WikiDer > Кварк

Quark
Эта статья про частицу. Для использования в других целях см. Кварк (значения).

Кварк
Три цветных шара (символизирующие кварки), соединенные попарно пружинами (символизирующими глюоны), все внутри серого круга (символизирующего протон). Цвета шаров - красный, зеленый и синий, что соответствует цветному заряду каждого кварка. Красный и синий шары обозначены буквой «u» («верхний» кварк), а зеленый - «d» («нижний» кварк).
А протон состоит из двух до кварков, один вниз кварк, а глюоны которые опосредуют силы, «связывающие» их вместе. В присвоение цвета индивидуальных кварков произвольно, но должны присутствовать все три цвета.
СочинениеЭлементарная частица
СтатистикаФермионный
Поколение1-й, 2-й, 3-й
ВзаимодействияЭлектромагнетизм, гравитация, сильный, слабый
Символ
q
АнтичастицаАнтикварк (
q
)
Теоретически
ОбнаруженныйSLAC (ок. 1968 г.)
Типы6 (вверх, вниз, странный, очарование, Нижний, и верх)
Электрический заряд+​2⁄3 е, −​1⁄3 е
Цвет зарядада
Вращение​1⁄2
Барионное число​1⁄3

А кварк (/kшɔːrk,kшɑːrk/) является разновидностью элементарная частица и фундаментальная составляющая иметь значение. Кварки объединяются и образуют композитные частицы называется адроны, наиболее стабильными из которых являются протоны и нейтроны, компоненты атомные ядра.[1] Все обычно наблюдаемое вещество состоит из верхних кварков, нижних кварков и электронов. Из-за явления, известного как ограничение цвета, кварки никогда не встречаются изолированно; они могут быть найдены только внутри адронов, в том числе барионы (например, протоны и нейтроны) и мезоны, или в кварк-глюонная плазма.[2][3][nb 1] По этой причине многое из того, что известно о кварках, было почерпнуто из наблюдений за адронами.

Кварки имеют различные внутренний характеристики, включая электрический заряд, масса, цветной заряд, и вращение. Они единственные элементарные частицы в Стандартная модель из физика элементарных частиц испытать все четыре фундаментальные взаимодействия, также известный как фундаментальные силы (электромагнетизм, гравитация, сильное взаимодействие, и слабое взаимодействие), а также единственные известные частицы, электрические заряды которых не целое число кратные элементарный заряд.

Всего существует шесть типов, известных как ароматы, кварков: вверх, вниз, очарование, странный, верх, и Нижний.[4] Вверх и вниз кварки имеют самый низкий массы всех кварков. Более тяжелые кварки быстро превращаются в верхние и нижние кварки в процессе распад частиц: переход от состояния с более высокой массой к состоянию с более низкой массой. Из-за этого верхние и нижние кварки обычно стабильны и чаще всего встречаются в вселенная, тогда как странные, очаровательные, нижние и верхние кварки могут быть произведены только в высокая энергия столкновения (например, с участием космические лучи И в ускорители частиц). Каждому аромату кварка соответствует свой тип античастица, известный как антикварк, который отличается от кварка только тем, что некоторые его свойства (например, электрический заряд) имеют равная величина, но противоположный знак.

В кварковая модель был независимо предложен физиками Мюррей Гелл-Манн и Джордж Цвейг в 1964 г.[5] Кварки были введены как часть схемы упорядочения адронов, и до тех пор, пока не было доказательств их физического существования. глубоконеупругое рассеяние эксперименты на Стэнфордский центр линейных ускорителей в 1968 г.[6][7] Эксперименты с ускорителями подтвердили наличие всех шести ароматов. Топ-кварк, впервые обнаруженный в Фермилаб в 1995 году был обнаружен последним.[5]

Классификация

Смотрите также: Стандартная модель
Таблица частиц размером четыре на четыре. Столбцы - это три поколения материи (фермионы) и одно из сил (бозоны). В первых трех столбцах две строки содержат кварки и два лептона. Столбцы двух верхних строк содержат верхний (u) и нижний (d) кварки, очаровательные (c) и странные (s) кварки, верхний (t) и нижний (b) кварки, а также фотон (γ) и глюон (g). , соответственно. Столбцы двух нижних строк содержат электронное нейтрино (ν sub e) и электрон (e), мюонное нейтрино (ν sub μ) и мюон (μ), а также тау-нейтрино (ν sub τ) и тау (τ), а также Z sup. 0 и W sup ± слабая сила. Масса, заряд и спин указаны для каждой частицы.
Шесть частиц в Стандартная модель кварки (показаны фиолетовым цветом). Каждый из первых трех столбцов образует поколение материи.

В Стандартная модель теоретическая основа, описывающая все известные в настоящее время элементарные частицы. Эта модель содержит шесть ароматы кварков (
q
), названный вверх (
ты
), вниз (
d
), странный (
s
), очарование (
c
), Нижний (
б
), и верх (
т
).[4] Античастицы кварков называются антикварки, и обозначаются чертой над символом соответствующего кварка, например
ты
 для антикварка. Как и с антивещество в общем, антикварки имеют одинаковую массу, средняя продолжительность жизни, и вращаются как их соответствующие кварки, но электрический заряд и другие обвинения имеют противоположный знак.[8]

Кварки спин-1⁄2 частицы, подразумевая, что они фермионы согласно спин-статистическая теорема. Они подчиняются Принцип исключения Паули, который утверждает, что никакие два одинаковых фермиона не могут одновременно занимать одну и ту же квантовое состояние. Это в отличие от бозоны (частицы с целым спином), любое количество которых может находиться в одном состоянии.[9] В отличие от лептоны, кварки обладают цветной заряд, что заставляет их участвовать в сильное взаимодействие. Возникающее в результате притяжение между разными кварками вызывает образование составных частиц, известных как адроны (видеть "Сильное взаимодействие и цветовой заряд" ниже).

Кварки, определяющие квантовые числа адронов называются валентные кварки; помимо них, любой адрон может содержать неопределенное число виртуальный "море«кварки, антикварки и глюоны, которые не влияют на его квантовые числа.[10] Есть два семейства адронов: барионы, с тремя валентными кварками, и мезоны, с валентным кварком и антикварком.[11] Самые распространенные барионы - это протон и нейтрон, строительные блоки атомное ядро.[12] Известно большое количество адронов (см. список барионов и список мезонов), большинство из них различаются по своему кварковому составу и свойствам, которые наделяют эти составляющие кварки. Существование «экзотические» адроны с большим количеством валентных кварков, таких как тетракварки (
q

q

q

q
) и пентакварки (
q

q

q

q

q
), было предположено с самого начала кварковой модели[13] но не было обнаружено до начала 21 века.[14][15][16][17]

