WikiDer > Димер гелия

Helium dimer

димер гелия
Гелий-димер-2D-модель.png
Имена
Другие имена
дигелий
Идентификаторы
3D модель (JSmol)
ЧЭБИ
48
Характеристики
Он2
Молярная масса8,0052 г / моль
Внешностьбесцветный газ
Термохимия
1.1×10−5 ккал / моль
Родственные соединения
Связанные молекулы Ван-дер-Ваальса
LiHe NeHe2 Он3
Если не указано иное, данные для материалов приводятся в их стандартное состояние (при 25 ° C [77 ° F], 100 кПа).
☒N (что проверитьY☒N ?)
Ссылки на инфобоксы

В димер гелия это молекула Ван-дер-Ваальса с формулой He2 состоящий из двух гелий атомы.[2] Это химическое вещество является самым крупным двухатомная молекула- молекула, состоящая из двух атомов связанный вместе. Связь, которая держит это димер вместе настолько слаб, что он сломается, если молекула вращается или слишком сильно колеблется. Он может существовать только при очень низком уровне криогенный температуры.

Два в восторге Атомы гелия также могут связываться друг с другом в форме, называемой эксимер. Это было обнаружено из спектр гелия, содержащего группы впервые замечен в 1912 году. Написано как Он2* со знаком *, означающим возбужденное состояние, это первое известное Молекула Ридберга.[3]

Несколько дигелий ионы также существуют, имея чистый заряд один отрицательный, один положительный и два положительных. Два атома гелия можно удерживать вместе, не связываясь в клетке фуллерен.

Молекула

На основе теория молекулярных орбиталей, Он2 не должно существовать, и между атомами не может образоваться химическая связь. Тем не менее сила Ван дер Ваальса существует между атомами гелия, о чем свидетельствует наличие жидкий гелий, а в определенном диапазоне расстояний между атомами притяжение превышает отталкивание. Таким образом, может существовать молекула, состоящая из двух атомов гелия, связанных силой Ван-дер-Ваальса.[4] Существование этой молекулы было предложено еще в 1930 году.[5]

Он2 является самой большой известной молекулой из двух атомов, когда в ее основное состояниеиз-за очень большой длины скрепления.[4] Он2 молекула имеет большое расстояние между атомами около 5200вечера (= 52 ангстрем). Это самый большой за двухатомная молекула без ро-вибронный возбуждение. В энергия связи всего около 1,3 мК, 10−7эВ[6][7][8] или 1,1 × 10−5 ккал / моль,[9]. Эта связь в 5000 раз слабее ковалентной связи в молекуле водорода.[10]

Оба атома гелия в димере могут быть ионизированный одним фотон с энергией 63,86 эВ. Предлагаемый механизм для этого двойная ионизация в том, что фотон выбрасывает электрон от одного атома, а затем этот электрон ударяется о другой атом гелия и ионизирует его.[11] Затем димер взрывается как две гелиевые катионы ионы отталкиваются друг от друга с одинаковой скоростью, но в противоположных направлениях.[11]

Молекула дигелия, связанная силами Ван-дер-Ваальса, была впервые предложена Джоном Кларком Слейтером в 1928 году.[12]

Формирование

Димер гелия может образовываться в небольших количествах, когда газообразный гелий расширяется и охлаждается, когда он проходит через сопло в газовом пучке.[2] Только изотоп 4Он может образовывать такие молекулы; 4Он3Он и 3Он3Его нет, так как у них нет конюшни связанное состояние.[6] Сумма димер образующийся в газовом пучке составляет порядка одного процента.[11]

Молекулярные ионы

Он2+ родственный ион, связанный наполовину Ковалентная связь. Он может образоваться в гелиевом электрическом разряде. Он рекомбинирует с электронами с образованием электронно-возбужденного He2(а3Σ+ты) эксимер молекула.[13] Обе эти молекулы намного меньше с межатомными расстояниями более нормального размера. Он2+ реагирует с N2, Ar, Xe, О2, и CO2 с образованием анионов и нейтральных атомов гелия.[14]

