WikiDer > Оптический пинцет

Оптический пинцет (первоначально назывался однолучевая градиентная силовая ловушка) - это научные инструменты, использующие лазер луч для удержания и перемещения микроскопических и субмикроскопических объектов, таких как атомы, наночастицы и капли, аналогично пинцет. Если объект находится в воздухе или вакуум без дополнительной поддержки его можно назвать оптическая левитация.

Лазерный свет обеспечивает сила притяжения или отталкивания (обычно порядка пиконьютоны), в зависимости от относительной показатель преломления между частицей и окружающей средой. Левитация возможна, если сила света противодействует сила притяжения. Захваченные частицы обычно микронразмер или меньше. Диэлектрик и поглощающий частицы тоже могут быть захвачены.

Оптические пинцеты используются в биология и лекарство (например, чтобы схватить и удерживать один бактерия или же клетка как сперматозоид, кровяная клетка или же ДНК), наноинженерия и нанохимия (изучать и строить материалы из одиночных молекулы), квантовая оптика и квантовая оптомеханика (для изучения взаимодействия одиночных частиц со светом). Развитие оптического пинцета Артур Ашкин был отмечен 2018 Нобелевская премия по физике.

История и развитие

Об обнаружении оптического рассеяния и градиентных сил на частицах микронного размера впервые сообщил в 1970 году Артур Ашкин, ученый, работающий в Bell Labs.^[1] Спустя годы Ашкин и его коллеги сообщили о первом наблюдении того, что сейчас обычно называют оптическим пинцетом: сильно сфокусированный луч света, способный удерживать микроскопические частицы в стабильном состоянии в трех измерениях.^[2] В 2018 году за эту разработку Ашкину была присуждена Нобелевская премия по физике.

Один из авторов этой основополагающей статьи 1986 года, Стивен Чу, продолжил использовать оптический пинцет в своей работе над охлаждение и захват нейтральных атомов.^[3] Это исследование принесло Чу Нобелевская премия 1997 года по физике вместе с Клод Коэн-Таннуджи и Уильям Д. Филлипс.^[4] В интервью Стивен Чу описал, как Ашкин впервые представил оптическое выщипывание как метод захвата атомов.^[5] Ашкину удавалось улавливать более крупные частицы (от 10 до 10 000 нанометров в диаметре), но Чу выпало расширить эти методы до улавливания нейтральных атомов (0,1 нанометра в диаметре) с использованием резонансного лазерного света и магнитной градиентной ловушки (см. Магнитооптическая ловушка).

В конце 1980-х гг. Артур Ашкин и Джозеф М. Дзедзич продемонстрировали первое применение этой технологии в биологических науках, используя ее, чтобы поймать человека в ловушку. вирус табачной мозаики и кишечная палочка бактерия.^[6] На протяжении 1990-х годов и позже исследователям нравилось Карлос Бустаманте, Джеймс Спудич, и Стивен Блок впервые применил оптическую ловушку силовая спектроскопия для характеристики биологических моторов на молекулярном уровне. Эти молекулярные моторы широко распространены в биологии и отвечают за передвижение и механическое действие внутри клетки. Оптические ловушки позволяли биофизики наблюдать за силами и динамикой наноразмерных двигателей на одиночная молекула уровень; Оптическая силовая спектроскопия ловушек с тех пор привела к большему пониманию стохастической природы этих молекул, генерирующих силу.

Оптический пинцет оказался полезным и в других областях биологии. Они используются в синтетической биологии для создания тканеподобных сетей искусственных клеток,^[7] и сплавить синтетические мембраны вместе^[8] для инициирования биохимических реакций.^[7] Они также широко используются в генетических исследованиях. ^[9] и исследования структуры и динамики хромосом.^[10] В 2003 году методы оптического пинцета были применены в области сортировки клеток; создавая картину большой оптической интенсивности на площади образца, клетки можно сортировать по их внутренним оптическим характеристикам.^[11][12] Оптический пинцет также использовался для исследования цитоскелетизмерить вязко-эластичный свойства биополимеры,^[13] и учеба подвижность клеток. В 2011 году был предложен биомолекулярный анализ, в котором кластеры наночастиц, покрытых лигандом, оптически захватываются и оптически обнаруживаются после кластеризации, индуцированной целевыми молекулами.^[14] и экспериментально продемонстрирован в 2013 году.^[15]

В Эффект Капицы – Дирака эффективно продемонстрированный в 2001 году, использует стоячие волны света для воздействия на пучок частиц.

Исследователи также работали над преобразованием оптических пинцетов из больших и сложных инструментов в более мелкие и простые для использования теми, у кого небольшой бюджет на исследования.^[3][16]

Физика

Диэлектрические объекты притягиваются к центру луча, немного выше перетяжки луча, как описано в тексте. Сила, приложенная к объекту, линейно зависит от его смещения от центра ловушки, как и в случае простой пружинной системы. Это восстанавливающая сила и, следовательно, равна ${ displaystyle -k _ { mathrm {trap}} x}$.

