WikiDer > Диадическая трансформация

ху сюжет, где Икс = Икс₀ ∈ [0, 1] есть рациональный и у = Икс_п для всехп.

В диадическая трансформация (также известный как диадическая карта, битовая карта сдвига, 2Икс мод 1 карта, Карта Бернулли, карта удвоения или же пилообразная карта^[1][2]) это отображение (т.е. отношение повторения)

${ Displaystyle T: [0,1) к [0,1) ^ { infty}}$

${ Displaystyle х mapsto (x_ {0}, x_ {1}, x_ {2}, ldots)}$

производится по правилу

${ displaystyle x_ {0} = x}$

${ Displaystyle forall п geq 0, x_ {n + 1} = (2x_ {n}) { bmod {1}}}$.^[3]

Эквивалентно диадическое преобразование также можно определить как повторяющаяся функция карта кусочно-линейная функция

${ displaystyle T (x) = { begin {cases} 2x & 0 leq x <{ frac {1} {2}} 2x-1 & { frac {1} {2}} leq x <1. end {case}}}$

Название битовая карта сдвига возникает потому, что, если значение итерации записано в двоичной системе счисления, следующая итерация получается сдвигом двоичной точки на один бит вправо, и если бит слева от новой двоичной точки равен «единице», заменяя это с нуля.

Диадическое преобразование дает пример того, как простая одномерная карта может привести к хаос. Эта карта легко обобщается на несколько других. Важным является бета-преобразование, определяется как ${ Displaystyle Т _ { бета} (х) = бета х { bmod {1}}}$. Эта карта была тщательно изучена многими авторами. Он был представлен Альфред Реньи в 1957 г., а его инвариантная мера была дана Александр Гельфонд в 1959 г. и снова независимо Билл Парри в 1960 г.^[4][5][6]

Связь с процессом Бернулли

Карта Т : [0,1) → [0,1), ${ Displaystyle х mapsto 2x { bmod {1}}}$ сохраняет Мера Лебега.

Карту можно получить как гомоморфизм на Процесс Бернулли. Позволять ${ displaystyle Omega = {H, T } ^ { mathbb {N}}}$ - набор всех полубесконечных цепочек букв ${ displaystyle H}$ и ${ displaystyle T}$. Это можно понять как подбрасывание монеты, выпад орла или решки. Эквивалентно можно написать ${ Displaystyle Omega = {0,1 } ^ { mathbb {N}}}$ пространство всех (полу) бесконечных строк двоичных разрядов. Слово «бесконечный» квалифицируется как «полу-», так как можно также определить другое пространство. ${ Displaystyle {0,1 } ^ { mathbb {Z}}}$ состоящий из всех двойных бесконечных (двусторонних) струн; это приведет к Карта Бейкера. Квалификация «полу-» опускается ниже.

Это пространство имеет естественный сменная работа, данный

${ Displaystyle T (b_ {0}, b_ {1}, b_ {2}, cdots) = (b_ {1}, b_ {2}, cdots)}$

куда ${ displaystyle b_ {0}, b_ {1}, cdots}$ представляет собой бесконечную строку двоичных цифр. Учитывая такую ​​строку, напишите

${ displaystyle x = sum _ {n = 0} ^ { infty} { frac {b_ {n}} {2 ^ {n + 1}}}.}.$

Результирующий ${ displaystyle x}$ действительное число в единичном интервале ${ Displaystyle 0 Leq х Leq 1.}$ Смена ${ displaystyle T}$ вызывает гомоморфизм, также называемый ${ displaystyle T}$, на единичном интервале. С ${ Displaystyle T (b_ {0}, b_ {1}, b_ {2}, cdots) = (b_ {1}, b_ {2}, cdots),}$ легко увидеть, что ${ Displaystyle T (x) = 2x { bmod {1}}.}$ Для вдвойне бесконечной последовательности бит ${ Displaystyle Omega = 2 ^ { mathbb {Z}},}$ индуцированный гомоморфизм - это Карта Бейкера.