Димер дикатиона гелия He22+ чрезвычайно отталкивающий и высвобождает много энергии при диссоциации, около 835 кДж / моль.[15] Динамическая стабильность иона была предсказана Линус Полинг.[16] Энергетический барьер в 33,2 ккал / моль предотвращает немедленный распад. Этот ион изоэлектронен молекуле водорода.[17][18] Он22+ это минимально возможная молекула с двойным положительным зарядом. Его можно обнаружить с помощью масс-спектроскопии.[15][19]

Отрицательный димер гелия He2− метастабильна и была открыта Бэ, Коджиолой и Петерсоном в 1984 г. мимо него.2+ через цезий пар.[20] Впоследствии Х. Х. Михельс теоретически подтвердил его существование и пришел к выводу, что 4Πграмм состояние Он2− связана относительно a2Σ+ты состояние Он2.[21] Расчетное сродство к электрону составляет 0,233 эВ по сравнению с 0,077 эВ для He−[4п∘] ион. Он2− распадается через долгоживущие компоненты 5 / 2g с τ∼350 мкс и гораздо более короткоживущие компоненты 3 / 2g, 1 / 2g с τ∼10 мкс. В 4Πграмм состояние имеет 1σ2грамм1σты2σграмм2πты электронная конфигурация, его сродство к электрону E составляет 0,18 ± 0,03 эВ, а время жизни - 135 ± 15 мкс; только колебательное состояние v = 0 отвечает за это долгоживущее состояние.[22]

Анион молекулярного гелия также находится в жидком гелии, который был возбужден электронами с уровнем энергии выше 22 эВ. Это происходит сначала путем проникновения жидкого гелия на 1,2 эВ с последующим возбуждением электрона атома гелия в 3Уровень P, который составляет 19,8 эВ. Затем электрон может объединиться с другим атомом гелия и возбужденным атомом гелия с образованием He.2−. Он2− отталкивает атомы гелия, и поэтому вокруг него есть пустота. Он будет иметь тенденцию мигрировать на поверхность жидкого гелия.[23]

Эксимеры

В нормальном атоме гелия два электрона находятся на орбитали 1s. Однако, если добавить достаточную энергию, один электрон может быть поднят на более высокий энергетический уровень. Этот электрон высокой энергии может стать валентным электроном, а электрон, который остается на 1s-орбитали, является остовным электроном. Два возбужденных атома гелия могут реагировать ковалентной связью с образованием молекулы, называемой дигелий это длится в течение короткого времени от микросекунды до секунды или около того.[3] Возбужденные атомы гелия в 23Состояние S может длиться до часа и реагировать как атомы щелочного металла.[24]

Первые подсказки о существовании дигелия были замечены в 1900 году, когда W. Heuse наблюдал полосовой спектр в гелиевом разряде. Однако никакой информации о природе спектра не публиковалось. Независимо Э. Гольдштейн из Германии и У. Э. Кертис из Лондона опубликовали детали спектра в 1913 г.[25][26] Кертиса отозвали на военную службу во время Первой мировой войны, и изучение спектра было продолжено Альфред Фаулер. Фаулер обнаружил, что двуглавые полосы распадаются на две последовательности, аналогичные главный и диффузная серия в линейчатых спектрах.[27]

Спектр полосы излучения показывает ряд полос, которые ухудшаются в сторону красного, что означает, что линии утончаются, а спектр ослабевает в сторону более длинных волн. Только одна полоса с зеленым голова группы при 5732 Å деградирует в сторону фиолетового. Другие сильные головки ремешка находятся на 6400 (красные), 4649, 4626, 4546, 4157,8, 3777, 3677, 3665, 3356,5 и 3348,5 Å. Также в спектре есть несколько безголовых полос и лишние линии.[25] Слабые полосы обнаруживаются с головами на 5133 и 5108.[27]

Если валентный электрон находится на 2s 3s или 3d орбитали, a 1Σты констатировать результаты; если это в 2p 3p или 4p, a 1Σграмм констатируйте результаты.[28] Основное состояние - X1Σграмм+.[29]

