WikiDer > Теоретическая мотивация общей теории относительности

А теоретическая мотивация общей теории относительности, включая мотивацию геодезическое уравнение и Уравнение поля Эйнштейна, можно получить из специальная теория относительности изучив динамика частиц в круговые орбиты о земле. Ключевым преимуществом изучения круговых орбит является то, что можно узнать решение уравнения поля Эйнштейна. априори. Это дает возможность информировать и проверять формализм.

Общая теория относительности отвечает на два вопроса:

1. Каким образом кривизна из пространство-время повлиять на движение иметь значение?
2. Как присутствие материи влияет на кривизну пространства-времени?

На первый вопрос ответят геодезическое уравнение. На второй вопрос отвечает Уравнение поля Эйнштейна. Уравнение геодезической и уравнение поля связаны через принцип наименьшего действия. Мотивация для геодезического уравнения представлена ​​в разделе Геодезическое уравнение для круговых орбит Мотивация для уравнения поля Эйнштейна приведена в разделе Тензор напряжения-энергии

Часть цикла статей о
Общая теория относительности
${displaystyle G_ {mu u} + Lambda g_ {mu u} = {frac {8pi G} {c ^ {4}}} T_ {mu u}}$
Вступление История Математическая формулировка Тесты
Основные концепции Принцип относительности Теория относительности Точка зрения Инерциальная система отсчета Рама отдыха Рамка центра импульса Световой конус Принцип эквивалентности Эквивалентность массы и энергии Специальная теория относительности Двойная специальная теория относительности инвариант де Ситтера специальная теория относительности Масштаб относительности Мировая линия Подходящее время Риманова геометрия Энергетическое состояние
Явления Гравитоэлектромагнетизм Проблема Кеплера Сила тяжести Гравитационное поле Гравитационный колодец Гравитационное линзирование Гравитационные волны Гравитационное красное смещение Красное смещение Синее смещение Замедление времени Гравитационное замедление времени Задержка Шапиро Гравитационный потенциал Гравитационное сжатие Гравитационный коллапс Перетаскивание кадра Геодезический эффект Видимый горизонт Горизонт событий Гравитационная сингулярность Обнаженная особенность Черная дыра Белая дыра Пространство-время Космос Время Диаграммы пространства-времени Пространство-время Минковского Замкнутая времениподобная кривая (СТС) Червоточина Червоточина Эллиса
Уравнения Формализмы Уравнения Линеаризованная гравитация Уравнения поля Эйнштейна Фридман Геодезические Матиссон – Папапетру – Диксон Гамильтон – Якоби – Эйнштейн Инвариант кривизны (общая теория относительности) Лоренцево многообразие Формализмы ADM БССН Ньюман – Пенроуз Постньютоновский Продвинутая теория Теория Калуцы – Клейна Квантовая гравитация Супергравитация
Решения Шварцшильд (интерьер) Рейсснер-Нордстрём Гёдель Керр Керр – Ньюман Kasner Лемэтр – Толман Тауб-ОРЕХ Milne Робертсон – Уокер pp-волна van Stockum пыль Вейль – Льюис – Папапетру Вакуумный раствор
Теоремы Теорема Биркгофа Теорема Героха о расщеплении Теорема Гольдберга – Сакса. Теорема Лавлока Теорема об отсутствии волос Теоремы Пенроуза – Хокинга об особенностях Теорема положительной энергии
Ученые Эйнштейн Лоренц Гильберта Пуанкаре Шварцшильд де Ситтер Рейсснер Nordström Weyl Эддингтон Фридман Milne Цвикки Лемэтр Гёдель Уиллер Робертсон Бардин Уокер Керр Чандрасекхар Элерс Пенроуз Хокинг Райчаудхури Тейлор Hulse van Stockum Тауб Новичок Яу Торн другие
v т е

Геодезическое уравнение для круговых орбит

Кинетика круговых орбит

Мировая линия круговой орбиты вокруг Земли, изображенная в двух пространственных измерениях X и Y (плоскость орбиты) и временном измерении, обычно обозначается как вертикальная ось. Обратите внимание, что орбита вокруг Земли представляет собой круг в пространстве, но его мировая линия представляет собой спираль в пространстве-времени.

