WikiDer > Ядерное деление

Вынужденная реакция деления. А нейтрон поглощается уран-235 ядро, превратив его ненадолго в возбужденное уран-236 ядро с энергией возбуждения, обеспечиваемой кинетической энергией нейтрона плюс силы, связывающие нейтрон. Уран-236, в свою очередь, распадается на быстро движущиеся более легкие элементы (продукты деления) и выделяет небольшое количество свободных нейтронов. В то же время одна или несколько подсказок гамма излучение"(не показано) также производятся.

Ядерная физика
Ядро · Нуклоны (п, п) · Ядерное дело · Ядерная сила · Ядерная структура · Ядерная реакция
Модели ядра Жидкая капля · Модель ядерной оболочки · Модель взаимодействующих бозонов · Ab initio
Нуклидыклассификация Изотопы - равный Z Изобары - равный А Изотоны - равный N Исодиаферы - равный N − Z      Изомеры - равно всем вышеперечисленным Зеркальные ядра – Z ↔ N Стабильный · Магия · Даже странно · Гало (Борромео)
Ядерная стабильность Связующая энергия · соотношение p – n · Капельная линия · Остров стабильности · Долина стабильности
Радиоактивный распад Альфа α · Бета β (2β, β+) · К / л захват · Изомерный (Гамма γ · Внутреннее преобразование) · Самопроизвольное деление · Распад кластера · Эмиссия нейтронов · Испускание протонов Энергия распада · Цепочка распада · Продукт распада · Радиогенный нуклид
Ядерное деление Спонтанный · Товары (разрыв пары) · Фотоделение
Процессы захвата электрон (2×) · нейтрон (s · р) · протон (п · rp)
Высокоэнергетические процессы Скалывание (космическим лучом) · Фотодезинтеграция
Нуклеосинтез и ядерная астрофизика Термоядерная реакция Процессы: Звездный · Большой взрыв · Сверхновая звезда Нуклиды: Изначальный · Космогенный · Искусственный
Ядерная физика высоких энергий Кварк-глюонная плазма · RHIC · LHC
Ученые Альварес · Беккерель · Быть · А. Бор · Н. Бор · Чедвик · Кокрофт · Ir. Кюри · Пт. Кюри · Число Пи. Кюри · Склодовская-Кюри · Дэвиссон · Ферми · Хан · Дженсен · Лоуренс · Майер · Meitner · Олифант · Оппенгеймер · Proca · Перселл · Раби · Резерфорд · Soddy · Strassmann · Witecki · Сцилард · Кассир · Томсон · Уолтон · Вигнер
v т е

В ядерная физика и ядерная химия, ядерное деление это ядерная реакция или радиоактивный распад процесс, в котором ядро из атом делится на два или более меньших, более легких ядра. Процесс деления часто дает гамма фотоны, и выпускает очень большое количество энергия даже по энергетическим меркам радиоактивный распад.

Ядерное деление тяжелых элементов было обнаружено 17 декабря 1938 г. Отто Хан и его помощник Фриц Штрассманн, и теоретически объяснил в январе 1939 г. Лиз Мейтнер и ее племянник Отто Роберт Фриш. Фриш назвал процесс по аналогии с биологическое деление живых клеток. Для тяжелых нуклиды, это экзотермическая реакция которые могут выпустить большое количество энергия как электромагнитное излучение и, как кинетическая энергия фрагментов (обогрев объемный материал, в котором происходит деление). Нравиться термоядерная реакция, чтобы деление производило энергию, общая энергия связи образующихся элементов должен иметь большую энергию связи, чем у исходного элемента.

Деление - это форма ядерная трансмутация потому что полученные фрагменты не совпадают элемент как исходный атом. Полученные два (или более) ядра чаще всего имеют сравнимые, но немного разные размеры, как правило, с массовым соотношением продуктов примерно от 3 до 2, для обычных делящийся изотопы.^[1][2] Большинство делений являются бинарными делениями (с образованием двух заряженных осколков), но иногда (от 2 до 4 раз на 1000 событий) три положительно заряженные фрагменты образуются в тройное деление. Самые маленькие из этих фрагментов в тройных процессах имеют размер от протона до протона. аргон ядро.

Помимо деления, вызванного нейтроном, используемого и используемого людьми, естественная форма спонтанного радиоактивный распад (не требующий нейтрона) также называется делением и происходит особенно в изотопах с очень большим массовым числом. Самопроизвольное деление был открыт в 1940 году Флёров, Петржак, и Курчатов^[3] в Москве, когда они подтвердили, что без бомбардировки нейтронами скорость деления урана действительно незначительна, как и предсказывал Нильс Бор; не было.^{[3][требуется разъяснение]}

Непредсказуемый состав продуктов (который варьируется в широком вероятностном и несколько хаотическом порядке) отличает деление от чисто квантовое туннелирование такие процессы как испускание протона, альфа-распад, и кластерный распад, которые каждый раз дают одни и те же продукты. Ядерное деление производит энергию для атомная энергия и запускает взрыв ядерное оружие. Оба использования возможны, потому что определенные вещества, называемые ядерное топливо подвергаются делению при ударе нейтронами деления и, в свою очередь, испускают нейтроны, когда они распадаются. Это делает самодостаточный ядерная цепная реакция возможно, высвобождая энергию с контролируемой скоростью в ядерный реактор или с очень быстрой неконтролируемой скоростью в ядерное оружие.

Количество свободная энергия в ядерном топливе в миллионы раз больше свободной энергии, содержащейся в аналогичной массе химического топлива, такого как бензин, что делает ядерное деление очень плотным источником энергии. Однако продуктов ядерного деления в среднем гораздо больше. радиоактивный чем тяжелые элементы, которые обычно расщепляются в качестве топлива, и остаются таковыми в течение значительного количества времени, вызывая ядерные отходы проблема. Обеспокоенность по поводу накопления ядерных отходов и разрушительный потенциал ядерного оружия являются противовесом мирному желанию использовать деление как источник энергии.

Физический обзор

Механизм

Визуальное изображение индуцированного ядерного деления, когда медленно движущийся нейтрон поглощается ядром атома урана-235, которое делится на два быстро движущихся более легких элемента (продукты деления) и дополнительные нейтроны. Большая часть высвобождаемой энергии имеет форму кинетических скоростей продуктов деления и нейтронов.

Выходы продуктов деления по массе для тепловой нейтрон деление U-235, Pu-239, сочетание двух типичных для современных ядерных энергетических реакторов, и U-233 используется в ториевый цикл.

Радиоактивный распад

Ядерное деление может происходить без нейтрон бомбардировка как вид радиоактивный распад. Этот тип деления (называемый спонтанное деление) встречается редко, за исключением нескольких тяжелых изотопов.

Ядерная реакция

В инженерных ядерных устройствах, по существу, все ядерное деление происходит как "ядерная реакция"- управляемый бомбардировкой процесс, который возникает в результате столкновения двух субатомных частиц. В ядерных реакциях субатомная частица сталкивается с атомным ядром и вызывает в нем изменения. Таким образом, ядерные реакции управляются механикой бомбардировки, а не относительно постоянный экспоненциальный спад и период полураспада характеристика самопроизвольных радиоактивных процессов.