Три низших триплетных состояния He2 иметь обозначения3Σты, б3Πграмм и c3Σграмм.[30] А3Σты состояние без вибрации (v= 0) имеет длительное метастабильное время жизни 18 с, что намного больше, чем время жизни для других состояний или эксимеров инертного газа.[3] Объяснение состоит в том, что3Σты состояние не имеет электронного орбитального углового момента, так как все электроны находятся на S-орбиталях для состояния гелия.[3]

Нижние синглетные состояния He2 площадь1Σты, B1Πграмм и C1Σграмм.[31] Эксимерные молекулы намного меньше и более тесно связаны, чем димер гелия с ван-дер-ваальсовыми связями. Для А1Σты В состоянии энергия связи составляет около 2,5 эВ, с расстоянием между атомами 103,9 пм. C1Σграмм состояние имеет энергию связи 0,643 эВ, а расстояние между атомами составляет 109,1 пм.[28] Эти два состояния имеют диапазон расстояний отталкивания с максимумом около 300 пм, где, если возбужденные атомы приближаются, они должны преодолеть энергетический барьер.[28] Синглетное состояние A1Σ+ты очень нестабилен, его время жизни составляет всего наносекунды.[32]

Спектр He2 эксимер содержит полосы из-за большого количества линий, обусловленных переходами между разными скоростями вращения и колебательными состояниями в сочетании с различными электронными переходами. Линии можно сгруппировать в ветви P, Q и R. Но вращательные уровни с четными номерами не имеют линий ветвления Q, поскольку оба ядра имеют спин 0. Были изучены многочисленные электронные состояния молекулы, в том числе Ридберг заявляет с количеством снарядов до 25.[33]

Гелиевые газоразрядные лампы производят вакуумный ультрафиолет излучение от молекул гелия. Когда протоны высоких энергий попадают в газообразный гелий, они также вызывают УФ-излучение на уровне около 600 A за счет распада возбужденных сильно колеблющихся молекул He2 в А1Σты состояние в основное состояние.[34] УФ-излучение возбужденных молекул гелия используется в детекторе ионизации импульсного разряда (PDHID), который способен определять содержание смешанных газов на уровнях ниже частей на миллиард.[35]

В Континуум Хопфилда представляет собой полосу ультрафиолетового света с длиной волны от 600 до 1000 Å, образованную фотодиссоциацией молекул гелия.[34]

Один из механизмов образования молекул гелия заключается в том, что сначала атом гелия возбуждается с одним электроном в 21S орбитальная. Этот возбужденный атом встречает два других невозбужденных атома гелия в трехчастичной ассоциации и реагирует с образованием A1Σты молекула состояния с максимальным колебанием и атом гелия.[34]

Молекулы гелия в квинтетном состоянии 5Σ+грамм может образовываться в результате реакции двух спин-поляризованных атомов гелия в He (23S1) состояния. Эта молекула имеет высокий уровень энергии 20 эВ. Максимально допустимый уровень вибрации v = 14.[36]

В жидкий гелий эксимер образует сольватационный пузырь. В 3г заявить он*
2 молекула окружена пузырьком радиусом 12,7 Å на атмосферное давление. При увеличении давления до 24 атмосфер радиус пузырька уменьшается до 10,8 Å. Этот изменяющийся размер пузырьков вызывает сдвиг полос флуоресценции.[37]

государственныйKэлектронный угловой момент Λэлектронный спин SСлучай сцепления Хундатипэнергияэнергия диссоциации эВдлина pmуровни вибрации
А1Σты1,3,5,7синглет2.5103.9
B1Πграммсинглет
C1Σграмм0,2,4,6синглет
а3Σты1,3,5,7триплет
б3Πграммтриплет
c3Σграмм0,2,4,601бтриплет
5Σ+граммквинтет

Магнитная конденсация

В очень сильных магнитных полях (около 750 000 Тл) и достаточно низких температурах атомы гелия притягиваются и даже могут образовывать линейные цепочки. Это может происходить с белыми карликами и нейтронными звездами.[38] Длина связи и энергия диссоциации увеличиваются с увеличением магнитного поля.[39]

Использовать

Эксимер дигелия - важный компонент гелиевой газоразрядной лампы.

