WikiDer > Термоядерная реакция

В солнце это звезда главной последовательности, и таким образом порождает энергия ядерным синтезом водород ядра в гелий. По своей сути Солнце объединяет 500 миллионов метрических тонн водорода каждую секунду.

В энергия связи ядра изгиб. Образование ядер массой до железо-56 высвобождает энергию, как показано выше.

Ядерная физика
Ядро · Нуклоны (п, п) · Ядерное дело · Ядерная сила · Ядерная структура · Ядерная реакция
Модели ядра Жидкая капля · Модель ядерной оболочки · Модель взаимодействующих бозонов · Ab initio
Нуклидыклассификация Изотопы - равный Z Изобары - равный А Изотоны - равный N Исодиаферы - равный N − Z      Изомеры - равно всем вышеперечисленным Зеркальные ядра – Z ↔ N Стабильный · Магия · Даже странно · Гало (Борромео)
Ядерная стабильность Связующая энергия · соотношение p – n · Капельная линия · Остров стабильности · Долина стабильности
Радиоактивный распад Альфа α · Бета β (2β, β+) · К / л захват · Изомерный (Гамма γ · Внутреннее преобразование) · Самопроизвольное деление · Распад кластера · Эмиссия нейтронов · Испускание протонов Энергия распада · Цепочка распада · Продукт распада · Радиогенный нуклид
Ядерное деление Спонтанный · Товары (разрыв пары) · Фотоделение
Процессы захвата электрон (2×) · нейтрон (s · р) · протон (п · rp)
Высокоэнергетические процессы Скалывание (космическим лучом) · Фотодезинтеграция
Нуклеосинтез и ядерная астрофизика Термоядерная реакция Процессы: Звездный · Большой взрыв · Сверхновая звезда Нуклиды: Изначальный · Космогенный · Искусственный
Ядерная физика высоких энергий Кварк-глюонная плазма · RHIC · LHC
Ученые Альварес · Беккерель · Быть · А. Бор · Н. Бор · Чедвик · Кокрофт · Ir. Кюри · Пт. Кюри · Число Пи. Кюри · Склодовская-Кюри · Дэвиссон · Ферми · Хан · Дженсен · Лоуренс · Майер · Meitner · Олифант · Оппенгеймер · Proca · Перселл · Раби · Резерфорд · Soddy · Strassmann · Witecki · Сцилард · Кассир · Томсон · Уолтон · Вигнер
v т е

Термоядерная реакция это реакция в котором два или более атомные ядра объединяются, чтобы сформировать одно или несколько различных атомных ядер и субатомных частиц (нейтроны или же протоны). Разница в массе между реагентами и продуктами проявляется либо в высвобождении, либо в абсорбции энергия. Эта разница в массе возникает из-за разницы в энергия связи атома между ядрами до и после реакции. Fusion - это процесс, который приводит в действие активные или главная последовательность звезды и другие крупный звезды, где большое количество энергии вышел.

Процесс синтеза, при котором ядра легче, чем железо-56 или же никель-62 обычно высвобождает энергию. Эти элементы имеют относительно небольшую массу на нуклон и большую энергия связи на нуклон. При синтезе ядер легче этих высвобождается энергия ( экзотермический процесс), в то время как синтез более тяжелых ядер приводит к энергии, удерживаемой нуклонами продукта, и результирующая реакция эндотермический. Противоположное верно для обратного процесса, ядерное деление. Это означает, что более легкие элементы, такие как водород и гелий, в целом более плавкие; в то время как более тяжелые элементы, такие как уран, торий и плутоний, более делящиеся. Крайний астрофизический событие сверхновая звезда может производить достаточно энергии, чтобы превращать ядра в элементы тяжелее железа.

В 1920 г. Артур Эддингтон предположил, что синтез водорода и гелия может быть основным источником звездной энергии. Квантовое туннелирование был обнаружен Фридрих Хунд в 1929 г., а вскоре после этого Роберт Аткинсон и Фриц Хоутерманс использовали измеренные массы легких элементов, чтобы показать, что большое количество энергии может быть высвобождено при слиянии небольших ядер. Основываясь на ранних экспериментах в ядерная трансмутация к Эрнест Резерфорд, лабораторный синтез изотопы водорода было выполнено Марк Олифант в 1932 году. В оставшуюся часть этого десятилетия теория основного цикла ядерного синтеза в звездах была разработана Ганс Бете. Исследования термоядерного синтеза в военных целях начались в начале 1940-х годов в рамках Манхэттенский проект. Fusion был совершен в 1951 г. Элемент теплицы ядерное испытание. Ядерный синтез в крупном масштабе при взрыве впервые был осуществлен 1 ноября 1952 г. в г. Айви Майк водородная бомба тест.

Исследования по развитию управляемого термоядерного синтеза внутри термоядерные реакторы продолжается с 1940-х годов, но технология все еще находится в стадии разработки.

Процесс

Слияние дейтерий с тритий создание гелий-4, освобождая нейтрон, и выпустив 17.59 МэВ как кинетическая энергия продуктов, в то время как соответствующее количество массы исчезает, в соответствии с кинетическая E = ∆MC², куда Δm - уменьшение полной массы покоя частиц.^[1]

Высвобождение энергии при слиянии легких элементов происходит из-за взаимодействия двух противоположных сил: ядерная сила, который объединяет протоны и нейтроны, а Кулоновская сила, что заставляет протоны отталкиваться друг от друга. Протоны заряжены положительно и отталкиваются друг от друга за счет кулоновской силы, но, тем не менее, они могут слипаться, демонстрируя существование другой, короткодействующей силы, называемой ядерным притяжением.^[2] Легкие ядра (или ядра меньше железа и никеля) достаточно малы и бедны протонами, что позволяет ядерной силе преодолевать отталкивание. Это связано с тем, что ядро ​​достаточно маленькое, чтобы все нуклоны ощущали ближнюю силу притяжения, по крайней мере, так же сильно, как они ощущают кулоновское отталкивание бесконечного действия. Создание ядер из более легких ядер путем синтеза высвобождает дополнительную энергию от чистого притяжения частиц. Для более крупных ядероднако энергия не высвобождается, поскольку ядерная сила является ближней и не может продолжать действовать в более длинных масштабах ядерной длины. Таким образом, при слиянии таких ядер энергия не выделяется; вместо этого для таких процессов требуется энергия.

