WikiDer > Список уравнений квантовой механики

List of equations in quantum mechanics

Эта статья резюмирует уравнения в теории квантовая механика.

Волновые функции

Фундаментальный физическая постоянная в квантовой механике Постоянная Планка, час. Распространенное сокращение - час = час/2π, также известный как приведенная постоянная Планка или же Постоянная Дирака.

Количество (общее название / а)	(Обычный) Символ / с	Определение уравнения	Единицы СИ	Измерение
Волновая функция	ψ, Ψ	Чтобы решить из Уравнение Шредингера	зависит от ситуации и количества частиц
Волновая функция плотность вероятности	ρ	${ Displaystyle rho = влево \| пси вправо \| ^ {2} = пси ^ {*} пси}$	м⁻³	[L]⁻³
Волновая функция ток вероятности	j	Нерелятивистский, без внешнего поля: ${ displaystyle mathbf {j} = { frac {-i hbar} {2m}} left ( Psi ^ {} nabla Psi - Psi nabla Psi ^ {} right)}$ ${ displaystyle = { frac { hbar} {m}} mathrm {Im} ( Psi ^ {} nabla Psi) = mathrm {Re} ( Psi ^ {} { frac { hbar} {im}} nabla Psi)}$ звезда * это комплексно сопряженный	м⁻² s⁻¹	[T]⁻¹ [L]⁻²

Общая форма волновая функция для системы частиц, каждая из которых имеет положение р_я и z-компонента спина s_{z я}. Суммы по дискретной переменной s_z, интегралы по непрерывным позициям р.

Для наглядности и краткости координаты собраны в кортежи, индексы помечают частицы (что невозможно сделать физически, но математически необходимо). Ниже приведены общие математические результаты, использованные в расчетах.

Собственность или эффект	Номенклатура	Уравнение
Волновая функция за N частицы в 3d	р = (р₁, р₂... р_N) s_z = (s_{z 1}, s_{z 2}, ..., s_{z N})	В обозначении функций: ${ Displaystyle Psi = Psi left ( mathbf {r}, mathbf {s_ {z}}, т right)}$ в обозначение бюстгальтера: ${ displaystyle \| Psi rangle = sum _ {s_ {z1}} sum _ {s_ {z2}} cdots sum _ {s_ {zN}} int _ {V_ {1}} int _ {V_ {2}} cdots int _ {V_ {N}} mathrm {d} mathbf {r} _ {1} mathrm {d} mathbf {r} _ {2} cdots mathrm { d} mathbf {r} _ {N} Psi \| mathbf {r}, mathbf {s_ {z}} rangle}$ для невзаимодействующих частиц: ${ Displaystyle Psi = prod _ {N = 1} ^ {N} Psi left ( mathbf {r} _ {n}, s_ {zn}, t right)}$
Позиционно-импульсное преобразование Фурье (1 частица в 3D)	Φ = волновая функция импульсного пространства Ψ = пространственно-позиционная волновая функция	${ displaystyle { begin {align} Phi ( mathbf {p}, s_ {z}, t) & = { frac {1} {{ sqrt {2 pi hbar}} ^ {3}} } int limits _ { mathrm {all , space}} e ^ {- i mathbf {p} cdot mathbf {r} / hbar} Psi ( mathbf {r}, s_ {z} , t) mathrm {d} ^ {3} mathbf {r} & upharpoonleft downharpoonright Psi ( mathbf {r}, s_ {z}, t) & = { frac {1} {{ sqrt {2 pi hbar}} ^ {3}}} int limits _ { mathrm {all , space}} e ^ {+ i mathbf {p} cdot mathbf {r} / hbar} Phi ( mathbf {p}, s_ {z}, t) mathrm {d} ^ {3} mathbf {p} _ {n} конец {выровнено}}}$
Общее распределение вероятностей	V_j = объем (3-я область), который может занимать частица, п = Вероятность того, что частица 1 имеет положение р₁ в объеме V₁ со спином s_z1 и частица 2 имеет позицию р₂ в объеме V₂ со спином s_z2, так далее.	${ displaystyle P = sum _ {s_ {zN}} cdots sum _ {s_ {z2}} sum _ {s_ {z1}} int _ {V_ {N}} cdots int _ {V_ {2}} int _ {V_ {1}} left \| Psi right \| ^ {2} mathrm {d} ^ {3} mathbf {r} _ {1} mathrm {d} ^ { 3} mathbf {r} _ {2} cdots mathrm {d} ^ {3} mathbf {r} _ {N} , !}$
Общий нормализация условие		${ displaystyle P = sum _ {s_ {zN}} cdots sum _ {s_ {z2}} sum _ {s_ {z1}} int limits _ { mathrm {all , space}} cdots int limits _ { mathrm {all , space}} ; int limits _ { mathrm {all , space}} left \| Psi right \| ^ {2} mathrm {d} ^ {3} mathbf {r} _ {1} mathrm {d} ^ {3} mathbf {r} _ {2} cdots mathrm {d} ^ {3} mathbf {r} _ {N } = 1 , !}$