Тогда диадическая последовательность - это просто последовательность

${ Displaystyle х, , Т (х), , Т ^ {2} (х), , Т ^ {3} (х), cdots}$

То есть, ${ Displaystyle х_ {п} = Т ^ {п} (х)}$

Набор Кантора

Обратите внимание, что сумма

${ displaystyle y = sum _ {n = 0} ^ { infty} { frac {b_ {n}} {3 ^ {n + 1}}}}$

дает Функция Кантора, как принято определять. Это одна из причин, почему набор ${ Displaystyle {Ч, Т } ^ { mathbb {N}}}$ иногда называют Кантор набор.

Скорость потери информации и чувствительная зависимость от начальных условий

Отличительной чертой хаотической динамики является потеря информации при моделировании. Если начать с информации по первому s бит начальной итерации, затем после м смоделированные итерации (м < s) у нас есть только (s − м) биты оставшейся информации. Таким образом, мы теряем информацию со скоростью один бит за итерацию. После s итераций, наша симуляция достигла нулевой фиксированной точки, независимо от истинных значений итераций; таким образом, мы полностью потеряли информацию. Это демонстрирует чувствительную зависимость от начальных условий - отображение из усеченного начального условия экспоненциально отклонилось от отображения от истинного начального условия. А поскольку наша симуляция достигла фиксированной точки, почти для всех начальных условий она не будет качественно правильно описывать динамику как хаотическую.

Эквивалентной концепции потери информации является концепция получения информации. На практике какой-то реальный процесс может генерировать последовательность значений {Икс_п} с течением времени, но мы можем наблюдать эти значения только в усеченной форме. Предположим, например, что Икс₀ = 0,1001101, но мы наблюдаем только усеченное значение 0,1001. Наш прогноз на Икс₁ составляет 0,001. Если мы подождем, пока реальный процесс не сгенерирует истинное Икс₁ значение 0,001101, мы сможем наблюдать усеченное значение 0,0011, которое более точно, чем наше прогнозируемое значение 0,001. Итак, мы получили выигрыш в информации в один бит.

Связь с картой палатки и логистической картой

Диадическая трансформация топологически полусопряженный на единицу высоты карта палатки. Напомним, что карта палатки с единичной высотой имеет вид

${ displaystyle x_ {n + 1} = f_ {1} (x_ {n}) = { begin {cases} x_ {n} & mathrm {for} ~~ x_ {n} <1/2 ( 1-x_ {n}) & mathrm {for} ~~ 1/2 leq x_ {n} end {case}}}$

Сопряжение явно задается формулой

${ Displaystyle S (х) = грех пи х}$

так что

${ displaystyle f_ {1} = S ^ {- 1} circ T circ S}$

То есть, ${ displaystyle f_ {1} (x) = S ^ {- 1} (T (S (x))).}$ Это стабильно при итерациях, так как

${ displaystyle f_ {1} ^ {n} = f_ {1} circ cdots circ f_ {1} = S ^ {- 1} circ T circ S circ S ^ {- 1} circ cdots circ T circ S = S ^ {- 1} circ T ^ {n} circ S}$

Он также сопряжен с хаотическим р = 4 случай логистическая карта. В р = 4 случай логистической карты ${ displaystyle z_ {n + 1} = 4z_ {n} (1-z_ {n})}$; это связано с битовый сдвиг карта в переменной Икс к

${ displaystyle z_ {n} = sin ^ {2} (2 pi x_ {n}).}$

Существует также полусопряженность между диадическим преобразованием (здесь называется карта удвоения угла) и квадратичный многочлен. Здесь карта удваивает углы, измеренные в повороты. То есть карта задается

${ displaystyle theta mapsto 2 theta { bmod {2}} pi.}$

Периодичность и непериодичность

Из-за простой природы динамики, когда итерации рассматриваются в двоичной системе счисления, легко классифицировать динамику на основе начального условия:

Если начальное условие иррационально (как почти все точки в единичном интервале равны), то динамика непериодична - это непосредственно следует из определения иррационального числа как числа с неповторяющимся двоичным разложением. Это хаотичный случай.