Термоядерные силы звезды и производит практически все элементы в процессе, называемом нуклеосинтез. Солнце - звезда главной последовательности и, как таковая, вырабатывает свою энергию путем ядерного синтеза ядер водорода в гелий. В своей основе Солнце плавит 620 миллионов метрических тонн водорода и производит 616 миллионов метрических тонн гелия каждую секунду. Слияние более легких элементов в звездах высвобождает энергию и массу, которая всегда его сопровождает. Например, при слиянии двух ядер водорода с образованием гелия 0,645% массы уносится в виде кинетической энергии альфа-частица или другие формы энергии, такие как электромагнитное излучение.^[3]

Требуется значительная энергия, чтобы заставить слиться ядра, даже самого легкого элемента, водород. При ускорении до достаточно высоких скоростей ядра могут преодолеть это электростатическое отталкивание и подойти достаточно близко, чтобы притягивающая ядерная сила больше кулоновской силы отталкивания. В сильная сила быстро растет, как только ядра оказываются достаточно близко друг к другу, и сливающиеся нуклоны могут по существу «упасть» друг в друга, в результате чего происходит синтез и производится чистая энергия. Слияние более легких ядер, которое создает более тяжелое ядро ​​и часто свободный нейтрон или протон, обычно выделяет больше энергии, чем требуется для объединения ядер; это экзотермический процесс которые могут вызывать самоподдерживающиеся реакции.

Энергия выпущен в большинстве ядерные реакции намного больше, чем в химические реакции, поскольку энергия связи удерживающая ядро, больше, чем энергия, удерживающая электроны к ядру. Например, энергия ионизации полученный добавлением электрона к ядру водорода 13.6 эВ- менее одной миллионной части 17.6 МэВ выпущен в дейтерий–тритий (D – T) реакция, показанная на диаграмме рядом. Реакции синтеза имеют плотность энергии во много раз больше, чем ядерное деление; реакции производят гораздо больше энергии на единицу массы, даже если индивидуальный реакции деления обычно гораздо более энергичны, чем индивидуальный термоядерные, которые сами по себе в миллионы раз более энергичны, чем химические реакции. Только прямое преобразование из масса в энергию, например, вызванный уничтожающий столкновение иметь значение и антивещество, является более энергичным на единицу массы, чем ядерный синтез. (Полное преобразование одного грамм материи выпустит 9 × 10¹³ джоулей энергии.)

Исследование использования слияние производство электроэнергии ведется более 60 лет. Хотя управляемый синтез, как правило, можно реализовать с помощью современных технологий (например, фузоры), успешное осуществление экономического синтеза было заблокировано научно-техническими трудностями; Тем не менее, был достигнут важный прогресс. В настоящее время контролируемые реакции синтеза не могут обеспечить безубыточный (самоподдерживающийся) управляемый синтез.^[4] Два наиболее продвинутых подхода к этому: магнитное удержание (тороидальные конструкции) и инерционное удержание (лазерные конструкции).

Работающие конструкции тороидального реактора, который теоретически будет обеспечивать в десять раз больше энергии термоядерного синтеза, чем количество, необходимое для нагрева плазмы до требуемых температур, находятся в разработке (см. ИТЭР). Ожидается, что установка ИТЭР завершит этап строительства в 2025 году. В том же году начнется ввод реактора в эксплуатацию, а в 2025 году начнутся плазменные эксперименты, но не ожидается, что начнется полный синтез дейтерия и трития до 2035 года.^[5]

Точно так же канадские General Fusion, которая разрабатывает ядерную энергетическую систему термоядерного синтеза с намагниченной мишенью, планирует построить свою демонстрационную установку к 2025 году.^[6]

Соединенные штаты Национальный центр зажигания, в котором используется лазерный термоядерный синтез с инерционным удержанием, был разработан с целью точка безубыточности слияние; Первые крупномасштабные эксперименты с лазерной мишенью были проведены в июне 2009 года, а эксперименты по зажиганию начались в начале 2011 года.^[7][8]

Ядерный синтез в звездах

В протон-протонная цепная реакцияветвь I доминирует у звезд размером с Солнце или меньше.

В Цикл CNO преобладает у звезд тяжелее Солнца.

Важным процессом слияния является звездный нуклеосинтез что полномочия звезды, в том числе Солнце. В 20 веке было признано, что энергия, выделяемая в реакциях ядерного синтеза, определяет долговечность звездного тепла и света. Слияние ядер в звезде, начиная с начального содержания водорода и гелия, обеспечивает эту энергию и синтезирует новые ядра. В ней участвуют разные цепочки реакций, в зависимости от массы звезды (и, следовательно, давления и температуры в ее ядре).

Около 1920 г. Артур Эддингтон предвосхитил открытие и механизм процессов ядерного синтеза в звездах, в своей статье Внутреннее строение звезд.^[9][10] В то время источник звездной энергии оставался полной загадкой; Эддингтон правильно предположил, что источником был синтез водорода в гелий, высвобождающий огромную энергию, согласно Уравнение Эйнштейна E = MC². Это было особенно выдающимся достижением, поскольку в то время еще не были открыты термоядерный синтез и термоядерная энергия, и даже то, что звезды в основном состоят из водород (видеть металличность). В статье Эддингтона говорилось, что:

1. Ведущая теория звездной энергии гипотеза сжатия, должно вызвать заметное ускорение вращения звезд из-за сохранение углового момента. Но наблюдения за Цефеида переменные звезды показали, что этого не происходит.
2. Единственным другим известным вероятным источником энергии было преобразование материи в энергию; Несколькими годами ранее Эйнштейн показал, что небольшое количество материи эквивалентно большому количеству энергии.
3. Фрэнсис Астон также недавно показали, что масса атома гелия примерно на 0,8% меньше массы четырех атомов водорода, которые вместе образуют атом гелия, предполагая, что если такая комбинация может произойти, она высвободит значительную энергию в виде побочный продукт.
4. Если бы звезда содержала всего 5% плавкого водорода, этого было бы достаточно, чтобы объяснить, как звезды получали свою энергию. (Теперь мы знаем, что большинство «обычных» звезд содержат более 5% водорода.)
5. Другие элементы также могут быть объединены, и другие ученые предположили, что звезды были «тиглем», в котором легкие элементы объединялись, чтобы создать тяжелые элементы, но без более точных измерений их атомные массы в то время больше ничего нельзя было сказать.

Все эти предположения подтвердились в последующие десятилетия.

Основным источником солнечной энергии и энергии звезд аналогичного размера является синтез водорода с образованием гелия ( протон-протонная цепь реакция), которая происходит при температуре ядра Солнца 14 миллионов кельвинов. Конечный результат - слияние четырех протоны в один альфа-частица, с выпуском двух позитроны и два нейтрино (который превращает два протона в нейтроны) и энергию. У более тяжелых звезд Цикл CNO и другие процессы более важны. Когда звезда расходует значительную часть своего водорода, она начинает синтезировать более тяжелые элементы. Самые тяжелые элементы синтезируются путем синтеза, который происходит, когда более массивная звезда подвергается сильному воздействию. сверхновая звезда в конце своей жизни процесс, известный как нуклеосинтез сверхновой.