Многие виды ядерные реакции в настоящее время известны. Ядерное деление существенно отличается от других типов ядерных реакций тем, что его можно усилить и иногда контролировать с помощью ядерная цепная реакция (один тип общих цепная реакция). В такой реакции бесплатно нейтроны высвобождаемый каждым событием деления может вызвать еще больше событий, которые, в свою очередь, высвобождают больше нейтронов и вызывают большее деление.

В химический элемент изотопы которые могут поддерживать цепную реакцию деления, называются ядерное топливо, и, как говорят, делящийся. Наиболее распространенные виды ядерного топлива: ²³⁵U (изотоп уран с массовое число 235 и использования в ядерных реакторах) и ²³⁹Пу (изотоп плутоний с массовым числом 239). Эти виды топлива распадаются на бимодальный диапазон химических элементов с атомными массами, близкими к 95 и 135.ты (продукты деления). Большинство видов ядерного топлива подвергаются спонтанное деление только очень медленно, распадаясь в основном через альфа-бета цепочка распада в течение периодов тысячелетия к эоны. В ядерный реактор или ядерное оружие, подавляющее большинство событий деления вызвано бомбардировкой другой частицей, нейтроном, который сам произведен предыдущими событиями деления.

Ядерное деление в делящемся топливе является результатом энергии ядерного возбуждения, производимой, когда делящееся ядро ​​захватывает нейтрон. Эта энергия, возникающая в результате захвата нейтронов, является результатом притяжения ядерная сила действующий между нейтроном и ядром. Достаточно деформировать ядро ​​в двухлепестковую «каплю» до такой степени, что ядерные фрагменты превышают расстояния, на которых ядерная сила может удерживать вместе две группы заряженных нуклонов, и, когда это происходит, два фрагмента завершают свое разделение. а затем разносятся друг от друга своими взаимно отталкивающими зарядами, в процессе, который становится необратимым с увеличением расстояния. Аналогичный процесс происходит в расщепляющийся изотопов (таких как уран-238), но для деления этим изотопам требуется дополнительная энергия, обеспечиваемая быстрые нейтроны (например, произведенные термоядерная реакция в термоядерное оружие).

В модель капли жидкости из атомное ядро предсказывает продукты деления одинакового размера как результат ядерной деформации. Более сложные модель ядерной оболочки необходим для механистического объяснения пути к более энергетически выгодному исходу, при котором один продукт деления немного меньше другого. Теория деления, основанная на оболочечной модели, была сформулирована Мария Гепперт Майер.

Наиболее распространенным процессом деления является бинарное деление, и в нем образуются продукты деления, указанные выше, при 95 ± 15 и 135 ± 15.ты. Однако бинарный процесс происходит просто потому, что он наиболее вероятен. В любом случае от 2 до 4 делений на 1000 ядер в ядерном реакторе процесс, называемый тройное деление производит три положительно заряженных фрагмента (плюс нейтроны), и самый маленький из них может иметь заряд и массу от протона (Z = 1), до фрагмента размером аргон (Z = 18). Однако наиболее распространенные небольшие фрагменты на 90% состоят из ядер гелия-4 с большей энергией, чем альфа-частицы от альфа-распада (так называемые «альфа-частицы дальнего действия» при ~ 16 МэВ), а также ядер гелия-6 и тритонов ( ядра тритий). Тройной процесс менее распространен, но все же приводит к образованию значительных скоплений газа гелия-4 и трития в топливных стержнях современных ядерных реакторов.^[4]

Энергетика

Вход

Стадии бинарного деления в модели жидкой капли. Подвод энергии деформирует ядро ​​в толстую форму «сигары», затем форму «арахиса», за которой следует бинарное деление, когда две доли превышают ближний радиус действия. ядерная сила расстояние притяжения, затем их электрический заряд отталкивает их друг от друга. В модели жидкой капли прогнозируется, что два осколка деления будут одного размера. Модель ядерной оболочки позволяет им различаться по размеру, что обычно наблюдается экспериментально.

Деление тяжелого ядра требует общей подводимой энергии от 7 до 8 миллионов. электрон-вольт (МэВ) для первоначального преодоления ядерная сила который удерживает ядро ​​в сферической или почти сферической форме, а оттуда деформирует его в двухлепестковую («арахисовую») форму, в которой доли могут продолжать отделяться друг от друга, толкаемые их взаимным положительным зарядом, в наиболее распространенном процессе двойного деления (два положительно заряженных продукта деления + нейтроны). После того, как доли ядра будут отодвинуты на критическое расстояние, за пределами которого короткое расстояние сильная сила больше не могут удерживать их вместе, процесс их разделения происходит за счет энергии (большего диапазона) электромагнитный отталкивание между осколками. В результате два осколка деления удаляются друг от друга с высокой энергией.

Приблизительно 6 МэВ энергии деления поступает за счет простого связывания дополнительного нейтрона с тяжелым ядром посредством сильного взаимодействия; однако во многих делящихся изотопах этого количества энергии недостаточно для деления. Например, уран-238 имеет близкое к нулю сечение деления нейтронов с энергией менее одного МэВ. Если никакая дополнительная энергия не поступает с помощью какого-либо другого механизма, ядро ​​не будет делиться, а просто поглотит нейтрон, как это происходит, когда U-238 поглощает медленные и даже некоторую часть быстрых нейтронов, чтобы стать U-239. Оставшаяся энергия для инициирования деления может быть предоставлена ​​двумя другими механизмами: один из них - это большая кинетическая энергия падающего нейтрона, который в большей степени способен делиться расщепляющийся тяжелое ядро, поскольку его кинетическая энергия превышает один МэВ или более (так называемое быстрые нейтроны). Нейтроны такой высокой энергии способны непосредственно делить U-238 (см. термоядерное оружие для приложения, где быстрые нейтроны поставляются термоядерная реакция). Однако этот процесс не может происходить в значительной степени в ядерном реакторе, так как слишком малая часть нейтронов деления, произведенных любым типом деления, имеет достаточно энергии для эффективного деления U-238 (нейтроны деления имеют Режим энергия 2 МэВ, но медиана всего 0,75 МэВ, что означает, что половина из них имеет меньше этой недостаточной энергии).^[5]

Среди тяжелых актинид элементы, однако, те изотопы, которые имеют нечетное количество нейтронов (например, U-235 со 143 нейтронами), связывают дополнительный нейтрон с дополнительной энергией 1-2 МэВ по сравнению с изотопом того же элемента с четным числом нейтронов ( например, U-238 с 146 нейтронами). Эта дополнительная энергия связи становится доступной в результате механизма спаривание нейтронов последствия. Эта дополнительная энергия является результатом Принцип исключения Паули позволяя дополнительному нейтрону занимать ту же ядерную орбиталь, что и последний нейтрон в ядре, так что они образуют пару. Таким образом, в таких изотопах кинетическая энергия нейтрона не требуется, поскольку вся необходимая энергия поступает за счет поглощения любого нейтрона, медленного или быстрого (первые используются в ядерных реакторах с замедлителем, а вторые - в реакторы на быстрых нейтронах, и в оружии). Как отмечалось выше, подгруппа делящихся элементов, которые могут эффективно делиться своими собственными нейтронами деления (таким образом, потенциально вызывая ядерное цепная реакция в относительно небольших количествах чистого материала) называются "делящийся. »Примерами делящихся изотопов являются уран-235 и плутоний-239.

