WikiDer > Код стабилизатора

Stabilizer code

Теория квантовая коррекция ошибок играет важную роль в практической реализации и разработкеквантовые вычисления и квантовая связь устройств. Первые коды квантового исправления ошибок поразительно похожи на классические блочные коды в их эксплуатации и производительности. Квантовые коды исправления ошибок восстанавливают зашумленный,декогерированный квантовое состояние в чистое квантовое состояние. Астабилизатор добавляется квантовый код исправления ошибок вспомогательные кубитыкубитам, которые мы хотим защитить. Унитарная схема кодирования поворачивает глобальное состояние в подпространство большей Гильбертово пространство. Это очень запутанный, закодированное состояние исправляет локальные зашумленные ошибки. Квантовый код исправления ошибок делает квантовые вычисленияи квантовая связь практично, предоставляя отправителю и получателю возможность имитировать бесшумный канал кубита при заданном шумный канал кубитачей шум соответствует конкретной модели ошибки.

Теория стабилизатора квантовая коррекция ошибок позволяет импортировать некоторые классические двоичные или четвертичные коды для использования в качестве квантового кода. Однако при импорте классического кода он должен удовлетворять двойное содержание (или самоортогональность) ограничение. Исследователи нашли много примеров классических кодов, удовлетворяющих этому ограничению, но большинство классических кодов этого не делают. Тем не менее, по-прежнему полезно импортировать классические коды таким образом (хотя посмотрите, как формализм стабилизатора с помощью сцепления преодолевает эту трудность).

Математический фон

Формализм стабилизатора использует элементы Группа Паули ${displaystyle Pi}$ при формулировании квантовых кодов исправления ошибок. Набор ${displaystyle Pi = left {I, X, Y, Zight}}$ состоит из Операторы Паули:

{displaystyle Iequiv {egin {bmatrix} 1 & 0 0 & 1end {bmatrix}}, Xequiv {egin {bmatrix} 0 & 1 1 & 0end {bmatrix}}, Yequiv {egin {bmatrix} 0 & -i i & 0end {bmatrix}}, Zequiv {egin { bmatrix} 1 & 0 0 & -1end {bmatrix}}.}

Вышеупомянутые операторы действуют на одном кубит--- состояние, представленное вектором в двумерномГильбертово пространство. Операторы в ${displaystyle Pi}$ имеют собственные значения ${displaystyle pm 1}$ и либо ездитьили же антикоммутирующий. Набор ${displaystyle Pi ^ {n}}$ состоит из ${displaystyle n}$ -складывать тензорные произведения изОператоры Паули:

{displaystyle Pi ^ {n} = left {{egin {array} {c} e ^ {iphi} A_ {1} otimes cdots otimes A_ {n}: forall jin left {1, ldots, night} A_ {j} in Pi, phi слева {0, pi / 2, pi, 3pi / 2ight} end {array}} ight}.}

Элементы ${displaystyle Pi ^ {n}}$ действовать на квантовый регистр из ${displaystyle n}$ кубиты. Мы иногда опускаем тензорное произведение символы в дальнейшем так, чтобы

{displaystyle A_ {1} cdots A_ {n} Equiv A_ {1} otimes cdots otimes A_ {n}.}

В ${displaystyle n}$ -складывать Группа Паули ${displaystyle Pi ^ {n}}$ играет важную роль как для схемы кодирования, так и для процедуры исправления ошибок кода квантового стабилизатора по ${displaystyle n}$ кубиты.

Определение

Определим ${displaystyle left [n, kight]}$ стабилизатор квантового исправления ошибок код для кодирования ${displaystyle k}$ логические кубиты в ${displaystyle n}$ физические кубиты. Скорость такого кода ${displaystyle k / n}$ . Его стабилизатор ${displaystyle {mathcal {S}}}$ является абелевский подгруппа из ${displaystyle n}$ -кратная группа Паули ${displaystyle Pi ^ {n}}$ . ${displaystyle {mathcal {S}}}$ не содержит оператора ${displaystyle -I ^ {иногда n}}$ . Одновременный ${displaystyle +1}$ -собственное подпространство операторов составляет кодовое пространство. Кодовое пространство имеет размер ${displaystyle 2 ^ {k}}$ так что мы можем закодировать ${displaystyle k}$ кубиты в него. Стабилизатор ${displaystyle {mathcal {S}}}$ имеет минимальный представление с точки зрения ${displaystyle n-k}$ независимые генераторы

{displaystyle left {g_ {1}, ldots, g_ {n-k} | forall iin left {1, ldots, n-kight}, g_ {i} in {mathcal {S}} ight}.}

Генераторы независимы в том смысле, что ни один из них не является продуктом двух других (вплоть до глобальная фаза). Операторы ${displaystyle g_ {1}, ldots, g_ {n-k}}$ функционировать так же, как матрица проверки на четность делает для классического линейный блочный код.