Требования

Прежде чем произойдет синтез, необходимо преодолеть значительный энергетический барьер электростатических сил. На больших расстояниях два голых ядра отталкиваются друг от друга из-за отталкивающего электростатическая сила между их положительно заряженный протоны. Однако, если два ядра могут быть сближены достаточно близко, электростатическое отталкивание может быть преодолено квантовым эффектом, при котором ядра могут туннель через кулоновские силы.

Когда нуклон например, протон или же нейтрон добавляется к ядру, ядерная сила притягивает его ко всем остальным нуклонам ядра (если атом достаточно мал), но в первую очередь к его ближайшим соседям из-за короткого действия силы. У нуклонов внутри ядра больше соседних нуклонов, чем у нуклонов на поверхности. Поскольку меньшие ядра имеют большее отношение площади поверхности к объему, энергия связи на нуклон из-за ядерная сила обычно увеличивается с размером ядра, но приближается к предельному значению, соответствующему диаметру ядра около четырех нуклонов. Важно помнить, что нуклоны квантовые объекты. Так, например, поскольку два нейтрона в ядре идентичны друг другу, цель отличить один от другого, например, какой из них находится внутри, а какой на поверхности, на самом деле бессмысленна, и включение Поэтому квантовая механика необходима для правильных расчетов.

С другой стороны, электростатическая сила - это сила, обратная квадрату, поэтому протон, добавленный к ядру, будет испытывать электростатическое отталкивание от все другие протоны в ядре. Таким образом, электростатическая энергия на нуклон из-за электростатической силы неограниченно возрастает по мере роста атомного номера ядер.

В электростатическая сила между положительно заряженными ядрами является отталкивающим, но когда расстояние достаточно мало, квантовый эффект будет туннелировать через стенку. Следовательно, предварительным условием для слияния является то, чтобы два ядра были сближены достаточно близко друг к другу на достаточно долгое время, чтобы сработало квантовое туннелирование.

Конечным результатом противоположных электростатических и сильных ядерных сил является то, что энергия связи на нуклон обычно увеличивается с увеличением размера вплоть до элементов утюг и никель, а затем уменьшается для более тяжелых ядер. В конце концов, энергия связи становится отрицательным, и очень тяжелые ядра (все с более чем 208 нуклонами, что соответствует диаметру около 6 нуклонов) нестабильны. Четыре наиболее тесно связанных ядра в порядке убывания энергия связи на нуклон, являются ⁶²
Ni
, ⁵⁸
Fe
, ⁵⁶
Fe
, и ⁶⁰
Ni
.^[11] Хотя изотоп никеля, ⁶²
Ni
, более стабильна, изотоп железа ⁵⁶
Fe
является порядок величины чаще. Это связано с тем, что у звезд нет простого способа создавать ⁶²
Ni
через альфа-процесс.

Исключением из этой общей тенденции является гелий-4 ядро, энергия связи которого выше, чем у литий, следующий по тяжести элемент. Это потому, что протоны и нейтроны фермионы, что согласно Принцип исключения Паули не могут существовать в одном ядре в одном и том же состоянии. Энергетическое состояние каждого протона или нейтрона в ядре может вмещать как частицу со спином вверх, так и частицу со спином вниз. Гелий-4 имеет аномально большую энергию связи, потому что его ядро ​​состоит из двух протонов и двух нейтронов (это вдвойне магия ядро), поэтому все четыре его нуклона могут находиться в основном состоянии. Любые дополнительные нуклоны должны перейти в более высокие энергетические состояния. Действительно, ядро ​​гелия-4 настолько тесно связано, что в ядерной физике его обычно рассматривают как единственную квантово-механическую частицу, а именно альфа-частица.

Ситуация аналогична, если собрать два ядра. По мере приближения друг к другу все протоны в одном ядре отталкиваются от всех протонов в другом. Только когда два ядра действительно сблизятся достаточно долго, чтобы сильная ядерная сила может взять верх (посредством туннелирования), если преодолеть отталкивающую электростатическую силу. Следовательно, даже когда конечное энергетическое состояние ниже, существует большой энергетический барьер, который необходимо сначала преодолеть. Это называется Кулоновский барьер.

Кулоновский барьер самый маленький для изотопов водорода, так как их ядра содержат только один положительный заряд. А дипротон не является стабильным, поэтому нейтроны также должны быть вовлечены, в идеале таким образом, чтобы ядро ​​гелия с его чрезвычайно прочной связью было одним из продуктов.

С помощью дейтерий-тритий топлива, результирующий энергетический барьер составляет около 0,1 МэВ. Для сравнения, энергия, необходимая для удаления электрон из водород составляет 13,6 эВ, что примерно в 7500 раз меньше энергии. (Промежуточный) результат слияния - нестабильный ⁵Он ядро, которое сразу выбрасывает нейтрон с энергией 14,1 МэВ. Энергия отдачи оставшихся ⁴Ядро He составляет 3,5 МэВ, поэтому полная выделяемая энергия составляет 17,6 МэВ. Это во много раз больше, чем нужно для преодоления энергетического барьера.

Скорость реакции синтеза быстро увеличивается с температурой до максимума, а затем постепенно снижается. Скорость DT достигает пика при более низкой температуре (около 70 кэВ или 800 миллионов кельвинов) и при более высоком значении, чем другие реакции, обычно рассматриваемые для получения энергии термоядерного синтеза.

Реакция поперечное сечение (σ) - мера вероятности реакции синтеза как функция относительной скорости двух ядер-реагентов. Если реагенты имеют распределение скоростей, например тепловое распределение, то полезно выполнить усреднение по распределениям произведения поперечного сечения и скорости. Это среднее значение называется «реактивностью» и обозначается <σv>. Скорость реакции (количество плавлений на объем за время) в <σv> умножается на произведение числовых плотностей реагентов:

${displaystyle f = n_ {1} n_ {2} langle sigma vangle.}$

Если разновидность ядер реагирует с ядром, подобным ему самому, например, реакция DD, то продукт ${displaystyle n_ {1} n_ {2}}$ должен быть заменен на ${displaystyle n ^ {2} / 2}$.

${displaystyle langle sigma vangle}$ увеличивается практически от нуля при комнатной температуре до значимых значений при температурах 10–100 кэВ. При этих температурах, значительно превышающих типичные ионизация энергии (13,6 эВ в случае водорода), термоядерные реагенты существуют в плазма государственный.