Уравнения

Дуальность волна-частица и эволюция во времени

Собственность или эффект	Номенклатура	Уравнение
Уравнение Планка – Эйнштейна. и длина волны де Бройля связи	п = (E / c, п) это четырехимпульсный, K = (ω /c, k) это четырехволновой вектор, E = энергия частицы ω = 2πж - угловая частота и частота частицы час = час/ 2π - Постоянные Планка c = скорость света	${ displaystyle mathbf {P} = (E / c, mathbf {p}) = hbar ( omega / c, mathbf {k}) = hbar mathbf {K}}$
Уравнение Шредингера	Ψ = волновая функция системы ЧАС = Гамильтонов оператор, E = собственное значение энергии системы я это мнимая единица т = время	Общий случай, зависящий от времени: ${ displaystyle i hbar { frac { partial} { partial t}} Psi = { hat {H}} Psi}$ Случай, не зависящий от времени: ${ displaystyle { hat {H}} Psi = E Psi}$
Уравнение Гейзенберга	Â = оператор наблюдаемого свойства [ ] это коммутатор ${ Displaystyle langle , rangle}$ обозначает средний	${ displaystyle { frac {d} {dt}} { hat {A}} (t) = { frac {i} { hbar}} [{ hat {H}}, { hat {A} } (t)] + { frac { partial { hat {A}} (t)} { partial t}},}$
Эволюция времени в картине Гейзенберга (Теорема Эренфеста)	м = масса, V = потенциальная энергия, р = позиция, п = импульс, частицы.	${ displaystyle { frac {d} {dt}} langle { hat {A}} rangle = { frac {1} {i hbar}} langle [{ hat {A}}, { шляпа {H}}] rangle + left langle { frac { partial { hat {A}}} { partial t}} right rangle}$ Для импульса и позиции; ${ Displaystyle м { гидроразрыва {d} {dt}} langle mathbf {r} rangle = langle mathbf {p} rangle}$ ${ displaystyle { frac {d} {dt}} langle mathbf {p} rangle = - langle nabla V rangle}$

Нерелятивистское не зависящее от времени уравнение Шредингера

Ниже приведены различные формы, которые принимает гамильтониан, с соответствующими уравнениями Шредингера и формами решений волновых функций. Обратите внимание, что в случае одного пространственного измерения для одной частицы частная производная сводится к обыкновенная производная.