Общее описание

Оптические пинцеты способны манипулировать нанометровыми и микронными размерами. диэлектрик частиц за счет приложения чрезвычайно малых сил через сильно сфокусированный лазер луч. Луч обычно фокусируется, направляя его через объектив микроскопа. Самая узкая точка сфокусированного луча, известная как луч талии, содержит очень сильный электрическое поле градиент. Диэлектрические частицы притягиваются по градиенту к области самого сильного электрического поля, которая является центром пучка. Лазерный свет также имеет тенденцию прикладывать силу к частицам в луче вдоль направления распространения луча. Это связано с сохранение импульса: фотоны, которые поглощаются или рассеиваются крошечной диэлектрической частицей, передают импульс диэлектрической частице. Это известно как сила рассеяния, и в результате частица немного смещается вниз по потоку от точного положения перетяжки луча, как показано на рисунке.

Оптические ловушки - очень чувствительные инструменты, способные манипулировать и обнаруживать субнанометровые смещения для субмикронных диэлектрических частиц.^[17] По этой причине они часто используются для манипулирования и изучения отдельных молекул путем взаимодействия с бусинкой, прикрепленной к этой молекуле. ДНК и белки^[18] и ферменты взаимодействующие с ним обычно изучаются таким образом.

Для количественных научных измерений большинство оптических ловушек работают таким образом, что диэлектрическая частица редко перемещается далеко от центра ловушки. Причина этого в том, что сила, приложенная к частице, линейна по отношению к ее смещению от центра ловушки, пока смещение невелико. В этом смысле оптическую ловушку можно сравнить с простой пружиной, которая следует Закон Гука.

Детальный вид

Правильное объяснение поведения оптического захвата зависит от размера захваченной частицы относительно длины волны света, используемого для ее улавливания. В случаях, когда размеры частицы намного больше, чем длина волны, достаточно простой обработки лучевой оптикой. Если длина волны света намного превышает размеры частицы, частицы можно рассматривать как электрические диполи в электрическом поле. Единственные точные модели для оптического захвата диэлектрических объектов размером порядка длины волны захватывающего пучка включают обработку либо зависящей от времени, либо временной гармоники. Уравнения Максвелла используя соответствующие граничные условия.

Лучевая оптика

Объяснение лучевой оптики (несфокусированный лазер). Когда шарик смещается от центра луча (правое изображение), большее изменение импульса более интенсивных лучей приводит к тому, что результирующая сила прилагается обратно к центру лазера. Когда борт центрирован по бокам на балке (левое изображение), результирующая боковая сила равна нулю. Но несфокусированный лазер по-прежнему вызывает силу, направленную в сторону от лазера.

Объяснение лучевой оптики (сфокусированный лазер). В дополнение к удержанию шарика в центре лазера, сфокусированный лазер также удерживает шарик в фиксированном осевом положении: изменение импульса сфокусированных лучей вызывает силу в направлении лазерного фокуса, когда шарик находится впереди (слева изображение) или позади (правое изображение) лазерного фокуса. Таким образом, бусинка останется немного позади фокуса, где эта сила компенсирует силу рассеяния.

В случаях, когда диаметр захваченной частицы значительно больше длины волны света, явление захвата можно объяснить с помощью лучевой оптики. Как показано на рисунке, отдельные лучи света, испускаемые лазером, будут преломленный когда он входит и выходит из диэлектрического валика. В результате луч выйдет в направлении, отличном от того, в котором он возник. Поскольку свет имеет импульс связанное с ним, это изменение направления указывает на то, что его импульс изменился. Из-за Третий закон Ньютона, должно быть одинаковое и противоположное изменение импульса частицы.

Большинство оптических ловушек работают с Гауссов пучок (ТЕА₀₀ режим) интенсивность профиля. В этом случае, если частица перемещается из центра пучка, как показано в правой части рисунка, частица имеет результирующую силу, возвращающую ее к центру ловушки, поскольку более интенсивные пучки передают большее изменение импульса в сторону центр ловушки, чем менее интенсивные пучки, которые передают меньшее изменение импульса вдали от центра ловушки. Общее изменение импульса или силы возвращает частицу в центр ловушки.

Если частица расположена в центре луча, то отдельные лучи света симметрично преломляются через частицу, в результате чего отсутствует результирующая боковая сила. Суммарная сила в этом случае действует в осевом направлении ловушки, что нейтрализует силу рассеяния лазерного света. Компенсация этой силы осевого градиента с помощью силы рассеяния - это то, что заставляет валик стабильно захватываться немного ниже по потоку от перетяжки луча.

Стандартный пинцет работает с захватывающим лазером, распространяющимся в направлении силы тяжести.^[19] а перевернутый пинцет работает против силы тяжести.