Для определенности рассмотрим круговую околоземную орбиту (винтовая мировая линия) частицы. Частица движется со скоростью v. Наблюдатель на Земле видит, что длина сокращается в системе координат частицы. Измерительная линейка, перемещающаяся с частицей, кажется земному наблюдателю короче. Следовательно, окружность орбиты в направлении движения оказывается длиннее, чем ${displaystyle pi}$ умноженный на диаметр орбиты.^[1]

В специальная теория относительности 4-собственная скорость частицы в инерционный (неускоряющийся) каркас Земли

${displaystyle u = left (gamma, gamma {mathbf {v} over c} ight)}$

где c - скорость света, ${displaystyle mathbf {v}}$ - 3-скорость, а ${displaystyle gamma}$ является

${displaystyle gamma = {1 over {sqrt {1 - {{mathbf {v} cdot mathbf {v}} over c ^ {2}}}}}}$.

Величина вектора 4-скорости всегда постоянна.

${displaystyle u_ {alpha} u ^ {alpha} = - 1}$

где мы используем Метрика Минковского

${displaystyle eta ^ {mu u} = eta _ {mu u} = {egin {pmatrix} -1 & 0 & 0 & 0 0 & 1 & 0 & 0 0 & 0 & 1 & 0 0 & 0 & 0 & 1end {pmatrix}}}$.

Таким образом, величина 4-скорости равна Скаляр Лоренца.

4-ускорение в земной (не ускоряющей) системе координат равно

${displaystyle aequiv {{du} over {d au}} = {d over {d au}} {left (gamma, gamma {mathbf {v} over c} ight)} = {left (0, gamma ^ {2}) {mathbf {a} over c ^ {2}} ight)} = {left (0, -gamma ^ {2} {{mathbf {v} cdot mathbf {v}} over c ^ {2}} {{mathbf { r}} более r ^ {2}} ight)}}$

куда ${displaystyle d au}$ равно c, умноженному на собственный интервал времени, измеренный в системе координат частицы. Это связано с временным интервалом в кадре Земли соотношением

${displaystyle cdt = gamma d au}$.

Здесь 3-ускорение для круговой орбиты равно

${displaystyle mathbf {a} = -omega ^ {2} mathbf {r} = - {mathbf {v} cdot mathbf {v}} {{mathbf {r}} поверх r ^ {2}}}$

куда ${displaystyle omega}$ - угловая скорость вращающейся частицы и ${displaystyle mathbf {r}}$ - 3-я позиция частицы.

Величина 4-скорости постоянна. Это означает, что 4-ускорение должно быть перпендикулярно 4-скорости. Следовательно, внутренний продукт 4-го ускорения и 4-й скорости всегда равен нулю. Внутренний продукт - это Скаляр Лоренца.

Кривизна пространства-времени: геодезическое уравнение

Уравнение для ускорения можно обобщить, получив геодезическое уравнение

${displaystyle {{du ^ {mu}} над {d au}} - a ^ {mu} = 0}$

${displaystyle {{du ^ {mu}} над {d au}} + {R ^ {mu}} _ {alpha u eta} u ^ {alpha} x ^ {u} u ^ {eta} = 0}$

куда ${displaystyle x ^ {mu}}$ - 4-позиция частицы и ${displaystyle {R ^ {mu}} _ {alpha u eta}}$ это кривизна тензор, задаваемый

${displaystyle {R ^ {mu}} _ {alpha u eta} = {1 over r ^ {2}} eta _ {alpha eta} {delta ^ {mu}} _ {u}}$

куда ${displaystyle {delta ^ {mu}} _ {u}}$ это Дельта-функция Кронекера, и у нас есть ограничения

${displaystyle u_ {alpha} u ^ {alpha} = - 1}$

и

${displaystyle a_ {alpha} u ^ {alpha} = 0}$.