Элементарные фермионы сгруппированы в три поколения, каждый из которых состоит из двух лептонов и двух кварков. Первое поколение включает в себя верхние и нижние кварки, второе - странные и очаровательные кварки, а третье - нижние и верхние кварки. Все поиски четвертого поколения кварков и других элементарных фермионов провалились,[18][19] и есть убедительные косвенные доказательства того, что существует не более трех поколений.[nb 2][20][21][22] Частицы более высоких поколений обычно имеют большую массу и меньшую стабильность, что приводит к их изменению. разлагаться в частицы более низкого поколения с помощью слабые взаимодействия. Обычно в природе встречаются только кварки первого поколения (верхние и нижние). Более тяжелые кварки могут быть созданы только при столкновениях при высоких энергиях (например, при столкновениях с космические лучи) и быстро распадаются; однако считается, что они присутствовали в течение первых долей секунды после Большой взрыв, когда Вселенная находилась в чрезвычайно горячей и плотной фазе ( кварковая эпоха). Исследования более тяжелых кварков проводятся в искусственно созданных условиях, например в ускорители частиц.[23]

Обладая электрическим зарядом, массой, цветным зарядом и ароматом, кварки являются единственными известными элементарными частицами, которые участвуют во всех четырех фундаментальные взаимодействия современной физики: электромагнетизм, гравитация, сильное и слабое взаимодействие.[12] Гравитация слишком слаба, чтобы иметь отношение к взаимодействиям отдельных частиц, за исключением крайних значений энергии (Планковская энергия) и шкалы расстояний (Планковское расстояние). Однако, поскольку не удалось квантовая теория гравитации существует, гравитация не описывается Стандартной моделью.

Увидеть таблица свойств ниже для более полного обзора свойств шести разновидностей кварка.

История

Мюррей Гелл-Манн
Джордж Цвейг

В кварковая модель был независимо предложен физиками Мюррей Гелл-Манн[24] и Джордж Цвейг[25][26] в 1964 г.[5] Это предложение появилось вскоре после того, как в 1961 году Гелл-Манн сформулировал систему классификации частиц, известную как Восьмеричный путь - или, говоря более техническим языком, SU (3) симметрия аромата, оптимизируя его структуру.[27] Физик Юваль Нееман в том же году независимо разработал схему, аналогичную Восьмеричному Пути.[28][29] Ранняя попытка учредительной организации была доступна в Модель Саката.

Во время зарождения теории кварков "зоопарк частиц"включал, среди прочего, множество адроны. Гелл-Манн и Цвейг утверждали, что они не являются элементарными частицами, а состоят из комбинаций кварков и антикварков. В их модели использовались три вида кварков: вверх, вниз, и странный, которым они приписывали такие свойства, как спин и электрический заряд.[24][25][26] Первоначальная реакция физического сообщества на это предложение была неоднозначной. Были особые разногласия относительно того, был ли кварк физическим объектом или простой абстракцией, используемой для объяснения концепций, которые не были полностью поняты в то время.[30]

Менее чем через год были предложены расширения модели Гелл-Манна-Цвейга. Шелдон Ли Глэшоу и Джеймс Бьоркен предсказали существование четвертого аромата кварка, который они назвали очарование. Это дополнение было предложено, потому что оно позволило лучше описать слабое взаимодействие (механизм, который позволяет кваркам распадаться), уравнял количество известных кварков с количеством известных лептоны, и подразумевает формула массы который правильно воспроизводил массы известных мезоны.[31]

В 1968 г. глубоконеупругое рассеяние эксперименты на Стэнфордский центр линейных ускорителей (SLAC) показал, что протон содержал гораздо меньше, точечные объекты и поэтому не была элементарной частицей.[6][7][32] В то время физики не хотели твердо идентифицировать эти объекты с кварками, вместо этого называя их "партоны"- термин, придуманный Ричард Фейнман.[33][34][35] Объекты, которые наблюдались в SLAC, позже будут идентифицированы как верхние и нижние кварки, когда будут обнаружены другие ароматы.[36] Тем не менее, "партон" по-прежнему используется как собирательный термин для составляющих адронов (кварков, антикварков и глюоны).

Фотография треков пузырьковой камеры рядом со схемой этих же треков. Нейтрино (не видно на фото) входит снизу и сталкивается с протоном, образуя отрицательно заряженный мюон, три положительно заряженных пиона и один отрицательно заряженный пион, а также нейтральный лямбда-барион (не виден на фотографии). Затем лямбда-барион распадается на протон и отрицательный пион, образуя V-образную форму.
Фотография события, приведшего к открытию
Σ++
c барион, на Брукхейвенская национальная лаборатория в 1974 г.

Существование странного кварка было косвенно подтверждено экспериментами SLAC по рассеянию: он не только был необходимым компонентом трехкварковой модели Гелл-Манна и Цвейга, но и обеспечил объяснение Каон (
K
) и пион (
π
) адроны, открытые в космических лучах в 1947 году.[37]

В статье 1970 г., Глэшоу, Джон Илиопулос и Лучано Майани представили так называемый Механизм GIM чтобы объяснить экспериментальное несоблюдение изменяющие аромат нейтральные токи. Эта теоретическая модель требовала существования еще неоткрытых очаровательный кварк.[38][39] Число предполагаемых ароматов кварка выросло до нынешних шести в 1973 году, когда Макото Кобаяши и Тосихидэ Маскава отметил, что экспериментальное наблюдение Нарушение CP[№ 3][40] можно было бы объяснить, если бы существовала другая пара кварков.

Очаровательные кварки были произведены почти одновременно двумя группами в ноябре 1974 г. (см. Ноябрьская революция) - один в SLAC под Бертон Рихтер, и один на Брукхейвенская национальная лаборатория под Сэмюэл Тинг. Очарованные кварки наблюдались граница с очаровательными антикварками в мезонах. Обе стороны присвоили обнаруженному мезону два разных символа: J и ψ; таким образом, он стал официально известен как
Дж / ψ
 мезон. Открытие окончательно убедило физическое сообщество в справедливости кварковой модели.[35]

В последующие годы появился ряд предложений по расширению кварковой модели до шести кварков. Из них статья 1975 г. Хаим Харари[41] был первым, кто придумал условия верх и Нижний для дополнительных кварков.[42]

В 1977 году нижний кварк наблюдала группа ученых Фермилаб во главе с Леон Ледерман.[43][44] Это было сильным индикатором существования верхнего кварка: без верхнего кварка нижний кварк не имел бы партнера. Однако только в 1995 г. топ-кварк был наконец обнаружен, также CDF[45] и ДЕЛАТЬ[46] команды в Фермилаб.[5] Его масса была намного больше, чем предполагалось ранее.[47] почти такой же большой, как у золото атом.[48]

Этимология

Некоторое время Гелл-Манн не определился с фактическим написанием термина, который он намеревался ввести, пока не нашел слово кварк в Джеймс Джойскнига 1939 года Поминки по Финнегану:[49]

- Три кварка для Muster Mark!
Конечно, у него не так много лая
И, конечно, все, что у него есть, все рядом с отметкой.

