WikiDer > Электронный парамагнитный резонанс

Электронный парамагнитный резонанс (EPR) или же электронный спиновой резонанс (СОЭ) спектроскопия метод изучения материалов с неспаренные электроны. Основные концепции EPR аналогичны концепциям ядерный магнитный резонанс (ЯМР), но возбуждаются спины электронов, а не спины из атомные ядра. Спектроскопия ЭПР особенно полезна для изучения комплексов металлов или органических радикалов. Казанский Государственный Университет к Советский физик Евгений Завойский в 1944 г.,^[1][2] и был разработан независимо, в то же время Brebis Bleaney на Оксфордский университет.

EPR спектрометр

Теория

Происхождение сигнала ЭПР

Каждый электрон имеет магнитный момент и квантовое число спина ${ displaystyle s = { tfrac {1} {2}}}$, с магнитными элементами ${ Displaystyle м _ { mathrm {s}} = + { tfrac {1} {2}}}$ или же ${ Displaystyle м _ { mathrm {s}} = - { tfrac {1} {2}}}$. При наличии внешнего магнитного поля напряженностью ${ displaystyle B _ { mathrm {0}}}$, магнитный момент электрона выравнивается либо антипараллельно (${ Displaystyle м _ { mathrm {s}} = - { tfrac {1} {2}}}$) или параллельно (${ Displaystyle м _ { mathrm {s}} = + { tfrac {1} {2}}}$) к полю, каждое выравнивание имеет определенную энергию из-за Эффект Зеемана:

${ displaystyle E = m_ {s} g_ {e} mu _ { text {B}} B_ {0},}$

куда

• ${ displaystyle g_ {e}}$ так называемый грамм-фактор (см. также Landé грамм-фактор), ${ displaystyle g _ { mathrm {e}} = 2,0023}$ для свободного электрона,^[3]
• ${ displaystyle mu _ { text {B}}}$ это Магнетон Бора.

Следовательно, разделение между нижним и верхним состоянием равно ${ displaystyle Delta E = g_ {e} mu _ { text {B}} B_ {0}}$ для неспаренных свободных электронов. Из этого уравнения следует (поскольку оба ${ displaystyle g_ {e}}$и ${ displaystyle mu _ { text {B}}}$ постоянны), что расщепление уровней энергии прямо пропорционально магнитное полесила, как показано на диаграмме ниже.

Непарный электрон может перемещаться между двумя уровнями энергии, либо поглощая, либо испуская фотон энергии ${ displaystyle h nu}$ такое, что условие резонанса, ${ displaystyle h nu = Delta E}$, соблюдается. Это приводит к основному уравнению спектроскопии ЭПР: ${ displaystyle h nu = g_ {e} mu _ { text {B}} B_ {0}}$.

Экспериментально это уравнение допускает большую комбинацию значений частоты и магнитного поля, но подавляющее большинство измерений ЭПР выполняется с помощью микроволн в диапазоне 9000–10000 МГц (9–10 ГГц) с полями, соответствующими примерно 3500 МГц. грамм (0.35 Т). Кроме того, спектры ЭПР можно генерировать либо путем изменения частоты фотонов, падающих на образец, при сохранении постоянного магнитного поля, либо в обратном порядке. На практике обычно фиксируется частота. Коллекция парамагнитный центры, такие как свободные радикалы, подвергаются воздействию микроволн с фиксированной частотой. При увеличении внешнего магнитного поля зазор между ${ Displaystyle м _ { mathrm {s}} = + { tfrac {1} {2}}}$ и ${ Displaystyle м _ { mathrm {s}} = - { tfrac {1} {2}}}$ Энергетические состояния расширяются до тех пор, пока не будут соответствовать энергии микроволн, как показано двойной стрелкой на диаграмме выше. В этот момент неспаренные электроны могут перемещаться между своими двумя спиновыми состояниями. Поскольку обычно в нижнем состоянии больше электронов, из-за распределения Максвелла – Больцмана (см. Ниже), происходит чистое поглощение энергии, и именно это поглощение контролируется и преобразуется в спектр. Верхний спектр ниже представляет собой моделирование поглощения для системы свободных электронов в переменном магнитном поле. Нижний спектр - это первая производная от спектра поглощения. Последний способ является наиболее распространенным способом записи и публикации непрерывных спектров ЭПР.