Выход

Типичные события деления высвобождают около двухсот миллионов эВ (200 МэВ) энергии, что эквивалентно примерно> 2 триллионам Кельвинов, для каждого акта деления. Точный изотоп, который расщепляется, независимо от того, расщепляется он или нет, оказывает лишь небольшое влияние на количество выделяемой энергии. В этом легко убедиться, рассмотрев кривую энергия связи (изображение ниже) и отметив, что средняя энергия связи нуклидов актинидов, начиная с урана, составляет около 7,6 МэВ на нуклон. Если посмотреть дальше влево на кривую энергии связи, где продукты деления В кластере легко заметить, что энергия связи продуктов деления стремится к центру около 8,5 МэВ на нуклон. Таким образом, при любом делении изотопа в диапазоне масс актинида на нуклон исходного элемента выделяется примерно 0,9 МэВ. Деление U235 медленным нейтроном дает почти такую ​​же энергию, что и деление U238 быстрым нейтроном. Этот профиль высвобождения энергии справедлив также для тория и различных второстепенных актинидов.^[6]

Напротив, большинство химический окисление реакции (например, жжение каменный уголь или же TNT) выпустить не более нескольких эВ за событие. Итак, в ядерном топливе содержится как минимум в десять миллионов раз больше полезная энергия на единицу массы чем химическое топливо. Энергия ядерного деления выделяется как кинетическая энергия продуктов деления и осколков, а также электромагнитное излучение в виде гамма излучение; в ядерном реакторе энергия преобразуется в высокая температура когда частицы и гамма-лучи сталкиваются с атомами, составляющими реактор и его рабочая жидкость, обычно воды или иногда тяжелая вода или же расплавленные соли.

Анимация Кулоновский взрыв в случае кластера положительно заряженных ядер, подобного кластеру осколков деления. Оттенок уровень цвета пропорционален (большему) заряду ядра. Электроны (меньшего размера) на этой шкале времени видны только стробоскопически, а уровень оттенка - это их кинетическая энергия.

Когда уран деление ядра на два осколка дочерних ядер, около 0,1 процента массы ядра урана^[7] появляется как энергия деления ~ 200 МэВ. Для урана-235 (полная средняя энергия деления 202,79 МэВ^[8]), обычно ~ 169 МэВ выглядит как кинетическая энергия дочерних ядер, которые разлетаются примерно на 3% скорости света, из-за Кулоновское отталкивание. Также испускается в среднем 2,5 нейтрона, при этом иметь в виду кинетическая энергия на нейтрон ~ 2 МэВ (всего 4,8 МэВ).^[9] В результате реакции деления также быстро выделяется ~ 7 МэВ. гамма-луч фотоны. Последняя цифра означает, что взрыв ядерного деления или авария с критичностью испускает около 3,5% своей энергии в виде гамма-лучей, менее 2,5% своей энергии в виде быстрых нейтронов (общее количество обоих типов излучения ~ 6%), а остальное - в виде кинетических. энергия осколков деления (это проявляется почти сразу, когда осколки ударяются об окружающее вещество, просто высокая температура).^[10][11] В атомной бомбе это тепло может способствовать повышению температуры ядра бомбы до 100 миллионов. кельвин и вызывают вторичное излучение мягкого рентгеновского излучения, которое преобразует часть этой энергии в ионизирующее излучение. Однако в ядерных реакторах кинетическая энергия осколков деления остается низкотемпературной теплотой, которая сама по себе вызывает небольшую ионизацию или ее отсутствие.

Так называемый нейтронные бомбы (улучшенное радиационное оружие), которые выделяют большую часть своей энергии в виде ионизирующего излучения (в частности, нейтронов), но все они являются термоядерными устройствами, которые полагаются на стадию ядерного синтеза для получения дополнительного излучения. Энергетическая динамика чистых бомб деления всегда остается на уровне около 6% от общего выхода излучения как мгновенный результат деления.

Общая быстрое деление энергия составляет около 181 МэВ, или ~ 89% от общей энергии, которая в конечном итоге выделяется при делении с течением времени. Остальные ~ 11% выделяются в виде бета-распадов, которые имеют различные периоды полураспада, но начинаются немедленно в продуктах деления; и в задержанном гамма-излучении, связанном с этими бета-распадами. Например, в уране-235 эта запаздывающая энергия делится примерно на 6,5 МэВ в бета, 8,8 МэВ в антинейтрино (выпущено одновременно с бета-версией), и, наконец, дополнительные 6,3 МэВ в задержанном гамма-излучении от возбужденных продуктов бета-распада (всего в среднем ~ 10 гамма-излучений на одно деление). Таким образом, около 6,5% общей энергии деления высвобождается через некоторое время после события в виде небыстрого или отложенного ионизирующего излучения, а энергия отложенной ионизации примерно поровну делится между энергией гамма- и бета-излучения.

В реакторе, который работает в течение некоторого времени, радиоактивные продукты деления будут накапливаться до стационарных концентраций, так что их скорость распада равна скорости их образования, так что их относительный общий вклад в тепло реактора (через бета-распад ) совпадает с этими радиоизотопными дробными вкладами в энергию деления. В этих условиях 6,5% деления, которое проявляется как задержанное ионизирующее излучение (задержанное гамма- и бета-излучение от радиоактивных продуктов деления), способствует выработке тепла в установившемся реакторе под действием мощности. Именно эта выходная фракция остается при внезапной остановке реактора (подвергается Катись). По этой причине реактор спад тепла выход начинается при 6,5% полной мощности деления реактора в установившемся режиме после того, как реактор остановлен. Однако в течение нескольких часов из-за распада этих изотопов выходная мощность распада намного меньше. Видеть спад тепла для подробностей.

Остальная часть запаздывающей энергии (8,8 МэВ / 202,5 ​​МэВ = 4,3% от полной энергии деления) испускается в виде антинейтрино, которые на практике не считаются «ионизирующим излучением». Причина в том, что энергия, выделяемая в виде антинейтрино, не улавливается материалом реактора в виде тепла, а утекает прямо через все материалы (включая Землю) почти со скоростью света в межпланетное пространство (поглощенное количество мизерно). Нейтринное излучение обычно не классифицируется как ионизирующее излучение, потому что оно почти полностью не поглощается и, следовательно, не вызывает эффектов (хотя очень редкое нейтринное событие является ионизирующим). Почти все остальное излучение (6,5% запаздывающего бета- и гамма-излучения) в конечном итоге превращается в тепло в активной зоне реактора или в его защите.