Электродипольное приближение

В случаях, когда диаметр захваченной частицы значительно меньше длины волны света, условия для Рэлеевское рассеяние выполнены и частицу можно рассматривать как точку диполь в неоднородном электромагнитное поле. Сила, приложенная к одному заряду в электромагнитном поле, известна как Сила Лоренца,

${ displaystyle mathbf {F_ {1}} = q left ( mathbf {E_ {1}} + { frac {d mathbf {x_ {1}}} {dt}} times mathbf {B}) верно).}$

Силу, действующую на диполь, можно рассчитать, подставив два члена для электрического поля в приведенное выше уравнение, по одному для каждого заряда. В поляризация диполя ${ Displaystyle mathbf {p} = д mathbf {d},}$ куда ${ displaystyle mathbf {d}}$ расстояние между двумя зарядами. Для точечного диполя расстояние равно бесконечно малый, ${ displaystyle mathbf {x} _ {1} - mathbf {x} _ {2}.}$ Учитывая, что два заряда имеют противоположные знаки, сила принимает вид

${ Displaystyle { begin {align} mathbf {F} & = q left ( mathbf {E_ {1}} left (x, y, z right) - mathbf {E_ {2}} left (x, y, z right) + { frac {d ( mathbf {x} _ {1} - mathbf {x} _ {2})} {dt}} times mathbf {B} right ) & = q left ( mathbf {E_ {1}} left (x, y, z right) + left (( mathbf {x} _ {1} - mathbf {x} _ { 2}) cdot nabla right) mathbf {E} - mathbf {E_ {1}} left (x, y, z right) + { frac {d ( mathbf {x} _ {1 } - mathbf {x} _ {2})} {dt}} times mathbf {B} right). конец {выровнено}}}$

Обратите внимание, что ${ displaystyle mathbf {E_ {1}}}$ отменяет. Умножая на заряд, ${ displaystyle q}$, преобразует позицию, ${ displaystyle mathbf {x}}$, в поляризацию, ${ displaystyle mathbf {p}}$,

${ Displaystyle { begin {выровнено} mathbf {F} & = left ( mathbf {p} cdot nabla right) mathbf {E} + { frac {d mathbf {p}} {dt }} times mathbf {B} & = alpha left [ left ( mathbf {E} cdot nabla right) mathbf {E} + { frac {d mathbf {E}} {dt}} times mathbf {B} right], конец {выровнен}}}$

где во втором равенстве предполагалось, что диэлектрическая частица является линейной (т.е. ${ displaystyle mathbf {p} = alpha mathbf {E}}$).

На заключительных этапах будут использоваться два равенства: (1) Равенство векторного анализа, (2) Закон индукции Фарадея.

1. ${ displaystyle left ( mathbf {E} cdot nabla right) mathbf {E} = nabla left ({ frac {1} {2}} E ^ {2} right) - mathbf {E} times left ( nabla times mathbf {E} right)}$
2. ${ displaystyle nabla times mathbf {E} = - { frac { partial mathbf {B}} { partial t}}}$

Во-первых, векторное равенство будет вставлено для первого члена в силовом уравнении выше. Уравнение Максвелла будет подставлено вместо второго члена в векторном равенстве. Тогда два члена, содержащие производные по времени, можно объединить в один член.^[20]

${ displaystyle { begin {align} mathbf {F} & = alpha left [{ frac {1} {2}} nabla E ^ {2} - mathbf {E} times left ( nabla times mathbf {E} right) + { frac {d mathbf {E}} {dt}} times mathbf {B} right] & = alpha left [{ frac { 1} {2}} nabla E ^ {2} - mathbf {E} times left (- { frac {d mathbf {B}} {dt}} right) + { frac {d mathbf {E}} {dt}} times mathbf {B} right] & = alpha left [{ frac {1} {2}} nabla E ^ {2} + { frac { d} {dt}} left ( mathbf {E} times mathbf {B} right) right]. конец {выровнено}}}$

Второй член в последнем равенстве - это производная по времени от величины, которая связана через мультипликативную константу с величиной Вектор Пойнтинга, который описывает мощность на единицу площади, проходящей через поверхность. Поскольку мощность лазера постоянна при выборке на частотах, намного превышающих частоту лазерного света ~ 10¹⁴ Гц, производная этого члена в среднем равна нулю, а силу можно записать как^[21]

${ displaystyle mathbf {F} = { frac {1} {2}} alpha nabla E ^ {2} = { frac {2 pi n_ {0} a ^ {3}} {c}} left ({ frac {m ^ {2} -1} {m ^ {2} +2}} right) nabla I ( mathbf {r}),}$