	Одна частица	N частицы
Одно измерение	${ displaystyle { hat {H}} = { frac {{ hat {p}} ^ {2}} {2m}} + V (x) = - { frac { hbar ^ {2}} { 2m}} { frac {d ^ {2}} {dx ^ {2}}} + V (x)}$	${ displaystyle { begin {align} { hat {H}} & = sum _ {n = 1} ^ {N} { frac {{ hat {p}} _ {n} ^ {2}} {2m_ {n}}} + V (x_ {1}, x_ {2}, cdots x_ {N}) & = - { frac { hbar ^ {2}} {2}} sum _ {n = 1} ^ {N} { frac {1} {m_ {n}}} { frac { partial ^ {2}} { partial x_ {n} ^ {2}}} + V (x_ {1}, x_ {2}, cdots x_ {N}) end {выровнены}}}$ где положение частицы п является Икс_п.
	${ Displaystyle E Psi = - { frac { hbar ^ {2}} {2m}} { frac {d ^ {2}} {dx ^ {2}}} Psi + V Psi}$	${ displaystyle E Psi = - { frac { hbar ^ {2}} {2}} sum _ {n = 1} ^ {N} { frac {1} {m_ {n}}} { frac { partial ^ {2}} { partial x_ {n} ^ {2}}} Psi + V Psi ,.}$
	${ Displaystyle Psi (x, t) = psi (x) e ^ {- iEt / hbar} ,.}$ Есть еще одно ограничение - решение не должно расти на бесконечности, так что оно имеет либо конечную L²-норма (если это связанное состояние) или медленно расходящейся нормы (если она является частью континуум):^[1] ${ Displaystyle \| psi \| ^ {2} = int \| psi (x) \| ^ {2} , dx. ,}$	${ Displaystyle Psi = e ^ {- iEt / hbar} psi (x_ {1}, x_ {2} cdots x_ {N})}$ для невзаимодействующих частиц ${ Displaystyle Psi = e ^ {- я {Et / hbar}} prod _ {n = 1} ^ {N} psi (x_ {n}) ,, quad V (x_ {1}, x_ {2}, cdots x_ {N}) = sum _ {n = 1} ^ {N} V (x_ {n}) ,.}$
Три измерения	${ displaystyle { begin {align} { hat {H}} & = { frac {{ hat { mathbf {p}}} cdot { hat { mathbf {p}}}} {2m} } + V ( mathbf {r}) & = - { frac { hbar ^ {2}} {2m}} nabla ^ {2} + V ( mathbf {r}) end {выровнено} }}$ где положение частицы р = (х, у, г).	${ displaystyle { begin {align} { hat {H}} & = sum _ {n = 1} ^ {N} { frac {{ hat { mathbf {p}}} _ {n} cdot { hat { mathbf {p}}} _ {n}} {2m_ {n}}} + V ( mathbf {r} _ {1}, mathbf {r} _ {2}, cdots mathbf {r} _ {N}) & = - { frac { hbar ^ {2}} {2}} sum _ {n = 1} ^ {N} { frac {1} {m_ { n}}} nabla _ {n} ^ {2} + V ( mathbf {r} _ {1}, mathbf {r} _ {2}, cdots mathbf {r} _ {N}) конец {выровнен}}}$ где положение частицы п является р _п = (Икс_п, у_п, z_п), а лапласиан для частицы п с использованием соответствующих координат положения ${ displaystyle nabla _ {n} ^ {2} = { frac { partial ^ {2}} {{ partial x_ {n}} ^ {2}}} + { frac { partial ^ {2 }} {{ partial y_ {n}} ^ {2}}} + { frac { partial ^ {2}} {{ partial z_ {n}} ^ {2}}}}$
	${ Displaystyle E Psi = - { frac { hbar ^ {2}} {2m}} nabla ^ {2} Psi + V Psi}$	${ Displaystyle E Psi = - { frac { hbar ^ {2}} {2}} sum _ {n = 1} ^ {N} { frac {1} {m_ {n}}} nabla _ {п} ^ {2} Psi + V Psi}$
	${ Displaystyle Psi = psi ( mathbf {r}) e ^ {- iEt / hbar}}$	${ displaystyle Psi = e ^ {- iEt / hbar} psi ( mathbf {r} _ {1}, mathbf {r} _ {2} cdots mathbf {r} _ {N})}$ для невзаимодействующих частиц ${ Displaystyle Psi = e ^ {- я {Et / hbar}} prod _ {n = 1} ^ {N} psi ( mathbf {r} _ {n}) ,, quad V ( mathbf {r} _ {1}, mathbf {r} _ {2}, cdots mathbf {r} _ {N}) = sum _ {n = 1} ^ {N} V ( mathbf { r} _ {n})}$

Нерелятивистское нестационарное уравнение Шредингера

Снова, ниже резюмируются различные формы, которые принимает гамильтониан, с соответствующими уравнениями Шредингера и формами решений.