Слово кварк сам по себе Славянский заимствование в Немецкий и обозначает молочный продукт,[50] но это также разговорный термин, обозначающий «мусор».[51][52] Гелл-Манн более подробно остановился на названии кварка в своей книге 1994 года. Кварк и ягуар:[53]

В 1963 году, когда я назвал «кварк» фундаментальным составляющим нуклона, у меня сначала был звук без написания, которое могло быть «kwork». Затем в одном из моих случайных прочтений Поминки по ФиннегануДжеймсом Джойсом я наткнулся на слово «кварк» во фразе «Три кварка для Марка Мастера». Поскольку слово «кварк» (означающее, во-первых, крик чайки) явно предназначалось для рифмы с «Марк», а также с «лай» и другими подобными словами, мне пришлось найти предлог, чтобы произнести это слово как «kwork». ". Но книга представляет собой мечту мытаря по имени Хамфри Чимпден Эрвикер. Слова в тексте обычно берутся одновременно из нескольких источников, например "чемодан"слова в В Зазеркалье. Время от времени в книге встречаются фразы, частично определяемые призывами выпить в баре. Поэтому я утверждал, что, возможно, одним из многочисленных источников крика «Три кварка для марки Muster» может быть «Три кварта для мистера Марка», и в этом случае произношение «kwork» не будет полностью необоснованным. В любом случае, число три идеально соответствует тому, как кварки встречаются в природе.

Цвейг предпочел имя туз для частицы, которую он теоретизировал, но терминология Гелл-Манна стала известна после того, как модель кварков стала общепринятой.[54]

Ароматизаторы кварка получили свое название по нескольким причинам. Верхние и нижние кварки названы в честь восходящих и нижних компонентов изоспин, которые они несут.[55] Странные кварки получили свое название, потому что они были обнаружены как компоненты странные частицы обнаружен в космических лучах за много лет до того, как была предложена кварковая модель; эти частицы были сочтены «странными», потому что у них был необычно долгий срок жизни.[56] Глэшоу, который вместе с Бьоркеном предложил очарованный кварк, сказал: «Мы назвали нашу конструкцию« очарованным кварком », потому что были очарованы и довольны симметрией, которую она привнесла в субъядерный мир».[57] Названия «нижний» и «верхний», придуманные Харари, были выбраны потому, что они являются «логическими партнерами для верхних и нижних кварков».[41][42][56] В прошлом нижний и верхний кварки иногда называли «красотой» и «истиной» соответственно.[№ 4] но эти имена несколько вышли из употребления.[61] Хотя «правда» так и не прижилась, ускорительные комплексы, посвященные массовому производству нижних кварков, иногда называют «фабрики красоты".[62]

Характеристики

Электрический заряд

Смотрите также: Электрический заряд

Кварки имеют дробный значения электрического заряда - либо (-1⁄3) или (+2⁄3) раз элементарный заряд (д), в зависимости от вкуса. Ап, очарование и топ-кварки (вместе именуемые кварки восходящего типа) имеют заряд +2⁄3 e, а нижний, странный и нижний кварки (кварки нижнего типа) есть -1⁄3 е. Антикварки имеют заряд, противоположный их соответствующим кваркам; Антикварки типа up имеют заряд -2⁄3 e и антикварки нижнего типа имеют заряд +1⁄3 е. Поскольку электрический заряд адрон представляет собой сумму зарядов составляющих кварков, все адроны имеют целочисленные заряды: комбинация трех кварков (барионов), трех антикварков (антибарионов) или кварка и антикварка (мезоны) всегда приводит к целочисленным зарядам.[63] Например, адронные составляющие атомных ядер, нейтроны и протоны, имеют заряды 0 е и +1 е соответственно; нейтрон состоит из двух нижних кварков и одного верхнего кварка, а протон - из двух верхних кварков и одного нижнего кварка.[12]

Вращение

Смотрите также: Спин (физика)

Спин является внутренним свойством элементарных частиц, и его направление является важным степень свободы. Иногда это визуализируется как вращение объекта вокруг собственной оси (отсюда и название "вращение"), хотя на субатомных масштабах это представление несколько ошибочно, поскольку элементарные частицы считаются точечный.[64]

Спин можно представить в виде вектор длина которого измеряется в единицах приведенная постоянная Планка час (произносится как «ч бар»). Для кварков измерение вектора спина компонент по любой оси может давать только значения +час/ 2 или -час/ 2; по этой причине кварки классифицируются как спин-1⁄2 частицы.[65] Составляющая вращения по заданной оси - условно z ось - часто обозначается стрелкой вверх ↑ для значения +1⁄2 и стрелка вниз ↓ для значения -1⁄2, помещается после символа аромата. Например, верхний кварк со спином +1⁄2 вдоль z ось обозначена u ↑.[66]

Слабое взаимодействие

Основная статья: Слабое взаимодействие
Древовидная диаграмма, состоящая в основном из прямых стрелок. Нижний кварк разветвляется на восходящий кварк и бозон W [верхний индекс минус] с волнистой стрелкой, последний разветвляется на электрон и электронное антинейтрино с перевернутой стрелкой.
Диаграмма Фейнмана из бета-распад со временем течет вверх. Матрица CKM (обсуждается ниже) кодирует вероятность этого и других распадов кварков.

Кварк одного аромата может превратиться в кварк другого аромата только за счет слабого взаимодействия, одного из четырех фундаментальные взаимодействия в физике элементарных частиц. Поглощая или испуская W-бозон, любой кварк восходящего типа (верхний, очаровательный и верхний кварки) может превратиться в любой кварк нижнего типа (нижний, странный и нижний кварки) и наоборот. Этот механизм трансформации вкуса вызывает радиоактивный процесс бета-распад, в котором нейтрон (
п
) «расщепляется» на протон (
п
), электрон (
е−
) и электронный антинейтрино (
ν
е) (см. рисунок). Это происходит, когда один из нижних кварков нейтрона (
ты

d

d
) распадается на ап-кварк, испуская виртуальный
W−
 бозон, превращающий нейтрон в протон (
ты

ты

d
). В
W−
 затем бозон распадается на электрон и электронное антинейтрино.[67]

 
п
→ 
п
+
е−
+
ν
е		(Бета-распад, обозначения адронов)

ты

d

d
→
ты

ты

d
+
е−
+
ν
е		(Бета-распад, обозначения кварков)

И бета-распад, и обратный процесс обратный бета-распад обычно используются в медицинских приложениях, таких как позитронно-эмиссионная томография (ПЭТ) и в экспериментах с обнаружение нейтрино.

Три шара
В сильные стороны слабых взаимодействий между шестью кварками. «Интенсивности» линий определяются элементами Матрица СКМ.