Для микроволновой частоты 9388,2 МГц предсказанный резонанс возникает при магнитном поле около ${ displaystyle B_ {0} = h nu / g_ {e} mu _ { text {B}}}$ = 0,3350 т = 3350 г

Из-за разницы масс электронов и ядер магнитный момент электрона существенно больше, чем соответствующая величина для любого ядра, так что для возникновения спинового резонанса с электроном требуется гораздо более высокая частота электромагнитного излучения, чем с ядром, при одинаковой напряженности магнитного поля. Например, для поля 3350 Гс, показанного выше, спиновой резонанс возникает около 9388,2 МГц для электрона по сравнению с примерно 14,3 МГц для ¹Ядра H. (Для ЯМР-спектроскопии соответствующее резонансное уравнение имеет вид ${ Displaystyle ч ню = г _ { mathrm {N}} mu _ { mathrm {N}} B_ {0}}$ куда ${ displaystyle g _ { mathrm {N}}}$ и ${ displaystyle mu _ { mathrm {N}}}$ зависят от исследуемого ядра.)

Модуляция поля

Поле колеблется между B₁ и B₂ из-за наложенного поля модуляции на частоте 100 кГц. Это вызывает колебания интенсивности поглощения между I₁ и я₂. Чем больше разница, тем больше интенсивность, обнаруживаемая детектором, настроенным на 100 кГц (обратите внимание, что это может быть отрицательным или даже 0). При обнаружении разницы между двумя значениями интенсивности определяется первая производная поглощения.

Как упоминалось ранее, спектр ЭПР обычно измеряется непосредственно как первая производная от поглощения. Это достигается с помощью модуляции поля. Небольшое дополнительное осциллирующее магнитное поле прикладывается к внешнему магнитному полю с типичной частотой 100 кГц.^[4] Путем определения амплитуды от пика к пику измеряется первая производная поглощения. При использовании фазочувствительного обнаружения обнаруживаются только сигналы с одинаковой модуляцией (100 кГц). Это приводит к более высокому отношению сигнал / шум. Обратите внимание, что модуляция поля уникальна для непрерывных измерений ЭПР, и спектры, полученные в импульсных экспериментах, представлены как профили поглощения.

Распределение Максвелла – Больцмана

На практике образцы ЭПР состоят из коллекций многих парамагнитных разновидностей, а не отдельных изолированных парамагнитных центров. Если популяция радикалов находится в термодинамическом равновесии, ее статистическое распределение описывается уравнением Уравнение Максвелла – Больцмана:

${ displaystyle { frac {n _ { text {upper}}} {n _ { text {lower}}}} = exp { left (- { frac {E _ { text {upper}} - E_ { text {lower}}} {kT}} right)} = exp { left (- { frac { Delta E} {kT}} right)} = exp { left (- { frac { epsilon} {kT}} right)} = exp { left (- { frac {h nu} {kT}} right)}, qquad { text {(Eq. 1)}} }$

куда ${ displaystyle n _ { text {upper}}}$ - количество парамагнитных центров, занимающих верхнее энергетическое состояние, ${ displaystyle k}$ это Постоянная Больцмана, и ${ displaystyle T}$ это термодинамическая температура. При 298 K микроволновые частоты X-диапазона (${ displaystyle nu}$ ≈ 9,75 ГГц) дают ${ displaystyle n _ { text {upper}} / n _ { text {lower}}}$ ≈ 0,998, что означает, что верхний энергетический уровень имеет немного меньшую населенность, чем нижний. Следовательно, переходы с более низкого уровня на более высокий более вероятны, чем наоборот, поэтому происходит чистое поглощение энергии.

Чувствительность метода ЭПР (т.е. минимальное количество обнаруживаемых спинов ${ displaystyle N _ { text {min}}}$) зависит от частоты фотона ${ displaystyle nu}$ в соответствии с

${ displaystyle N _ { text {min}} = { frac {k_ {1} V} {Q_ {0} k_ {f} nu ^ {2} P ^ {1/2}}}, qquad { text {(уравнение 2)}}}$

куда ${ displaystyle k_ {1}}$ константа, ${ displaystyle V}$ объем образца, ${ displaystyle Q_ {0}}$ это разгруженный фактор качества СВЧ-резонатора (камеры для образцов), ${ displaystyle k_ {f}}$ - коэффициент заполнения полости, а ${ displaystyle P}$ - микроволновая мощность в резонаторе спектрометра. С ${ displaystyle k_ {f}}$ и ${ displaystyle P}$ константы, ${ displaystyle N _ { text {min}}}$ ~ ${ displaystyle (Q_ {0} nu ^ {2}) ^ {- 1}}$, т.е. ${ displaystyle N _ { text {min}}}$ ~ ${ displaystyle nu ^ {- alpha}}$, куда ${ displaystyle alpha}$ ≈ 1,5. На практике, ${ displaystyle alpha}$ может изменяться от 0,5 до 4,5 в зависимости от характеристик спектрометра, условий резонанса и размера образца.