Если Икс₀ является рациональный образ Икс₀ содержит конечное число различных значений в пределах [0, 1), а прямая орбита из Икс₀ в конечном итоге периодический, с периодом, равным периоду двоичный расширение Икс₀. В частности, если начальное условие - рациональное число с конечным двоичным разложением k бит, затем после k итераций, итерации достигают фиксированной точки 0; если начальное условие - рациональное число с k-бит переходный (k ≥ 0), за которым следует q-битовая последовательность (q > 1), который повторяется бесконечно, то после k итераций итерации достигают цикла длиныq. Таким образом, возможны циклы любой длины.

Например, прямая орбита 24 ноября:

${ displaystyle { frac {11} {24}} mapsto { frac {11} {12}} mapsto { frac {5} {6}} mapsto { frac {2} {3}} mapsto { frac {1} {3}} mapsto { frac {2} {3}} mapsto { frac {1} {3}} mapsto cdots,}$

который достиг цикла периода 2. В пределах любого подинтервала [0,1), независимо от его размера, существует бесконечное количество точек, орбиты которых в конечном итоге периодичны, и бесконечное количество точек, орбиты которых никогда не будут периодический. Эта чувствительная зависимость от начальных условий характерна для хаотические карты.

Периодичность через битовые сдвиги

Периодические и непериодические орбиты легче понять, не работая с картой ${ Displaystyle Т (х) = 2х { bmod {1}}}$ напрямую, а скорее с битовый сдвиг карта ${ Displaystyle T (b_ {0}, b_ {1}, b_ {2}, cdots) = b_ {1}, b_ {2}, cdots}$ определены на Канторовское пространство ${ Displaystyle Omega = {0,1 } ^ { mathbb {N}}}$.

Это гомоморфизм

${ displaystyle x = sum _ {n = 0} ^ { infty} { frac {b_ {n}} {2 ^ {n + 1}}}}$

это в основном утверждение, что набор Кантора может быть отображен в вещественные числа. Это сюрприз: каждый диадический рациональный имеет не одно, а два различных представления в канторовом множестве. Например,

${ displaystyle 0.1000000 cdots = 0.011111 cdots}$

Это просто двоичная версия знаменитого 0.999...=1 проблема. В общем случае двойные представления верны: для любой данной исходной последовательности конечной длины ${ displaystyle b_ {0}, b_ {1}, b_ {2}, cdots, b_ {k-1}}$ длины ${ displaystyle k}$, надо

${ displaystyle b_ {0}, b_ {1}, b_ {2}, cdots, b_ {k-1}, 1,0,0,0, cdots = b_ {0}, b_ {1}, b_ {2}, cdots, b_ {k-1}, 0,1,1,1, cdots}$

Начальная последовательность ${ displaystyle b_ {0}, b_ {1}, b_ {2}, cdots, b_ {k-1}}$ соответствует непериодической части орбиты, после которой итерация устанавливается на все нули (то есть все единицы).

Выраженные в виде битовых строк, периодические орбиты карты могут быть рассмотрены рациональными числами. То есть после первоначальной «хаотической» последовательности ${ displaystyle b_ {0}, b_ {1}, b_ {2}, cdots, b_ {k-1}}$периодическая орбита превращается в повторяющуюся цепочку ${ displaystyle b_ {k}, b_ {k + 1}, b_ {k + 2}, cdots, b_ {k + m-1}}$ длины ${ displaystyle m}$. Нетрудно увидеть, что такие повторяющиеся последовательности соответствуют рациональным числам. Письмо

${ displaystyle y = sum _ {j = 0} ^ {m-1} b_ {k + j} 2 ^ {- j-1}}$

тогда очевидно, что

${ displaystyle sum _ {j = 0} ^ { infty} b_ {k + j} 2 ^ {- j-1} = y sum _ {j = 0} ^ { infty} 2 ^ {- jm } = { frac {y} {1-2 ^ {m}}}}$

Если взять исходную неповторяющуюся последовательность, у каждого явно есть рациональное число. Фактически, каждый рациональное число можно выразить так: начальная «случайная» последовательность, за которой следует циклический повтор. То есть периодические орбиты карты находятся во взаимно однозначном соответствии с рациональными числами.

Это явление заслуживает внимания, потому что нечто подобное происходит во многих хаотических системах. Например, геодезические на компактный коллекторы могут иметь периодические орбиты, которые ведут себя подобным образом.