где во второй части мы учли наведенный дипольный момент (в единицах МКС) сферической диэлектрической частицы: ${ displaystyle alpha = 4 pi n_ {0} ^ {2} epsilon _ {0} a ^ {3} (m ^ {2} -1) / (m ^ {2} +2) mathbf { E} ( mathbf {r}, t)}$, куда ${ displaystyle a}$ - радиус частицы, ${ displaystyle n_ {0}}$ - показатель преломления частицы и ${ displaystyle m = n_ {0} / n_ {1}}$ - относительный показатель преломления между частицей и средой. Квадрат величины электрического поля равен силе луча как функции положения. Таким образом, результат показывает, что сила, действующая на диэлектрическую частицу, если рассматривать ее как точечный диполь, пропорциональна градиенту интенсивности пучка. Другими словами, описанная здесь градиентная сила стремится привлечь частицу в область наибольшей интенсивности. На самом деле сила рассеяния света действует против градиентной силы в осевом направлении ловушки, в результате чего положение равновесия немного смещается вниз по потоку от максимума интенсивности. В приближении Рэлея мы также можем записать силу рассеяния в виде

${ displaystyle mathbf {F} _ { text {scat}} ( mathbf {r}) = { frac {k ^ {4} alpha ^ {2}} {6 pi cn_ {0} ^ { 3} epsilon _ {0} ^ {2}}} I ( mathbf {r}) { hat {z}} = { frac {8 pi n_ {0} k ^ {4} a ^ {6 }} {3c}} left ({ frac {m ^ {2} -1} {m ^ {2} +2}} right) ^ {2} I ( mathbf {r}) { hat { z}}.}$

Поскольку рассеяние изотропно, чистый импульс передается в прямом направлении. На квантовом уровне мы представляем градиентную силу как прямое рэлеевское рассеяние, при котором идентичные фотоны создаются и аннигилируют одновременно, в то время как в силе рассеяния (излучения) падающие фотоны движутся в одном направлении и «рассеиваются» изотропно. Путем сохранения импульса частица должна накапливать исходные импульсы фотонов, вызывая в них прямую силу.^[22]

Приближение гармонического потенциала

Полезный способ изучить взаимодействие атома в гауссовом пучке - взглянуть на приближение гармонического потенциала профиля интенсивности, который испытывает атом. В случае двухуровневого атома испытываемый потенциал связан с его AC Stark Shift,

${ displaystyle mathbf { Delta E} _ { text {AC Stark}} = { frac {3 pi c ^ {2} Gamma mu} {2 omega _ {0} ^ {3} дельта}} mathbf {I (r, z)}}$

куда ${ displaystyle Gamma}$ - естественная ширина линии возбужденного состояния, ${ displaystyle mu}$ - электрическая дипольная связь, ${ displaystyle omega _ {o}}$ - частота перехода, а ${ displaystyle delta}$ - расстройка или разница между частотой лазера и частотой перехода.

Интенсивность профиля гауссова пучка характеризуется длиной волны ${ displaystyle ( lambda)}$, минимальная талия ${ Displaystyle (ш_ {о})}$, а мощность луча ${ displaystyle (P_ {o})}$. Следующие формулы определяют профиль балки:

${ displaystyle I (r, z) = I_ {0} left ({ frac {w_ {0}} {w (z)}} right) ^ {2} e ^ {- { frac {2r ^ {2}} {w ^ {2} (z)}}}}$

${ displaystyle w (z) = w_ {0} { sqrt {1+ left ({ frac {z} {z_ {R}}} right) ^ {2}}}}$

${ displaystyle z_ {R} = { frac { pi w_ {0} ^ {2}} { lambda}}}$

${ displaystyle P_ {0} = { frac {1} {2}} pi I_ {0} w_ {0} ^ {2}}$

Чтобы аппроксимировать этот гауссов потенциал как в радиальном, так и в осевом направлениях пучка, профиль интенсивности должен быть расширен до второго порядка по ${ displaystyle z}$ и ${ displaystyle r}$ за ${ displaystyle r = 0}$ и ${ displaystyle z = 0}$ соответственно и приравнивается к гармоническому потенциалу ${ displaystyle { frac {1} {2}} м ( omega _ {z} ^ {2} z ^ {2} + omega _ {r} ^ {2} r ^ {2})}$. Эти расширения оцениваются с учетом фиксированной мощности.