Значение ${displaystyle langle sigma vangle}$ как функция температуры в устройстве с определенной энергией время заключения находится путем рассмотрения Критерий Лоусона. Это чрезвычайно сложный барьер, который необходимо преодолеть на Земле, что объясняет, почему исследованиям термоядерного синтеза потребовалось много лет, чтобы достичь нынешнего передового технического состояния.^[12]

Искусственный синтез

Термоядерный синтез

Если материя достаточно нагрета (следовательно, плазма) и ограниченные, реакции синтеза могут происходить из-за столкновений с экстремальными тепловыми кинетическими энергиями частиц. Термоядерное оружие приводит к неконтролируемому выбросу термоядерная энергия. В концепциях управляемого термоядерного синтеза используются магнитные поля для ограничения плазмы.

Термоядерный синтез с инерционным удержанием

Термоядерный синтез с инерционным удержанием (ICF) - метод, направленный на освобождение термоядерная энергия путем нагрева и сжатия топливной мишени, обычно таблетки, содержащей дейтерий и тритий.

Инерционное электростатическое удержание

Инерционное электростатическое удержание представляет собой набор устройств, которые используют электрическое поле для нагрева ионов до условий синтеза. Самым известным из них является фузор. Начиная с 1999 года, многие любители смогли заниматься любительским синтезом с помощью этих самодельных устройств.^{[13][14][15][16]} Другие устройства IEC включают: Polywell, MIX POPS^[17] и мраморные концепции.^[18]

Слияние пучок-луч или пучок-мишень

Если энергия для инициирования реакции исходит от ускорение одно из ядер, процесс называется луч-мишень слияние; если оба ядра ускорены, это луч-луч слияние.

Синтез легких ионов на основе ускорителей - это метод, в котором используются ускорители частиц для достижения кинетической энергии частиц, достаточной для инициирования реакций синтеза легких ионов. Ускорение легких ионов относительно легко и может быть выполнено эффективным способом - для этого требуется только вакуумная трубка, пара электродов и высоковольтный трансформатор; Сплав можно наблюдать при напряжении между электродами всего 10 кВ. Ключевая проблема термоядерного синтеза на ускорителях (и вообще с холодными мишенями) состоит в том, что сечения термоядерного синтеза на много порядков меньше сечений кулоновского взаимодействия. Следовательно, подавляющее большинство ионов тратят свою энергию на излучение тормозное излучение излучение и ионизация атомов мишени. Устройства, называемые герметичными трубками нейтронные генераторы особенно актуальны для этого обсуждения. Эти небольшие устройства представляют собой миниатюрные ускорители частиц, заполненные дейтерием и газом тритием, в устройстве, которое позволяет ускорять ионы этих ядер против гидридных мишеней, также содержащих дейтерий и тритий, где происходит синтез, высвобождая поток нейтронов. Сотни нейтронных генераторов производятся ежегодно для использования в нефтяной промышленности, где они используются в измерительном оборудовании для определения местоположения и картирования запасов нефти.

Энергетические компании Tri-Alpha и Helion предложили комбинаторный подход для преодоления проблемы тормозного излучения при слиянии луча с мишенью. Этот метод основан на взаимном проникновении двух противоположно направленных плазмоидов.^[19] Теоретические работы показывают, что, создавая и нагревая два ускоренных лобовых сталкивающихся плазмоида до тепловой энергии в несколько килограммов электрон-вольт, которая является низкой по сравнению с необходимой для термоядерного синтеза, чистая выгода от синтеза возможна даже с анейтронными видами топлива, такими как р-¹¹B. Чтобы достичь необходимых условий безубыточности этим методом, ускоренные плазмоиды должны иметь достаточные скорости столкновения порядка нескольких тысяч километров в секунду (10⁶ м / с) в зависимости от вида термоядерного топлива.^[20] Кроме того, плотность плазмоидов должна находиться между критериями инерционного и магнитного слияния.

Катализируемый мюонами синтез

Катализируемый мюонами синтез это процесс плавления, который происходит при обычных температурах. Его подробно изучили Стивен Джонс в начале 1980-х гг. Чистое производство энергии в результате этой реакции было неудачным из-за высокой энергии, необходимой для создания мюоны, их короткие 2,2 мкс период полураспада, и высокая вероятность связывания мюона с новым альфа-частица и, таким образом, прекратить катализировать синтез.^[21]

Прочие принципы

В Токамак à переменная конфигурации, исследовательский термоядерный реактор, на École Polytechnique Fédérale de Lausanne (Швейцария).

Были исследованы некоторые другие принципы заключения.

• Инициализированный антиматерией синтез использует небольшое количество антивещество чтобы вызвать крошечный взрыв термоядерного синтеза. Это было изучено в первую очередь в контексте создания ядерная импульсная тяга, и бомбы из чистого термоядерного синтеза достижимый. Это не так близко к тому, чтобы стать практическим источником энергии из-за стоимости только производства антивещества.

• Пироэлектрический синтез было сообщено в апреле 2005 г. командой в UCLA. Ученые использовали пироэлектрический кристалл нагревается от -34 до 7 ° C (от -29 до 45 ° F) в сочетании с вольфрам игла для производства электрическое поле около 25 гигавольт на метр для ионизации и ускорения дейтерий ядра в эрбий мишень дейтерида. На расчетных уровнях энергии^[22] то Реакция синтеза D-D может произойти, производя гелий-3 и 2,45 МэВ нейтрон. Хотя он является полезным генератором нейтронов, устройство не предназначено для выработки электроэнергии, поскольку требует гораздо больше энергии, чем производит.^{[23][24][25][26]}

• Гибридный ядерный синтез-деление (гибридная ядерная энергетика) предлагаемое средство генерации мощность за счет использования комбинации ядерного синтеза и деление процессы. Эта концепция восходит к 1950-м годам, и ее кратко отстаивал Ганс Бете в течение 1970-х годов, но в основном оставался неизученным до возрождения интереса в 2009 году из-за задержек в реализации чистого синтеза.^[27]

• Проект PACER, проведенного в Лос-Аламосская национальная лаборатория (LANL) в середине 1970-х исследовали возможность создания термоядерной энергетической системы, которая будет включать взрывы небольших водородные бомбы (термоядерные бомбы) внутри подземной полости. В качестве источника энергии эта система является единственной системой термоядерного питания, работоспособность которой может быть продемонстрирована с использованием существующих технологий. Однако это также потребовало бы больших и непрерывных поставок ядерных бомб, что сделало бы экономику такой системы весьма сомнительной.