Некоторые процессы с участием нейтронов примечательны тем, что они поглощают или, наконец, выделяют энергию - например, кинетическая энергия нейтронов не дает тепла сразу, если нейтрон захватывается атомом урана-238 для образования плутония-239, но эта энергия выделяется, если плутоний-239 позже расщепляется. С другой стороны, так называемые запаздывающие нейтроны испускаются как продукты радиоактивного распада с периодом полураспада до нескольких минут от дочерних элементов деления, очень важны для управление реактором, потому что они дают характерное время "реакции" для того, чтобы общая ядерная реакция увеличилась вдвое, если реакция протекает в "отложенно-критический"зона, которая намеренно полагается на эти нейтроны для сверхкритической цепной реакции (такой, в которой каждый цикл деления дает больше нейтронов, чем поглощает). Без их существования ядерная цепная реакция была бы срочный критический и увеличиваться в размерах быстрее, чем это можно было бы контролировать с помощью вмешательства человека. В этом случае первые экспериментальные атомные реакторы убежали бы в опасную и беспорядочную «быструю критическую реакцию», прежде чем их операторы смогли бы выключить их вручную (по этой причине конструктор Энрико Ферми включали управляющие стержни с противодействием радиации, подвешенные на электромагнитах, которые могли автоматически падать в центр Чикаго Пайл-1). Если эти запаздывающие нейтроны захватываются без деления, они также выделяют тепло.^[12]

Ядра-продукты и энергия связи

При делении предпочтительно получать осколки с четным числом протонов, что называется нечетно-четным эффектом на распределение заряда осколков. Однако нечетно-четного эффекта на фрагменте не наблюдается. массовое число распределение. Этот результат приписывают разрыв пары нуклонов.

В актах деления ядер ядра могут распадаться на любую комбинацию более легких ядер, но наиболее распространенным событием является не деление на ядра с равной массой около 120; наиболее частым событием (в зависимости от изотопа и процесса) является слегка неравное деление, при котором одно дочернее ядро ​​имеет массу примерно от 90 до 100ты а другие оставшиеся 130-140ты.^[13] Неравные деления энергетически более выгодны, потому что это позволяет одному продукту быть ближе к энергетическому минимуму около массы 60.ты (только четверть средней делящейся массы), а другое ядро ​​с массой 135ты все еще не далеко от диапазона наиболее прочно связанных ядер (еще одно утверждение состоит в том, что атомная энергия связи кривая немного круче слева от массы 120ты чем справа от него).

Происхождение активной энергии и кривая энергии связи

«Кривая энергии связи»: график энергии связи на нуклон обычных изотопов.

Ядерное деление тяжелых элементов дает полезную энергию, поскольку энергия связи (энергия связи на массу) ядер промежуточных масс с атомные номера и атомные массы рядом с ⁶²Ni и ⁵⁶Fe больше, чем нуклон-специфическая энергия связи очень тяжелых ядер, поэтому энергия высвобождается при разрыве тяжелых ядер. Суммарные массы покоя продуктов деления (Mp) от одной реакции меньше массы исходного ядра топлива (M). Избыточная масса Δm = M – Mp это инвариантная масса энергии, которая высвобождается как фотоны (гамма излучение) и кинетической энергии осколков деления, согласно эквивалентность массы и энергии формула E = MC².

Изменение удельной энергии связи с атомный номер происходит из-за взаимодействия двух основных силы действующий на компонент нуклоны (протоны и нейтроны), составляющие ядро. Ядра связаны привлекательной ядерная сила между нуклонами, что преодолевает электростатическое отталкивание между протонами. Однако ядерная сила действует только на относительно коротких дистанциях (несколько нуклон диаметров), так как она следует экспоненциально затухающей Потенциал Юкавы что делает его несущественным на больших расстояниях.Электростатическое отталкивание имеет больший диапазон, поскольку оно затухает по правилу обратных квадратов, так что ядра размером более 12 нуклонов в диаметре достигают точки, в которой полное электростатическое отталкивание преодолевает ядерную силу и вызывает их спонтанную нестабильность. По той же причине более крупные ядра (более восьми нуклонов в диаметре) менее тесно связаны на единицу массы, чем более мелкие ядра; разбиение большого ядра на два или более ядра среднего размера высвобождает энергию.

Также из-за малого радиуса действия сильной связывающей силы большие стабильные ядра должны содержать пропорционально больше нейтронов, чем самые легкие элементы, которые наиболее стабильны с Соотношение 1 к 1 протонов и нейтронов. Ядра, содержащие более 20 протонов, не могут быть стабильными, если у них нет более равного количества нейтронов. Дополнительные нейтроны стабилизируют тяжелые элементы, потому что они усиливают сильное связывание (которое действует между всеми нуклонами), не увеличивая протон-протонное отталкивание. Продукты деления имеют в среднем примерно одинаковую соотношение нейтронов и протонов как их родительское ядро, и поэтому обычно нестабильны к бета-распаду (который превращает нейтроны в протоны), потому что они имеют пропорционально слишком много нейтронов по сравнению со стабильными изотопами аналогичной массы.

Эта тенденция ядер продуктов деления к бета-распаду является фундаментальной причиной проблемы радиоактивный высокоактивные отходы от ядерных реакторов. Продукты деления обычно бета-излучатели, испускающий стремительный электроны сохранить электрический заряд, поскольку избыточные нейтроны превращаются в протоны в атомах продуктов деления. Видеть Продукты деления (по элементам) для описания продуктов деления, отсортированных по элементам.

Цепные реакции

Схема цепной реакции ядерного деления. 1. А уран-235 атом поглощает нейтрон и деление на два новых атома (осколки деления) с высвобождением трех новых нейтронов и некоторой энергии связи. 2. Один из этих нейтронов поглощается атомом уран-238 и не продолжает реакцию. Другой нейтрон просто теряется и ни с чем не сталкивается, также не продолжая реакцию. Однако один нейтрон действительно сталкивается с атомом урана-235, который затем делится и высвобождает два нейтрона и некоторую энергию связи. 3. Оба этих нейтрона сталкиваются с атомами урана-235, каждый из которых делится и высвобождает от одного до трех нейтронов, которые затем могут продолжить реакцию.

Несколько тяжелых элементов, таких как уран, торий, и плутоний, пройти оба спонтанное деление, форма радиоактивный распад и индуцированное деление, форма ядерная реакция. Элементарные изотопы, которые подвергаются вынужденному делению при ударе свободным нейтрон называются расщепляющийся; изотопы, которые делятся при ударе медленно движущегося тепловой нейтрон также называются делящийся. Несколько особо делящихся и легко доступных изотопов (особенно ²³³U, ²³⁵U и ²³⁹Pu) называются ядерное топливо потому что они могут поддерживать цепную реакцию и могут быть получены в достаточно больших количествах, чтобы быть полезными.

Все делящиеся и делящиеся изотопы подвергаются небольшому спонтанному делению, которое выделяет несколько свободных нейтронов в любой образец ядерного топлива. Такие нейтроны быстро вырвутся из топлива и станут свободный нейтрон, с средняя продолжительность жизни около 15 минут до распада на протоны и бета-частицы. Однако нейтроны почти всегда сталкиваются и поглощаются другими ядрами, находящимися поблизости, задолго до того, как это происходит (недавно созданные нейтроны деления движутся со скоростью примерно 7% от скорости света, и даже замедленные нейтроны движутся примерно в 8 раз быстрее звука). Некоторые нейтроны будут воздействовать на ядра топлива и вызывать дальнейшие деления, высвобождая еще больше нейтронов. Если в одном месте собрано достаточно ядерного топлива или если нейтроны улетучиваются в достаточной мере, то количество этих недавно испущенных нейтронов превышает количество нейтронов, выходящих из сборки, и устойчивая цепная ядерная реакция состоится.