Таким образом достигается большая чувствительность с низким пределом обнаружения. ${ displaystyle N _ { text {min}}}$ и большое количество вращений. Следовательно, обязательными параметрами являются:

• Высокая частота спектрометра, чтобы максимизировать уравнение. 2. Обсуждаются общие частоты. ниже
• Низкая температура для уменьшения числа спинов на высоком уровне энергии, как показано в уравнении. 1. Это условие объясняет, почему спектры часто регистрируются на образце в точка кипения из жидкий азот или же жидкий гелий.

Спектральные параметры

В реальных системах электроны обычно не одиночные, а связаны с одним или несколькими атомами. У этого есть несколько важных последствий:

1. Непарный электрон может приобретать или терять угловой момент, что может изменить значение его грамм-фактор, из-за которого он отличается от ${ displaystyle g_ {e}}$. Это особенно важно для химических систем с ионами переходных металлов.
2. Системы с множеством неспаренных электронов испытывают электрон-электронные взаимодействия, которые приводят к возникновению «тонкой» структуры. Это реализовано как расщепление нулевого поля и обменная муфта, и может быть большим по величине.
3. Магнитный момент ядра с ненулевым ядерным спином будет влиять на любые неспаренные электроны, связанные с этим атомом. Это приводит к явлению сверхтонкая связь, аналогично J-связь в ЯМР - разделение резонансного сигнала ЭПР на дублеты, триплеты и т. д. Дополнительные меньшие расщепления из близлежащих ядер иногда называют «суперсверхтонким» взаимодействием.
4. Взаимодействие неспаренного электрона с окружением влияет на форму спектральной линии ЭПР. Формы линий могут дать информацию, например, о скорости химических реакций.^[5]
5. Эти эффекты (грамм-фактор, сверхтонкая связь, расщепление в нулевом поле, обменная связь) в атоме или молекуле могут не быть одинаковыми для всех ориентаций неспаренного электрона во внешнем магнитном поле. Этот анизотропия зависит от электронной структуры рассматриваемого атома или молекулы (например, свободного радикала) и поэтому может предоставить информацию об атомной или молекулярной орбитали, содержащей неспаренный электрон.

В грамм фактор

Знание грамм-фактор может дать информацию об электронной структуре парамагнитного центра. Непарный электрон реагирует не только на приложенное магнитное поле спектрометра. ${ displaystyle B_ {0}}$ но также и к любым локальным магнитным полям атомов или молекул. Эффективное поле ${ displaystyle B _ { text {eff}}}$ испытанный электроном, таким образом, записывается

${ displaystyle B _ { text {eff}} = B_ {0} (1- sigma),}$

куда ${ displaystyle sigma}$ включает влияние локальных полей (${ displaystyle sigma}$ может быть положительным или отрицательным). Следовательно ${ displaystyle h nu = g_ {e} mu _ { text {B}} B _ { text {eff}}}$ условие резонанса (см. выше) переписывается следующим образом:

${ displaystyle h nu = g_ {e} mu _ {B} B _ { text {eff}} = g_ {e} mu _ { text {B}} B_ {0} (1- sigma) .}$

Количество ${ displaystyle g_ {e} (1- sigma)}$ обозначается ${ displaystyle g}$ и назвал просто грамм-фактор, так что окончательное уравнение резонанса принимает вид

${ displaystyle h nu = g mu _ { text {B}} B_ {0}.}$

Это последнее уравнение используется для определения ${ displaystyle g}$ в эксперименте ЭПР путем измерения поля и частоты, на которой возникает резонанс. Если ${ displaystyle g}$ не равно ${ displaystyle g_ {e}}$, подразумевается, что отношение спинового магнитного момента неспаренного электрона к его угловому моменту отличается от значения для свободного электрона. Поскольку спиновый магнитный момент электрона постоянен (приблизительно магнетон Бора), то электрон должен получить или потерять угловой момент через спин-орбитальная связь. Поскольку механизмы спин-орбитальной связи хорошо изучены, величина изменения дает информацию о природе атомной или молекулярной орбитали, содержащей неспаренный электрон.