• Bubble Fusion (Разоблачено) также называемый Sonofusion был предложен механизм для достижения слияния через звуковая кавитация который приобрел известность в начале 2000-х годов. Последующие попытки репликации потерпели неудачу, и главный исследователь, Руси Талейархан, был признан виновным в неправомерное поведение при исследовании в 2008.^[28]

Важные реакции

Звездные цепочки реакций

При температурах и плотностях в ядрах звезд скорость термоядерных реакций, как известно, очень низка. Например, при температуре ядра Солнца (Т ≈ 15 мк) и плотности (160 г / см³) скорость энерговыделения составляет всего 276 мкВт / см³- примерно четверть объемной скорости, с которой покоящееся человеческое тело выделяет тепло.^[29] Таким образом, воспроизведение условий ядра звезды в лаборатории по производству термоядерной энергии совершенно нецелесообразно. Поскольку скорость ядерных реакций зависит от плотности, а также от температуры, и большинство схем термоядерного синтеза работают при относительно низких плотностях, эти методы сильно зависят от более высоких температур. Скорость плавления как функция температуры (exp (-E/kT)), приводит к необходимости достижения в земных реакторах температур в 10–100 раз более высоких, чем в недрах звезд: Т ≈ 0.1–1.0×10⁹ К.

Критерии и кандидаты земных реакций

В искусственном термоядерном синтезе основным топливом не обязательно должны быть протоны, и могут использоваться более высокие температуры, поэтому выбираются реакции с большим поперечным сечением. Другой проблемой является производство нейтронов, которые активируют конструкцию реактора радиологически, но также имеют преимущества, позволяющие объемное извлечение энергии термоядерного синтеза и тритий разведение. Реакции, в которых нейтроны не выделяются, называются аневтронный.

Чтобы быть полезным источником энергии, реакция синтеза должна удовлетворять нескольким критериям. Это должно:

Быть экзотермический

Это ограничивает реагенты низким уровнем Z (количество протонов) сторона кривая энергии связи. Он также делает гелий ⁴
Он
самый распространенный продукт из-за его необычайно плотного переплета, хотя ³
Он
и ³
ЧАС
тоже появятся.

Использовать низкий атомный номер (Z) ядра

Это связано с тем, что электростатическое отталкивание, которое необходимо преодолеть, прежде чем ядра станут достаточно близкими для слияния, напрямую связано с количеством протонов, которые оно содержит - его атомным номером.^{[нужна цитата]}

Есть два реагента

При любой плотности, меньшей, чем звездная, столкновение трех тел слишком маловероятно. При инерционном удержании превышаются как звездные плотности, так и температуры, чтобы компенсировать недостатки третьего параметра критерия Лоусона, очень короткого времени удержания ICF.

Есть два или более продуктов

Это позволяет одновременно сохранять энергию и импульс, не полагаясь на электромагнитную силу.

Сохраняйте как протоны, так и нейтроны

Сечения слабого взаимодействия слишком малы.

Этим критериям соответствуют немногие реакции. Ниже приведены те, которые имеют наибольшее сечение:^[30][31]

(1)

2 1D

+

3 1Т

→

4 2Он

(

3.52 МэВ

)

+

п0

(

14.06 МэВ

)

(2i)

2 1D

+

2 1D

→

3 1Т

(

1.01 МэВ

)

+

п+

(

3.02 МэВ

)

50%

(2ii)

→

3 2Он

(

0.82 МэВ

)

+

п0

(

2.45 МэВ

)

50%

(3)

2 1D

+

3 2Он

→

4 2Он

(

3.6 МэВ

)

+

п+

(

14.7 МэВ

)

(4)

3 1Т

+

3 1Т

→

4 2Он

+

2 п0

+

11.3 МэВ

(5)

3 2Он

+

3 2Он

→

4 2Он

+

2 п+

+

12.9 МэВ

(6i)

3 2Он

+

3 1Т

→

4 2Он

+

п+

+

п0

+

12.1 МэВ

57%

(6ii)

→

4 2Он

(

4.8 МэВ

)

+

2 1D

(

9.5 МэВ

)

43%

(7i)

2 1D

+

6 3Ли

→

2 4 2Он

+

22.4 МэВ

(7ii)

→

3 2Он

+

4 2Он

+

п0

+

2.56 МэВ

(7iii)

→

7 3Ли

+

п+

+

5.0 МэВ

(7iv)

→

7 4Быть

+

п0

+

3.4 МэВ

(8)

п+

+

6 3Ли

→

4 2Он

(

1.7 МэВ

)

+

3 2Он

(

2.3 МэВ

)

(9)

3 2Он

+

6 3Ли

→

2 4 2Он

+

п+

+

16.9 МэВ

(10)

п+

+

11 5B

→

3 4 2Он

+

8.7 МэВ

Нуклеосинтез
Звездный нуклеосинтез Нуклеосинтез Большого взрыва Нуклеосинтез сверхновой Расщепление космических лучей
похожие темы
Астрофизика Термоядерная реакция R-процесс S-процесс Ядерное деление
v т е

Для реакций с двумя продуктами энергия делится между ними обратно пропорционально их массам, как показано. В большинстве реакций с тремя продуктами распределение энергии меняется. Для реакций, которые могут привести к более чем одному набору продуктов, приведены коэффициенты разветвления.

Некоторые кандидаты реакции могут быть устранены сразу. D-⁶Ли реакция не имеет преимущества по сравнению с п⁺-¹¹
₅B
потому что его примерно так же трудно сжечь, но он производит значительно больше нейтронов через ²
₁D
-²
₁D
побочные реакции. Также есть п⁺-⁷
₃Ли
реакция, но поперечное сечение слишком низкое, кроме случаев, когда Т_я > 1 МэВ, но при таких высоких температурах эндотермическая прямая реакция с образованием нейтронов также становится очень значительной. Наконец, есть еще п⁺-⁹
₄Быть
реакция, которую не только сложно сжечь, но и ⁹
₄Быть
легко заставить разделиться на две альфа-частицы и нейтрон.

В дополнение к реакциям термоядерного синтеза, следующие реакции с нейтронами важны для «размножения» трития в «сухих» термоядерных бомбах и некоторых предлагаемых термоядерных реакторах:

п0	+	6 3Ли	→	3 1Т	+	4 2Он + 4,784 МэВ
п0	+	7 3Ли	→	3 1Т	+	4 2Он + п0 - 2,467 МэВ

Последнее из двух уравнений было неизвестно, когда США проводили исследование. Замок Браво Испытание термоядерной бомбы в 1954 году. Будучи всего лишь второй когда-либо испытанной термоядерной бомбой (и первой, в которой использовался литий), конструкторы Castle Bravo "Shrimp" осознали пользу ⁶Li в производстве трития, но не смог распознать, что ⁷Деление Li значительно увеличит мощность бомбы. Пока ⁷Li имеет малое нейтронное сечение для низких энергий нейтронов, он имеет более высокое сечение выше 5 МэВ.^[32] Выход 15 млн тонн был на 150% больше прогнозируемых 6 млн тонн и вызвал неожиданное воздействие осадков.

