газовой системы и ферми-жидкостной системы. В контексте ферми-жидкостей эти возбуждения называют «квазичастицами».^[1]

Квазичастицы Ландау - долгоживущие возбуждения с временем жизни ${ Displaystyle тау}$ это удовлетворяет ${ displaystyle { frac { hbar} { tau}} ll epsilon _ { rm {p}}}$ где ${ displaystyle epsilon _ { rm {p}}}$ - энергия квазичастицы (отсчитывается от Энергия Ферми). При конечной температуре ${ displaystyle epsilon _ { rm {p}}}$ порядка тепловой энергии ${ displaystyle k _ { rm {B}} T}$, а условие для квазичастиц Ландау можно переформулировать как ${ displaystyle { frac { hbar} { tau}} ll k _ { rm {B}} T}$.

Для этой системы Функция Грина можно написать^[6] (около полюсов) в виде

${ Displaystyle G ( omega, p) приблизительно { frac {Z} { omega + mu - epsilon (p)}}}$

где ${ displaystyle mu}$ это химический потенциал и ${ displaystyle epsilon (p)}$ - энергия, соответствующая данному импульсному состоянию.

Значение ${ displaystyle Z}$ называется квазичастичный остаток и очень характерно для теории ферми-жидкости. Спектральную функцию системы можно непосредственно наблюдать через фотоэмиссионная спектроскопия с угловым разрешением (ARPES), и может быть записан (в пределе низколежащих возбуждений) в виде:

${ Displaystyle А ( mathbf {к}, omega) = Z дельта ( omega -v _ { rm {F}} к _ { |})}$

где ${ displaystyle v _ { rm {F}}}$ - скорость Ферми.^[7]

С физической точки зрения мы можем сказать, что распространяющийся фермион взаимодействует со своим окружением таким образом, что конечный эффект взаимодействий заставляет фермион вести себя как «одетый» фермион, изменяя его эффективную массу и другие динамические свойства. Эти «одетые» фермионы - это то, что мы называем «квазичастицами».^[2]

Еще одно важное свойство ферми-жидкостей связано с сечением рассеяния электронов. Предположим, у нас есть электрон с энергией ${ displaystyle epsilon _ {1}}$ над поверхностью Ферми, и предположим, что она рассеивается с частицей в Море Ферми с энергией ${ displaystyle epsilon _ {2}}$. Согласно принципу исключения Паули, обе частицы после рассеяния должны лежать над поверхностью Ферми с энергиями ${ displaystyle epsilon _ {3}, epsilon _ {4}> epsilon _ { rm {F}}}$. Теперь предположим, что первоначальный электрон имеет энергию, очень близкую к поверхности Ферми. ${ displaystyle epsilon приблизительно epsilon _ { rm {F}}}$ Тогда у нас есть это ${ displaystyle epsilon _ {2}, epsilon _ {3}, epsilon _ {4}}$ также должны быть очень близко к поверхности Ферми. Это снижает фазовое пространство объем возможных состояний после рассеяния и, следовательно, на Золотое правило Ферми, то сечение рассеяния уходит в ноль. Таким образом, можно сказать, что время жизни частиц на поверхности Ферми стремится к бесконечности.^[1]

Сходства с ферми-газом

Ферми-жидкость качественно аналогична невзаимодействующей Ферми газ, в следующем смысле: динамика и термодинамика системы при низких энергиях и температурах возбуждения могут быть описаны путем замены невзаимодействующих фермионов на взаимодействующие квазичастицы, каждый из которых несет одинаковые вращение, обвинять и импульс как исходные частицы. Физически их можно рассматривать как частицы, движение которых нарушается окружающими частицами и которые сами возмущают частицы, находящиеся поблизости. Каждое многочастичное возбужденное состояние взаимодействующей системы можно описать, перечислив все занятые импульсные состояния, как и в невзаимодействующей системе. Как следствие, такие величины, как теплоемкость ферми-жидкости, ведут себя качественно так же, как и в ферми-газе (например, теплоемкость линейно растет с температурой).

Отличия от ферми-газа

Возникают следующие отличия от невзаимодействующего ферми-газа:

Энергия

В энергия многочастичного состояния - это не просто сумма одночастичных энергий всех занятых состояний. Вместо этого изменение энергии для данного изменения ${ displaystyle delta n_ {k}}$ в оккупации государств ${ displaystyle k}$ содержит члены как линейные, так и квадратичные по ${ displaystyle delta n_ {k}}$ (для ферми-газа он был бы только линейным, ${ displaystyle delta n_ {k} epsilon _ {k}}$, где ${ displaystyle epsilon _ {k}}$ обозначает одночастичные энергии). Линейный вклад соответствует перенормированным одночастичным энергиям, которые включают, например, изменение эффективной массы частиц. Квадратичные члены соответствуют своего рода «среднеполевому» взаимодействию между квазичастицами, которое параметризуется так называемыми параметрами ферми-жидкости Ландау и определяет поведение осцилляций плотности (и осцилляций спиновой плотности) в ферми-жидкости. Тем не менее, эти взаимодействия среднего поля не приводят к рассеянию квазичастиц с передачей частиц между различными состояниями импульса.

Перенормировка массы жидкости взаимодействующих фермионов может быть рассчитана из первых принципов с использованием методов многочастичных вычислений. Для двумерного однородный электронный газ, Расчеты GW^[8] и квантовый Монте-Карло методы^[9][10][11] были использованы для расчета перенормированных эффективных масс квазичастиц.