Второе применение иона дигелия - это методы ионизации окружающей среды с использованием низкотемпературной плазмы. При этом атомы гелия возбуждаются, а затем объединяются, образуя ион дигелия. Он2+ продолжает реагировать с N2 в воздухе, чтобы сделать N2+. Эти ионы реагируют с поверхностью образца с образованием положительных ионов, которые используются в масс-спектроскопия. Плазма, содержащая димер гелия, может иметь температуру до 30 ° C, и это снижает тепловое повреждение образцов.[40]

Кластеры

Он2 было показано, что они образуют соединения Ван-дер-Ваальса с другими атомами, образующими более крупные кластеры, такие как 24MgHe2 и 40CaHe2.[41]

В тример гелия-4 (4Он3), кластер из трех атомов гелия, предположительно имеет возбужденное состояние, которое является Ефимовское государство.[42][43] Это было подтверждено экспериментально в 2015 году.[44]

Клетка

Два атома гелия могут поместиться внутри более крупных фуллеренов, в том числе C70 и C84. Их можно обнаружить по ядерный магнитный резонанс 3Он имеющий небольшой сдвиг, и масс-спектрометрией. C84 с закрытым гелием может содержать 20% He2@C84, тогда как C78 имеет 10% и C76 имеет 8%. Более крупные полости с большей вероятностью будут содержать больше атомов.[45] Даже когда два атома гелия помещены вплотную друг к другу в небольшой клетке, между ними нет химической связи.[10][46] Наличие двух атомов He в C60 Фуллереновая клетка только предположительно будет иметь небольшое влияние на реакционную способность фуллерена.[47] Эффект заключается в том, что электроны отводятся от эндоэдральных атомов гелия, что дает им небольшой положительный эффект. частичная оплата производить Он2δ +, которые имеют более прочную связь, чем незаряженные атомы гелия.[48] Однако, по определению Левдина, существует связь.[49]

Два атома гелия внутри C60 клетки разделены на 1,979 Å, а расстояние от атома гелия до углеродной клетки составляет 2,507 Å. Перенос заряда дает 0,011 единицы заряда электрона на каждый атом гелия. Для пары He-He должно быть не менее 10 колебательных уровней.[49]