Сборка, которая поддерживает устойчивую цепную ядерную реакцию, называется критическая сборка или, если сборка почти полностью сделана из ядерного топлива, критическая масса. Слово «критический» относится к куспид в поведении дифференциальное уравнение который определяет количество свободных нейтронов, присутствующих в топливе: если присутствует меньше критической массы, то количество нейтронов определяется радиоактивный распад, но если присутствует критическая масса или больше, то количество нейтронов контролируется физикой цепной реакции. Настоящий масса из критическая масса ядерного топлива сильно зависит от геометрии и окружающих материалов.

Не все делящиеся изотопы могут поддерживать цепную реакцию. Например, ²³⁸U, самая распространенная форма урана, расщепляется, но не расщепляется: он подвергается индуцированному делению при столкновении с энергичным нейтроном с кинетической энергией более 1 МэВ. Однако слишком мало нейтронов, производимых ²³⁸Деление урана достаточно энергично, чтобы вызвать дальнейшее деление в ²³⁸U, поэтому цепная реакция с этим изотопом невозможна. Вместо этого бомбардировка ²³⁸U с медленными нейтронами заставляет его поглощать их (становясь ²³⁹U) и распадаться на бета-излучение к ²³⁹Np, который затем снова распадается тем же процессом до ²³⁹Pu; этот процесс используется для производства ²³⁹Пу в реакторы-размножители. Производство плутония на месте также способствует нейтронной цепной реакции в других типах реакторов после того, как было произведено достаточное количество плутония-239, поскольку плутоний-239 также является делящимся элементом, который служит топливом. Подсчитано, что до половины энергии, производимой стандартным реактором «без размножителя», производится за счет деления плутония-239, производимого на месте, в течение всего жизненного цикла топливной загрузки.

Делящиеся, неделящиеся изотопы могут использоваться в качестве источника энергии деления даже без цепной реакции. Бомбардировка ²³⁸U с быстрыми нейтронами вызывает деление, высвобождая энергию, пока присутствует внешний источник нейтронов. Это важный эффект во всех реакторах, где быстрые нейтроны делящегося изотопа могут вызывать деление близлежащих ²³⁸Ядра U, что означает, что некоторая небольшая часть ²³⁸U «выгорает» во всех видах ядерного топлива, особенно в реакторах на быстрых нейтронах, которые работают с нейтронами более высоких энергий. Тот же самый эффект быстрого деления используется для увеличения энергии, выделяемой современными термоядерное оружие, закрыв оружие оболочкой ²³⁸U реагирует с нейтронами, высвобождаемыми ядерным синтезом в центре устройства. Но взрывные эффекты цепных реакций ядерного деления можно уменьшить, используя такие вещества, как замедлители, которые замедляют скорость вторичных нейтронов.

Реакторы деления

В градирни из Филипсбургская АЭС, в Германия.

Реакторы критического деления являются наиболее распространенным типом ядерный реактор. В критическом реакторе деления нейтроны, образующиеся при делении атомов топлива, используются для того, чтобы вызвать еще большее количество делений, чтобы поддерживать контролируемое количество высвобождения энергии. Устройства, которые производят спроектированные, но несамостоятельные реакции деления, являются подкритические реакторы деления. Такие устройства используют радиоактивный распад или же ускорители частиц вызвать деление.

Критические реакторы деления строятся для трех основных целей, которые обычно предполагают различные инженерные компромиссы, чтобы использовать либо тепло, либо нейтроны, производимые цепной реакцией деления:

• энергетические реакторы предназначены для производства тепла для ядерной энергетики, либо как часть генерирующая станция или местная энергосистема, такая как атомная подводная лодка.
• исследовательские реакторы предназначены для производства нейтронов и / или активации радиоактивных источников для научных, медицинских, инженерных или других исследовательских целей.
• реакторы-размножители предназначены для массового производства ядерного топлива из более распространенных изотопы. Более известный реактор-размножитель на быстрых нейтронах делает ²³⁹Pu (ядерное топливо) из очень богатых в природе ²³⁸U (не ядерное топливо). Тепловые реакторы-размножители ранее протестировано с использованием ²³²Развести делящийся изотоп ²³³U (ториевый топливный цикл) продолжают изучаться и развиваться.

Хотя в принципе все реакторы деления могут работать на всех трех уровнях мощности, на практике задачи приводят к противоречивым инженерным целям, и большинство реакторов построено с учетом только одной из вышеперечисленных задач. (Есть несколько ранних контрпримеров, таких как Hanford Реактор N, сейчас списан). Силовые реакторы обычно преобразуют кинетическую энергию продуктов деления в тепло, которое используется для нагрева рабочая жидкость и водить Тепловой двигатель который генерирует механическую или электрическую энергию. В паровой турбине в качестве рабочей жидкости обычно используется вода, но в некоторых конструкциях используются другие материалы, например, газообразные. гелий. Исследовательские реакторы производят нейтроны, которые используются по-разному, при этом теплота деления рассматривается как неизбежный продукт отходов. Реакторы-размножители представляют собой специализированную форму исследовательских реакторов с оговоркой, что облучаемый образец обычно является самим топливом, смесью ²³⁸U и ²³⁵U. Более подробное описание физики и принципов работы реакторов критического деления см. физика ядерных реакторов. Описание их социальных, политических и экологических аспектов см. атомная энергия.

Бомбы деления

В грибовидное облако из атомная бомба сброшена на Нагасаки, Япония 9 августа 1945 года поднялся более чем на 18 километров (11 миль) над уровнем бомбы. гипоцентр. Приблизительно 39 000 человек были убиты атомной бомбой,^[14] из них 23 145–28 113 были японскими фабричными рабочими, 2 000 - корейскими рабами и 150 - японскими комбатантами.^[15][16][17]

Один класс ядерное оружие, а бомба деления (не путать с термоядерная бомба), иначе известный как Атомная бомба или же атомная бомба, представляет собой реактор деления, предназначенный для высвобождения как можно большего количества энергии как можно быстрее, прежде чем высвободившаяся энергия вызовет взрыв реактора (и остановку цепной реакции). Разработка ядерного оружия была мотивацией ранних исследований ядерного деления, которые Манхэттенский проект в течение Вторая Мировая Война (1 сентября 1939 - 2 сентября 1945) провел большую часть ранних научных работ по цепным реакциям деления, кульминацией которых стали три события, связанные с бомбами деления, которые произошли во время войны. Первая бомба деления под кодовым названием "Гаджет" была взорвана во время Тринити-тест в пустыне Нью-Мексико 16 июля 1945 г. Две другие бомбы деления под кодовым названием "Маленький мальчик" и "Толстяк", использовались в бой против Японский города Хиросима и Нагасаки 6 и 9 августа 1945 г. соответственно.

Даже первые бомбы деления были в тысячи раз больше взрывной чем сопоставимая масса химическое взрывчатое вещество. Например, Маленький мальчик весил в общей сложности около четырех тонн (из которых 60 кг составляло ядерное топливо) и имел длину 11 футов (3,4 м); он также дал взрыв, эквивалентный примерно 15 килотоннам TNT, разрушив большую часть города Хиросима. Современное ядерное оружие (включая термоядерное слияние а также одна или несколько стадий деления) в сотни раз более энергетичны для своего веса, чем первые атомные бомбы чистого деления (см. мощность ядерного оружия), так что современная бомба с одиночной ракетной боеголовкой весит менее 1/8 от веса Little Boy (см., например, W88) имеет мощность 475 килотонн в тротиловом эквиваленте и может разрушить площадь города примерно в 10 раз.