В целом грамм фактор не номер но второсортный тензор представлен 9 числами, расположенными в 3 × 3 матрица. В главные оси этого тензора определяются локальными полями, например, локальным расположением атомов вокруг неспаренного спина в твердом теле или в молекуле. Выбор подходящей системы координат (скажем, Икс,у,z) позволяет «диагонализовать» этот тензор, тем самым уменьшив максимальное количество его компонент с 9 до 3: грамм_хх, грамм_гг и грамм_zz. Для одиночного спина, испытывающего только зеемановское взаимодействие с внешним магнитным полем, положение резонанса ЭПР определяется выражением грамм_ххB_Икс + грамм_ггB_у + грамм_zzB_z. Здесь B_Икс, B_у и B_z - компоненты вектора магнитного поля в системе координат (Икс,у,z); их величины меняются по мере вращения поля, так же как и частота резонанса. Для большого ансамбля случайно ориентированных спинов спектр ЭПР состоит из трех пиков характерной формы на частотах грамм_ххB₀, грамм_ггB₀ и грамм_zzB₀: низкочастотный пик положителен в спектре первой производной, высокочастотный пик отрицателен, а центральный пик является биполярным. Такие ситуации обычно наблюдаются в порошках, и поэтому спектры называются «спектрами порошковой структуры». В кристаллах количество линий ЭПР определяется числом кристаллографически эквивалентных ориентаций спина ЭПР (называемого «центром ЭПР»).

Сверхтонкое соединение

Поскольку источником спектра ЭПР является изменение спинового состояния электрона, спектр ЭПР для радикала (система S = 1/2) будет состоять из одной линии. Большая сложность возникает из-за того, что спин взаимодействует с соседними ядерными спинами. Величина связи пропорциональна магнитному моменту связанных ядер и зависит от механизма связи. Связывание опосредуется двумя процессами: диполярным (через пространство) и изотропным (через связь).

Эта связь вводит дополнительные энергетические состояния и, в свою очередь, многолинейные спектры. В таких случаях расстояние между спектральными линиями ЭПР указывает на степень взаимодействия между неспаренным электроном и возмущающими ядрами. В сверхтонкая связь Константа ядра напрямую связана с расстоянием между спектральными линиями и, в простейших случаях, по сути, является самим расстоянием.^[6]

Два общих механизма взаимодействия электронов и ядер: Контактное взаимодействие Ферми и диполярным взаимодействием. Первое применимо в основном к случаю изотропных взаимодействий (независимо от ориентации образца в магнитном поле), а второе - к случаю анизотропных взаимодействий (спектры зависят от ориентации образца в магнитном поле). Спиновая поляризация - это третий механизм взаимодействия неспаренного электрона с ядерным спином, который особенно важен для ${ displaystyle pi}$-электронные органические радикалы, такие как анион-радикал бензола. Символы »а" или же "А"используются для изотропных констант сверхтонкого взаимодействия, а"B"обычно используется для анизотропных констант сверхтонкого взаимодействия.^[7]

Во многих случаях можно предсказать изотропную картину сверхтонкого расщепления радикала, свободно вращающегося в растворе (изотропная система).

Множественность

• Для радикального M эквивалентных ядер, каждое со спином я, ожидаемое количество линий ЭПР - 2MI + 1. Например, метильный радикал CH₃, имеет три ¹Ядра H, каждое с я = 1/2, поэтому ожидаемое количество строк равно 2MI + 1 = 2 (3) (1/2) + 1 = 4, что и наблюдается.
• Для радикального M₁ эквивалентных ядер, каждое со спином я₁, и группа M₂ эквивалентных ядер, каждое со спином я₂, ожидается количество строк (2M₁я₁ + 1) (2M₂я₂ + 1). Например, метоксиметильный радикал, ЧАС
  ₂C (OCH
  ₃) имеет два эквивалента ¹Ядра H, каждое с я = 1/2 и три эквивалентных ¹H ядер, каждое с я = 1/2, поэтому ожидаемое количество строк равно (2M₁я₁ + 1) (2M₂я₂ + 1) = [2 (2) (1/2) + 1] [2 (3) (1/2) + 1] = 3 × 4 = 12, как и было замечено.

Моделируемый спектр ЭПР КД₃ радикальный

• Вышесказанное можно расширить, чтобы предсказать количество линий для любого количества ядер.

В то время как количество линий легко предсказать, обратная задача - распутать сложный многолинейный спектр ЭПР и отнести различные расстояния к конкретным ядрам - сложнее.