	Одна частица	N частицы
Одно измерение	${ displaystyle { hat {H}} = { frac {{ hat {p}} ^ {2}} {2m}} + V (x, t) = - { frac { hbar ^ {2} } {2m}} { frac { partial ^ {2}} { partial x ^ {2}}} + V (x, t)}$	${ displaystyle { hat {H}} = sum _ {n = 1} ^ {N} { frac {{ hat {p}} _ {n} ^ {2}} {2m_ {n}}} + V (x_ {1}, x_ {2}, cdots x_ {N}, t) = - { frac { hbar ^ {2}} {2}} sum _ {n = 1} ^ {N } { frac {1} {m_ {n}}} { frac { partial ^ {2}} { partial x_ {n} ^ {2}}} + V (x_ {1}, x_ {2} , cdots x_ {N}, t)}$ где положение частицы п является Икс_п.
	${ displaystyle i hbar { frac { partial} { partial t}} Psi = - { frac { hbar ^ {2}} {2m}} { frac { partial ^ {2}} { partial x ^ {2}}} Psi + V Psi}$	${ displaystyle i hbar { frac { partial} { partial t}} Psi = - { frac { hbar ^ {2}} {2}} sum _ {n = 1} ^ {N} { frac {1} {m_ {n}}} { frac { partial ^ {2}} { partial x_ {n} ^ {2}}} Psi + V Psi ,.}$
	${ Displaystyle Psi = Psi (x, t)}$	${ Displaystyle Psi = Psi (x_ {1}, x_ {2} cdots x_ {N}, t)}$
Три измерения	${ displaystyle { begin {align} { hat {H}} & = { frac {{ hat { mathbf {p}}} cdot { hat { mathbf {p}}}} {2m} } + V ( mathbf {r}, t) & = - { frac { hbar ^ {2}} {2m}} nabla ^ {2} + V ( mathbf {r}, t) конец {выровнено}}}$	${ displaystyle { begin {align} { hat {H}} & = sum _ {n = 1} ^ {N} { frac {{ hat { mathbf {p}}} _ {n} cdot { hat { mathbf {p}}} _ {n}} {2m_ {n}}} + V ( mathbf {r} _ {1}, mathbf {r} _ {2}, cdots mathbf {r} _ {N}, t) & = - { frac { hbar ^ {2}} {2}} sum _ {n = 1} ^ {N} { frac {1} { m_ {n}}} nabla _ {n} ^ {2} + V ( mathbf {r} _ {1}, mathbf {r} _ {2}, cdots mathbf {r} _ {N} , t) end {выровнен}}}$
	${ Displaystyle я hbar { frac { partial} { partial t}} Psi = - { frac { hbar ^ {2}} {2m}} nabla ^ {2} Psi + V Psi }$	${ displaystyle i hbar { frac { partial} { partial t}} Psi = - { frac { hbar ^ {2}} {2}} sum _ {n = 1} ^ {N} { frac {1} {m_ {n}}} nabla _ {n} ^ {2} Psi + V Psi}$ Это последнее уравнение имеет очень высокую размерность,^[2] поэтому решения непросто представить.
	${ Displaystyle Psi = Psi ( mathbf {r}, t)}$	${ Displaystyle Psi = Psi ( mathbf {r} _ {1}, mathbf {r} _ {2}, cdots mathbf {r} _ {N}, t)}$

Фотоэмиссия

Свойство / Эффект	Номенклатура	Уравнение
Фотоэлектрический уравнение	K_{Максимум} = Максимальная кинетическая энергия выброшенного электрона (Дж) час = Постоянная Планка ж = частота падающих фотонов (Гц = с⁻¹) φ, Φ = Рабочая функция материала, на который падают фотоны (Дж)	${ Displaystyle К _ { mathrm {max}} = hf- Phi , !}$
Пороговая частота и Рабочая функция	φ, Φ = Работа выхода материала, на который падают фотоны (Дж) ж₀, ν₀ = Пороговая частота (Гц = с⁻¹)	Можно найти только экспериментальным путем. Отношения Де Бройля определяют связь между ними: ${ Displaystyle phi = hf_ {0} , !}$
Фотон импульс	п = импульс фотона (кг м с⁻¹) ж = частота фотона (Гц = с⁻¹) λ = длина волны фотона (м)	Отношения Де Бройля дают: ${ displaystyle p = hf / c = h / lambda , !}$

Квантовая неопределенность

Собственность или эффект	Номенклатура	Уравнение
Принципы неопределенности Гейзенберга	п = количество фотонов φ = фаза волны [, ] = коммутатор	Позиция-импульс ${ displaystyle sigma (x) sigma (p) geq { frac { hbar} {2}} , !}$ Энергия-время ${ displaystyle sigma (E) sigma (t) geq { frac { hbar} {2}} , !}$ Число-фаза ${ Displaystyle сигма (п) сигма ( фи) geq { гидроразрыва { hbar} {2}} , !}$
Дисперсия наблюдаемых	А = наблюдаемые (собственные значения оператора)	${ Displaystyle { begin {align} sigma (A) ^ {2} & = langle (A- langle A rangle) ^ {2} rangle & = langle A ^ {2} rangle - langle A rangle ^ {2} end {align}}}$
Общее соотношение неопределенностей	А, B = наблюдаемые (собственные значения оператора)	${ displaystyle sigma (A) sigma (B) geq { frac {1} {2}} langle i [{ hat {A}}, { hat {B}}] rangle}$