Хотя фундаментальная физика деления цепная реакция в ядерном оружии аналогично физике управляемого ядерного реактора, два типа устройств должны быть спроектированы совершенно по-разному (см. физика ядерных реакторов). Ядерная бомба предназначена для одновременного высвобождения всей своей энергии, а реактор предназначен для выработки постоянного запаса полезной энергии. Хотя перегрев реактора может привести и привел к крах и паровые взрывы, гораздо ниже обогащение урана делает невозможным ядерный реактор взорваться с такой же разрушительной силой, как ядерное оружие. Также сложно извлечь полезную мощность из ядерной бомбы, хотя хотя бы один ракета двигательная установка, Проект Орион, был предназначен для работы путем взрыва бомб деления позади массивно защищенного и защищенного космического корабля.

В стратегический важность ядерного оружия - главная причина, почему технологии ядерного деления политически чувствительна. Жизнеспособные конструкции бомб деления, возможно, под силу многим, будучи относительно простыми с инженерной точки зрения. Однако сложность получения расщепляющегося ядерного материала для реализации проектов является ключом к относительной недоступности ядерного оружия для всех, кроме современных промышленно развитых правительств, имеющих специальные программы по производству расщепляющихся материалов (см. обогащение урана и ядерный топливный цикл).

История

Открытие ядерного деления

Хан и Мейтнер в 1912 году

Открытие ядерного деления произошло в 1938 году в зданиях г. Общество кайзера Вильгельма по химии, сегодня часть Свободный университет Берлинапосле более чем четырех десятилетий работы над наукой о радиоактивность и разработка новых ядерная физика в котором описаны компоненты атомы. В 1911 г. Эрнест Резерфорд предложила модель атома, в которой очень маленький, плотный и положительно заряженный ядро из протоны был окружен вращающимся, отрицательно заряженным электроны (в Модель Резерфорда).^[18] Нильс Бор улучшил это в 1913 году, согласовав квантовое поведение электронов ( Модель Бора). Работа Анри Беккерель, Мари Кюри, Пьер Кюри, а Резерфорд далее уточнил, что ядро, хотя и тесно связано, может претерпевать различные формы радиоактивный распад, и таким образом трансмутировать в другие элементы. (Например, автор альфа-распад: выброс альфа-частица- два протона и два нейтрона, связанные вместе в частицу, идентичную гелий ядро.)

Некоторые работают в ядерная трансмутация было сделано. В 1917 году Резерфорд смог осуществить трансмутацию азота в кислород, используя альфа-частицы, направленные на азот. ¹⁴N + α → ¹⁷О + п. Это было первое наблюдение ядерная реакция, то есть реакция, в которой частицы одного распада используются для преобразования другого атомного ядра. В конце концов, в 1932 году коллеги Резерфорда осуществили полностью искусственную ядерную реакцию и ядерную трансмутацию. Эрнест Уолтон и Джон Кокрофт, который использовал искусственно ускоренные протоны против лития-7, чтобы разделить это ядро ​​на две альфа-частицы. Этот подвиг был широко известен как «расщепление атома» и принес им Нобелевскую премию по физике 1951 г. «Трансмутация атомных ядер искусственно ускоренными атомными частицами», хотя это не была реакция ядерного деления, позже обнаруженная в тяжелых элементах.^[19]

После английского физика Джеймс Чедвик обнаружил нейтрон в 1932 г.,^[20] Энрико Ферми и его коллеги в Рим изучал результаты бомбардировки урана нейтронами в 1934 г.^[21] Ферми пришел к выводу, что в его экспериментах были созданы новые элементы с протонами 93 и 94, которые группа назвала аусоний и гесперий. Однако не всех убедил анализ результатов Ферми, хотя он выиграл гонку 1938 года. Нобелевская премия по физике за его «демонстрацию существования новых радиоактивных элементов, образующихся при нейтронном облучении, а также за связанное с ним открытие ядерные реакции вызвано медленными нейтронами ». Немецкий химик Ида Ноддак В частности, в печати 1934 г. было предложено, что вместо создания нового, более тяжелого элемента 93, «возможно, что ядро ​​распадется на несколько больших фрагментов».^[22][23] Однако в то время к выводу Ноддака не пришли.

Экспериментальная установка, аналогичная той, с которой Отто Хан и Фриц Штрассманн открыл ядерное деление в 1938 году. Аппарат не стоял бы на том же столе или в одной комнате.

После публикации Ферми Отто Хан, Лиз Мейтнер, и Фриц Штрассманн начали проводить аналогичные эксперименты в Берлин. Мейтнер, австрийская еврейка, лишилась австрийского гражданства вместе с Аншлюс, союз Австрии с Германией в марте 1938 года, но в июле 1938 года она бежала в Швецию и начала переписку по почте с Ханом в Берлине. По совпадению, ее племянник Отто Роберт Фриш, также беженец, был также в Швеции, когда Мейтнер получил письмо от Хана от 19 декабря, в котором описывалось его химическое доказательство того, что некоторые из продуктов бомбардировки урана нейтронами были барий. Хан предложил разрыв ядра, но он не был уверен в том, какова была физическая основа результатов. Барий имел атомную массу на 40% меньше, чем уран, и никакие ранее известные методы радиоактивного распада не могли объяснить такую ​​большую разницу в массе ядра. Фриш был настроен скептически, но Мейтнер доверяла способности Гана как химика. Мария Кюри много лет отделяла барий от радия, и эти методы были хорошо известны. Затем Мейтнер и Фриш правильно интерпретировали результаты Хана как означающие, что ядро ​​урана раскололось примерно пополам. Фриш предложил назвать этот процесс «делением ядра» по аналогии с процессом деления живой клетки на две клетки, который затем был назван двойное деление. Как термин ядерная «цепная реакция» позже был заимствован из химии, так и термин «деление» был заимствован из биологии.

Немецкая марка в честь Отто Гана и его открытия ядерного деления (1979 г.)

Новости быстро распространились о новом открытии, которое справедливо рассматривалось как совершенно новый физический эффект с большими научными - и потенциально практическими - возможностями. Интерпретация Мейтнер и Фриш открытия Гана и Штрассмана пересекла Атлантический океан с Нильс Бор, который должен был читать лекции в Университет Принстона. И. Раби и Уиллис Лэмб, два Колумбийский университет физики, работающие в Принстоне, услышали эту новость и вернули ее в Колумбию. Лави сказал, что сказал Энрико Ферми; Ферми отдал должное Лэмбу. Вскоре после этого Бор отправился из Принстона в Колумбию, чтобы увидеть Ферми. Не найдя Ферми в своем кабинете, Бор спустился в зону циклотрона и обнаружил Герберт Л. Андерсон. Бор схватил его за плечо и сказал: «Молодой человек, позвольте мне объяснить вам кое-что новое и захватывающее в физике».^[24] Некоторым ученым из Колумбии было ясно, что они должны попытаться обнаружить энергию, выделяющуюся при ядерном делении урана в результате нейтронной бомбардировки. 25 января 1939 года группа из Колумбийского университета провела первый эксперимент по расщеплению ядер в Соединенных Штатах.^[25] что было сделано в подвале Пупин Холл. В эксперименте оксид урана помещали внутрь ионизационная камера облучение нейтронами и измерение высвобождаемой энергии. Результаты подтвердили, что происходит деление, и убедительно намекали, что это был изотоп. уран 235 в частности, это деление. На следующий день в Вашингтоне началась Пятая Вашингтонская конференция по теоретической физике. Вашингтон, округ Колумбия. под совместной эгидой Университет Джорджа Вашингтона и Институт Карнеги Вашингтона. Там новости о ядерном делении распространились еще дальше, что способствовало большему количеству экспериментальных демонстраций.^[26]