В часто встречающемся случае я = 1/2 ядра (например, ¹ЧАС, ¹⁹F, ³¹P), интенсивности линий, создаваемые популяцией радикалов, каждый из которых обладает M эквивалентных ядер, будут следовать Треугольник Паскаля. Например, спектр справа показывает, что три ¹H ядра CH₃ радикальные дают начало 2MI + 1 = 2 (3) (1/2) + 1 = 4 строки с соотношением 1: 3: 3: 1. Межстрочный интервал дает константу сверхтонкого взаимодействия а_ЧАС = 23 грамм для каждого из трех ¹Ядра H. Еще раз отметим, что линии в этом спектре первые производные поглощений.

Смоделированный спектр ЭПР ЧАС
₂C (OCH
₃) радикальный

Во втором примере метоксиметильный радикал H₃COCH₂^. ОКЧАС₂ по центру даст общую картину ЭПР 1: 2: 1, каждый компонент которой дополнительно разделен тремя метоксигенами на схему 1: 3: 3: 1, чтобы получить в общей сложности 3 × 4 = 12 строк, триплет квартеты. Моделирование наблюдаемого спектра ЭПР показано справа и согласуется с предсказанием по 12 линиям и ожидаемой интенсивностью линий. Обратите внимание, что меньшая константа связи (меньший межстрочный интервал) обусловлена ​​тремя метокси-атомами водорода, в то время как большая константа связи (межстрочный интервал) связана с двумя атомами водорода, связанными непосредственно с атомом углерода, несущим неспаренный электрон. Часто константы взаимодействия уменьшаются в размере по мере удаления от неспаренного электрона радикала, но есть некоторые заметные исключения, такие как этильный радикал (CH₂CH₃).

Определение ширины резонансной линии

Ширина резонансной линии определяется величиной магнитной индукции. B и его соответствующие единицы, и измеряются вдоль Икс Ось спектра ЭПР, от центра линии к выбранной опорной точке линии. Эти заданные значения ширины называются полуширины и обладают рядом преимуществ: для асимметричных линий можно задать значения левой и правой полуширины. Полуширина ${ displaystyle Delta B_ {h}}$ расстояние, измеренное от центра линии до точки, в которой поглощение значение имеет половину максимального значения поглощения в центре резонанс линия. Ширина первого наклона ${ displaystyle Delta B_ {1/2}}$ - расстояние от центра линии до точки максимального наклона кривой поглощения. На практике используется полное определение ширины линии. Для симметричных линий полуширина ${ displaystyle Delta B_ {1/2} = 2 Delta B_ {h}}$, и полная ширина наклона ${ displaystyle Delta B _ { text {max}} = 2 Delta B_ {1s}}$.

Приложения

Это низкотемпературное СОЭ-СТМ в Центр квантовой нанонауки является одним из первых СТМ в мире для измерения электронного спинового резонанса на отдельных атомах.

Спектроскопия ЭПР / ЭПР используется в различных областях науки, таких как биология, химия и физика, для обнаружения и идентификации свободные радикалы в твердом, жидком или газообразном состоянии,^[8] и в парамагнитных центрах, таких как F-центры. ЭПР - это чувствительный и специфический метод изучения как радикалов, образующихся в химических реакциях, так и самих реакций. Например, когда лед (твердый H₂O) разлагается под воздействием высокоэнергетического излучения, таких радикалов, как H, OH и HO.₂ производятся. Такие радикалы могут быть идентифицированы и изучены методом ЭПР. Органические и неорганические радикалы могут быть обнаружены в электрохимических системах и в материалах, подверженных воздействию УФ свет. Во многих случаях интерес представляют реакции образования радикалов и последующие реакции радикалов, в то время как в других случаях ЭПР используется для получения информации о геометрии радикала и орбитали неспаренного электрона. Спектроскопия ЭПР / ЭПР также используется в геологии и археологии как инструмент датирования. Его можно наносить на широкий спектр материалов, таких как карбонаты, сульфаты, фосфаты, кремнезем или другие силикаты.^[9]

Электронный парамагнитный резонанс (ЭПР) зарекомендовал себя как полезный инструмент в гомогенный катализ исследования для характеристики парамагнитный комплексы и реактивные промежуточные продукты.^[10] Спектроскопия ЭПР - особенно полезный инструмент для исследования их электронные структуры, что важно для понимания их реактивность.