Хотя процесс преобразования аромата одинаков для всех кварков, каждый кварк предпочитает превращаться в кварк своего собственного поколения. Относительные тенденции всех изменений вкуса описываются математическая таблица, называется Матрица Кабиббо – Кобаяши – Маскавы (Матрица СКМ). Обеспечение соблюдения унитарность, приблизительный величины элементов матрицы CKM являются:[68]

куда Vij представляет тенденцию творога аромата я превратиться в творог аромата j (или наоборот).[№ 5]

Существует эквивалентная матрица слабого взаимодействия для лептонов (правая часть W-бозона на приведенной выше диаграмме бета-распада), называемая Матрица Понтекорво – Маки – Накагавы – Сакаты (Матрица PMNS).[69] Вместе матрицы CKM и PMNS описывают все преобразования вкусов, но связи между ними еще не ясны.[70]

Сильное взаимодействие и цветовой заряд

Смотрите также: Цвет заряда и Сильное взаимодействие
Зеленая и пурпурная («антизеленая») стрелки компенсируют друг друга белым, представляя мезон; красная, зеленая и синяя стрелки, переходящие в белый цвет, представляют барион; желтая («антисиняя»), пурпурная и голубая («антикрасная») стрелки переходят в белый цвет, представляя антибарион.
Все типы адронов имеют нулевой общий цветной заряд.
Схема сильных зарядов для трех цветов кварка, трех антикварков и восьми глюонов (с двумя перекрывающимися нулевыми зарядами).

В соответствии с квантовая хромодинамика (КХД) кварки обладают свойством, называемым цветной заряд. Существует три типа цветных зарядов, обозначенных произвольно. синий, зеленый, и красный.[№ 6] Каждый из них дополнен антиколором - антисиний, антизеленый, и анти-красный. Каждый кварк имеет цвет, а каждый антикварк - антицвет.[71]

Система притяжения и отталкивания между кварками, заряженными различными комбинациями трех цветов, называется сильное взаимодействие, который опосредуется частицы, несущие силу известный как глюоны; это подробно обсуждается ниже. Теория, описывающая сильные взаимодействия, называется квантовая хромодинамика (QCD). Кварк, который будет иметь одно значение цвета, может образовывать связанная система с антикварком, несущим соответствующий антицвет. Результатом двух притягивающих кварков будет цветовая нейтральность: кварк с цветным зарядом ξ плюс антикварк с цветным зарядом -ξ приведет к цветному заряду 0 (или «белому» цвету) и образованию мезон. Это аналогично аддитивный цвет модель в базовой оптика. Точно так же комбинация трех кварков, каждый с разными цветными зарядами, или трех антикварков, каждый с антицветными зарядами, приведет к одинаковому «белому» цветному заряду и образованию барион или же антибарион.[72]

В современной физике элементарных частиц калибровочные симметрии - типа группа симметрии - связать взаимодействия между частицами (см. калибровочные теории). Цвет SU (3) (обычно сокращенно SU (3)c) является калибровочной симметрией, которая связывает цветовой заряд в кварках и является определяющей симметрией для квантовой хромодинамики.[73] Так же, как законы физики не зависят от того, какие направления в пространстве обозначены Икс, у, и z, и остаются неизменными, если оси координат поворачиваются в новую ориентацию, физика квантовой хромодинамики не зависит от того, какие направления в трехмерном цветовом пространстве идентифицируются как синий, красный и зеленый. SU (3)c преобразования цвета соответствуют «поворотам» в цветовом пространстве (которое, математически говоря, сложное пространство). Каждый аромат творога ж, каждый с подтипами жB, жграмм, жр соответствующие цветам кварков,[74] образует триплет: трехкомпонентный квантовое поле который трансформируется под фундаментальным представление СУ (3)c.[75] Требование, чтобы SU (3)c должен быть локальным - то есть, чтобы его преобразования могли изменяться в зависимости от пространства и времени, - определяет свойства сильного взаимодействия. В частности, это подразумевает наличие восемь типов глюонов выступать в качестве носителей его силы.[73][76]

Масса

Текущие массы кварков для всех шести ароматов в сравнении, как мячи пропорциональных объемов. Протон (серый) и электрон (красные) показаны в нижнем левом углу для шкалы
Смотрите также: Инвариантная масса

Для обозначения массы кварка используются два термина: текущий кварк масса относится к массе самого кварка, а составляющий кварк масса относится к текущей массе кварка плюс массе глюон поле частиц окружающий кварк.[77] Эти массы обычно имеют очень разные значения. Большая часть массы адрона происходит от глюонов, которые связывают составляющие кварки вместе, а не от самих кварков. Хотя глюоны по своей природе безмассовые, они обладают энергией, а именно: энергия связи квантовой хромодинамики (QCBE) - и именно это так сильно влияет на общую массу адрона (см. масса в специальной теории относительности). Например, протон имеет массу примерно 938МэВ / c2, из которых масса покоя трех его валентных кварков дает только около 9 МэВ / c2; большая часть остатка может быть отнесена к энергии поля глюонов.[78][79] Видеть Нарушение киральной симметрииСтандартная модель утверждает, что элементарные частицы получают свои массы из Механизм Хиггса, который связан с бозон Хиггса. Есть надежда, что дальнейшие исследования причин большой массы топ-кварка ~ 173 ГэВ / c2, почти масса атома золота,[78][80] может больше узнать о происхождении массы кварков и других элементарных частиц.[81]

Размер

В КХД кварки считаются точечными сущностями с нулевым размером. По состоянию на 2014 год экспериментальные данные показывают, что они не превышают 10−4 раз больше размера протона, т.е. менее 10−19 метров.[82]

Таблица свойств

Смотрите также: Вкус (физика элементарных частиц)

В следующей таблице приведены основные свойства шести кварков. Квантовые числа вкуса (изоспин (я3), очарование (C), странность (S, не путать со спином), вершина (Т), и бездонность (B′)) Присваиваются определенным ароматам кварков и обозначают качества кварковых систем и адронов. В барионное число (B) равно +1⁄3 для всех кварков, поскольку барионы состоят из трех кварков. Для антикварков электрический заряд (Q) и все ароматические квантовые числа (B, я3, C, S, Т, и B′) Имеют противоположный знак. Масса и полный угловой момент (J; равны спину для точечных частиц) не меняют знака для антикварков.

Вкусовые свойства творога[78]
ЧастицыМасса (МэВ /c2)*JBQ (е)я3CSТB ′Античастица
ИмяСимволИмяСимвол
Первое поколение
вверх
ты
2.3±0.7 ± 0.5​1⁄2+​1⁄3+​2⁄3+​1⁄20000Antiup
ты
вниз
d
4.8±0.5 ± 0.3​1⁄2+​1⁄3−​1⁄3−​1⁄20000анти-пух
d
Второе поколение
очарование
c
1275±25​1⁄2+​1⁄3+​2⁄30+1000антихарм
c
странный
s
95±5​1⁄2+​1⁄3−​1⁄300−100противозаконный
s
Третье поколение
верх
т
173210±510 ± 710 *​1⁄2+​1⁄3+​2⁄3000+10противник
т
Нижний
б
4180±30​1⁄2+​1⁄3−​1⁄30000−1противо дна
б

J = полный угловой момент, B = барионное число, Q = электрический заряд,
я3 = изоспин, C = очарование, S = странность, Т = вершина, B′ = бездонность.

* Обозначения, такие как 173210±510 ± 710 в случае топ-кварка означает два типа измерение
неуверенность: Первая неопределенность статистический в природе, а второй - систематический.