Реализована цепная реакция деления

В этот период венгерский физик Лео Сцилард, понял, что нейтронное деление тяжелых атомов может быть использовано для создания ядерная цепная реакция. Такая реакция с использованием нейтронов была идеей, которую он впервые сформулировал в 1933 году, после прочтения уничижительных замечаний Резерфорда о выработке энергии в эксперименте 1932 года его команды с использованием протонов для расщепления лития. Однако Сциларду не удалось добиться цепной реакции, управляемой нейтронами, с легкими атомами, богатыми нейтронами. Теоретически, если в цепной реакции, управляемой нейтронами, количество образовавшихся вторичных нейтронов было больше одного, то каждая такая реакция могла запускать несколько дополнительных реакций, вызывая экспоненциально увеличивающееся количество реакций. Таким образом, существует вероятность того, что деление урана может дать огромное количество энергии для гражданских или военных целей (т.е. производство электроэнергии или же атомные бомбы).

Сциллард теперь убеждал Ферми (в Нью-Йорке) и Фредерик Жолио-Кюри (в Париже) воздержаться от публикаций о возможности цепной реакции, чтобы нацистское правительство не осознало возможности накануне того, что позже будет известно как Вторая Мировая Война. С некоторыми колебаниями Ферми согласился на самоцензуру. Но Жолио-Кюри этого не сделал, и в апреле 1939 года его команда в Париже, в том числе Ганс фон Хальбан и Лью Коварски, сообщается в журнале Природа что количество нейтронов, испускаемых при ядерном делении урана, было тогда указано как 3,5 на деление.^[27] (Позже они исправили это до 2,6 на деление.) Одновременная работа Сцилларда и Уолтер Зинн подтвердили эти результаты. Результаты подсказали возможность строительства ядерные реакторы (впервые названные Сциллардом и Ферми «нейтронными реакторами») и даже ядерные бомбы. Однако о системах деления и цепных реакций еще многое было неизвестно.

Чертеж первого искусственного реактора, Чикаго Пайл-1.

Цепные реакции в то время было известным явлением в химия, но аналогичный процесс в ядерной физике с использованием нейтронов был предвиден еще в 1933 году Сцилардом, хотя Сцилард в то время не имел ни малейшего представления, с помощью каких материалов этот процесс может быть инициирован. Силард считал, что нейтроны были бы идеальными для такой ситуации, поскольку у них отсутствовал электростатический заряд.

Узнав о нейтронах деления от деления урана, Силард сразу понял возможность ядерной цепной реакции с использованием урана. Летом Ферми и Сцилард предложили идею ядерный реактор (куча), чтобы опосредовать этот процесс. В качестве топлива в котле будет использоваться природный уран. Ферми намного раньше показал, что нейтроны гораздо более эффективно захватываются атомами, если они имеют низкую энергию (так называемые «медленные» или «тепловые» нейтроны), потому что по квантовым причинам атомы выглядят для нейтронов гораздо более крупными мишенями. . Таким образом, чтобы замедлить вторичные нейтроны, высвобождаемые делящимися ядрами урана, Ферми и Сцилард предложили графитовый «замедлитель», с которым будут сталкиваться быстрые вторичные нейтроны с высокой энергией, эффективно замедляя их. Имея достаточное количество урана и достаточно чистый графит, их «куча» теоретически могла бы выдержать цепную реакцию медленных нейтронов. Это приведет к выделению тепла, а также к образованию радиоактивных продукты деления.

В августе 1939 года Сциллард и его коллеги-физики-беженцы из Венгрии Кассир и Вигнер думали, что немцы могут использовать цепную реакцию деления, и были побуждены попытаться привлечь внимание правительства Соединенных Штатов к этой проблеме. К этому они убедили немецко-еврейского беженца Альберт Эйнштейн присвоить свое имя письму, адресованному президенту Франклин Рузвельт. В Письмо Эйнштейна – Сциларда высказал предположение о возможности доставки урановой бомбы на корабле, которая разрушила бы «всю гавань и большую часть окружающей сельской местности». Президент получил письмо 11 октября 1939 года - вскоре после начала Второй мировой войны в Европе, но за два года до вступления в нее США. Рузвельт приказал, чтобы научный комитет был уполномочен наблюдать за работами по урану, и выделил небольшую сумму денег на исследования котлов.

В Англии, Джеймс Чедвик предложил атомную бомбу, использующую природный уран, на основе статьи Рудольф Пайерлс с массой, необходимой для критического состояния, 30–40 тонн. В Америке, Дж. Роберт Оппенгеймер считал, что куб дейтерида урана 10 см со стороной (около 11 кг урана) может «взорваться к черту». В этой конструкции все еще предполагалось, что для деления ядерной бомбы необходимо будет использовать замедлитель (это оказалось не так, если делящийся изотоп был отделен). В декабре, Вернер Гейзенберг доставил доклад в военное министерство Германии о возможности урановой бомбы. Большинство этих моделей все еще основывались на предположении, что бомбы будут приводиться в действие реакциями медленных нейтронов - и, таким образом, будут похожи на реактор, подвергающийся воздействию критический скачок мощности.

В Бирмингеме, Англия, Фриш объединился с Пайерлс, товарищ немецко-еврейского беженца. У них была идея использовать очищенную массу изотопа урана. ²³⁵U, имевший поперечное сечение еще не определено, но считалось, что оно намного больше, чем у ²³⁸U или природный уран (который на 99,3% состоит из изотопа последнего). Полагая, что сечение деления быстрыми нейтронами ²³⁵U был таким же, как и для деления медленных нейтронов, они определили, что чистая ²³⁵U-бомба могла иметь критическую массу всего 6 кг вместо тонн, и в результате взрыв был бы огромным. (На самом деле это количество оказалось 15 кг, хотя несколько раз это количество использовалось в собственно уране (Маленький мальчик) бомба). В феврале 1940 г. они доставили Меморандум Фриша – Пайерлса. Как ни странно, в то время они все еще официально считались «вражескими пришельцами». Гленн Сиборг, Джозеф В. Кеннеди, Артур Валь, и итало-еврейский беженец Эмилио Сегре вскоре после этого обнаружил ²³⁹Pu в продуктах распада ²³⁹U произведен бомбардировкой ²³⁸U с нейтронами, и определил, что это делящийся материал, например ²³⁵U.