Распределения вероятностей
Собственность или эффект	Номенклатура	Уравнение
Плотность состояний		${ Displaystyle N (E) = 8 { sqrt {2}} pi m ^ {3/2} E ^ {1/2} / h ^ {3} , !}$
Распределение Ферми – Дирака (фермионы)	п(E_я) = вероятность энергии E_я грамм(E_я) = вырождение энергии E_я (нет состояний с одинаковой энергией) μ = химический потенциал	${ Displaystyle P (E_ {i}) = г (E_ {i}) / (е ^ {(E- mu) / kT} +1) , !}$
Распределение Бозе – Эйнштейна (бозоны)		${ Displaystyle P (E_ {i}) = g (E_ {i}) / (e ^ {(E_ {i} - mu) / kT} -1) , !}$

Угловой момент

Собственность или эффект	Номенклатура	Уравнение
Угловой момент квантовые числа	s = квантовое число спина м_s = спиновое магнитное квантовое число ℓ = Азимутальное квантовое число м_ℓ = азимутальное магнитное квантовое число j = квантовое число полного углового момента м_j = полный угловой момент магнитное квантовое число	Вращение: ${ displaystyle { begin {align} & Vert mathbf {s} Vert = { sqrt {s , (s + 1)}} , hbar & m_ {s} in {- s , -s + 1 cdots s-1, s } конец {выровнено}} , !}$ Орбитальный: ${ displaystyle { begin {align} & ell in {0 cdots n-1 } & m _ { ell} in {- ell, - ell +1 cdots ell -1 , ell } конец {выровнено}} , !}$ Общий: ${ Displaystyle { begin {align} & j = ell + s & m_ {j} in {\| ell -s \|, \| ell -s \| +1 cdots \| ell + s \| -1 , \| ell + s \| } конец {выровнено}} , !}$
Угловой момент величины	угловые моменты: S = Вращение, L = орбитальный, J = всего	Величина вращения: ${ Displaystyle \| mathbf {S} \| = hbar { sqrt {s (s + 1)}} , !}$ Орбитальная величина: ${ displaystyle \| mathbf {L} \| = hbar { sqrt { ell ( ell +1)}} , !}$ Общая величина: ${ Displaystyle mathbf {J} = mathbf {L} + mathbf {S} , !}$ ${ displaystyle \| mathbf {J} \| = hbar { sqrt {j (j + 1)}} , !}$
Угловой момент составные части		Вращение: ${ Displaystyle S_ {z} = m_ {s} hbar , !}$ Орбитальный: ${ Displaystyle L_ {Z} = м _ { ell} hbar , !}$

Магнитные моменты

В дальнейшем B - приложенное внешнее магнитное поле, и используются приведенные выше квантовые числа.

Собственность или эффект	Номенклатура	Уравнение
орбитальный магнитный дипольный момент	е = заряд электрона м_е = масса покоя электрона L = орбитальный угловой момент электрона грамм_ℓ = орбитальный G-фактор Ланде μ_B = Магнетон Бора	${ displaystyle { boldsymbol { mu}} _ { ell} = - e mathbf {L} / 2m_ {e} = g _ { ell} { frac { mu _ {B}} { hbar} } mathbf {L} , !}$ z-компонент: ${ displaystyle mu _ { ell, z} = - m _ { ell} mu _ {B} , !}$
спиновый магнитный дипольный момент	S = спиновый угловой момент электрона грамм_s = вращение G-фактор Ланде	${ displaystyle { boldsymbol { mu}} _ {s} = - e mathbf {S} / m_ {e} = g_ {s} { frac { mu _ {B}} { hbar}} mathbf {S} , !}$ z-компонент: ${ displaystyle mu _ {s, z} = - eS_ {z} / m_ {e} = g_ {s} eS_ {z} / 2m_ {e} , !}$
дипольный момент потенциал	U = потенциальная энергия диполя в поле	${ Displaystyle U = - { boldsymbol { mu}} cdot mathbf {B} = - mu _ {z} B , !}$

Атом водорода

Собственность или эффект	Номенклатура	Уравнение
Уровень энергии	E_п = энергия собственное значение п = главное квантовое число е = заряд электрона м_е = масса покоя электрона ε₀ = диэлектрическая проницаемость свободного пространства час = Постоянная Планка	${ displaystyle E_ {n} = - me ^ {4} / 8 epsilon _ {0} ^ {2} h ^ {2} n ^ {2} = - 13,61 эВ / n ^ {2} , ! }$
Спектр	λ = длина волны испускаемого фотона во время электронный переход из E_я к E_j	${ displaystyle { frac {1} { lambda}} = R left ({ frac {1} {n_ {j} ^ {2}}} - { frac {1} {n_ {i} ^ { 2}}} right), , n_ {j}$

Смотрите также

Сноски

^ Feynman, R.P .; Leighton, R.B .; Санд, М. (1964). «Операторы». Лекции Фейнмана по физике. 3. Эддисон-Уэсли. С. 20–7. ISBN 0-201-02115-3.
^ Шанкар Р. (1994). Принципы квантовой механики. Kluwer Academic/Издатели Пленума. п.141. ISBN 978-0-306-44790-7.