${ displaystyle { frac {1} {2!}} { frac { partial ^ {2} I} { partial z ^ {2}}} { Biggr |} _ {r, z = 0} z ^ {2} = { frac {2P_ {0} lambda ^ {2}} { pi ^ {3} w_ {0} ^ {6}}} z ^ {2} = { frac {1} { 2}} м omega _ {z} ^ {2} z ^ {2}}$

${ displaystyle { frac {1} {2!}} { frac { partial ^ {2} I} { partial r ^ {2}}} { Biggr |} _ {r, z = 0} r ^ {2} = { frac {4P_ {0}} { pi w_ {0} ^ {4}}} r ^ {2} = { frac {1} {2}} m omega _ {r} ^ {2} г ^ {2}}$

Это означает, что при решении для частот гармоник (или частот ловушек при рассмотрении оптических ловушек для атомов) частоты задаются как:

${ displaystyle omega _ {r} = { sqrt { frac {8P_ {0}} { pi mw_ {0} ^ {4}}}}}$

${ displaystyle omega _ {z} = { sqrt { frac {4P_ {0} lambda ^ {2}} {m pi ^ {3} w_ {0} ^ {6}}}}}$

так что относительные частоты захвата для радиального и осевого направлений как функция только масштаба перетяжки пучка как:

${ displaystyle { frac { omega _ {r}} { omega _ {z}}} = { sqrt {2}} { frac {w_ {0} pi} { lambda}}}$

Оптическая левитация

Чтобы поднять частицу в воздух, направленной вниз силе тяжести должны противодействовать силы, возникающие из фотон импульс передача. Обычно фотон радиационное давление сфокусированного лазерного луча достаточной интенсивности противодействует направленной вниз силе тяжести, а также предотвращает боковую (из стороны в сторону) и вертикальную нестабильность, обеспечивая стабильную оптическая ловушка способен удерживать мелкие частицы во взвешенном состоянии.

Размер микрометра (от нескольких до 50 мкм в диаметре) прозрачный диэлектрик сферы, такие как плавленый кварц сферы, масло или капли воды, используются в этом типе экспериментов. Лазерное излучение можно зафиксировать в длина волны например, лазер на ионах аргона или настраиваемый краситель лазер. Лазер мощность требуется порядка 1 Ватт сфокусированы до размера пятна в несколько десятков микрометров. Явления, связанные с морфологические резонансы в сферическом оптический резонатор были изучены несколькими исследовательскими группами.

Для блестящего объекта, такого как металлическая микросфера, не удалось добиться стабильной оптической левитации. Теоретически возможна также оптическая левитация макроскопического объекта,^[23] и может быть улучшен с помощью наноструктурирования.^[24]

Материалы, которые были успешно левитированы, включают черный щелок, оксид алюминия, вольфрам и никель.^[25]

Настройки

Общая схема оптического пинцета, содержащая только самые основные компоненты.

Самая простая установка оптического пинцета, вероятно, будет включать в себя следующие компоненты: лазер (обычно Nd: YAG), расширитель луча, некоторая оптика, используемая для управления положением луча в плоскости образца, объектив микроскопа и конденсатор для создания ловушки в плоскости образца детектор положения (например, квадрант фотодиод) для измерения смещения луча и источника освещения микроскопа, подключенного к CCD камера.

An Nd: YAG лазер (Длина волны 1064 нм) - распространенный выбор лазера для работы с биологическими образцами. Это связано с тем, что такие образцы (в основном водные) имеют низкий коэффициент поглощения на этой длине волны.^[26] Рекомендуется низкое поглощение, чтобы свести к минимуму повреждение биологического материала, иногда называемое зрение. Возможно, наиболее важным фактором при проектировании оптического пинцета является выбор объектива. Для стабильной ловушки требуется, чтобы градиентная сила, зависящая от числовая апертура (NA) объектива, быть больше силы рассеяния. Подходящие объективы обычно имеют числовую апертуру от 1,2 до 1,4.^[27]

Хотя существуют альтернативы, возможно, самый простой метод определения положения включает отображение лазера захвата, выходящего из камеры для образца, на квадрантный фотодиод. Боковые отклонения балки измеряются аналогично тому, как это делается с помощью атомно-силовая микроскопия (АСМ).

Расширяя луч, излучаемый лазером, чтобы заполнить отверстие объектива приведет к более плотному, ограниченному дифракцией пятну.^[28] В то время как боковое перемещение ловушки относительно образца может быть достигнуто путем перемещения предметного стекла микроскопа, большинство установок для пинцета имеют дополнительную оптику, предназначенную для перемещения луча, чтобы обеспечить дополнительную степень свободы перемещения. Это можно сделать, переместив первую из двух линз, обозначенных на рисунке как «Beam Steering». Например, перемещение этой линзы в боковой плоскости приведет к лучу, отклоненному в боковом направлении от того, что изображено на рисунке. Если расстояние между линзами управления лучом и объективом выбрано правильно, это будет соответствовать аналогичному отклонению перед входом в объектив и в результате боковой перевод в плоскости образца. Положение перетяжки пучка, то есть фокуса оптической ловушки, можно регулировать осевым смещением исходной линзы. Такое осевое смещение приводит к небольшому расхождению или схождению луча, конечным результатом чего является смещение в осевом направлении перетяжки луча в камере для образца.^[29]

Визуализация плоскости образца обычно достигается за счет освещения через отдельный источник света, подключенный к оптическому пути в противоположном направлении с помощью дихроичные зеркала. Этот свет падает на камеру CCD и может быть просмотрен на внешнем мониторе или использован для отслеживания положения захваченной частицы с помощью видео слежение.