Удельная теплоемкость и сжимаемость

Удельная теплоемкость, сжимаемость, спиновая восприимчивость а другие величины показывают такое же качественное поведение (например, зависимость от температуры), что и в ферми-газе, но величина (иногда сильно) изменяется.

Взаимодействия

Помимо взаимодействий среднего поля, остаются некоторые слабые взаимодействия между квазичастицами, которые приводят к рассеянию квазичастиц друг от друга. Следовательно, квазичастицы приобретают конечное время жизни. Однако при достаточно низких энергиях над поверхностью Ферми это время жизни становится очень большим, так что произведение энергии возбуждения (выраженное в частоте) на время жизни намного больше единицы. В этом смысле энергия квазичастиц все еще хорошо определена (в противоположном пределе Гейзенбергс отношение неопределенности помешало бы точное определение энергии).

Структура

Структура «голой» частицы (в отличие от квазичастицы) Функция Грина аналогична ферми-газу (где для заданного импульса функция Грина в частотном пространстве представляет собой дельта-пик при соответствующей одночастичной энергии). Дельта-пик плотности состояний уширен (ширина определяется временем жизни квазичастиц). Кроме того (и в отличие от квазичастичной функции Грина) ее вес (интеграл по частоте) подавляется весовым множителем квазичастиц ${ Displaystyle 0$. Остальная часть общего веса находится на широком «некогерентном фоне», соответствующем сильному влиянию взаимодействий на фермионы на коротких временных масштабах.

Распределение

Распределение частиц (в отличие от квазичастиц) по импульсным состояниям при нулевой температуре по-прежнему демонстрирует скачкообразный скачок на поверхности Ферми (как в ферми-газе), но не падает от 1 до 0: ступенька имеет только размер ${ displaystyle Z}$.

Удельное электрическое сопротивление

В металле в удельном сопротивлении при низких температурах преобладает электрон-электронное рассеяние в сочетании с рассеяние umklapp. Для ферми-жидкости сопротивление по этому механизму изменяется как ${ displaystyle T ^ {2}}$, который часто используется в качестве экспериментальной проверки поведения ферми-жидкости (помимо линейной зависимости теплоемкости от температуры), хотя он возникает только в сочетании с решеткой. В некоторых случаях рассеяние umklapp не требуется. Например, удельное сопротивление компенсированного полуметаллы масштабируется как ${ displaystyle T ^ {2}}$ из-за взаимного рассеяния электрона и дырки. Это известно как механизм Бабера.^[12]

Оптический отклик

Теория ферми-жидкости предсказывает, что скорость рассеяния, которая определяет оптический отклик металлов, не только квадратично зависит от температуры (таким образом, вызывая ${ displaystyle T ^ {2}}$ зависимость сопротивления постоянному току), но оно также квадратично зависит от частоты.^[13][14][15] Это в отличие от Предсказание Друде для невзаимодействующих металлических электронов, где скорость рассеяния постоянна как функция частоты. Одним из материалов, в котором экспериментально наблюдалось оптическое поведение ферми-жидкости, является низкотемпературная металлическая фаза Sr₂RuO₄.^[16]

Нестабильность

Экспериментальное наблюдение экзотических фаз в сильно коррелированных системах вызвало огромные усилия теоретического сообщества, чтобы попытаться понять их микроскопическое происхождение. Одним из возможных путей обнаружения нестабильности ферми-жидкости является именно анализ, выполненный Исаак Померанчук.^[17] В связи с этим Померанчуковская нестабильность был изучен несколькими авторами ^[18] с помощью различных методов в последние несколько лет и, в частности, неустойчивость ферми-жидкости к нематической фазе была исследована для нескольких моделей.

Неферми-жидкости

Период, термин неферми жидкость, также известный как "странный металл",^[19] используется для описания системы, демонстрирующей нарушение поведения ферми-жидкости. Простейшим примером такой системы является система взаимодействующих фермионов в одном измерении, называемая Жидкость Латтинжера.^[3] Хотя жидкости Латтинжера физически похожи на жидкости Ферми, ограничение одним измерением приводит к нескольким качественным различиям, таким как отсутствие квазичастичный пик в спектральной функции, зависящей от импульса, разделении спиновых зарядов и наличии волны спиновой плотности. Нельзя игнорировать существование взаимодействий в одномерном пространстве, и проблему необходимо описывать с помощью нефермиевской теории, в которой жидкость Латтинжера является одной из них. При малых конечных спиновых температурах в одномерном пространстве основное состояние системы описывается спин-некогерентной жидкостью Латтинжера (SILL).^[20]

Другой пример такого поведения наблюдается на квантовые критические точки определенного второго порядка фазовые переходы, такие как тяжелый фермион критичность, Критичность Мотта и высокий${ displaystyle T _ { rm {c}}}$ купрат фазовые переходы.^[7] Основное состояние таких переходов характеризуется наличием резкой поверхности Ферми, хотя четко определенных квазичастиц может не быть. То есть при приближении к критической точке наблюдается, что квазичастичный вычет ${ displaystyle Z to 0}$

Понимание поведения неферми-жидкостей - важная проблема физики конденсированного состояния. Подходы к объяснению этих явлений включают лечение маргинальные ферми-жидкости; пытается понять критические моменты и вывести масштабирование отношений; и описания с использованием возникающий калибровочные теории с методами голографический калибровочная / гравитационная дуальность.^[21]

Смотрите также

• Классическая жидкость
• Фермионный конденсат
• Жидкость Латтинжера
• Теорема Латтинжера
• Сильно коррелированная квантовая спиновая жидкость

Рекомендации