Однако имейте в виду, что рациональные числа - это набор измерять ноль в реалах. Почти все орбиты нет периодический! Апериодические орбиты соответствуют иррациональным числам. Это свойство также верно в более общих настройках. Остается открытым вопрос, в какой степени поведение периодических орбит ограничивает поведение системы в целом. Такие явления, как Диффузия Арнольда предполагаю, что общий ответ - «не очень».

Состав плотности

Вместо того, чтобы смотреть на орбиты отдельных точек под действием карты, не менее целесообразно изучить, как карта влияет на плотности на единичном интервале. То есть представьте, что на единичный интервал посыпается пыль; в одних местах он плотнее, чем в других. Что происходит с этой плотностью при повторении?

Написать ${ Displaystyle rho: [0,1] к mathbb {R}}$ как эта плотность, так что ${ Displaystyle х mapsto rho (х)}$. Чтобы получить действие ${ displaystyle T}$ на этой плотности нужно найти все точки ${ Displaystyle у = Т ^ {- 1} (х)}$ и писать^[7]

${ Displaystyle rho (x) mapsto sum _ {y = T ^ {- 1} (x)} { frac { rho (y)} {| T ^ { prime} (y) |}} }$

Знаменатель выше - это Определитель якобиана преобразования, здесь это просто производная от ${ displaystyle T}$ и так ${ displaystyle T ^ { prime} (y) = 2}$. Кроме того, очевидно, что в прообразе есть только две точки. ${ Displaystyle Т ^ {- 1} (х)}$, это ${ Displaystyle у = х / 2}$ и ${ displaystyle y = (x + 1) / 2.}$ Собирая все вместе, получаем

${ displaystyle rho (x) mapsto { frac {1} {2}} rho left ({ frac {x} {2}} right) + { frac {1} {2}} rho left ({ frac {x + 1} {2}} right)}$

Условно такие отображения обозначаются через ${ Displaystyle { mathcal {L}}}$ так что в этом случае напишите

${ displaystyle left [{ mathcal {L}} _ {T} rho right] (x) = { frac {1} {2}} rho left ({ frac {x} {2} } right) + { frac {1} {2}} rho left ({ frac {x + 1} {2}} right)}$

Карта ${ Displaystyle { mathcal {L}} _ {T}}$ это линейный оператор, поскольку (очевидно) ${ displaystyle { mathcal {L}} _ {T} (f + g) = { mathcal {L}} _ {T} (f) + { mathcal {L}} _ {T} (g)}$ и ${ displaystyle { mathcal {L}} _ {T} (af) = a { mathcal {L}} _ {T} (f)}$ для всех функций ${ displaystyle f, g}$ на единичном интервале, а все константы ${ displaystyle a}$.

С точки зрения линейного оператора наиболее очевидный и актуальный вопрос: в чем его спектр? Одно собственное значение очевидно: задано ${ Displaystyle rho (х) = 1,}$ очевидно есть ${ Displaystyle { mathcal {L}} _ {T} rho = rho}$ поэтому однородная плотность инвариантна относительно преобразования. Фактически это наибольшее собственное значение оператора ${ Displaystyle { mathcal {L}} _ {T}}$, это Собственное значение Фробениуса – Перрона. По сути, однородная плотность есть не что иное, как инвариантная мера диадической трансформации.

Чтобы изучить спектр ${ Displaystyle { mathcal {L}} _ {T}}$ более подробно, нужно сначала ограничиться подходящим пространством функций (на единичном интервале) для работы. Это может быть пространство Измеримые функции по Лесбегу, или, возможно, пространство квадратично интегрируемый функции, или, возможно, даже просто многочлены. Работать с любым из этих пространств на удивление сложно, хотя спектр можно получить.^[7]

Борелевское пространство

Огромное количество результатов упрощения, если вместо этого работать с Канторовское пространство ${ Displaystyle Omega = {0,1 } ^ { mathbb {N}}}$, и функции ${ displaystyle rho: Omega to mathbb {R}.}$ Рекомендуется соблюдать осторожность, так как карта ${ Displaystyle Т (х) = 2х { bmod {1}}}$ определяется на единичный интервал из действительная числовая линия, предполагая естественная топология на реалах. Напротив, карта ${ Displaystyle T (b_ {0}, b_ {1}, b_ {2}, cdots) = b_ {1}, b_ {2}, cdots}$ определяется на Канторовское пространство ${ Displaystyle Omega = {0,1 } ^ { mathbb {N}}}$, которому по соглашению задается совсем другая топология, топология продукта. Существует потенциальное столкновение топологий; нужно соблюдать некоторую осторожность. Однако, как показано выше, существует гоморфизм множества Кантора в действительные числа; к счастью, он отображает открытые множества в открытые и, таким образом, сохраняет понятие непрерывности.