Взаимодействующие кварки

Смотрите также: Ограничение цвета и Глюон

Как описано квантовая хромодинамика, то сильное взаимодействие между кварками опосредуется глюонами, безмассовыми вектор калибровочные бозоны. Каждый глюон несет один цветной заряд и один антицветный заряд. В стандартной структуре взаимодействий частиц (часть более общей формулировки, известной как теория возмущений) глюоны постоянно обмениваются между кварками через виртуальный эмиссионно-абсорбционный процесс. Когда глюон переносится между кварками, изменение цвета происходит в обоих; например, если красный кварк испускает красно-антизеленый глюон, он становится зеленым, а если зеленый кварк поглощает красно-антизеленый глюон, он становится красным. Поэтому, хотя цвет каждого кварка постоянно меняется, их сильное взаимодействие сохраняется.[83][84][85]

Поскольку глюоны несут цветной заряд, они сами могут испускать и поглощать другие глюоны. Это вызывает асимптотическая свобода: по мере приближения кварков друг к другу хромодинамическая сила связи между ними ослабевает.[86] И наоборот, с увеличением расстояния между кварками сила связи усиливается. Цветовое поле становится напряженным, как эластичная лента при растяжении, и спонтанно создаются новые глюоны соответствующего цвета, чтобы усилить поле. Выше определенного энергетического порога пары кварков и антикварков созданы. Эти пары связываются с разделяющимися кварками, вызывая образование новых адронов. Это явление известно как ограничение цвета: кварки никогда не появляются изолированно.[87][88] Этот процесс адронизация происходит до того, как кварки, образовавшиеся в результате столкновения высоких энергий, смогут взаимодействовать любым другим способом. Единственным исключением является топ-кварк, который может распасться до того, как адронизируется.[89]

Морские кварки

Адроны содержат вместе с валентные кварки (
q
v), которые способствуют их квантовые числа, виртуальный кварк – антикварк (
q

q
) пары, известные как морские кварки (
q
s). Морские кварки образуются при расщеплении глюона цветового поля адрона; этот процесс также работает в обратном направлении: уничтожение двух морских кварков производит глюон. Результатом является постоянный поток расщеплений и творений глюонов, которые в просторечии называют «морем».[90] Морские кварки гораздо менее стабильны, чем их валентные аналоги, и обычно они аннигилируют друг друга внутри адрона. Несмотря на это, морские кварки могут адронизироваться в барионные или мезонные частицы при определенных обстоятельствах.[91]

Другие фазы кварковой материи

Основная статья: Вопрос КХД
Кварк-глюонная плазма существует при очень высоких температурах; адронная фаза существует при более низких температурах и барионных плотностях, в частности ядерное вещество при относительно низких температурах и промежуточных плотностях; цветная сверхпроводимость существует при достаточно низких температурах и высоких плотностях.
Качественная визуализация фазовая диаграмма кварковой материи. Точные детали диаграммы являются предметом текущих исследований.[92][93]

В достаточно экстремальных условиях кварки могут выйти из связанных состояний и распространяться как термализованные «свободные» возбуждения в большей среде. В течение асимптотическая свобода, сильное взаимодействие ослабевает при повышении температуры. В конце концов, ограничение цвета будет эффективно потеряно в чрезвычайно горячих плазма свободно движущихся кварков и глюонов. Эта теоретическая фаза материи называется кварк-глюонная плазма.[94]

Точные условия, необходимые для возникновения этого состояния, неизвестны и были предметом множества спекуляций и экспериментов. По оценке, необходимая температура составляет (1.90±0.02)×1012 кельвин.[95] Хотя состояние полностью свободных кварков и глюонов так и не было достигнуто (несмотря на многочисленные попытки ЦЕРН в 1980-х и 1990-х годах),[96] недавние эксперименты на Релятивистский коллайдер тяжелых ионов предоставили доказательства того, что жидкая кварковая материя демонстрирует "почти идеальную" движение жидкости.[97]

Кварк-глюонная плазма характеризовалась бы значительным увеличением числа более тяжелых кварковых пар по сравнению с числом пар кварков вверх и вниз. Считается, что в период до 10−6 секунд после Большой взрыв (в кварковая эпоха) Вселенная была заполнена кварк-глюонной плазмой, так как температура была слишком высока для устойчивости адронов.[98]

При достаточно высокой плотности барионов и относительно низких температурах - возможно, сравнимых с найденными в нейтронные звезды - ожидается, что кварковая материя выродится в Ферми жидкость слабовзаимодействующих кварков. Эта жидкость будет характеризоваться конденсация цветного кварка Куперовские пары, тем самым нарушение местного SU (3)c симметрия. Поскольку кварковые куперовские пары несут цветной заряд, такая фаза кварковой материи будет цветной сверхпроводящий; то есть цветной заряд мог бы проходить через него без сопротивления.[99]

Смотрите также

Примечания

  1. ^ Существует также теоретическая возможность более экзотические фазы кварковой материи.
  2. ^ Основные доказательства основаны на ширина резонанса из
    Z0
     бозон    , что ограничивает массу нейтрино 4-го поколения, превышающую ~45 ГэВ /c2. Это будет сильно контрастировать с нейтрино трех других поколений, массы которых не могут превышать 2 МэВ /c2.
  3. ^ CP-нарушение - это явление, которое заставляет слабые взаимодействия вести себя по-разному, когда левые и правые меняются местами (P-симметрия) и частицы заменяются соответствующими им античастицами (C симметрия).
  4. ^ «Красота» и «правда» противопоставляются в последних строчках книги. КитсПоэма 1819 г. "Ода греческой урне", и, возможно, послужил источником этих имен.[58][59][60]
  5. ^ Фактическая вероятность распада одного кварка на другой является сложной функцией (среди других переменных) массы распадающегося кварка, масс кварка. продукты распада, и соответствующий элемент матрицы CKM. Эта вероятность прямо пропорциональна (но не равна) квадрату величины (|Vij |2) соответствующей записи CKM.
  6. ^ Несмотря на свое название, цветовой заряд не имеет отношения к цветовому спектру видимого света.