Условия исправления ошибок стабилизатора

Одно из фундаментальных понятий в теории квантовой коррекции ошибок состоит в том, что ее достаточно для исправления дискретный ошибка установлена с поддерживать в Группа Паули ${displaystyle Pi ^ {n}}$ . Предположим, что ошибки, влияющие на закодированное квантовое состояние, представляют собой подмножество ${displaystyle {mathcal {E}}}$ из Группа Паули ${displaystyle Pi ^ {n}}$ :

{displaystyle {mathcal {E}} подмножество Pi ^ {n}.}

Потому что ${displaystyle {mathcal {E}}}$ и ${displaystyle {mathcal {S}}}$ оба подмножества ${displaystyle Pi ^ {n}}$ , ошибка ${displaystyle Ein {mathcal {E}}}$ что влияет на закодированное квантовое состояние либо ездит на работу или же антикоммуты с любым конкретным элементом ${displaystyle g}$ в ${displaystyle {mathcal {S}}}$ . Ошибка ${displaystyle E}$ исправимо, если itanticommutes с элементом ${displaystyle g}$ в ${displaystyle {mathcal {S}}}$ . Ошибка антикоммутинга ${displaystyle E}$ обнаруживается измерение каждый элемент ${displaystyle g}$ в ${displaystyle {mathcal {S}}}$ и вычисление синдрома ${displaystyle mathbf {r}}$ идентификация ${displaystyle E}$ . Синдром - бинарный вектор ${displaystyle mathbf {r}}$ с длиной ${displaystyle n-k}$ элементы которого определяют, есть ли ошибка ${displaystyle E}$ коммутирует или противостоит каждому ${displaystyle gin {mathcal {S}}}$ . Ошибка ${displaystyle E}$ который коммутирует с каждым элементом ${displaystyle g}$ в ${displaystyle {mathcal {S}}}$ исправимо тогда и только тогда, когда оно находится в ${displaystyle {mathcal {S}}}$ . Он искажает закодированное состояние, если взаимодействует с каждым элементом ${displaystyle {mathcal {S}}}$ но не лежит в ${displaystyle {mathcal {S}}}$ . Итак, кратко резюмируем условия коррекции ошибок стабилизатора: код стабилизатора может исправить любые ошибки. ${displaystyle E_ {1}, E_ {2}}$ в ${displaystyle {mathcal {E}}}$ если

{displaystyle E_ {1} ^ {dagger} E_ {2} otin {mathcal {Z}} left ({mathcal {S}} ight)}

или же

{displaystyle E_ {1} ^ {dagger} E_ {2} в {mathcal {S}}}

куда ${displaystyle {mathcal {Z}} left ({mathcal {S}} ight)}$ это централизатор из ${displaystyle {mathcal {S}}}$ (т.е. подгруппа элементов, коммутирующих со всеми членами группы ${displaystyle {mathcal {S}}}$ , также известный как коммутант).

Связь между Группа Паули и бинарные векторы

Существует простое, но полезное отображение между элементами ${displaystyle Pi}$ и двоичныйвекторное пространство ${displaystyle left (mathbb {Z} _ {2} ight) ^ {2}}$ . Это отображение дает упрощение теории квантовой коррекции ошибок. Он представляет собой квантовые коды с двоичные векторы и бинарные операции а не с Операторы Паули иматричные операции соответственно.

Сначала мы дадим отображение для однокубитного случая. Предполагать ${displaystyle left [Aight]}$ это набор классы эквивалентности из оператор ${displaystyle A}$ которые имеют то же самое фаза:

{displaystyle left [Aight] = left {eta A | eta в mathbb {C}, leftvert eta ightvert = 1ight}.}

Позволять ${displaystyle left [Pi ight]}$ - множество безфазовых операторов Паули, где ${displaystyle left [Pi ight] = left {left [Aight] | Ain Pi ight}}$ . Определите карту ${displaystyle N: left (mathbb {Z} _ {2} ight) ^ {2} ightarrow Pi}$ в качестве