Для работы с набором Кантора ${ Displaystyle Omega = {0,1 } ^ { mathbb {N}}}$, для него необходимо указать топологию; по условию это топология продукта. Путем присоединения к множеству дополнений его можно расширить до Борелевское пространство, это сигма-алгебра. Топология - это комплекты цилиндров. Набор цилиндров имеет общий вид

${ displaystyle (*, *, *, cdots, *, b_ {k}, b_ {k + 1}, *, cdots, *, b_ {m}, *, cdots)}$

где ${ displaystyle *}$ битовые значения "безразлично", а ${ displaystyle b_ {k}, b_ {m}, cdots}$ представляют собой конечное число явно определенных битовых значений, разбросанных в бесконечной не требующей внимания битовой строке. Это открытые наборы топологии. Канонической мерой на этом пространстве является Мера Бернулли для честного подбрасывания монеты. Если в строке безразличных позиций указан только один бит, размер равен 1/2. Если указаны два бита, размер равен 1/4 и так далее. Можно получше: с учетом реального числа ${ displaystyle 0$

можно определить меру

${ displaystyle mu _ {p} (*, cdots, *, b_ {k}, *, cdots) = p ^ {n} (1-p) ^ {m}}$

если есть ${ displaystyle n}$ головы и ${ displaystyle m}$ хвосты в последовательности. Мера с ${ displaystyle p = 1/2}$ является предпочтительным, так как он сохраняется на карте

${ displaystyle b_ {0}, b_ {1}, b_ {2}, cdots mapsto x = sum _ {n = 0} ^ { infty} { frac {b_ {n}} {2 ^ { n + 1}}}.}$

Так, например, ${ displaystyle (0, *, cdots)}$ отображается в интервал ${ displaystyle [0,1 / 2]}$ и ${ displaystyle (1, *, cdots)}$ отображается в интервал ${ Displaystyle [1 / 2,1]}$ и оба этих интервала имеют меру 1/2. По аналогии, ${ displaystyle (*, 0, *, cdots)}$ отображается в интервал ${ Displaystyle [0,1 / 4] чашка [1 / 2,3 / 4]}$ который по-прежнему имеет меру 1/2. То есть приведенное выше вложение сохраняет меру.

Альтернатива - написать

${ displaystyle b_ {0}, b_ {1}, b_ {2}, cdots mapsto x = sum _ {n = 0} ^ { infty} left [b_ {n} p ^ {n + 1 } + (1-b_ {n}) (1-p) ^ {n + 1} right]}$

который сохраняет меру ${ displaystyle mu _ {p}.}$ То есть он отображает так, что мера на единичном интервале снова является мерой Лесбега.

Оператор Фробениуса – Перрона

Обозначим совокупность всех открытых множеств на множестве Кантора через ${ displaystyle { mathcal {B}}}$ и рассмотрим множество ${ displaystyle { mathcal {F}}}$ всех произвольных функций ${ displaystyle f: { mathcal {B}} to mathbb {R}.}$ Смена ${ displaystyle T}$ вызывает продвигать

${ displaystyle f circ T ^ {- 1}}$

определяется ${ Displaystyle влево (е circ T ^ {- 1} right) (x) = f (T ^ {- 1} (x)).}$ Это снова какая-то функция ${ displaystyle { mathcal {B}} to mathbb {R}.}$ Таким образом, карта ${ displaystyle T}$ вызывает другую карту ${ Displaystyle { mathcal {L}} _ {T}}$ на пространстве всех функций ${ displaystyle { mathcal {B}} to mathbb {R}.}$ То есть, учитывая некоторые ${ displaystyle f: { mathcal {B}} to mathbb {R}}$, один определяет