Легко проверить, что круговые орбиты удовлетворяют уравнению геодезических. На самом деле геодезическое уравнение является более общим. Круговые орбиты - частное решение уравнения. Решения, отличные от круговых орбит, допустимы и действительны.

Тензор кривизны Риччи и след

В Кривизна Риччи тензор - это специальный тензор кривизны, задаваемый сжатием

${displaystyle R_ {alpha eta} экв {R ^ {u}} _ {alpha u eta}}$.

След тензора Риччи, названный скалярная кривизна, является

${displaystyle Requiv {R ^ {alpha}} _ {alpha}}$.

Уравнение геодезической в ​​локальной системе координат

Круговые орбиты того же радиуса.

Рассмотрим ситуацию, в которой теперь две частицы находятся поблизости. круговой полярный орбиты Земли в радиусе ${displaystyle r}$ и скорость ${displaystyle v}$.

Частицы исполняют простые гармонические колебания о земле и по отношению друг к другу. Они находятся на максимальном расстоянии друг от друга, когда пересекают экватор. Их траектории пересекаются на полюсах.

Представьте, что с одной из частиц движется космический корабль. Потолок поделки, ${displaystyle {sharp {mathbf {z}}}}$ направление, совпадает с ${displaystyle mathbf {r}}$ направление. Передняя часть поделки находится в ${displaystyle {sharp {mathbf {x}}}}$ направление, и ${displaystyle {sharp {mathbf {y}}}}$ направление слева от корабля. Космический аппарат мал по сравнению с размером орбиты, так что локальный кадр является локальным кадром Лоренца. 4-разделение двух частиц определяется выражением ${Displaystyle {острый {x}} ^ {mu}}$. В локальной системе координат космического аппарата уравнение геодезических задается формулой

${displaystyle {{d ^ {2} {острый {x}} ^ {mu}} над {d au ^ {2}}} + {острый {{R} ^ {mu}}} _ {alpha u eta} { острый {u}} ^ {альфа} {острый {x}} ^ {u} {острый {u}} ^ {eta} = 0}$

куда

${displaystyle {острый {u}} ^ {mu} = {{d {острый {x}} ^ {mu}} над {d au}}}$

и

${displaystyle {sharp {{R} ^ {mu}}} _ {alpha u eta}}$

- тензор кривизны в локальной системе отсчета.

Геодезическое уравнение как ковариантная производная

Уравнение движения частицы в плоском пространстве-времени и в отсутствие сил имеет вид

${displaystyle {{d {u} ^ {mu}} над {d au}} = 0}$.

Если мы требуем, чтобы частица двигалась по геодезической в ​​искривленном пространстве-времени, то аналогичное выражение в искривленном пространстве-времени будет

${displaystyle {{D {острый {u}} ^ {mu}} над {D au}} = {{d {острый {u}} ^ {mu}} над {d au}} + {Gamma ^ {mu} } _ {alpha eta} {острый {u}} ^ {alpha} {острый {u}} ^ {eta} = 0}$

где производная слева - это ковариантная производная, который является обобщением нормальной производной до производной в искривленном пространстве-времени. Здесь

${displaystyle {Gamma ^ {mu}} _ {alpha eta}}$

это Символ Кристоффеля.

Кривизна связана с символом Кристоффеля соотношением

${displaystyle {sharp {{R} ^ {mu}}} _ {alpha u eta} = {{partial {{Gamma} ^ {mu}}} _ {alpha eta} по {частичному x ^ {u}}} - {{частичная {{Гамма} ^ {mu}}} _ {альфа u} по {частичному x ^ {eta}}} + {{Гамма} ^ {mu}} _ {гамма u} {{Гамма} ^ {гамма }} _ {alpha eta} - {{Gamma} ^ {mu}} _ {gamma eta} {{Gamma} ^ {gamma}} _ {alpha u}}$.