Чтобы оценить полезность этих реакций, помимо реагентов, продуктов и выделяемой энергии, нужно кое-что знать о ядерное сечение. Любое термоядерное устройство имеет максимальное давление плазмы, которое оно может выдержать, и экономичное устройство всегда будет работать около этого максимума. При таком давлении наибольшая мощность плавления достигается, когда температура выбирается так, чтобы <σv> / T² это максимум. Это также температура, при которой значение тройного произведения нТлτ требуется для зажигание является минимумом, поскольку это требуемое значение обратно пропорционально <σv> / T² (видеть Критерий Лоусона). (Плазма «воспламеняется», если реакции синтеза производят мощность, достаточную для поддержания температуры без внешнего нагрева.) Эта оптимальная температура и значение <σv> / T² при этой температуре даны для некоторых из этих реакций в следующей таблице.

Обратите внимание, что многие реакции образуют цепочки. Например, реактор, работающий на ³
₁Т
и ³
₂Он
создает некоторые ²
₁D
, который затем можно использовать в ²
₁D
-³
₂Он
реакция, если энергии "правильные". Изящная идея - объединить реакции (8) и (9). В ³
₂Он
из реакции (8) может реагировать с ⁶
₃Ли
в реакции (9) до полной термализации. Это производит энергичный протон, который, в свою очередь, претерпевает реакцию (8) перед термализацией. Детальный анализ показывает, что эта идея не сработает,^{[нужна цитата]} но это хороший пример случая, когда обычное предположение Максвелловский плазма не подходит.

Нейтронность, требования к ограничению свободы и удельная мощность

Любая из вышеперечисленных реакций в принципе может быть основой термоядерная энергия производство. Помимо температуры и поперечного сечения, обсужденных выше, мы должны учитывать полную энергию продуктов термоядерного синтеза. E_{суетиться}, энергия заряженных продуктов синтеза E_ch, а атомный номер Z негидрогенного реагента.

Спецификация ²
₁D
-²
₁D
Однако реакция сопряжена с некоторыми трудностями. Для начала необходимо усреднить две ветви (2i) и (2ii). Сложнее решить, как лечить ³
₁Т
и ³
₂Он
товары. ³
₁Т
горит так хорошо в дейтериевой плазме, что извлечь из плазмы практически невозможно. В ²
₁D
-³
₂Он
реакция оптимизируется при гораздо более высокой температуре, поэтому выгорание при оптимальном ²
₁D
-²
₁D
температура может быть низкой. Поэтому представляется разумным предположить, что ³
₁Т
но не ³
₂Он
сгорает и добавляет свою энергию к чистой реакции, что означает, что полная реакция будет суммой (2i), (2ii) и (1):

5 ²
₁D
→ ⁴
₂Он
+ 2 п⁰ + ³
₂Он
+ п⁺, E_{суетиться} = 4,03 + 17,6 + 3,27 = 24,9 МэВ, E_ch = 4,03 + 3,5 + 0,82 = 8,35 МэВ.

Для расчета мощности реактора (в котором скорость реакции определяется шагом D-D) мы подсчитываем ²
₁D
-²
₁D
термоядерная энергия за реакцию D-D в качестве E_{суетиться} = (4,03 МэВ + 17,6 МэВ) × 50% + (3,27 МэВ) × 50% = 12,5 МэВ, а энергия заряженных частиц равна E_ch = (4,03 МэВ + 3,5 МэВ) × 50% + (0,82 МэВ) × 50% = 4,2 МэВ. (Примечание: если ион трития реагирует с дейтроном, хотя он все еще имеет большую кинетическую энергию, то кинетическая энергия произведенного гелия-4 может сильно отличаться от 3,5 МэВ,^[33] поэтому этот расчет энергии в заряженных частицах является лишь приближением к среднему.) Количество энергии, потребляемой на дейтрон, составляет 2/5 от этого количества, или 5,0 МэВ (a удельная энергия около 225 миллионов MJ на килограмм дейтерия).

Еще один уникальный аспект ²
₁D
-²
₁D
реакция состоит в том, что есть только один реагент, который необходимо учитывать при расчете скорости реакции.

Выбрав этот вариант, мы занесем в таблицу параметры четырех наиболее важных реакций.

Последний столбец - это нейтронность реакции - доля энергии синтеза, выделяемая в виде нейтронов. Это важный показатель масштабов проблем, связанных с нейтронами, таких как радиационное повреждение, биологическая защита, удаленное обращение и безопасность. Для первых двух реакций он рассчитывается как (E_{суетиться}-E_ch)/E_{суетиться}. Для последних двух реакций, где этот расчет даст ноль, приведенные значения являются приблизительными оценками, основанными на побочных реакциях, которые производят нейтроны в плазме, находящейся в тепловом равновесии.

Конечно, реагенты также следует смешивать в оптимальных пропорциях. Это тот случай, когда на каждый ион-реагент плюс связанные с ним электроны приходится половина давления. Предполагая, что общее давление фиксировано, это означает, что плотность частиц негидрогенного иона меньше, чем плотность водородного иона в 2 раза / (Z+1). Следовательно, скорость этих реакций снижается в один и тот же фактор, помимо любых различий в значениях <σv> / T². С другой стороны, потому что ²
₁D
-²
₁D
В реакции используется только один реагент, ее скорость в два раза выше, чем при разделении топлива между двумя разными водородными частицами, что обеспечивает более эффективную реакцию.

Таким образом, существует «штраф» в размере (2 / (Z + 1)) для негидрогенных топлив, возникающий из-за того, что им требуется больше электронов, которые принимают давление, не участвуя в реакции синтеза. (Обычно это хорошее предположение, что температура электронов будет почти равна температуре иона. Однако некоторые авторы обсуждают возможность того, что электроны могут поддерживаться значительно холоднее, чем ионы. В таком случае, известном как «горячий ион» режим »,« штраф »не применяется.) В то же время существует« бонус »в 2 раза за ²
₁D
-²
₁D
потому что каждый ион может реагировать с любыми другими ионами, а не только с их частью.

Теперь мы можем сравнить эти реакции в следующей таблице.

Максимальное значение <σv> / T² взято из предыдущей таблицы. Фактор «штрафа / бонуса» относится к негидрогенному реагенту или реакции одного вида. Значения в столбце «обратная реактивность» находятся путем деления 1,24×10⁻²⁴ на произведение второй и третьей колонок. Он указывает на фактор, на который другие реакции протекают медленнее, чем ²
₁D
-³
₁Т
реакция в сопоставимых условиях. Колонка "Критерий Лоусона"взвешивает эти результаты с E_ch и дает представление о том, насколько труднее добиться воспламенения с помощью этих реакций по сравнению с трудностями для ²
₁D
-³
₁Т
реакция. В предпоследнем столбце обозначена «удельная мощность», и практическая реактивность взвешивается по E_{суетиться}. В последнем столбце указано, насколько ниже плотность мощности синтеза других реакций по сравнению с ²
₁D
-³
₁Т
реакция и может считаться мерой экономического потенциала.