Рекомендации

  1. ^ «Кварк (субатомная частица)». Британская энциклопедия. Получено 29 июн 2008.
  2. ^ R. Nave. «Заключение кварков». Гиперфизика. Государственный университет Джорджии, Кафедра физики и астрономии. Получено 29 июн 2008.
  3. ^ R. Nave. «Мешковая модель удержания кварка». Гиперфизика. Государственный университет Джорджии, Кафедра физики и астрономии. Получено 29 июн 2008.
  4. ^ а б R. Nave. «Кварки». Гиперфизика. Государственный университет Джорджии, Кафедра физики и астрономии. Получено 29 июн 2008.
  5. ^ а б c d Б. Каритерс; П. Граннис (1995). «Открытие топ-кварка» (PDF). Линия луча. 25 (3): 4–16. Получено 23 сентября 2008.
  6. ^ а б Э. Д. Блум; и другие. (1969). "Высокоэнергетическая неупругая е–п Рассеяние на 6 ° и 10 ° ". Письма с физическими проверками. 23 (16): 930–934. Bibcode:1969ПхРвЛ..23..930Б. Дои:10.1103 / PhysRevLett.23.930.
  7. ^ а б М. Брейденбах; и другие. (1969). «Наблюдаемое поведение сильно неупругого рассеяния электронов на протонах». Письма с физическими проверками. 23 (16): 935–939. Bibcode:1969ПхРвЛ..23..935Б. Дои:10.1103 / PhysRevLett.23.935. OSTI 1444731. S2CID 2575595.
  8. ^ С.С.М. Вонг (1998). Введение в ядерную физику (2-е изд.). Wiley Interscience. п. 30. ISBN 978-0-471-23973-4.
  9. ^ К. А. Пикок (2008). Квантовая революция. Издательская группа "Гринвуд". п.125. ISBN 978-0-313-33448-1.
  10. ^ Б. Повх; К. Шольц; К. Рит; Ф. Цетше (2008). Частицы и ядра. Springer. п. 98. ISBN 978-3-540-79367-0.
  11. ^ Раздел 6.1. вП. К. У. Дэвис (1979). Силы природы. Издательство Кембриджского университета. ISBN 978-0-521-22523-6.
  12. ^ а б c М. Муновиц (2005). Зная. Oxford University Press. п.35. ISBN 978-0-19-516737-5.
  13. ^ W.-M. Яо; и другие. (Группа данных о частицах) (2006). "Обзор физики элементарных частиц: обновление пентакварка" (PDF). Журнал физики G. 33 (1): 1–1232. arXiv:Astro-ph / 0601168. Bibcode:2006JPhG ... 33 .... 1л. Дои:10.1088/0954-3899/33/1/001.
  14. ^ С.-К. Чой; и другие. (Belle Collaboration) (2008). «Наблюдение резонансной структуры в
    π±
    Ψ ′ Распределение масс в эксклюзивном B → K
    π±
    Ψ ′ распадается ». Письма с физическими проверками. 100 (14): 142001. arXiv:0708.1790. Bibcode:2008PhRvL.100n2001C. Дои:10.1103 / PhysRevLett.100.142001. PMID 18518023. S2CID 119138620.
  15. ^ «Белль открывает новый тип мезона» (Пресс-релиз). KEK. 2007. Архивировано с оригинал 22 января 2009 г.. Получено 20 июн 2009.
  16. ^ Р. Аайдж; и другие. (LHCb сотрудничество) (2014). «Наблюдение резонансного характера буквы Z (4430)− Состояние". Письма с физическими проверками. 112 (22): 222002. arXiv:1404.1903. Bibcode:2014ПхРвЛ.112в2002А. Дои:10.1103 / PhysRevLett.112.222002. PMID 24949760. S2CID 904429.
  17. ^ Р. Аайдж; и другие. (LHCb сотрудничество) (2015). «Наблюдение J / ψp-резонансов, согласующихся с пентакварковыми состояниями в Λ.0
    б    → J / ψK−p распадается "    . Письма с физическими проверками. 115 (7): 072001. arXiv:1507.03414. Bibcode:2015ПхРвЛ.115г2001А. Дои:10.1103 / PhysRevLett.115.072001. PMID 26317714.
  18. ^ К. Амслер; и другие. (Группа данных о частицах) (2008). «Обзор физики элементарных частиц: b ′ (4-е поколение) кварков, поиски» (PDF). Письма по физике B. 667 (1): 1–1340. Bibcode:2008ФЛБ..667 .... 1А. Дои:10.1016 / j.physletb.2008.07.018.
  19. ^ К. Амслер; и другие. (Группа данных о частицах) (2008). «Обзор физики элементарных частиц: кварки t ′ (4-го поколения), поиски» (PDF). Письма по физике B. 667 (1): 1–1340. Bibcode:2008ФЛБ..667 .... 1А. Дои:10.1016 / j.physletb.2008.07.018.
  20. ^ Д. Декамп; и другие. (АЛЕФ Сотрудничество) (1989). «Определение количества видов легких нейтрино» (PDF). Письма по физике B. 231 (4): 519. Bibcode:1989ФЛБ..231..519Д. Дои:10.1016/0370-2693(89)90704-1.
  21. ^ А. Фишер (1991). «В поисках начала времени: космическая связь». Популярная наука. 238 (4): 70.
  22. ^ Дж. Д. Барроу (1997) [1994]. «Сингулярность и другие проблемы». Происхождение Вселенной (Перепечатка ред.). Базовые книги. ISBN 978-0-465-05314-8.