Метрический тензор в локальной системе отсчета

Интервал в локальном кадре равен

${displaystyle ds ^ {2} = dx ^ {2} + dy ^ {2} + dz ^ {2} -c ^ {2} dt ^ {2} Equiv g_ {mu u} d {острый {x}} ^ {mu} d {острый {x}} ^ {u}}$

${displaystyle = d {острый {x}} ^ {2} + d {острый {y}} ^ {2} + d {острый {z}} ^ {2} -c ^ {2} d {острый {t} } ^ {2} + 2gamma cos (heta) cos (phi), v, d {острый {t}}, d {острый {x}} + 2gamma cos (heta) sin (phi) v, d {острый {t} }}, d {острый {y}} - 2gamma sin (heta) v, d {острый {t}}, d {острый {z}}}$

куда

${displaystyle heta}$ угол с ${displaystyle z}$ ось (долгота) и

${displaystyle phi}$ угол с ${displaystyle x}$ ось (широта).

Это дает метрика из

${displaystyle g_ {mu u} = {egin {pmatrix} -1 & gamma cos (heta) cos (phi) {frac {v} {c}} & gamma cos (heta) sin (phi) {frac {v} {c}} & -gamma sin (heta) {frac {v} {c}} gamma cos (heta) cos (phi) {frac {v} {c}} & 1 & 0 & 0 gamma cos (heta) sin (phi) {frac {v } {c}} & 0 & 1 & 0 -gamma sin (heta) {frac {v} {c}} & 0 & 0 & 1end {pmatrix}}}$

в локальном фрейме.

Обратный к метрическому тензору ${displaystyle g ^ {mu u}}$ определяется так, что

${displaystyle g_ {mu alpha} g ^ {alpha u} = delta _ {mu} ^ {u}}$

где член справа - это Дельта Кронекера.

Преобразование бесконечно малого 4-тома ${displaystyle dOmega}$ является

${displaystyle d {sharp {Omega}} = {sqrt {-g}} d {Omega}}$

где g - определитель метрического тензора.

Дифференциал определителя метрического тензора равен

${displaystyle dg = gg ^ {mu u} dg_ {mu u} = - gg_ {mu u} dg ^ {mu u}}$.

Связь между символами Кристоффеля и метрическим тензором имеет вид

${displaystyle {{Gamma} ^ {alpha}} _ {mu u} = g ^ {alpha eta} {Gamma} _ {eta mu u}}$

${displaystyle {Gamma} _ {eta mu u} = {frac {1} {2}} left ({{partial {g}} _ {eta u} over {partial x ^ {mu}}}} + {{partial { g}} _ {eta mu} над {частичным x ^ {u}}} - {{частичным {g}} _ {mu u} над {частичным x ^ {eta}}} ight)}$.

Принцип наименьшего действия в общей теории относительности

Принцип наименьшего действия гласит, что мировая линия Между двумя событиями в пространстве-времени есть та мировая линия, которая минимизирует действие между двумя событиями. В классическая механика принцип наименьшего действия используется для получения Законы движения Ньютона и является основой для Лагранжева динамика. В теории относительности это выражается как

${displaystyle S = int _ {1} ^ {2} {mathcal {L}}, dOmega}$

между событиями 1 и 2 - минимум. Здесь S - скаляр и

${displaystyle {mathcal {L}}}$

известен как Плотность лагранжиана. Плотность лагранжиана делится на две части: плотность орбитальной частицы ${displaystyle {mathcal {L}} _ {p}}$ и плотность ${displaystyle {mathcal {L}} _ {e}}$ гравитационного поля, создаваемого всеми другими частицами, включая частицы, составляющие Землю,

${displaystyle {mathcal {L}} = {mathcal {L}} _ {p} + {mathcal {L}} _ {e}}$.