Тормозные потери в квазинейтральной изотропной плазме

Ионы, претерпевающие термоядерный синтез во многих системах, по существу никогда не появятся в одиночку, а будут смешаны с электроны которые в совокупности нейтрализуют массу ионов электрический заряд и сформировать плазма. Электроны обычно имеют температуру, сравнимую или превышающую температуру ионов, поэтому они будут сталкиваться с ионами и испускать рентгеновский снимок излучение с энергией 10–30 кэВ, процесс, известный как Тормозное излучение.

Огромный размер Солнца и звезд означает, что рентгеновские лучи, образующиеся в этом процессе, не ускользнут и будут возвращать свою энергию обратно в плазму. Говорят, что они непрозрачный к рентгеновским лучам. Но любой наземный термоядерный реактор будет оптически тонкий для рентгеновских лучей этого диапазона энергий. Рентгеновские лучи трудно отразить, но они эффективно поглощаются (и преобразуются в тепло) из нержавеющей стали толщиной менее миллиметра (которая является частью защиты реактора). Это означает, что процесс тормозного излучения выводит энергию из плазмы, охлаждая ее.

Отношение мощности термоядерного синтеза к рентгеновскому излучению, теряемому стенами, является важным показателем качества. Это соотношение обычно максимизируется при гораздо более высокой температуре, чем та, которая максимизирует удельную мощность (см. Предыдущий подраздел). В следующей таблице приведены оценки оптимальной температуры и отношения мощностей при этой температуре для нескольких реакций:

Фактическое отношение термоядерного излучения к мощности тормозного излучения, вероятно, будет значительно ниже по нескольким причинам. Во-первых, расчет предполагает, что энергия продуктов термоядерного синтеза полностью передается ионам топлива, которые затем теряют энергию электронам в результате столкновений, которые, в свою очередь, теряют энергию из-за тормозного излучения. Однако, поскольку продукты термоядерного синтеза движутся намного быстрее, чем ионы топлива, они будут отдавать значительную часть своей энергии непосредственно электронам. Во-вторых, ионы в плазме считаются чисто топливными. На практике будет значительная доля примесных ионов, которые затем уменьшат соотношение. В частности, сами продукты термоядерного синтеза. должен остаются в плазме, пока не отдадут свою энергию, и буду оставаться некоторое время после этого в любой предложенной схеме заключения. Наконец, не учитывались все каналы потери энергии, кроме тормозного излучения. Последние два фактора связаны. Теоретически и экспериментально удержание частиц и удержание энергии тесно связаны. В замкнутой схеме, которая хорошо сохраняет энергию, продукты термоядерного синтеза будут накапливаться. Если продукты термоядерного синтеза эффективно выбрасываются, удержание энергии также будет плохим.

Температуры, обеспечивающие максимальную мощность термоядерного синтеза по сравнению с тормозным излучением, в каждом случае выше температуры, которая максимизирует плотность мощности и минимизирует требуемое значение тройное произведение слияния. Это не изменит оптимальную рабочую точку для ²
₁D
-³
₁Т
очень сильно, потому что доля тормозного излучения мала, но это подтолкнет другие виды топлива к режимам, в которых плотность мощности относительно ²
₁D
-³
₁Т
еще ниже, и еще труднее достичь требуемого удержания. За ²
₁D
-²
₁D
и ²
₁D
-³
₂Он
, Потери тормозного излучения будут серьезной, возможно, непомерно высокой проблемой. За ³
₂Он
-³
₂Он
, п⁺-⁶
₃Ли
и п⁺-¹¹
₅B
потери на тормозное излучение, по-видимому, делают невозможным создание термоядерного реактора, использующего это топливо с квазинейтральной изотропной плазмой. Некоторые способы выхода из этой дилеммы были рассмотрены, но отвергнуты.^[34][35] Это ограничение не распространяется на ненейтральная и анизотропная плазма; однако у них есть свои проблемы, с которыми нужно бороться.

Математическое описание поперечного сечения

Слияние по классической физике

В классической картине ядра можно понимать как твердые сферы, которые отталкиваются друг от друга за счет кулоновской силы, но сливаются, когда две сферы подходят достаточно близко для контакта. Оценивая радиус атомного ядра как примерно один фемтометр, энергия, необходимая для слияния двух водородов, равна:

${displaystyle E_ {ext {thresh}} = {frac {1} {4pi epsilon _ {0}}} {frac {Z_ {1} Z_ {2}} {r}} {xrightarrow {ext {2 protons}}} {frac {1} {4pi epsilon _ {0}}} {frac {e ^ {2}} {1 {ext {fm}}}} примерно 1,4 {ext {МэВ}}}$

Это означало бы, что для ядра Солнца, которое имеет Распределение Больцмана при температуре около 1,4 кэВ вероятность того, что водород достигнет порога, равна ${displaystyle 10 ^ {- 290}}$, то есть слияние никогда бы не произошло. Однако термоядерный синтез на Солнце действительно происходит благодаря квантовой механике.

Параметризация сечения

Вероятность слияния значительно увеличивается по сравнению с классической картиной из-за размытия эффективного радиуса как Длина волны ДеБрогли а также квантовое туннелирование через потенциальный барьер. Для определения скорости реакций синтеза наибольший интерес представляет величина поперечное сечение, который описывает вероятность того, что частица сливается, определяя характерную область взаимодействия. Оценка площади поперечного сечения плавления часто разбивается на три части:

${displaystyle sigma about sigma _ {geometry} imes Times R}$

Где ${displaystyle sigma _ {geometry}}$ - геометрическое сечение, Т - прозрачность барьера и р - характеристики реакции.

${displaystyle sigma _ {geometry}}$ имеет порядок квадрата длины волны де-Бройля ${displaystyle sigma _ {geometry} приблизительно лямбда ^ {2} = {igg (} {frac {hbar} {m_ {r} v}} {igg)} ^ {2} propto {frac {1} {epsilon}}}$ куда ${displaystyle m_ {r}}$ приведенная масса системы и ${displaystyle epsilon}$ энергия центра масс системы.

Т можно аппроксимировать прозрачностью Гамова, которая имеет вид: ${displaystyle Tapprox e ^ {- {sqrt {epsilon _ {G} / epsilon}}}}$ куда ${displaystyle epsilon _ {G} = (pi alpha Z_ {1} Z_ {2}) ^ {2} imes 2m_ {r} c ^ {2}}$ это Фактор Гамова и исходит из оценки вероятности квантового туннелирования через потенциальный барьер.