Альтернативные режимы лазерного луча

В большинстве оптических пинцетов используются обычный ТЭМ₀₀ Гауссовы пучки. Однако для улавливания частиц использовался ряд других типов лучей, в том числе лазерные лучи высокого порядка, т.е. Пучки Эрмита-Гаусса (ТЕА_ху), Пучки Лагерра-Гаусса (ЛГ) (ТЕА_pl) и Бесселевые балки.

Оптический пинцет, основанный на пучках Лагерра-Гаусса, обладает уникальной способностью захватывать частицы, которые обладают оптическим отражением и поглощением.^[30][31][32] Пучки Лагерра-Гаусса также обладают хорошо определенным орбитальный угловой момент который может вращать частицы.^[33][34] Это достигается без внешнего механического или электрического управления лучом.

Лучи Бесселя как нулевого, так и более высокого порядка также обладают уникальной способностью выщипывать. Они могут захватывать и вращать несколько частиц, находящихся на расстоянии миллиметра друг от друга, и даже вокруг препятствий.^[35]

Микромашины могут управляться этими уникальными оптическими лучами из-за их внутреннего механизма вращения из-за вращение и орбитальный угловой момент света.^[36]

Мультиплексный оптический пинцет

Типичная установка использует один лазер для создания одной или двух ловушек. Обычно две ловушки образуются путем разделения лазерного луча на два ортогонально поляризованных луча. Операции оптического пинцета с более чем двумя ловушками могут быть реализованы путем разделения времени одного лазерного луча между несколькими оптическими пинцетами,^[37] или путем дифракционного разделения луча на несколько ловушек. С акустооптическими дефлекторами или гальванометр-Зеркала, единственный лазерный луч может быть разделен между сотнями оптических пинцетов в фокальной плоскости или распространен в протяженную одномерную ловушку. Специально разработанные дифракционные оптические элементы могут разделить одиночный входной луч на сотни непрерывно освещаемых ловушек в произвольных трехмерных конфигурациях. Голограмма, образующая ловушку, также может определять структуру мод каждой ловушки индивидуально, создавая, например, массивы оптических вихрей, оптических пинцетов и голографических ловушек. При реализации с пространственный модулятор светатакие голографические оптические ловушки также могут перемещать объекты в трех измерениях.^[38] Усовершенствованные формы голографических оптических ловушек с произвольными пространственными профилями, в которых плавность интенсивности и фазы регулируется, находят применение во многих областях науки, от микроманипуляций до ультрахолодные атомы.^[39]

Одномодовые оптические волокна

Стандартная волоконно-оптическая ловушка основана на том же принципе, что и оптическая ловушка, но с гауссовым лазерным лучом, проходящим через оптоволокно. Если один конец оптического волокна сформован в линза-подобная грань, почти гауссов пучок, переносимый одномодовым стандартным волокном, будет сфокусирован на некотором расстоянии от конца волокна. Эффективной числовой апертуры такой сборки обычно недостаточно для создания полностью трехмерной оптической ловушки, а только для двухмерной ловушки (оптический захват и манипулирование объектами будут возможны только тогда, когда, например, они находятся в контакте с поверхностью).^[40]Настоящий трехмерный оптический захват на основе одиночного волокна с точкой захвата, которая почти не контактирует с концом волокна, был реализован на основе нестандартной конфигурации волокна с кольцевой сердцевиной и геометрии полного внутреннего отражения.^[41]

С другой стороны, если концы волокна не сформованы, лазер, выходящий из волокна, будет расходиться, и, таким образом, стабильная оптическая ловушка может быть реализована только путем уравновешивания градиента и силы рассеяния от двух противоположных концов волокна. Градиентная сила будет захватывать частицы в поперечном направлении, в то время как осевой Оптическая сила возникает из-за силы рассеяния двух встречных лучей, выходящих из двух волокон. Равновесное положение по оси z такой захваченной бусинки находится там, где две силы рассеяния равны друг другу. Первым в этой работе был А. Констебль. и другие., Опт. Lett. 18, 1867 (1993), а затем Дж. Гак и другие., Phys. Rev. Lett. 84, 5451 (2000), которые использовали эту технику для растяжения микрочастиц. Манипулируя входной мощностью на двух концах волокна, будет увеличиваться «оптическое растяжение», которое можно использовать для измерения вязкоупругих свойств клеток с чувствительностью, достаточной для различения различных индивидуальных фенотипов цитоскелета. то есть эритроциты человека и фибробласты мыши. Недавнее испытание показало большой успех в дифференциации раковых клеток от незлокачественных с помощью двух противоположных, несфокусированных лазерных лучей.^[42]

Многомодовые ловушки на основе волокна

Вращатель оптических клеток - это волоконная лазерная ловушка, которая может удерживать и точно ориентировать живые клетки для томографической микроскопии.