{displaystyle 00 o I ,,, 01 o X ,,, 11 o Y ,,, 10 o Z}

Предполагать ${displaystyle u, vin left (mathbb {Z} _ {2} ight) ^ {2}}$ . Воспользуемся короткой рукой ${displaystyle u = left (z | xight)}$ и ${displaystyle v = left (z ^ {prime} | x ^ {prime} ight)}$ куда ${displaystyle z}$ , ${displaystyle x}$ , ${displaystyle z ^ {prime}}$ , ${displaystyle x ^ {prime} в mathbb {Z} _ {2}}$ . Например, предположим ${displaystyle u = left (0 | 1ight)}$ . потом ${displaystyle Nleft (uight) = X}$ . Карта ${displaystyle N}$ вызывает изоморфизм ${displaystyle left [Night]: left (mathbb {Z} _ {2} ight) ^ {2} ightarrow left [Pi ight]}$ из-за добавления векторов в ${displaystyle left (mathbb {Z} _ {2} ight) ^ {2}}$ эквивалентно умножению операторов Паули до глобальной фазы:

{displaystyle left [Nleft (u + vight) ight] = left [Nleft (uight) ight] left [Nleft (vight) ight].}

Позволять ${displaystyle odot}$ обозначить симплектическое произведение между двумя элементами ${displaystyle u, vin left (mathbb {Z} _ {2} ight) ^ {2}}$ :

{displaystyle uodot vequiv zx ^ {prime} -xz ^ {prime}.}

Симплектическое произведение ${displaystyle odot}$ дает коммутация отношения элементов ${displaystyle Pi}$ :

{displaystyle Nleft (uight) Nleft (vight) = left (-1ight) ^ {left (uodot vight)} Nleft (vight) Nleft (uight).}

Симплектическое произведение и отображение ${displaystyle N}$ это дает удобный способ сформулировать отношения Паули в терминах двоичная алгебра. Расширение приведенных выше определений и сопоставлений ${displaystyle N}$ на несколько кубитов - это просто. Позволять ${displaystyle mathbf {A} = A_ {1} otimes cdots otimes A_ {n}}$ обозначают произвольный элемент ${displaystyle Pi ^ {n}}$ . Аналогичным образом можно определить безфазный ${displaystyle n}$ -кубит группа Паули ${displaystyle left [Pi ^ {n} ight] = left {left [mathbf {A} ight] | mathbf {A} в Pi ^ {n} ight}}$ куда

{displaystyle left [mathbf {A} ight] = left {eta mathbf {A} | eta в mathbb {C}, leftvert eta ightvert = 1ight}.}

В групповая операция ${displaystyle ast}$ для указанного выше класса эквивалентности выглядит следующим образом:

{displaystyle left [mathbf {A} ight] as left [mathbf {B} ight] экв. осталось [A_ {1} ight] as left [B_ {1} ight] otimes cdots otimes left [A_ {n} ight] слева [B_ {n} ight] = влево [A_ {1} B_ {1} ight] otimes cdots otimes left [A_ {n} B_ {n} ight] = left [mathbf {AB} ight].}

Класс эквивалентности ${displaystyle left [Pi ^ {n} ight]}$ образует коммутативная группав процессе эксплуатации ${displaystyle ast}$ . Рассмотрим ${displaystyle 2n}$ -размерный векторное пространство

{displaystyle left (mathbb {Z} _ {2} ight) ^ {2n} = left {left (mathbf {z, x} ight): mathbf {z}, mathbf {x} слева (mathbb {Z} _ { 2} ight) ^ {n} ight}.}

Он образует коммутативную группу ${displaystyle (left (mathbb {Z} _ {2} ight) ^ {2n}, +)}$ с операцией ${displaystyle +}$ определяется как сложение двоичных векторов. Мы используем обозначения ${displaystyle mathbf {u} = left (mathbf {z} | mathbf {x} ight), mathbf {v} = left (mathbf {z} ^ {prime} | mathbf {x} ^ {prime} ight)}$ представлять любые векторы ${displaystyle mathbf {u, v} слева (mathbb {Z} _ {2} ight) ^ {2n}}$ соответственно. Каждый вектор ${displaystyle mathbf {z}}$ и ${displaystyle mathbf {x}}$ имеет элементы ${displaystyle left (z_ {1}, ldots, z_ {n} ight)}$ и ${displaystyle left (x_ {1}, ldots, x_ {n} ight)}$ соответственно с аналогичными представлениями для ${displaystyle mathbf {z} ^ {prime}}$ и ${displaystyle mathbf {x} ^ {prime}}$ . симплектическое произведение ${displaystyle odot}$ из ${displaystyle mathbf {u}}$ и ${displaystyle mathbf {v}}$ является