Рекомендации

  1. ^ «Название вещества: дигелий». Toxnet.
  2. ^ а б Schöllkopf, W; Toennies, JP (25 ноября 1994 г.). «Неразрушающий массовый отбор малых ван-дер-ваальсовых кластеров». Наука. 266 (5189): 1345–8. Bibcode:1994Научный ... 266.1345С. Дои:10.1126 / science.266.5189.1345. PMID 17772840.
  3. ^ а б c d Раунхардт, Маттиас (2009). Генерация и спектроскопия атомов и молекул в метастабильных состояниях (PDF) (Тезис). п. 84.
  4. ^ а б Колганова, Елена; Мотовилов Александр; Сандхас, Вернер (ноябрь 2004 г.). «Длина рассеяния при столкновении атома гелия с димером гелия». Физический обзор A. 70 (5): 052711. arXiv:физика / 0408019. Bibcode:2004PhRvA..70e2711K. Дои:10.1103 / PhysRevA.70.052711.
  5. ^ Glockler, Geo. (1937). «Комплексное образование». Труды общества Фарадея. 33: 224. Дои:10.1039 / TF9373300224. (требуется подписка)
  6. ^ а б Аль-Тайсан, Нада Ахмед (май 2013 г.). Спектроскопическое обнаружение молекулы Ван-дер-Ваальса лития-гелия (LiHe) (PDF) (Тезис). Архивировано из оригинал (PDF) 4 марта 2016 г.. Получено 9 февраля 2015.
  7. ^ Grisenti, R .; Schöllkopf, W .; Toennies, J .; Hegerfeldt, G .; Köhler, T .; Столл, М. (сентябрь 2000 г.). «Определение длины связи и энергии связи димера гелия методом дифракции на пропускающей решетке». Письма с физическими проверками. 85 (11): 2284–2287. Bibcode:2000ПхРвЛ..85.2284Г. Дои:10.1103 / PhysRevLett.85.2284. PMID 10977992.
  8. ^ Zeller, S .; Куницкий, М .; Voigtsberger, J .; Калинин, А .; Schottelius, A .; Schober, C .; Waitz, M .; Sann, H .; Hartung, A .; Бауэр, Т .; Питцер, М .; Тринтер, Ф .; Goihl, C .; Janke, C .; Richter, M .; Kastirke, G .; Веллер, М .; Czasch, A .; Kitzler, M .; Braune, M .; Grisenti, R.E .; Schöllkopf, W .; Schmidt, L. Ph H .; Schöffer, M .; Williams, J. B .; Jahnke, T .; Дёрнер, Р. (20 декабря 2016 г.). «Визуализация состояния квантового гало He2 с помощью лазера на свободных электронах». Труды Национальной академии наук. 113 (51): 14651–14655. arXiv:1601.03247. Bibcode:2016PNAS..11314651Z. Дои:10.1073 / pnas.1610688113. ISSN 0027-8424. ЧВК 5187706. PMID 27930299.
  9. ^ Toennies, J. Peter. «Спектроскопия без фотонов: дифракция слабосвязанных комплексов на нанорешетках». Архивировано из оригинал 4 марта 2016 г.. Получено 9 февраля 2015.
  10. ^ а б Серпа, Эрик; Крапп, Андреас; Флорес-Морено, Роберто; Дональд, Келлинг Дж .; Мерино, Габриэль (9 февраля 2009 г.). "Влияние эндоэдрального ограничения на электронное взаимодействие между атомами He: A He2@C20ЧАС20 Пример использования ". Химия: европейский журнал. 15 (8): 1985–1990. Дои:10.1002 / chem.200801399. PMID 19021178.
  11. ^ а б c Havermeier, T .; Jahnke, T .; Kreidi, K .; Wallauer, R .; Voss, S .; Schöffler, M .; Schössler, S .; Foucar, L .; Neumann, N .; Titze, J .; Sann, H .; Кюнель, М .; Voigtsberger, J .; Малакзаде, А .; Sisourat, N .; Schöllkopf, W .; Schmidt-Böcking, H .; Grisenti, R.E .; Дёрнер, Р. (апрель 2010 г.). «Однофотонная двойная ионизация димера гелия». Письма с физическими проверками. 104 (15): 153401. arXiv:1006.2667. Bibcode:2010PhRvL.104o3401H. Дои:10.1103 / PhysRevLett.104.153401. PMID 20481987.