  23. ^ Д. Х. Перкинс (2003). Астрофизика элементарных частиц. Oxford University Press. п.4. ISBN 978-0-19-850952-3.
  24. ^ а б М. Гелл-Манн (1964). «Схематическая модель барионов и мезонов». Письма по физике. 8 (3): 214–215. Bibcode:1964ФЛ ..... 8..214Г. Дои:10.1016 / S0031-9163 (64) 92001-3.
  25. ^ а б Г. Цвейг (1964). "Модель SU (3) для симметрии сильного взаимодействия и ее нарушения" (PDF). CERN-TH-401.
  26. ^ а б Г. Цвейг (1964). "Модель SU (3) для симметрии сильного взаимодействия и ее нарушения: II". CERN-TH-412.
  27. ^ М. Гелл-Манн (2000) [1964]. «Восьмеричный путь: теория симметрии сильного взаимодействия». В M. Gell-Mann, Y. Ne'eman (ed.). Восьмеричный путь. Westview Press. п. 11. ISBN 978-0-7382-0299-0.
    Оригинал: М. Гелл-Манн (1961). "Восьмеричный путь: теория симметрии сильного взаимодействия". Отчет синхротронной лаборатории CTSL-20. Калифорнийский технологический институт. Дои:10.2172/4008239.
  28. ^ Ю. Нееман (2000) [1964]. «Вывод сильных взаимодействий из калибровочной инвариантности». В M. Gell-Mann, Y. Ne'eman (ed.). Восьмеричный путь. Westview Press. ISBN 978-0-7382-0299-0.
    Оригинал Ю. Нееман (1961). «Вывод сильных взаимодействий из калибровочной инвариантности». Ядерная физика. 26 (2): 222. Bibcode:1961NucPh..26..222N. Дои:10.1016/0029-5582(61)90134-1.
  29. ^ Р. К. Олби; Г. Н. Кантор (1996). Товарищ по истории современной науки. Тейлор и Фрэнсис. п. 673. ISBN 978-0-415-14578-7.
  30. ^ А. Пикеринг (1984). Конструирование кварков. Издательство Чикагского университета. С. 114–125. ISBN 978-0-226-66799-7.
  31. ^ Б. Дж. Бьоркен; С. Л. Глэшоу (1964). «Элементарные частицы и SU (4)». Письма по физике. 11 (3): 255–257. Bibcode:1964ФЛ .... 11..255Б. Дои:10.1016/0031-9163(64)90433-0.
  32. ^ Дж. И. Фридман. «Дорога к Нобелевской премии». Университет Хуэ. Архивировано из оригинал 25 декабря 2008 г.. Получено 29 сентября 2008.
  33. ^ Р. П. Фейнман (1969). «Столкновения адронов очень высоких энергий» (PDF). Письма с физическими проверками. 23 (24): 1415–1417. Bibcode:1969ПхРвЛ..23.1415Ф. Дои:10.1103 / PhysRevLett.23.1415.
  34. ^ С. Крецер; Х. Л. Лай; Ф. И. Олнесс; В. К. Тунг (2004). «Распределения партонов CTEQ6 с масс-эффектами тяжелых кварков». Физический обзор D. 69 (11): 114005. arXiv:hep-ph / 0307022. Bibcode:2004ПхРвД..69к4005К. Дои:10.1103 / PhysRevD.69.114005. S2CID 119379329.
  35. ^ а б Д. Дж. Гриффитс (1987). Введение в элементарные частицы. Джон Уайли и сыновья. п.42. ISBN 978-0-471-60386-3.
  36. ^ М. Э. Пескин; Д. В. Шредер (1995). Введение в квантовую теорию поля. Эддисон – Уэсли. п.556. ISBN 978-0-201-50397-5.
  37. ^ Ежела В. В. (1996). Физика элементарных частиц. Springer. п. 2. ISBN 978-1-56396-642-2.
  38. ^ С. Л. Глэшоу; Х. Илиопулос; Л. Майани (1970). «Слабые взаимодействия с лептон-адронной симметрией». Физический обзор D. 2 (7): 1285–1292. Bibcode:1970ПхРвД ... 2,1285Г. Дои:10.1103 / PhysRevD.2.1285.
  39. ^ Д. Дж. Гриффитс (1987). Введение в элементарные частицы. Джон Уайли и сыновья. п.44. ISBN 978-0-471-60386-3.
  40. ^ М. Кобаяши; Т. Маскава (1973). "CP-нарушение в перенормируемой теории слабого взаимодействия". Успехи теоретической физики. 49 (2): 652–657. Bibcode:1973PThPh..49..652K. Дои:10.1143 / PTP.49.652. HDL:2433/66179.
  41. ^ а б Х. Харари (1975). «Новая кварковая модель для адронов». Письма по физике B. 57 (3): 265. Bibcode:1975ФЛБ ... 57..265Н. Дои:10.1016/0370-2693(75)90072-6.
  42. ^ а б К. В. Стейли (2004). Доказательства существования топ-кварка. Издательство Кембриджского университета. С. 31–33. ISBN 978-0-521-82710-2.
  43. ^ С. В. Херб; и другие. (1977). «Наблюдение димюонного резонанса при энергии 9,5 ГэВ в столкновениях протонов с ядрами с энергией 400 ГэВ». Письма с физическими проверками. 39 (5): 252. Bibcode:1977PhRvL..39..252H. Дои:10.1103 / PhysRevLett.39.252. OSTI 1155396.
  44. ^ М. Бартусяк (1994). Позитрон по имени Присцилла. Национальная академия прессы. п.245. ISBN 978-0-309-04893-4.
  45. ^ Ф. Абэ; и другие. (CDF Сотрудничество) (1995). "Наблюдение за образованием топ-кварка в
    п