Медицинское и биологический также существуют приложения EPR. Хотя радикалы очень реактивны и поэтому обычно не встречаются в высоких концентрациях в биологии, были разработаны специальные реагенты для спин-метки интересующих молекул. Эти реагенты особенно полезны в биологических системах. Специально разработанные нереактивные радикальные молекулы могут прикрепляться к определенным сайтам в биологическая клетка, а спектры ЭПР могут дать информацию об окружающей среде этих так называемых вращать этикетки или же спиновые зонды. Спин-меченые жирные кислоты широко используются для изучения динамической организации липидов в биологических мембранах,^[11] липидно-белковые взаимодействия^[12] и температура перехода геля в жидкокристаллическую фазу.^[13]

Тип дозиметрия Система была разработана для эталонных стандартов и рутинного использования в медицине на основе сигналов ЭПР радикалов от облученных поликристаллических α-аланин (радикал дезаминирования аланина, радикал отрыва водорода и (CO−
(ОН)) = С (СН
3) NH+
2 радикальный). Этот метод подходит для измерения гамма и Рентгеновские лучи, электроны, протоны илинейная передача энергии (LET) излучение дозы в 1 Гр до 100 кГр.^[14]

Спектроскопия ЭПР / ЭПР может применяться только к системам, в которых баланс между распадом и образованием радикалов поддерживает концентрацию свободных радикалов выше предела обнаружения используемого спектрометра. Это может быть особенно серьезной проблемой при изучении реакций в жидкостях. Альтернативный подход - замедлить реакцию путем изучения образцов, хранящихся в криогенный температуры, например 77 К (жидкий азот) или 4,2 К (жидкий гелий). Примером этой работы является изучение радикальных реакций в монокристаллах аминокислот, подвергшихся воздействию рентгеновских лучей, работа, которая иногда приводит к энергии активации и константы скорости радикальных реакций.

Изучение радиационно-индуцированных свободных радикалов в биологических веществах (для исследования рака) создает дополнительную проблему, связанную с тем, что ткань содержит воду и воду (из-за ее электрический дипольный момент) имеет сильную полосу поглощения в микроволновая печь область, используемая в спектрометрах ЭПР.^{[нужна цитата]}

ЭПР / СОЭ также использовались археологами для датировки зубов. Радиационное повреждение в течение длительного периода времени приводит к образованию свободных радикалов в зубной эмали, которые затем можно исследовать с помощью ЭПР и после соответствующей калибровки датировать. В качестве альтернативы материал, извлеченный из зубов людей во время стоматологических процедур, можно использовать для количественной оценки их совокупного воздействия ионизирующего излучения. Люди, подвергшиеся облучению от Чернобыльская катастрофа были исследованы этим методом.^[15][16]

Стерилизованные радиацией продукты были исследованы с помощью спектроскопии ЭПР с целью разработки методов, позволяющих определить, подвергался ли конкретный образец пищевого продукта облучению и в какой дозе.^{[нужна цитата]}

ЭПР можно использовать для измерения микровязкости и микрополярности в системах доставки лекарств, а также для характеристики коллоидных носителей лекарств.^[17]

Спектроскопия ЭПР / ЭПР использовалась для измерения свойств сырая нефть, особенно асфальтен и ванадий содержание. Измерение содержания асфальтенов методом ЭПР является функцией спиновой плотности и полярности растворителя.Предыдущие работы, относящиеся к 1960-м годам, продемонстрировали возможность измерения содержания ванадия до уровней ниже ppm.^{[нужна цитата][18]}

В области квантовые вычисления, импульсный ЭПР используется для управления состоянием электронного спина кубиты в таких материалах, как алмаз, кремний и арсенид галлия.^{[нужна цитата]}

Высокочастотные измерения в высоком поле

Измерения высокочастотного ЭПР в высоком поле иногда необходимы для обнаружения тонких спектральных деталей. Однако в течение многих лет использование электромагнитов для создания необходимых полей выше 1,5 Тл было невозможно, в основном из-за ограничений традиционных магнитных материалов. Первый многофункциональный миллиметровый спектрометр ЭПР со сверхпроводящим соленоидом был описан в начале 1970-х годов группой профессора Ю.С. Лебедева (Россия). Институт химической физики, Москва) совместно с группой Л.Г. Оранского (Украинский физико-технический институт, Донецк), которая начала работу в Институт проблем химической физики, Черноголовка около 1975 г.^[19] Два десятилетия спустя ЭПР-спектрометр W-диапазона был произведен как небольшая коммерческая линия немецкой Bruker Компания, инициирующая распространение методов ЭПР в W-диапазоне в академических лабораториях среднего размера.