  12. ^ Слейтер, Дж. (Сентябрь 1928 г.). «Нормальное состояние гелия». Физический обзор. 32 (3): 349–360. Bibcode:1928ПхРв ... 32..349С. Дои:10.1103 / PhysRev.32.349.
  13. ^ Callear, A.B .; Хеджес, Р. Э. М. (16 сентября 1967 г.). «Метастабильность вращательно горячего дигелия при 77 ° К». Природа. 215 (5107): 1267–1268. Bibcode:1967 Натур. 215.1267C. Дои:10.1038 / 2151267a0.
  14. ^ Jahani, H.R .; Gylys, V.T .; Collins, C.B .; Pouvesle, J.M .; Стивфельт, Дж. (Март 1988 г.). «Важность трехчастичных процессов для кинетики реакции при атмосферном давлении. III. Реакции He / sub 2 // sup + / с выбранными атомарными и молекулярными реагентами». Журнал IEEE по квантовой электронике. 24 (3): 568–572. Дои:10.1109/3.162.
  15. ^ а б Гильхаус, Майкл; Брентон, А. Гарет; Бейнон, Джон Х .; Рабренович, Мила; фон Раге Шлейер, Пол (1985). "Он22+, экспериментальное обнаружение замечательной молекулы ». Журнал химического общества, химические коммуникации (4): 210–211. Дои:10.1039 / C39850000210.
  16. ^ Полинг, Линус (1933). «Нормальное состояние молекул гелия-ионов He2+ и он2++". Журнал химической физики. 1 (1): 56–59. Bibcode:1933ЖЧФ ... 1 ... 56П. Дои:10.1063/1.1749219.
  17. ^ Olah, George A .; Клумпп, Дуглас А. (3 января 2008 г.). Суперэлектрофилы и их химия. п. 12. ISBN 9780470185117. Получено 19 февраля 2015.
  18. ^ Dunitz, J. D .; Ха, Т. К. (1972). «Неэмпирические расчеты SCF на водородоподобных молекулах: влияние заряда ядра на энергию связи и длину связи». Журнал химического общества, химические коммуникации (9): 568. Дои:10.1039 / C39720000568.
  19. ^ Guilhaus, M .; Brenton, A.G .; Beynon, J. H .; Рабренович, М .; Шлейер, П. фон Раге (14 сентября 1984 г.). "Первое наблюдение Он22+: снятие заряда He2+ с использованием масс-спектрометра с двойной фокусировкой ». Журнал физики B: атомная и молекулярная физика. 17 (17): L605 – L610. Bibcode:1984JPhB ... 17L.605G. Дои:10.1088/0022-3700/17/17/010.
  20. ^ Bae, Y.K .; Coggiola, M. J .; Петерсон, Дж. Р. (27 февраля 1984 г.). "Наблюдение за молекулярным отрицательным ионом гелия He2−". Письма с физическими проверками. 52 (9): 747–750. Bibcode:1984ПхРвЛ..52..747Б. Дои:10.1103 / PhysRevLett.52.747.
  21. ^ Михельс, Х. Х. (16 апреля 1984 г.). «Электронная структура молекулярного аниона гелия He2−". Письма с физическими проверками. 52 (16): 1413–1416. Bibcode:1984ПхРвЛ..52.1413М. Дои:10.1103 / PhysRevLett.52.1413.
  22. ^ Андерсен, Т. (1995). «Время жизни отрицательных ионов, определенное в накопителе». Physica Scripta. 1995 (T59): 230–235. Bibcode:1995ФСТ ... 59..230А. Дои:10.1088 / 0031-8949 / 1995 / T59 / 031. ISSN 1402-4896.
  23. ^ Родригес-Кантано, Росио; Гонсалес-Лезана, Томас; Вильярреал, Пабло; Джантурко, Франко А. (14 марта 2015 г.). "Конфигурационное исследование кластеров гелия, легированных He∗− и он2∗−" (PDF). Журнал химической физики. 142 (10): 104303. Bibcode:2015JChPh.142j4303R. Дои:10.1063/1.4913958. HDL:10261/128098. PMID 25770536.
  24. ^ Vrinceanu, D .; Садехпур, Х. (июнь 2002 г.). «Столкновение He (1 ^ {1} S) –He (2 ^ {3} S) и радиационный переход при низких температурах». Физический обзор A. 65 (6): 062712. Bibcode:2002ПхРвА..65ф2712В. Дои:10.1103 / PhysRevA.65.062712.