Источники

ВЕЧЕРА. Уилан; М.Дж. Ходжесон (1978). Основные принципы физики (2-е изд.). Джон Мюррей. ISBN 0-7195-3382-1.
Дж. Воан (2010). Кембриджский справочник по физическим формулам. Издательство Кембриджского университета. ISBN 978-0-521-57507-2.
А. Халперн (1988). 3000 решенных задач по физике, серия Шаум. Мак Гроу Хилл. ISBN 978-0-07-025734-4.
Р. Г. Лернер; Г. Л. Тригг (2005). Энциклопедия физики (2-е изд.). Издательство VHC, Ханс Варлимонт, Springer. С. 12–13. ISBN 978-0-07-025734-4.
К. Б. Паркер (1994). Энциклопедия физики Макгроу Хилла (2-е изд.). Макгроу Хилл. ISBN 0-07-051400-3.
П. А. Типлер; Г. Моска (2008). Физика для ученых и инженеров: с современной физикой (6-е изд.). W.H. Freeman and Co. ISBN 978-1-4292-0265-7.
Л.Н. Рука; Дж. Д. Финч (2008). Аналитическая механика. Издательство Кембриджского университета. ISBN 978-0-521-57572-0.
Т. Б. Аркилл; К. Дж. Миллар (1974). Механика, колебания и волны. Джон Мюррей. ISBN 0-7195-2882-8.
Х. Дж. Пейн (1983). Физика колебаний и волн (3-е изд.). Джон Вили и сыновья. ISBN 0-471-90182-2.
Дж. Р. Форшоу; А. Дж. Смит (2009). Динамика и относительность. Вайли. ISBN 978-0-470-01460-8.
Г.А.Г. Беннет (1974). Электричество и современная физика (2-е изд.). Эдвард Арнольд (Великобритания). ISBN 0-7131-2459-8.
И. С. Грант; У. Р. Филлипс; Манчестерская физика (2008). Электромагнетизм (2-е изд.). Джон Вили и сыновья. ISBN 978-0-471-92712-9.
Д.Дж. Гриффитс (2007). Введение в электродинамику (3-е изд.). Pearson Education, Дорлинг Киндерсли. ISBN 978-81-7758-293-2.

дальнейшее чтение

Л. Х. Гринберг (1978). Физика с современными приложениями. Holt-Saunders International W. B. Saunders and Co. ISBN 0-7216-4247-0.
Дж. Б. Марион; В. Ф. Хорняк (1984). Принципы физики. Международный колледж Сондерса Холт-Сондерс. ISBN 4-8337-0195-2.
А. Бейзер (1987). Концепции современной физики (4-е изд.). Макгроу-Хилл (международный). ISBN 0-07-100144-1.
Х. Д. Янг; Р. А. Фридман (2008). Университетская физика - с современной физикой (12-е изд.). Эддисон-Уэсли (Pearson International). ISBN 978-0-321-50130-1.

[1] Feynman, R.P .; Leighton, R.B .; Санд, М. (1964). «Операторы». Лекции Фейнмана по физике. 3. Эддисон-Уэсли. С. 20–7. ISBN 0-201-02115-3.

[2] Шанкар Р. (1994). Принципы квантовой механики. Kluwer Academic/Издатели Пленума. п.141. ISBN 978-0-306-44790-7.

[1]

[2]

v т е Единицы СИ
Базовые единицы	ампер кандела кельвин килограмм метр крот второй
Производные единицы со специальными именами	беккерель кулон градус Цельсия фарад серый Генри герц джоуль Катал просвет люкс ньютон ом паскаль радиан Сименс зиверт стерадиан тесла вольт ватт Вебер
Другие принятые единицы	астрономическая единица Далтон день децибел градус дуги электронвольт га час литр минута минута и секунда дуги непер тонна
Смотрите также	Преобразование единиц Метрические префиксы 2005–2019 определение Новое определение 2019 Системы измерения
Книга Категория

Navigation