Диапазон волн	L	S	C	Икс	п	K	Q	U	V	E	W	F	D	—	J	—
${ displaystyle lambda / { text {мм}}}$	300	100	75	30	20	12.5	8.5	6	4.6	4	3.2	2.7	2.1	1.6	1.1	0.83
${ displaystyle nu / { text {ГГц}}}$	1	3	4	10	15	24	35	50	65	75	95	111	140	190	285	360
${ displaystyle B_ {0} / { text {T}}}$	0.03	0.11	0.14	0.33	0.54	0.86	1.25	1.8	2.3	2.7	3.5	3.9	4.9	6.8	10.2	12.8

Изменение спектра ЭПР ТЕМП нитроксид-радикал при изменении микроволнового диапазона (энергии возбуждения).^[19] Обратите внимание на улучшенное разрешение по мере увеличения частоты (без учета влияния грамм напряжение).

Диапазон волн ЭПР определяется частотой или длиной волны микроволнового источника спектрометра (см. Таблицу).

ЭПР-эксперименты часто проводят при Икс и, реже, Q-диапазоны, в основном из-за доступности необходимых микроволновых компонентов (которые изначально были разработаны для радар Приложения). Вторая причина широко распространенных измерений полос X и Q заключается в том, что электромагниты могут надежно генерировать поля до 1 тесла. Однако низкое спектральное разрешение выше грамм-фактор в этих диапазонах волн ограничивает изучение парамагнитных центров со сравнительно низкими анизотропными магнитными параметрами. Измерения на ${ displaystyle nu}$ Частота> 40 ГГц в миллиметровом диапазоне длин волн дает следующие преимущества:

1. Спектры ЭПР упрощены за счет уменьшения эффектов второго порядка в сильных полях.
2. Повышение ориентационной селективности и чувствительности при исследовании неупорядоченных систем.
3. Информативность и точность импульсные методы, например, ENDOR также увеличиваются в сильных магнитных полях.
4. Доступность спиновых систем с большим расщеплением в нулевом поле из-за большей энергии микроволнового кванта час${ displaystyle nu}$.
5. Более высокое спектральное разрешение более грамм-фактор, который увеличивается с частотой облучения ${ displaystyle nu}$ и внешнее магнитное поле B₀. Это используется для исследования структуры, полярности и динамики радикальных микросредств в спин-модифицированных органических и биологических системах с помощью метка вращения и зондовый метод. На рисунке показано, как спектральное разрешение улучшается с увеличением частоты.
6. Насыщение парамагнитных центров происходит при сравнительно слабом поляризующем микроволновом поле. B₁, из-за экспоненциальной зависимости числа возбужденных спинов от частоты излучения ${ displaystyle nu}$. Этот эффект может быть успешно использован для изучения релаксации и динамики парамагнитных центров, а также сверхмедленного движения в исследуемых системах.
7. Кросс-релаксация парамагнитных центров резко уменьшается в сильных магнитных полях, что облегчает получение более точной и полной информации об исследуемой системе.^[19]

Это было продемонстрировано экспериментально при исследовании различных биологических, полимерных и модельных систем при ЭПР в D-диапазоне.^[20]

Компоненты оборудования

СВЧ мост

Микроволновый мост содержит как микроволновый источник, так и детектор.^[21] В более старых спектрометрах использовалась вакуумная трубка, называемая клистрон для генерации микроволн, но современные спектрометры используют Диод Ганна. Сразу после источника микроволн находится изолятор, который служит для ослабления любых отражений назад к источнику, которые могут привести к флуктуациям микроволн.^[22] СВЧ мощности от источника затем пропускают через направленный ответвитель, который расщепляет СВЧ мощности на два пути, один направленных к полости, а другой опорного плеча. Вдоль обоих путей есть регулируемый аттенюатор, который облегчает точное управление потоком микроволновой энергии. Это, в свою очередь, позволяет точно контролировать интенсивность микроволн, воздействующих на образец. На опорном плече, после регулируемого аттенюатора есть фазовращатель, который устанавливает определенное фазовое соотношение между эталонной и отраженным сигналом, который допускает фазовое чувствительное обнаружение.

Большинство спектрометров ЭПР являются спектрометрами отражения, что означает, что детектор должен подвергаться воздействию только микроволнового излучения, возвращающегося из резонатора. Это достигается за счет использования устройства, известного как циркулятор который направляет микроволновое излучение (от ответвления к полости) в полость. Отраженное микроволновое излучение (после поглощения образцом) затем проходит через циркулятор к детектору, гарантируя, что оно не вернется обратно в источник микроволнового излучения. Опорный сигнал и отраженный сигнал объединяются и передаются на детекторный диод, который преобразует микроволновую энергию в электрический ток.