р содержит всю ядерную физику конкретной реакции и принимает очень разные значения в зависимости от природы взаимодействия. Однако для большинства реакций вариация ${displaystyle R (эпсилон)}$ мала по сравнению с отклонением от фактора Гамова и поэтому аппроксимируется функцией, называемой Астрофизический S-фактор, ${displaystyle S (эпсилон)}$, который слабо меняется по энергии. Объединив эти зависимости, можно получить одно приближение для сечения синтеза как функции энергии:

${displaystyle sigma (epsilon) приблизительно {frac {S (epsilon)} {epsilon}} e ^ {- {sqrt {epsilon _ {G} / epsilon}}}}$

Более подробные формы поперечного сечения могут быть получены с помощью моделей на основе ядерной физики и R-матрица теория.

Формулы сечений плавления

Формуляр физики плазмы Морской исследовательской лаборатории^[36] дает полное сечение в сараи как функция энергии (в кэВ) падающей частицы в направлении покоящегося иона-мишени подбирается по формуле:

${displaystyle sigma ^ {NRL} (epsilon) = {frac {A_ {5} + {ig (} (A_ {4} -A_ {3} epsilon) ^ {2} +1) {ig)} ^ {- 1 } A_ {2}} {эпсилон (e ^ {A_ {1} эпсилон ^ {- 1/2}} - 1)}}}$ со следующими значениями коэффициентов:

Bosch-Hale^[37] также сообщает расчетные сечения R-матрицы, соответствующие данным наблюдений с Рациональные аппроксимирующие коэффициенты Паде. Если энергия выражена в кэВ, а сечение - в миллибарнах, коэффициент имеет вид:

${displaystyle sigma ^ {ext {Bosch-Hale}} (эпсилон) = {frac {A_ {1} + эпсилон {igg (} A_ {2} + эпсилон {ig (} A_ {3} + эпсилон (A_ {4}) + эпсилон A_ {5}) {ig)} {igg)}} {1 + эпсилон {igg (} B_ {1} + эпсилон {ig (} B_ {2} + эпсилон (B_ {3} + эпсилон B_ {4) }) {ig)} {igg)}}}}$, со значениями коэффициентов:

Коэффициенты Боша-Хейла для сечения плавления

	ДТ (1)	DD (2ii)	DHe3(3)	В4
${displaystyle epsilon _ {G}}$	31.3970	68.7508	31.3970	34.3827
A1	5.5576e4	5.7501e6	5,3701e4	6.927e4
A2	2.1054e2	2,5226e3	3,3027e2	7,454e8
A3	-3.2638e-2	4.5566e1	-1,2706e-1	2.050e6
A4	1.4987e-6	0	2.9327e-5	5.2002e4
A5	1,8181e-10	0	-2,5151e-9	0
B1	0	-3.1995e-3	0	6.38e1
Би 2	0	-8.5530e-6	0	-9,95e-1
B3	0	5.9014e-8	0	6.981e-5
B4	0	0	0	1,728e-4
Применимый диапазон энергий [кэВ]	0.5-5000	0.3-900	0.5-4900	0.5-550
${displaystyle (Delta S) _ {ext {max}} \%}$	2.0	2.2	2.5	1.9

Ядерные сечения, усредненные по Максвеллу

В термоядерных системах, находящихся в тепловом равновесии, частицы находятся в Распределение Максвелла – Больцмана, что означает, что частицы имеют диапазон энергий, сосредоточенных вокруг температуры плазмы. Солнце, плазма с магнитным удержанием и термоядерные системы с инерционным удержанием хорошо моделируются как находящиеся в тепловом равновесии. В этих случаях представляет интерес сечение слияния, усредненное по распределению Максвелла-Больцмана. В формуляре физики плазмы Морской исследовательской лаборатории приведены усредненные по Максвеллу реактивности сечений термоядерного синтеза в ${displaystyle cm ^ {3} / sec}$.

Для энергии ${displaystyle Tleq 25 {ext {keV}}}$ данные могут быть представлены:

${displaystyle ({overline {sigma v}}) _ {DD} = 2.33 * 10 ^ {- 14} * T ^ {- 2/3} * e ^ {- 18.76T ^ {- 1/3}} {frac {{ext {cm}} ^ {3}} {ext {sec}}}}$

${displaystyle ({overline {sigma v}}) _ {DT} = 3,68 * 10 ^ {- 12} * T ^ {- 2/3} * e ^ {- 19,94T ^ {- 1/3}} {frac {{ext {cm}} ^ {3}} {ext {sec}}}}$
с ${displaystyle T}$ в единицах ${displaystyle кэВ}$.

Смотрите также

Журналы

• Fusion Engineering и дизайн
• Наука и технологии термоядерного синтеза
• Журнал термоядерной энергии
• Термоядерная реакция

Рекомендации

дальнейшее чтение

• "Что такое ядерный синтез?". NuclearFiles.org. Архивировано из оригинал 28 сентября 2006 г.. Получено 12 января 2006.
• С. Ацени; Дж. Мейер-тер-Вен (2004). «Реакции ядерного синтеза» (PDF). Физика инерционного синтеза. University of Oxford Press. ISBN 978-0-19-856264-1. Архивировано из оригинал (PDF) 24 января 2005 г.
• Дж. Брамфил (22 мая 2006 г.). «Хаос может держать синтез под контролем». Природа. Дои:10.1038 / news060522-2. S2CID 62598131.
• Р. В. Бюссар (9 ноября 2006 г.). «Следует ли Google перейти на ядерную энергетику? Чистая, дешевая, ядерная энергия». Google TechTalks. Архивировано из оригинал 26 апреля 2007 г.
• А. Вениш; Р. Кромп; Д. Рейнбергер (ноябрь 2007 г.). «Наука или фантастика: есть ли будущее у ядерной энергетики?» (PDF). Австрийский институт экологии.
• У. Дж. Наттолл (сентябрь 2008 г.). «Синтез как источник энергии: проблемы и возможности» (PDF). Отчет Института Физики.
• М. Кикучи, К. Лакнер и М. К. Тран (2012). Физика синтеза. Международное агентство по атомной энергии. п. 22. ISBN 9789201304100.

внешняя ссылка

Викискладе есть медиафайлы по теме Термоядерная реакция.

• NuclearFiles.org—Хранилище документов по атомной энергетике.
• Аннотированная библиография по ядерному синтезу из Цифровой библиотеки ядерных вопросов Алсос
• Формуляр NRL Fusion

Организации

• Сайт Tokamak Energy (Милтон Парк, Абингдон)
• Веб-сайт Fusion for Energy
• Веб-сайт ИТЭР (Международный термоядерный экспериментальный реактор)
• Веб-сайт CCFE (Калемский центр термоядерной энергии)
• Сайт JET (Joint European Torus)
• Сайт Института синтеза Нака при JAEA (Японское агентство по атомной энергии)