В изогнутом пространство-время, самая «короткая» мировая линия - это геодезический что минимизирует кривизну по геодезической. Тогда действие пропорционально кривизне мировой линии. Поскольку S - скаляр, скалярная кривизна - подходящая мера кривизны. Следовательно, действие для частицы

${displaystyle S_ {p} = Cint _ {1} ^ {2} {острый {R}}, d {острый {Omega}} = Cint _ {1} ^ {2} {острый {R}} {sqrt {- g}}, d {Omega} = Cint _ {1} ^ {2} g ^ {alpha eta} {острый {R}} _ {alpha eta} {sqrt {-g}}, d {Omega}}$

куда ${displaystyle C}$ неизвестная константа. Эта константа будет определяться требованием, чтобы теория сводилась к закону тяготения Ньютона в нерелятивистском пределе.

Таким образом, плотность лагранжиана частицы равна

${displaystyle {mathcal {L}} _ {p} = Cg ^ {alpha eta} {острый {R}} _ {alpha eta} {sqrt {-g}}}$.

Действие частицы и земли

${displaystyle S = int _ {1} ^ {2} Cg ^ {alpha eta} {острый {R}} _ {alpha eta} {sqrt {-g}}, dOmega + int _ {1} ^ {2} { mathcal {L}} _ {e}, dOmega}$.

Мы находим мировую линию, лежащую на поверхности сферы радиуса r, варьируя метрический тензор. Минимизация и пренебрежение членами, которые исчезают на границах, включая члены второго порядка по производной от g, дает

${displaystyle 0 = delta S = int _ {1} ^ {2} Cleft ({острый {R}} _ {alpha eta} - {1 over 2} {острый {R}} g ^ {alpha eta} ight) дельта g ^ {альфа эта} {sqrt {-g}}, dOmega -int _ {1} ^ {2} {острый {T}} _ {альфа эта} дельта g ^ {альфа эта} {sqrt {-g}} , dOmega}$

куда^[2]

${displaystyle {sharp {T}} _ {alpha eta} = {1 over {sqrt {-g}}} left ({d over {dx ^ {u}}}} {{partial {mathcal {L}} _ {e }} над {частично слева ({{dg ^ {alpha eta}} над {dx ^ {u}}} ight)}} - {{partial {mathcal {L}} _ {e}} над {частичным g ^ { альфа эта}}} ight)}$

это Гильбертовый тензор энергии-импульса поля, создаваемого землей.

Соотношение между энергией напряжения и кривизной с точностью до неизвестного постоянного множителя

${displaystyle {острый {T}} _ {alpha eta} = расщелина ({острый {R}} _ {alpha eta} - {1 over 2} {острый {R}}, g_ {alpha eta} ight)}$.

Тензор напряжения-энергии

Закон всемирного тяготения Ньютона

Диаграмма 1. Изменение взглядов на пространство-время по мировая линия быстро ускоряющегося наблюдателя. На этой анимации пунктирная линия - это траектория пространства-времени ("мировая линия") частицы. Шары размещаются через равные промежутки времени подходящее время по мировой линии. Сплошные диагональные линии - это световые конусы для текущего события наблюдателя и пересечься в этом событии. Маленькие точки - это другие произвольные события в пространстве-времени. Для текущей мгновенной инерциальной системы отсчета наблюдателя вертикальное направление указывает время, а горизонтальное направление указывает расстояние. Наклон мировой линии (отклонение от вертикали) - это скорость частицы на этом участке мировой линии. Итак, на изгибе мировой линии частица ускоряется. Обратите внимание на то, как вид пространства-времени меняется, когда наблюдатель ускоряется, изменяя мгновенную инерциальную систему отсчета. Эти изменения регулируются преобразованиями Лоренца. Также обратите внимание: * шары на мировой линии до / после будущих / прошлых ускорений более разнесены из-за замедления времени. * события, которые были одновременными до ускорения, впоследствии происходят в разное время (из-за относительность одновременности), * события проходят через линии светового конуса из-за прогрессирования собственного времени, но не из-за изменения взглядов, вызванного ускорениями, и * мировая линия всегда остается в пределах световых конусов будущего и прошлого текущего события.