Возможность выделить уран-235 была технически устрашающей, потому что уран-235 и уран-238 химически идентичны и различаются по своей массе всего на три нейтрона. Однако, если бы можно было выделить достаточное количество урана-235, это позволило бы провести цепную реакцию деления быстрых нейтронов. Это было бы чрезвычайно взрывоопасно, настоящая «атомная бомба». Открытие того, что плутоний-239 может быть получен в ядерном реакторе, указывало на другой подход к созданию бомбы деления на быстрых нейтронах. Оба подхода были в высшей степени новаторскими и еще недостаточно изученными, и существовал значительный научный скептицизм в отношении идеи, что их можно разработать в короткие сроки.

28 июня 1941 г. Управление научных исследований и разработок была создана в США для мобилизации научных ресурсов и применения результатов исследований в национальной обороне. В сентябре Ферми собрал свой первый ядерный «котел» или реактор, пытаясь создать в уране медленную цепную реакцию, индуцированную нейтронами, но эксперимент не смог достичь критичности из-за отсутствия подходящих материалов или недостаточного количества подходящих материалов. материалы, которые были доступны.

Создание цепной реакции деления в топливе из природного урана оказалось далеко не тривиальным. В первых ядерных реакторах не использовался уран, обогащенный изотопами, и, как следствие, в них требовалось использовать большие количества высокоочищенного графита в качестве замедлителя нейтронов. Использование обычной воды (в отличие от тяжелая вода) в ядерных реакторах требует обогащенного топлива - частичного разделения и относительного обогащения редких ²³⁵Изотоп U из гораздо более распространенного ²³⁸Изотоп U. Обычно в реакторы также требуется включение чрезвычайно химически чистых замедлитель нейтронов материалы, такие как дейтерий (в тяжелая вода), гелий, бериллий, или углерод, последний обычно как графит. (Высокая чистота углерода требуется, потому что многие химические примеси, такие как бор-10 компонент натурального бор, являются очень сильными поглотителями нейтронов и, следовательно, яд цепной реакции и преждевременно прекратить ее.)

Производство таких материалов в промышленных масштабах необходимо было решить для производства ядерной энергии и оружия. До 1940 года общее количество металлического урана, производимого в США, не превышало нескольких граммов, и даже это было сомнительной чистотой; металлического бериллия не более нескольких килограммов; и концентрированный оксид дейтерия (тяжелая вода) не более нескольких килограммов. Наконец, углерод никогда не производился в таком количестве, как чистота, необходимая для замедлителя.

Проблема получения большого количества урана высокой чистоты была решена Фрэнк Спеддинг с использованием термит или же "Эймс" процесс. Лаборатория Эймса была основана в 1942 году для производства большого количества природного (необогащенного) металлического урана, необходимого для будущих исследований. Критический успех ядерной цепной реакции Чикаго Пайл-1 (2 декабря 1942 г.), в котором использовался необогащенный (природный) уран, как и все атомные «груды», производившие плутоний для атомной бомбы, также было связано с осознанием Сциларда, что очень чистый графит может быть использован в качестве замедлителя даже "груды" природного урана. В военное время в Германии неспособность оценить качества очень чистого графита привела к созданию реакторов, основанных на тяжелой воде, что, в свою очередь, было отвергнуто немцами в результате атак союзников в Норвегии. тяжелая вода был произведен. Эти трудности - среди многих других - помешали нацистам построить ядерный реактор, способный стать критическим во время войны, хотя они никогда не прикладывали столько усилий, как Соединенные Штаты, к ядерным исследованиям, сосредоточивая внимание на других технологиях (см. Немецкий проект ядерной энергетики Больше подробностей).

Манхэттенский проект и не только

В Соединенных Штатах в конце 1942 года начались полномасштабные усилия по созданию атомного оружия. Эту работу взяли на себя Инженерный корпус армии США в 1943 году и известный как Манхэттенский инженерный район. Совершенно секретный Манхэттенский проект, как это было в просторечии, возглавлял генерал Лесли Р. Гровс. Среди десятков сайтов проекта были: Хэнфорд сайт в Вашингтоне, где были первые промышленные ядерные реакторы и произвел плутоний; Ок-Ридж, Теннесси, который в первую очередь касался обогащение урана; и Лос-Аламосв Нью-Мексико, который был научным центром исследований по разработке и проектированию бомб. Другие сайты, особенно Радиационная лаборатория Беркли и Металлургическая лаборатория в Чикагском университете играл важную роль. Общее научное направление проекта возглавил физик. Дж. Роберт Оппенгеймер.

В июле 1945 г. было выпущено первое атомное взрывное устройство, получившее название «Троица", был взорван в пустыне Нью-Мексико. Он питался плутонием, созданным в Хэнфорде. В августе 1945 года были созданы еще два атомных устройства -"Маленький мальчик", бомба из урана-235, и"Толстяк", плутониевая бомба - были использовался против японских городов Хиросима и Нагасаки.

В годы после Второй мировой войны многие страны были вовлечены в дальнейшее развитие ядерного деления для ядерных реакторов и ядерного оружия. Великобритания открыла первую коммерческую атомную электростанцию ​​в 1956 году. К 2013 году в 31 стране было 437 реакторов.

Цепные реакторы естественного деления на Земле

Критичность в природе редко. На трех рудных месторождениях на Окло в Габон, шестнадцать участков (т. н. Oklo Fossil Reactors) были обнаружены, при которых самоподдерживающееся деление ядер происходило приблизительно 2 миллиарда лет назад. Неизвестен до 1972 г. (но постулируется Пол Курода в 1956 г.^[28]), когда французский физик Фрэнсис Перрин обнаружил Oklo Fossil Reactorsстало понятно, что природа опередила людей. Крупномасштабные цепные реакции деления природного урана, замедляемые обычной водой, происходили в далеком прошлом и невозможны сейчас. В этом древнем процессе обычная вода использовалась в качестве замедлителя только потому, что за 2 миллиарда лет до настоящего времени природный уран был богаче короткоживущим делящимся изотопом. ²³⁵U (около 3%), чем доступный сегодня природный уран (который составляет всего 0,7% и должен быть обогащен до 3%, чтобы его можно было использовать в легководных реакторах).

Смотрите также

• Холодное деление
• Гибридный синтез / деление
• Термоядерная реакция
• Ядерная двигательная установка
• Фотоделение

Рекомендации

дальнейшее чтение

• Справочник Министерства энергетики США по основам ядерной физики и теории реакторов, том 1 (PDF). Министерство энергетики США. Январь 1993. Архивировано из оригинал (PDF) в 2014-03-19. Получено 2012-01-03.
• Справочник Министерства энергетики США по основам ядерной физики и теории реакторов, том 2 (PDF). Министерство энергетики США. Январь 1993. Архивировано из оригинал (PDF) на 2013-12-03. Получено 2012-01-03.
• Булгак, Аурел; Джин, Ши; Стетку, Ионел (2020). «Динамика ядерного деления: прошлое, настоящее, потребности и будущее». Границы физики. 8: 63. arXiv:1912.00287. Bibcode:2020FrP ..... 8 ... 63B. Дои:10.3389 / fphy.2020.00063.

внешняя ссылка

• Последствия ядерного оружия
• Аннотированная библиография по ядерному делению из цифровой библиотеки Алсос
• Открытие ядерного деления Исторический отчет с аудио и руководствами для учителей из Центра истории Американского института физики
• atomicarchive.com Объяснение ядерного деления
• Nuclear Files.org Что такое деление ядра?
• Анимация ядерного деления