В то время как в более ранних версиях волоконных лазерных ловушек использовались исключительно одномодовые пучки, М. Крейзинг и его коллеги недавно показали, что осторожное возбуждение дополнительных оптических мод в коротком отрезке оптического волокна позволяет реализовать нетривиальные геометрии захвата. Благодаря этому исследователи смогли сориентировать под микроскопом различные типы клеток человека (отдельные клетки и кластеры). Основным преимуществом технологии так называемого «оптического вращателя клеток» по сравнению со стандартными оптическими пинцетами является развязка захвата от оптики формирования изображений. Это, а также модульная конструкция и высокая совместимость расходящихся лазерных ловушек с биологическим материалом указывают на большой потенциал этого нового поколения лазерных ловушек в медицинских исследованиях и науках о жизни.^[43] Недавно была внедрена технология оптического вращателя кювет на основе адаптивная оптика, позволяющий динамически реконфигурировать оптическую ловушку в процессе работы и адаптировать ее к образцу.^[44]

Сортировка ячеек

Одна из наиболее распространенных систем сортировки клеток использует проточную цитометрию через флуоресцентная визуализация. В этом методе суспензия биологических клеток сортируется в два или более контейнеров в зависимости от конкретных флуоресцентных характеристик каждой клетки во время вспомогательного потока. Используя электрический заряд, в котором находится клетка, клетки затем сортируются на основании измерений интенсивности флуоресценции. Процесс сортировки осуществляется системой электростатического отклонения, которая направляет ячейки в контейнеры в зависимости от их заряда.

В процессе сортировки с оптическим управлением клетки перетекают в оптический ландшафт, то есть в двумерные или трехмерные оптические решетки. Без какого-либо индуцированного электрического заряда клетки будут сортировать на основе их собственных свойств показателя преломления и могут быть реконфигурируемы для динамической сортировки. Оптическую решетку можно создать с помощью дифракционной оптики и оптических элементов.^[11]

С другой стороны, К. Ладавак и другие. использовали пространственный модулятор света, чтобы спроектировать картину интенсивности, чтобы обеспечить процесс оптической сортировки.^[45] К. Сяо и Д. Г. Гриер применили голографическую видеомикроскопию, чтобы продемонстрировать, что этот метод может сортировать коллоидные сферы с разрешением в доли на тысячу по размеру и показателю преломления.^[46]

Основным механизмом сортировки является расположение точек оптической решетки. Поскольку ячейка течет через оптическую решетку, возникают силы, возникающие из-за частиц сила сопротивления которая напрямую конкурирует с силой оптического градиента (См. Физика оптического пинцета) от точки оптической решетки. Путем смещения расположения точки оптической решетки получается предпочтительный оптический путь, в котором оптические силы являются доминирующими и смещенными. С помощью потока ячеек возникает результирующая сила, которая направляется вдоль этого предпочтительного оптического пути. Следовательно, существует зависимость скорости потока от силы оптического градиента. Регулируя эти две силы, можно получить хорошую эффективность оптической сортировки.

Соревнование сил в среде сортировки требует тонкой настройки, чтобы добиться успеха в высокоэффективной оптической сортировке. Потребность в основном касается баланса сил; сила сопротивления из-за потока жидкости и сила оптического градиента из-за расположения пятна интенсивности.

Ученые из Университета Сент-Эндрюс получили значительное финансирование из Великобритании. Совет по инженерным и физическим наукам (EPSRC) для оптической сортировочной машины. Эта новая технология может составить конкуренцию традиционной сортировке клеток, активируемой флуоресценцией.^[47]

Evanescent fields

An мимолетное поле^[48] это остаток оптическое поле что "протекает" во время полное внутреннее отражение. Эта «утечка» света гаснет с экспоненциальной скоростью. Мимолетное поле нашло ряд применений в построении изображений с нанометровым разрешением (микроскопия); оптические микроманипуляции (оптический пинцет) становятся все более актуальными в исследованиях.

В оптическом пинцете можно создать непрерывное исчезающее поле, когда свет распространяется через оптический волновод (несколько полное внутреннее отражение). Результирующее исчезающее поле имеет направление и будет продвигать микрочастицы по своему пути распространения. Первыми в этой работе выступили С. Кавата и Т. Сугиура в 1992 году, которые показали, что поле может взаимодействовать с частицами, находящимися поблизости, порядка 100 нанометров.^[49]

Это прямое взаимодействие поля рассматривается как тип туннелирования фотонов через зазор от призмы к микрочастицам. Результатом является направленная оптическая движущая сила.