    п
     Столкновения с детектором коллайдера в Фермилабе ». Письма с физическими проверками. 74 (14): 2626–2631. arXiv:hep-ex / 9503002. Bibcode:1995ПхРвЛ..74.2626А. Дои:10.1103 / PhysRevLett.74.2626. PMID 10057978. S2CID 119451328.
  46. ^ С. Абачи; и другие. (DØ Сотрудничество) (1995). «Наблюдение за верхним кварком». Письма с физическими проверками. 74 (14): 2632–2637. arXiv:hep-ex / 9503003. Дои:10.1103 / PhysRevLett.74.2632. PMID 10057979. S2CID 42826202.
  47. ^ К. В. Стейли (2004). Доказательства существования топ-кварка. Издательство Кембриджского университета. п. 144. ISBN 978-0-521-82710-2.
  48. ^ «Новое прецизионное измерение массы топ-кварка». Новости Брукхейвенской национальной лаборатории. 2004. Архивировано с оригинал 5 марта 2016 г.. Получено 3 ноября 2013.
  49. ^ Дж. Джойс (1982) [1939]. Поминки по Финнегану. Книги о пингвинах. п.383. ISBN 978-0-14-006286-1.
  50. ^ С. Пронк-Титхофф (2013). Германские заимствования в праславянском языке. Родопы. п. 71. ISBN 978-9401209847.
  51. ^ «Какое отношение имеет« кварк »к поминкам по Финнегану?». Мерриам-Вебстер. Получено 17 января 2018.
  52. ^ Г. Э. П. Гиллеспи. "Почему Джойс отвечает и не отвечает за кварк в современной физике" (PDF). Статьи о Джойсе 16. Получено 17 января 2018.
  53. ^ М. Гелл-Манн (1995). Кварк и ягуар: приключения в простом и сложном. Генри Холт и Ко. п. 180. ISBN 978-0-8050-7253-2.
  54. ^ Дж. Глейк (1992). Гений: Ричард Фейнман и современная физика. Маленький Браун и компания. п. 390. ISBN 978-0-316-90316-5.
  55. ^ Дж. Дж. Сакураи (1994). С. Ф. Туан (ред.). Современная квантовая механика (Пересмотренная ред.). Эддисон – Уэсли. п.376. ISBN 978-0-201-53929-5.
  56. ^ а б Д. Х. Перкинс (2000). Введение в физику высоких энергий. Издательство Кембриджского университета. п.8. ISBN 978-0-521-62196-0.
  57. ^ М. Риордан (1987). Охота на кварк: правдивая история современной физики. Саймон и Шустер. п.210. ISBN 978-0-671-50466-3.
  58. ^ Ролник, Уильям Б. (2003). Остатки грехопадения: Откровения тайн частиц. World Scientific Pub Co Inc. стр.136. ISBN 978-9812380609. Получено 14 октября 2018. кварк китс правда красота.
  59. ^ Ми, Николас (2012). Сила Хиггса: разбитая космическая симметрия. Quantum Wave Publishing. ISBN 978-0957274617. Получено 14 октября 2018.
  60. ^ Гуден, Филип (2016). Можем ли мы позаимствовать ваш язык? Как английский ворует слова со всего мира. Голова Зевса. ISBN 978-1784977986. Получено 14 октября 2018.
  61. ^ Ф. Клоуз (2006). Новый космический лук. CRC Press. п. 133. ISBN 978-1-58488-798-0.
  62. ^ J. T. Volk; и другие. (1987). «Письмо о намерениях для фабрики красоты Тэватрон» (PDF). Предложение Фермилаб № 783.
  63. ^ К. Куигг (2006). «Частицы и стандартная модель». В Г. Фрейзере (ред.). Новая физика для двадцать первого века. Издательство Кембриджского университета. п. 91. ISBN 978-0-521-81600-7.
  64. ^ «Стандартная модель физики элементарных частиц». BBC. 2002 г.. Получено 19 апреля 2009.
  65. ^ Ф. Клоуз (2006). Новый космический лук. CRC Press. С. 80–90. ISBN 978-1-58488-798-0.
  66. ^ Д. Линкольн (2004). Понимание Вселенной. Всемирный научный. п.116. ISBN 978-981-238-705-9.
  67. ^ «Слабые взаимодействия». Виртуальный центр посетителей. Стэнфордский центр линейных ускорителей. 2008. Получено 28 сентября 2008.
  68. ^ К. Накамура; и другие. (Группа данных о частицах) (2010). "Обзор физики частиц: матрица кваркового смешения CKM" (PDF). Журнал физики G. 37 (7A): 075021. Bibcode:2010JPhG ... 37g5021N. Дои:10.1088 / 0954-3899 / 37 / 7A / 075021.
  69. ^ З. Маки; М. Накагава; С. Саката (1962). «Замечания к единой модели элементарных частиц». Успехи теоретической физики. 28 (5): 870. Bibcode:1962ПТХФ..28..870М. Дои:10.1143 / PTP.28.870.
  70. ^ Б. С. Чаухан; М. Пикариелло; Дж. Пулидо; Э. Торренте-Лухан (2007). «Кварк-лептонная комплементарность, нейтрино и данные стандартной модели. θPMNS
    13     = 9°+1°
    −2°    ". Европейский физический журнал. C50 (3): 573–578. arXiv:hep-ph / 0605032. Bibcode:2007EPJC ... 50..573C. Дои:10.1140 / epjc / s10052-007-0212-z. S2CID 118107624.
  71. ^ R. Nave. "Сила цвета". Гиперфизика. Государственный университет Джорджии, Кафедра физики и астрономии. Получено 26 апреля 2009.
  72. ^ Б. А. Шумм (2004). Вещи в глубине души. Издательство Университета Джона Хопкинса. стр.131–132. ISBN 978-0-8018-7971-5.
  73. ^ а б Часть IIIМ. Э. Пескин; Д. В. Шредер (1995). Введение в квантовую теорию поля. Эддисон – Уэсли. ISBN 978-0-201-50397-5.
  74. ^ В. Ике (1995). Сила симметрии. Издательство Кембриджского университета. п.216. ISBN 978-0-521-45591-6.
  75. ^ М. Я. Хан (2004). История света. Всемирный научный. п.78. ISBN 978-981-256-034-6.
  76. ^ К. Саттон. «Квантовая хромодинамика (физика)». Энциклопедия Britannica Online. Получено 12 мая 2009.
  77. ^ А. Ватсон (2004). Квантовый кварк. Издательство Кембриджского университета. С. 285–286. ISBN 978-0-521-82907-6.
  78. ^ а б c К. А. Олив; и другие. (Группа данных о частицах) (2014). «Обзор физики элементарных частиц». Китайская физика C. 38 (9): 1–708. Bibcode:2014ЧФК..38i0001O. Дои:10.1088/1674-1137/38/9/090001. PMID 10020536.
  79. ^ W. Weise; А. М. Грин (1984). Кварки и ядра. Всемирный научный. С. 65–66. ISBN 978-9971-966-61-4.
  80. ^ Д. МакМахон (2008). Демистификация квантовой теории поля. Макгроу-Хилл. п.17. ISBN 978-0-07-154382-8.
  81. ^ С.Г. Рот (2007). Прецизионная электрослабая физика на электрон-позитронных коллайдерах. Springer. п. VI. ISBN 978-3-540-35164-1.
  82. ^ Меньше, чем маленькое: в поисках чего-то нового с БАК Дона Линкольна PBS Nova блог 28 октября 2014
  83. ^ Р. П. Фейнман (1985). QED: странная теория света и материи (1-е изд.). Princeton University Press. стр.136–137. ISBN 978-0-691-08388-9.
  84. ^ М. Вельтман (2003). Факты и тайны физики элементарных частиц. Всемирный научный. стр.45–47. ISBN 978-981-238-149-1.
  85. ^ Ф. Вильчек; Б. Дивайн (2006). Фантастические реалии. Всемирный научный. п.85. ISBN 978-981-256-649-2.
  86. ^ Ф. Вильчек; Б. Дивайн (2006). Фантастические реалии. Всемирный научный. С. 400 и далее. ISBN 978-981-256-649-2.
  87. ^ М. Вельтман (2003). Факты и загадки физики элементарных частиц. Всемирный научный. стр.295–297. ISBN 978-981-238-149-1.
  88. ^ Т. Юлсман (2002). Источник. CRC Press. п. 55. ISBN 978-0-7503-0765-9.
  89. ^ Группа данных о частицах (1 июня 2020 г.). «Топ-кварк» (PDF). Успехи теоретической и экспериментальной физики. 2020: 083C01.
  90. ^ Дж. Штейнбергер (2005). Изучение частиц. Springer. п.130. ISBN 978-3-540-21329-1.
  91. ^ C.-Y. Вонг (1994). Введение в столкновения тяжелых ионов высоких энергий. Всемирный научный. п. 149. ISBN 978-981-02-0263-7.
  92. ^ С. Б. Рюстер; В. Верт; М. Бубалла; Шовковый И.А.; Д. Х. Ришке (2005). «Фазовая диаграмма нейтрального кваркового вещества: самосогласованная трактовка кварковых масс». Физический обзор D. 72 (3): 034003. arXiv:hep-ph / 0503184. Bibcode:2005PhRvD..72c4004R. Дои:10.1103 / PhysRevD.72.034004. S2CID 10487860.
  93. ^ М. Г. Алфорд; К. Раджагопал; Т. Шефер; А. Шмитт (2008). «Цветная сверхпроводимость в плотной кварковой материи». Обзоры современной физики. 80 (4): 1455–1515. arXiv:0709.4635. Bibcode:2008РвМП ... 80.1455А. Дои:10.1103 / RevModPhys.80.1455. S2CID 14117263.
  94. ^ С. Мровчинский (1998). «Кварк-глюонная плазма». Acta Physica Полоника B. 29 (12): 3711. arXiv:ядерный / 9905005. Bibcode:1998AcPPB..29.3711M.
  95. ^ З. Фодор; С.Д. Кац (2004). «Критическая точка КХД при конечных T и μ, результаты на решетке для физических масс кварков». Журнал физики высоких энергий. 2004 (4): 50. arXiv:hep-lat / 0402006. Bibcode:2004JHEP ... 04..050F. Дои:10.1088/1126-6708/2004/04/050.
  96. ^ У. Хайнц; М. Джейкоб (2000). «Свидетельства нового состояния материи: оценка результатов программы CERN Lead Beam». arXiv:nucl-th / 0002042.
  97. ^ "Ученые RHIC подают" идеальную "жидкость". Брукхейвенская национальная лаборатория. 2005. Архивировано с оригинал 15 апреля 2013 г.. Получено 22 мая 2009.
  98. ^ Т. Юлсман (2002). Происхождение: поиски наших космических корней. CRC Press. п. 75. ISBN 978-0-7503-0765-9.
  99. ^ А. Седракян; Дж. В. Кларк; М. Дж. Алфорд (2007). Спаривание в фермионных системах.. Всемирный научный. стр.2–3. ISBN 978-981-256-907-3.

дальнейшее чтение

внешняя ссылка