Контрольная рука

При низких энергиях (менее 1 мкВт) ток диода пропорционален мощности микроволн, и детектор упоминается как квадратичный детектор. На более высоких уровнях мощности (более 1 мВт) ток диода пропорционален квадратному корню из микроволновой мощности, и детектор называется линейным детектором. Чтобы получить оптимальную чувствительность, а также количественную информацию, диод должен работать в линейной области. Для того, чтобы обеспечить детектор работает на этом уровне опорный кронштейн служит для обеспечения «смещение».

Магнит

В спектрометре ЭПР магнитный узел включает в себя магнит со специальным источником питания, а также датчик поля или регулятор, такой как Зонд холла. В спектрометрах ЭПР используется один из двух типов магнита, который определяется рабочей частотой микроволн (которые определяют диапазон требуемых напряжений магнитного поля). Первый - это электромагнит, который, как правило, способен генерировать напряженность поля до 1,5 Тл, что делает их пригодными для измерений с использованием частоты Q-диапазона. Для создания напряженности поля, подходящей для работы в W-диапазоне и более высоких частотах, используются сверхпроводящие магниты. Магнитное поле однородно по объему образца и имеет высокую стабильность в статическом поле.

СВЧ резонатор (полость)

Микроволновый резонатор предназначен для усиления микроволнового магнитного поля на образце, чтобы вызвать переходы ЭПР. Это металлический ящик прямоугольной или цилиндрической формы, который резонирует с микроволнами (как органная труба со звуковыми волнами). На резонансной частоте полости микроволны остаются внутри полости и не отражаются обратно. Резонанс означает, что резонатор накапливает микроволновую энергию, и его способность делать это определяется добротностью. Q, определяемый следующим уравнением:

${ displaystyle Q = { frac {2 pi ({ text {энергия хранится}})} {({ text {энергия рассеивается}})}}}$

Чем выше значение Q тем выше чувствительность спектрометра. Рассеиваемая энергия - это энергия, потерянная за один период микроволн. Энергия может быть потеряна на боковых стенках полости, поскольку микроволны могут генерировать токи, которые, в свою очередь, выделяют тепло. Следствием резонанса является создание стоячей волны внутри полости. Электромагнитные стоячие волны имеют компоненты электрического и магнитного поля точно в противофазе. Это дает преимущество, поскольку электрическое поле обеспечивает нерезонансное поглощение микроволн, что, в свою очередь, увеличивает рассеиваемую энергию и снижает Q. Для достижения наибольших сигналов и, следовательно, чувствительности образец помещают так, чтобы он находился в пределах максимума магнитного поля и минимума электрического поля. Когда напряженность магнитного поля такова, что происходит событие поглощения, значение Q будет уменьшено из-за дополнительных потерь энергии. Это приводит к изменению импеданса, что препятствует критическому соединению резонатора. Это означает, что микроволны теперь будут отражаться обратно к детектору (в микроволновом мосту), где обнаруживается сигнал ЭПР.^[23]

Импульсный электронный парамагнитный резонанс

Динамику электронных спинов лучше всего изучать с помощью импульсных измерений.^[24] Микроволновые импульсы обычно длительностью 10–100 нс используются для управления спинами в Сфера Блоха. В время спин-решеточной релаксации можно измерить с помощью восстановление инверсии эксперимент.

Как и с импульсным ЯМР, то Хан эхо занимает центральное место во многих импульсных экспериментах по ЭПР. А Хан эхо Эксперимент по распаду можно использовать для измерения времени дефазировки, как показано на анимации ниже. Размер эхо-сигнала записывается для разных интервалов между двумя импульсами. Это обнаруживает декогеренцию, которая не перефокусирована ${ displaystyle pi}$ пульс. В простых случаях экспоненциальный спад измеряется, что описывается ${ displaystyle T_ {2}}$ время.

Импульсный электронный парамагнитный резонанс может быть преобразован в электронный ядерный двойной резонанс спектроскопия (ENDOR), которая использует волны на радиочастотах. Поскольку разные ядра с неспаренными электронами реагируют на разные длины волн, иногда требуются радиочастоты. Поскольку результаты ENDOR дают резонанс связи между ядрами и неспаренным электроном, связь между ними может быть определена.

Смотрите также

Рекомендации

внешняя ссылка

Викискладе есть медиафайлы по теме Электронный парамагнитный резонанс.

• Программа электронного магнитного резонанса Национальная лаборатория сильного магнитного поля
• Электронный парамагнитный резонанс (специальные периодические отчеты) Опубликовано Королевское химическое общество
• Использование СОЭ для измерения свободных радикалов в отработанном моторном масле