В последней обновленной версии оптического пинцета с быстрым полем используется расширенный оптический ландшафтный узор для одновременного направления большого количества частиц в предпочтительном направлении без использования волновод. Это называется безобъективным оптическим треппингом (LOT). Упорядоченному движению частиц способствует введение Ronchi Ruling который создает четко определенные оптические потенциальные ямы (заменяя волновод). Это означает, что частицы движутся исчезающим полем, будучи захваченными линейными яркими полосами. В настоящее время ученые также работают над сфокусированными мимолетными полями.

Другой подход, который был недавно предложен, использует поверхностные плазмоны, которые представляют собой усиленную затухающую волну, локализованную на границе раздела металл / диэлектрик. Усиленное силовое поле, испытываемое коллоидными частицами, подвергающимися воздействию поверхностных плазмонов на плоской границе раздела металл / диэлектрик, было впервые измерено с помощью фотонного силового микроскопа, при этом общая величина силы оказалась в 40 раз сильнее, чем у обычной затухающей волны.^[50] Путем нанесения на поверхность рисунка золотых микроскопических островков можно получить селективный и параллельный захват на этих островках. Силы последнего оптического пинцета лежат в диапазоне фемтоньютонов.^[51]

Мимолетное поле также можно использовать для улавливания холодные атомы и молекулы вблизи поверхности оптического волновода или оптическое нановолокно.^[52][53]

Косвенный подход

Мин Ву, а Калифорнийский университет в Беркли Профессор электротехники и компьютерных наук изобрел новый оптоэлектронный пинцет.

Ву преобразовал оптическую энергию маломощных светоизлучающих диодов (СИД) в электрическую энергию через фотопроводящую поверхность. Идея состоит в том, чтобы позволить светодиоду включать и выключать фотопроводящий материал через его тонкую проекцию. Поскольку оптический рисунок можно легко преобразовать с помощью оптической проекции, этот метод обеспечивает высокую гибкость переключения различных оптических ландшафтов.

Процесс манипуляции / выщипывания осуществляется путем изменения электрического поля, вызванного световым узором. Частицы будут либо притягиваться, либо отталкиваться от точки воздействия из-за индуцированного электрического диполя. Частицы, взвешенные в жидкости, будут восприимчивы к градиенту электрического поля, это известно как диэлектрофорез.

Одно очевидное преимущество состоит в том, что электрическая проводимость различается для разных типов ячеек. Живые клетки имеют более низкую проводящую среду, в то время как мертвые клетки имеют минимальную проводящую среду или не имеют ее. Система может управлять примерно 10 000 ячеек или частиц одновременно.

См. Комментарии профессора Кишана Дхолакиа об этой новой технике, К. Дхолакиа, Материалы Природы 4, 579–580 (1 августа 2005 г.) News and Views.

«Система была способна перемещать живые бактерии E. coli и частицы шириной 20 микрометров, используя выходную оптическую мощность менее 10 микроватт. Это одна стотысячная мощности, необходимой для [прямого] оптического пинцета».^[54]

Оптическая привязка

Когда кластер микрочастиц захватывается монохроматическим лазерным лучом, организация микрочастиц в оптическом захвате сильно зависит от перераспределения оптических сил захвата между микрочастицами. Это перераспределение световых сил между кластером микрочастиц обеспечивает новое силовое равновесие для кластера в целом. Таким образом, мы можем сказать, что кластер микрочастиц в некоторой степени связан светом. Об одном из первых экспериментальных доказательств оптического связывания сообщили Майкл М. Бернс, Жан-Марк Фурнье и Джен А. Головченко,^[55] хотя первоначально это было предсказано Т. Тирунамачандраном.^[56] Одно из многих недавних исследований оптического связывания показало, что для системы хиральных наночастиц величина сил связывания зависит от поляризации лазерного луча и направленности самих взаимодействующих частиц,^[57] с потенциальными применениями в таких областях, как разделение энантиомеров и оптические наноманипуляции.

Флуоресцентный оптический пинцет

Чтобы одновременно манипулировать и образцами изображений, флуоресценцияоптический пинцет может быть построен вместе с флуоресцентный микроскоп.^[58] Такие инструменты особенно полезны, когда дело доходит до изучения отдельных или небольшого количества биологических молекул, которые были флуоресцентно помечены, или в приложениях, в которых флуоресценция используется для отслеживания и визуализации объектов, которые должны быть захвачены.

Этот подход был расширен для одновременного обнаружения и визуализации динамических белковых комплексов с использованием длинных и прочных привязок, созданных с помощью высокоэффективного многоступенчатого ферментативного подхода.^[59] и применяется к исследованиям дезагрегирующих машин в действии^[60].

Смотрите также

• Левитация
• Список лазерных статей
• Квантовая оптика
• Атомная оптика
• Квантовый контроль

Рекомендации

внешняя ссылка

• Видео: Левитирующие АЛМАЗЫ с помощью лазерного луча