Закон тяготения Ньютона в нерелятивистской механике утверждает, что ускорение объекта массы ${displaystyle m}$ из-за другого объекта массы ${displaystyle M}$ равно

${displaystyle mathbf {f} = {d ^ {2} mathbf {r} over d au ^ {2}} = - {GM over {c ^ {2} r ^ {3}}} mathbf {r}}$

куда ${displaystyle G}$ это гравитационная постоянная, ${displaystyle mathbf {r}}$ вектор из массы ${displaystyle M}$ массировать ${displaystyle m}$ и ${displaystyle r}$ - величина этого вектора. Время t масштабируется с скорость света c

${displaystyle au Equiv ct}$.

Ускорение ${displaystyle mathbf {f}}$ не зависит от ${displaystyle m}$.

Для определенности. считать частицу массы ${displaystyle m}$ вращающийся в гравитационном поле Земли с массой ${displaystyle M}$. Закон всемирного тяготения можно записать

${displaystyle mathbf {f} = - {4pi G over {3c ^ {2}}} ho (r) mathbf {r}}$

куда ${displaystyle ho (r)}$ - средняя массовая плотность внутри сфера радиуса ${displaystyle r}$.

Гравитационная сила в терминах 00-компоненты тензора энергии-импульса

Закон Ньютона можно записать

${displaystyle mathbf {f} = - {4pi G над {3c ^ {4}}} влево ({Mc ^ {2} над V} ight) mathbf {r}}$.

куда ${displaystyle V}$ это объем сферы радиуса ${displaystyle r}$. Количество ${displaystyle Mc ^ {2}}$ будет признан из специальная теория относительности как энергия покоя большого тела - земли. Это сумма энергий покоя всех частиц, из которых состоит Земля. Величина в скобках представляет собой среднюю плотность энергии покоя сферы радиуса ${displaystyle r}$ о земле. Гравитационное поле пропорционально средней плотности энергии в радиусе r. Это 00 компонент тензор энергии-импульса в относительность для особого случая, когда вся энергия - это энергия покоя. В более общем смысле

${displaystyle T_ {00} = - {T ^ {0}} _ {0} = sum _ {i = 1} ^ {N} left ({gamma _ {i} m_ {i} c ^ {2} over V } ight)}$

куда

${displaystyle gamma _ {i} эквив {1 по {sqrt {1 - {{mathbf {v} _ {i} cdot mathbf {v} _ {i}} по сравнению с c ^ {2}}}}}}$

и ${displaystyle mathbf {v_ {i}}}$ - скорость частицы i, составляющей Землю, и ${displaystyle m_ {i}}$ в массе покоя частицы i. Всего в Земле N частиц.

Релятивистское обобщение плотности энергии

Компоненты тензора энергии-импульса.

Есть две простые релятивистские сущности, которые сводятся к 00-компоненту тензора энергии-импульса в нерелятивистском пределе.

${displaystyle u ^ {alpha} T_ {alpha eta} u ^ {eta} ightarrow T_ {00}}$

и след

${displaystyle Tequiv {T ^ {alpha}} _ {alpha} = - u_ {alpha} u ^ {alpha} T = -u ^ {alpha} Teta _ {alpha eta} u ^ {eta} ightarrow -T_ {00} }$

куда ${displaystyle u ^ {alpha}}$ это 4-х скоростная.

Компонента 00 тензора энергии-импульса может быть обобщена на релятивистский случай как линейная комбинация двух членов

${displaystyle T_ {00} ightarrow u ^ {alpha} left (AT_ {alpha eta} + BTeta _ {alpha eta} ight) u ^ {eta}}$

куда

${displaystyle A + B = 1}$

4-ускорение свободного падения

4-ускорение свободного падения можно записать

${displaystyle f ^ {mu} = - 8pi {G over {3c ^ {4}}} влево ({A over 2} T_ {alpha eta} + {B over 2} Teta _ {alpha eta} ight) delta _ { u} ^ {mu} u ^ {alpha} x ^ {u} u ^ {eta}}$.