  25. ^ а б Кертис, У. Э. (19 августа 1913 г.). «Новый диапазон частот, связанный с гелием». Труды Лондонского королевского общества. Серия А. 89 (608): 146–149. Bibcode:1913RSPSA..89..146C. Дои:10.1098 / rspa.1913.0073. JSTOR 93468.
  26. ^ Гольдштейн, Э. (1913). "Über ein noch nicht beschriebenes, anscheinend dem Helium angehörendes Spektrum". Verhandlungen der Physikalischen Gessellschaft. 15 (10): 402–412.
  27. ^ а б Фаулер, Альфред (1 марта 1915 г.). «Новый тип серий в полосовом спектре, связанный с гелием». Труды Лондонского королевского общества. Серия А. 91 (627): 208–216. Bibcode:1915RSPSA..91..208F. Дои:10.1098 / RSPA.1915.0011. JSTOR 93423.
  28. ^ а б c Губерман, С.Л .; Годдард, Вашингтон (15 июня 1972 г.). «О происхождении энергетических барьеров в возбужденных состояниях He2". Письма по химической физике. 14 (4): 460–465. Bibcode:1972CPL .... 14..460G. Дои:10.1016/0009-2614(72)80240-9.
  29. ^ Кристенсен, Мартин; Keiding, Søren R .; ван дер Занде, Вим Дж. (декабрь 1989 г.). "Определение продолжительности жизни долгоживущего B 1Πграмм состояние в Он2* методом фотофрагментной спектроскопии ». Письма по химической физике. 164 (6): 600–604. Bibcode:1989CPL ... 164..600K. Дои:10.1016/0009-2614(89)85266-2.
  30. ^ Hazell, I .; Norregaard, A .; Бьерре, Н. (июль 1995 г.). «Высоковозбужденные вращательные и колебательные уровни наинизших триплетных состояний He.2: Ровные позиции и тонкая структура ». Журнал молекулярной спектроскопии. 172 (1): 135–152. Bibcode:1995JMoSp.172..135H. Дои:10.1006 / jmsp.1995.1162.
  31. ^ Focsa, C .; Bernath, P.F .; Колин Р. (сентябрь 1998 г.). "Низкое состояние He2". Журнал молекулярной спектроскопии. 191 (1): 209–214. Bibcode:1998JMoSp.191..209F. Дои:10.1006 / jmsp.1998.7637.
  32. ^ Carter, F.W .; Hertel, S.A .; Rooks, M.J .; McClintock, P.V.E .; McKinsey, D.N .; Пробер, Д. (4 мая 2016 г.). «Калориметрическое наблюдение одиночных эксимеров He ∗ 2 в ванне с гелий 100 мК». arXiv:1605.00694v1 [cond-mat.other].
  33. ^ Panock, R .; Freeman, R.R .; Storz, R.H .; Миллер, Терри А. (сентябрь 1980 г.). «Наблюдение лазерных переходов в высокие райдберговские состояния He2". Письма по химической физике. 74 (2): 203–206. Bibcode:1980CPL .... 74..203P. Дои:10.1016/0009-2614(80)85142-6.
  34. ^ а б c Хилл, Питер (ноябрь 1989 г.). «Ультрафиолетовые континуумы ​​молекул гелия». Физический обзор A. 40 (9): 5006–5016. Bibcode:1989PhRvA..40.5006H. Дои:10.1103 / PhysRevA.40.5006.
  35. ^ Цай, Хуамин; Стернс, Стэнли Д. (апрель 2013 г.). «Детектор ионизации гелия с импульсным разрядом с несколькими комбинированными электродами смещения / улавливания для газовой хроматографии». Журнал хроматографии А. 1284: 163–173. Дои:10.1016 / j.chroma.2013.01.100. PMID 23484651.
  36. ^ Лучи, Тимоти Дж .; Персик, Джиллиан; Уиттингем, Ян Б. (18 июля 2006 г.). "Спин-дипольное время жизни наименее связанных 5Σ+грамм состояние He (23S1) + Он (23S1)". Физический обзор A. 74 (1): 014702. arXiv:физика / 0604189. Bibcode:2006PhRvA..74a4702B. Дои:10.1103 / PhysRevA.74.014702.
  37. ^ Бонифачи, Нелли; Ли, Чжилин; Элоранта, Юсси; Фидлер, Стивен Л. (4 ноября 2016 г.). "Взаимодействие молекул ридберговского состояния гелия с плотным гелием". Журнал физической химии A. 120 (45): 9019–9027. Bibcode:2016JPCA..120.9019B. Дои:10.1021 / acs.jpca.6b08412.