{displaystyle mathbf {u} odot mathbf {vequiv} sum _ {i = 1} ^ {n} z_ {i} x_ {i} ^ {prime} -x_ {i} z_ {i} ^ {prime},}

или же

{displaystyle mathbf {u} odot mathbf {vequiv} sum _ {i = 1} ^ {n} u_ {i} odot v_ {i},}

куда ${displaystyle u_ {i} = left (z_ {i} | x_ {i} ight)}$ и ${displaystyle v_ {i} = left (z_ {i} ^ {prime} | x_ {i} ^ {prime} ight)}$ . Определим карту ${displaystyle mathbf {N}: left (mathbb {Z} _ {2} ight) ^ {2n} ightarrow Pi ^ {n}}$ следующее:

{displaystyle mathbf {N} left (mathbf {u} ight) эквивалент Nleft (u_ {1} ight) иногда cdots или Nleft (u_ {n} ight).}

Позволять

{displaystyle mathbf {X} left (mathbf {x} ight) Equiv X ^ {x_ {1}} otimes cdots otimes X ^ {x_ {n}} ,,,,,,,, mathbf {Z} left (mathbf { z} ight) эквивалент Z ^ {z_ {1}} время от времени cdots время Z ^ {z_ {n}},}

так что ${displaystyle mathbf {N} left (mathbf {u} ight)}$ и ${displaystyle mathbf {Z} left (mathbf {z} ight) mathbf {X} left (mathbf {x} ight)}$ принадлежат к тому жекласс эквивалентности:

{displaystyle left [mathbf {N} left (mathbf {u} ight) ight] = left [mathbf {Z} left (mathbf {z} ight) mathbf {X} left (mathbf {x} ight) ight].}

Карта ${displaystyle left [mathbf {N} ight]: left (mathbb {Z} _ {2} ight) ^ {2n} ightarrow left [Pi ^ {n} ight]}$ является изоморфизм по той же причине, что и в предыдущем случае:

{displaystyle left [mathbf {N} left (mathbf {u + v} ight) ight] = left [mathbf {N} left (mathbf {u} ight) ight] left [mathbf {N} left (mathbf {v} ight) ) ight],}

куда ${displaystyle mathbf {u, v} слева (mathbb {Z} _ {2} ight) ^ {2n}}$ . В симплектическое произведениефиксирует коммутационные отношения любых операторов ${displaystyle mathbf {N} left (mathbf {u} ight)}$ и ${displaystyle mathbf {N} left (mathbf {v} ight)}$ :

{displaystyle mathbf {Nleft (mathbf {u} ight) N} left (mathbf {v} ight) = left (-1ight) ^ {left (mathbf {u} odot mathbf {v} ight)} mathbf {N} left ( mathbf {v} ight) mathbf {N} left (mathbf {u} ight).}

Вышеупомянутое двоичное представление и симплектическая алгебра полезны для установления связи между классическими линейными исправление ошибки и квантовая коррекция ошибок более явный.

Сравнивая коды квантовой коррекции ошибок на этом языке с симплектические векторные пространства, мы видим следующее. А симплектический подпространство соответствует прямая сумма алгебр Паули (то есть закодированных кубитов), а изотропный подпространство соответствует набору стабилизаторов.

Пример кода стабилизатора

Пример кода стабилизатора - пятикубит ${displaystyle left [[5,1,3ight]]}$ код стабилизатора. Он кодирует ${displaystyle k = 1}$ логический кубитинто ${displaystyle n = 5}$ физических кубитов и защищает от произвольной однокубитовой ошибки. Он имеет кодовое расстояние ${displaystyle d = 3}$ . Его стабилизатор состоит из ${displaystyle n-k = 4}$ Операторы Pauli:

{displaystyle {egin {array} {ccccccc} g_ {1} & = & X & Z & Z & X & I g_ {2} & = & I & X & Z & Z & X g_ {3} & = & X & I & X & Z & Z g_ {4} & = & Z & X & I & X & Zend {array}}}

Вышеуказанные операторы коммутируют. Следовательно, кодовое пространство является одновременным + 1-собственным подпространством указанных выше операторов. Предположим, что в закодированном квантовом регистре произошла ошибка одного кубита. В наборе есть однокубитовая ошибка ${displaystyle left {X_ {i}, Y_ {i}, Z_ {i} ight}}$ куда ${displaystyle A_ {i}}$ обозначает ошибку Паули на кубите ${displaystyle i}$ Несложно проверить, что любая произвольная однокубитовая ошибка имеет уникальный синдром. Приемник исправляет любую ошибку одного кубита, идентифицируя синдром и применяя корректирующую операцию.

Navigation