К сожалению, это ускорение не равно нулю при ${displaystyle mu = 0}$ как требуется для круговых орбит. Поскольку величина 4-скорости постоянна, только составляющая силы, перпендикулярная 4-скорости, способствует ускорению. Поэтому мы должны вычесть компонент силы, параллельный 4-скорости. Это известно как Ферми – Уокер транспорт.^[3] Другими словами,

${displaystyle f ^ {mu} ightarrow f ^ {mu} + u ^ {mu} u_ {u} f ^ {u}}$.

Это дает

${displaystyle f ^ {mu} = - 8pi {G over {3c ^ {4}}} влево ({A over 2} T_ {alpha eta} + {B over 2} Teta _ {alpha eta} ight) влево (delta _ {u} ^ {mu} + u ^ {mu} u_ {u} ight) u ^ {alpha} x ^ {u} u ^ {eta}}$.

Сила в локальной системе координат равна

${displaystyle {sharp {f}} ^ {mu} = - 8pi {G over {3c ^ {4}}} влево ({A over 2} {острый {T}} _ {alpha eta} + {B over 2} {острый {T}} g_ {альфа эта} ight) левый (delta _ {u} ^ {mu} + {острый {u}} ^ {mu} {острый {u}} _ {u} ight) {острый { u}} ^ {alpha} {острый {x}} ^ {u} {острый {u}} ^ {eta}}$.

Уравнение поля Эйнштейна

Двумерная визуализация искажения пространства-времени. Присутствие материи изменяет геометрию пространства-времени, эта (изогнутая) геометрия интерпретируется как гравитация.

Получаем Уравнение поля Эйнштейна^[4] приравнивая ускорение, необходимое для круговых орбит, с ускорением свободного падения

${displaystyle a ^ {mu} = f ^ {mu}}$

${displaystyle {sharp {{R} ^ {mu}}} _ {alpha u eta} {острый {u}} ^ {alpha} {острый {x}} ^ {u} {острый {u}} ^ {eta} = - {острый {f}} ^ {mu}}$.

Это связь между кривизной пространства-времени и тензором энергии-импульса.

Тензор Риччи принимает вид

${displaystyle {sharp {R}} _ {alpha eta} = 8pi {G over {c ^ {4}}} влево ({A over 2} {острый {T}} _ {alpha eta} + {B over 2} {острый {T}} g_ {alpha eta} ight)}$.

След тензора Риччи есть

${displaystyle {острый {R}} = {острый {R}} _ {alpha} ^ {alpha} = 8pi {G over {c ^ {4}}} влево ({A over 2} {острый {T}} _ {alpha} ^ {alpha} + {B over 2} {острый {T}} delta _ {alpha} ^ {alpha} ight) = 8pi {G over {c ^ {4}}} влево ({A over 2} + 2Bight) {острый {T}}}$.

Сравнение тензора Риччи с тензором Риччи, вычисленным по принципу наименьшего действия, Теоретическая мотивация общей теории относительности # Принцип наименьшего действия в общей теории относительности отождествляя тензор энергии-импульса с гильбертовым напряжением-энергией, и помня, что A + B = 1, устраняет двусмысленность в A, B и C.

${displaystyle A = 2}$

${displaystyle B = -1}$

и

${displaystyle C = left (8pi {G over {c ^ {4}}} ight) ^ {- 1}}$.

Это дает

${displaystyle {Acquire {R}} = - 8pi {G over {c ^ {4}}} {Acute {T}}}$.

Уравнение поля можно записать

${displaystyle {mathcal {G}} _ {alpha eta} = 8pi {G over {c ^ {4}}} {острый {T}} _ {alpha eta}}$

куда

${displaystyle {mathcal {G}} _ {alpha eta} экв {острый {R}} _ {alpha eta} - {1 над 2} {острый {R}} g_ {alpha eta}}$.

Это уравнение поля Эйнштейна, которое описывает кривизну пространства-времени, которая возникает из-за плотности энергии-напряжения. Это уравнение, наряду с уравнением геодезических, было мотивировано кинетикой и динамикой частицы, вращающейся вокруг Земли по круговой орбите. В целом они верны.