  38. ^ Лай, Донг (29 августа 2001 г.). «Материя в сильных магнитных полях». Обзоры современной физики. 73 (3): 629–662. arXiv:astro-ph / 0009333. Дои:10.1103 / RevModPhys.73.629.
  39. ^ Lange, K. K .; Теллгрен, Э. И .; Hoffmann, M. R .; Хельгакер, Т. (19 июля 2012 г.). «Парамагнитный механизм связывания для диатомии в сильных магнитных полях». Наука. 337 (6092): 327–331. Bibcode:2012Sci ... 337..327L. Дои:10.1126 / science.1219703. PMID 22822146.
  40. ^ Seró, R .; Núñez, Ó .; Мояно, Э. (2016). Ионизация окружающей среды - масс-спектрометрия высокого разрешения. Комплексная аналитическая химия. 71. С. 51–88. Дои:10.1016 / bs.coac.2016.01.003. ISBN 9780444635723. ISSN 0166-526X.
  41. ^ Лю, Миньминь; Хан, Хуэй-ли; Ли, Чэн-бин; Гу, Си-хонг (октябрь 2013 г.). "Связующие энергии и геометрия 24Mg – He2 и 40Ca – He2 трехатомные системы ». Физический обзор A. 88 (4): 042503. Bibcode:2013PhRvA..88d2503L. Дои:10.1103 / PhysRevA.88.042503.
  42. ^ Колганова, Елена А. (26 ноября 2010 г.). «Тример гелия в рамках подхода Фаддеева» (PDF). Физика частиц и ядер. 41 (7): 1108–1110. Bibcode:2010ПНН .... 41.1108K. Дои:10.1134 / S1063779610070282. Получено 28 февраля 2015.
  43. ^ Колганова, Э. А .; Мотовилов, А.К .; Сандхас, В. (4 мая 2011 г.). «Тример 4He как система Ефимова». Системы нескольких тел. 51 (2–4): 249–257. arXiv:1104.1989. Bibcode:2011FBS .... 51..249K. Дои:10.1007 / s00601-011-0233-х.
  44. ^ Куницкий Максим; Целлер, Стефан; Фойгтсбергер, Йорг; Калинин, Антон; Schmidt, Lothar Ph. H .; Шёффлер, Маркус; Czasch, Achim; Шёллькопф, Виланд; Гризенти, Роберт Э .; Янке, Тилль; Блюм, Дёрте; Дёрнер, Рейнхард (май 2015 г.). «Наблюдение за ефимовским состоянием тримера гелия». Наука. 348 (6234): 551–555. arXiv:1512.02036. Bibcode:2015Научный ... 348..551K. Дои:10.1126 / science.aaa5601. PMID 25931554.
  45. ^ Ван, Гуань-Ву; Сондерс, Мартин; Хонг, Энтони; Кросс, Р. Джеймс (апрель 2000 г.). "Новый метод разделения изомерного C84 Фуллерены ». Журнал Американского химического общества. 122 (13): 3216–3217. Дои:10.1021 / ja994270x.
  46. ^ Крапп, Андреас; Френкинг, Гернот (5 октября 2007 г.). «Это химическая связь? Теоретическое исследование Ng.2@C60 (Ng = He, Ne, Ar, Kr, Xe) ". Химия: европейский журнал. 13 (29): 8256–8270. Дои:10.1002 / chem.200700467. PMID 17639524.
  47. ^ Осуна, Сильвия; Сварт, Марсель; Сола, Микель (7 декабря 2009 г.). «Реакционная способность и региоселективность эндоэдральных фуллеренов благородных газов Ng @ C60 и Ng2@C60(Ng = He-Xe) " (PDF). Химия: европейский журнал. 15 (47): 13111–13123. Дои:10.1002 / chem.200901224. PMID 19859923.
  48. ^ Крячко, Евгений С .; Николаенко, Тимофей Ю. (15 июля 2015 г.). "Он2@C60: Мысли о концепции молекулы и концепции связи в квантовой химии ». Международный журнал квантовой химии. 115 (14): 859–867. Дои:10.1002 / qua.24916.
  49. ^ а б Долгонос, Г. А .; Крячко, Э. С .; Николаенко Т.Ю. (18 июня 2018 г.). "До питання Не – Не зв'язку у ендоедральному фулерені Не2@C60 (К вопросу о связи He – He в эндоэдральном фуллерене He2@C60)". Украинский физический журнал. 63 (4): 288. Дои:10.15407 / ujpe63.4.288. ISSN 2071-0194.открытый доступ

внешняя ссылка