${ displaystyle { mathcal {L}} _ {T} f = f circ T ^ {- 1}}$

Этот линейный оператор называется оператор передачи или Оператор Рюэля – Фробениуса – Перрона. Наибольшее собственное значение - это Собственное значение Фробениуса – Перрона, и в данном случае это 1. Соответствующий собственный вектор является инвариантной мерой: в данном случае это Мера Бернулли. Опять таки, ${ Displaystyle { mathcal {L}} _ {T} ( rho) = rho}$ когда ${ displaystyle rho (x) = 1.}$

Спектр

Чтобы получить спектр ${ Displaystyle { mathcal {L}} _ {T}}$необходимо предоставить подходящий набор базисные функции для космоса ${ displaystyle { mathcal {F}}.}$ Один из таких вариантов - ограничить ${ displaystyle { mathcal {F}}}$ к набору всех многочлены. В этом случае у оператора есть дискретный спектр, а собственные функции (что любопытно) Полиномы Бернулли!^[8] (Это совпадение названий, вероятно, не было известно Бернулли.)

В самом деле, легко проверить, что

${ displaystyle { mathcal {L}} _ {T} B_ {n} = 2 ^ {- n} B_ {n}}$

где ${ displaystyle B_ {n}}$ являются Полиномы Бернулли. Это следует из того, что многочлены Бернулли подчиняются тождеству

${ displaystyle { frac {1} {2}} B_ {n} left ({ frac {y} {2}} right) + { frac {1} {2}} B_ {n} left ({ frac {y + 1} {2}} right) = 2 ^ {- n} B_ {n} (y)}$

Обратите внимание, что ${ displaystyle B_ {0} (x) = 1.}$

Другую основу составляет Основание Хаара, а функции, охватывающие пространство, - это Вейвлеты Хаара. В этом случае обнаруживается непрерывный спектр, состоящий из единичного диска на комплексная плоскость. Данный ${ Displaystyle г в mathbb {C}}$ в единичном диске, так что ${ Displaystyle | г | <1}$, функции

${ displaystyle psi _ {z, k} (x) = sum _ {n = 0} ^ { infty} z ^ {n} exp i pi (2k + 1) 2 ^ {n} x}$

подчиниться

${ Displaystyle { mathcal {L}} _ {T} psi _ {z, k} = z psi _ {z, k}}$

для целого числа ${ Displaystyle к in mathbb {Z}.}$ Это полная основа, в которой каждое целое число можно записать в виде ${ displaystyle (2k + 1) 2 ^ {n}.}$ Полиномы Бернулли восстанавливаются, полагая ${ displaystyle k = 0}$ и ${ displaystyle z = { frac {1} {2}}, { frac {1} {4}}, cdots}$

Полную основу можно дать и другими способами; они могут быть записаны в терминах Дзета-функция Гурвица. Еще одну полную основу дает Функция Такаги. Это фрактальная функция, не дифференцируемая в никуда. Собственные функции явно имеют вид

${ displaystyle { mbox {blanc}} _ {w, k} (x) = sum _ {n = 0} ^ { infty} w ^ {n} s ((2k + 1) 2 ^ {n} Икс)}$

где где ${ displaystyle s (x)}$ это треугольная волна. Опять же

${ displaystyle { mathcal {L}} _ {T} { mbox {blanc}} _ {w, k} = w ; { mbox {blanc}} _ {w, k}}$

Все эти различные основы могут быть выражены как линейные комбинации друг друга. В этом смысле они эквивалентны.

Собственные фрактальные функции демонстрируют явную симметрию относительно фрактальной группоид из модульная группа; более подробно об этом рассказывается в статье о Функция Такаги (кривая бланманже). Возможно, это не сюрприз; множество Кантора имеет точно такой же набор симметрий (как и непрерывные дроби.) Это элегантно ведет к теории эллиптические уравнения и модульные формы.

Смотрите также

• Процесс Бернулли
• Схема Бернулли
• Модель Гилберта – Шеннона – Ридса, случайное распределение перестановок, заданное применением карты удвоения к набору п равномерно случайные точки на единичном интервале

Примечания

Рекомендации