Решение уравнения поля Эйнштейна

Решение уравнения поля Эйнштейна требует итеративного процесса. Решение представлено в метрическом тензоре

${displaystyle g_ {mu u}}$.

Обычно для тензора существует первоначальное предположение. Предположение используется для расчета Символы Кристоффеля, которые используются для расчета кривизны. Если уравнение поля Эйнштейна не выполняется, процесс повторяется.

Растворы бывают двух видов: вакуумные и невакуумные. А вакуумный раствор - та, в которой тензор энергии-импульса равен нулю. Соответствующим вакуумным решением для круговых орбит является Метрика Шварцшильда. Есть также ряд точные решения которые являются невакуумными решениями, решениями, в которых тензор напряжений не равен нулю.

Решение геодезического уравнения

Решение уравнений геодезических требует знания метрического тензора, полученного путем решения уравнения поля Эйнштейна. Либо символы Кристоффеля, либо кривизна вычисляются из метрического тензора. Затем геодезическое уравнение интегрируется с соответствующим граничные условия.

Электродинамика в искривленном пространстве-времени

Уравнения Максвелла, уравнения электродинамики, в искривленном пространстве-времени являются обобщением уравнений Максвелла в плоском пространстве. пространство-время (видеть Формулировка уравнений Максвелла в специальной теории относительности). Искривление пространства-времени влияет на электродинамику. Уравнения Максвелла в искривленном пространстве-времени можно получить, заменив производные в уравнениях в плоском пространстве-времени на ковариантные производные. Уравнения с исходным кодом и без него становятся (единицы cgs):

${displaystyle {4pi over c} J ^ {b} = partial _ {a} F ^ {ab} + {Gamma ^ {a}} _ {mu a} F ^ {mu b} + {Gamma ^ {b}} _ {му а} F ^ {аму} эквивалент D_ {а} F ^ {ab} экв {F ^ {ab}} _ {; a} ,!}$,

и

${displaystyle 0 = partial _ {c} F_ {ab} + partial _ {b} F_ {ca} + partial _ {a} F_ {bc} = D_ {c} F_ {ab} + D_ {b} F_ {ca } + D_ {a} F_ {bc}}$

куда ${displaystyle, J ^ {a}}$ это 4-текущий, ${displaystyle, F ^ {ab}}$ это тензор напряженности поля, ${displaystyle, epsilon _ {abcd}}$ это Символ Леви-Чивита, и

${displaystyle {частично над {частичным x ^ {a}}} эквив. частичным _ {a} экв {} _ {, a} экв (частичный / частичный CT, abla)}$

это 4-градиентный. Повторные индексы суммируются по Соглашение о суммировании Эйнштейна. Мы представили результаты в нескольких общих обозначениях.

Первое тензорное уравнение является выражением двух неоднородных уравнений Максвелла: Закон Гаусса и Закон Ампера с поправкой Максвелла. Второе уравнение является выражением однородных уравнений, Закон индукции Фарадея и Закон Гаусса для магнетизма.

Уравнение электромагнитной волны модифицируется из уравнения в плоском пространстве-времени двумя способами: производная заменяется ковариантной производной и появляется новый член, который зависит от кривизны.

${displaystyle - {A ^ {альфа; eta}} _ {; eta} + {R ^ {alpha}} _ {eta} A ^ {eta} = {4pi over c} J ^ {alpha}}$

где 4-потенциальный определяется так, что

${displaystyle F ^ {ab} = partial ^ {b} A ^ {a} -partial ^ {a} A ^ {b} ,!}$.

Мы предположили обобщение Датчик Лоренца в искривленном пространстве-времени

${displaystyle {A ^ {mu}} _ {; mu} = 0}$.

Смотрите также

• Ньютоновские мотивы общей теории относительности

Рекомендации

• Р. П. Фейнман; Ф. Б. Моринго и В. Г. Вагнер (1995). Лекции Фейнмана по гравитации. Эддисон-Уэсли. ISBN 0-201-62734-5.
• П.А.М. Дирак (1996). Общая теория относительности. Princeton University Press. ISBN 0-691-01146-X.