WikiDer > Разложение по сингулярным числам

Иллюстрация разложения по сингулярным числам UΣV^* вещественной матрицы 2 × 2 M.

• Вершина: Действие M, на что указывает его влияние на единичный диск D и два канонических единичных вектора е₁ и е₂.
• Оставили: Действие V^*, вращение, на D, е₁, и е₂.
• Нижний: Действие Σ, масштабирование по сингулярным значениям σ₁ по горизонтали и σ₂ вертикально.
• Правильно: Действие U, еще один поворот.

В линейная алгебра, то разложение по сингулярным числам (СВД) это факторизация из настоящий или же сложный матрица это обобщает собственное разложение квадрата нормальная матрица любому ${ Displaystyle м раз п}$ матрица через расширение полярное разложение.

В частности, разложение по сингулярным значениям ${ Displaystyle м раз п}$ вещественная или комплексная матрица ${ displaystyle mathbf {M}}$ является факторизацией вида ${ Displaystyle mathbf {U Sigma V ^ {*}}}$, куда ${ displaystyle mathbf {U}}$ является ${ displaystyle m times m}$ реальный или сложный унитарная матрица, ${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$ является ${ Displaystyle м раз п}$ прямоугольная диагональная матрица с неотрицательными действительными числами по диагонали и ${ displaystyle mathbf {V}}$ является ${ Displaystyle п раз п}$ вещественная или комплексная унитарная матрица. Если ${ displaystyle mathbf {M}}$ реально, ${ displaystyle mathbf {U}}$ и ${ Displaystyle mathbf {V ^ {T}} = mathbf {V ^ {*}}}$ настоящие ортогональный матрицы.

Диагональные записи ${ Displaystyle sigma _ {я} = Sigma _ {ii}}$ из ${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$ известны как сингулярные значения из ${ displaystyle mathbf {M}}$. Количество ненулевых сингулярных значений равно классифицировать из ${ displaystyle mathbf {M}}$. Колонны ${ displaystyle mathbf {U}}$ и столбцы ${ displaystyle mathbf {V}}$ называются лево-особые векторы и правые сингулярные векторы из ${ displaystyle mathbf {M}}$, соответственно.

СВД не уникален. Всегда можно выбрать такое разложение, чтобы сингулярные значения ${ displaystyle Sigma _ {ii}}$находятся в порядке убывания. В этом случае, ${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$ (но не всегда U и V) однозначно определяется M.

Термин иногда относится к компактный СВД, аналогичное разложение ${ Displaystyle mathbf {M} = mathbf {U Sigma V ^ {*}}}$ в котором ${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$ квадратная диагональ размера ${ Displaystyle г раз г}$, куда ${ Displaystyle г Leq мин {м, п }}$ это ранг M, и имеет только ненулевые особые значения. В этом варианте ${ displaystyle mathbf {U}}$ является ${ displaystyle m times r}$ полуунитарная матрица и ${ displaystyle mathbf {V}}$ является ${ Displaystyle п раз г}$ полуунитарная матрица, так что ${ displaystyle mathbf {U ^ {*} U} = mathbf {V ^ {*} V} = mathbf {I} _ {r times r}}$.

Математические приложения SVD включают вычисление псевдообратный, аппроксимация матрицы и определение ранга, классифицировать, и пустое пространство матрицы. СВД также чрезвычайно полезен во всех областях науки, инженерное дело, и статистика, Такие как обработка сигналов, наименьших квадратов подгонка данных и контроль над процессом.

Интуитивные интерпретации

Анимированная иллюстрация СВД 2D, реальная матрица сдвига M. Сначала мы видим единичный диск синим цветом вместе с двумя канонические единичные векторы. Затем мы видим действия M, что искажает диск до эллипс. СВД разлагается M в три простых преобразования: начальное вращение V^*, а масштабирование ${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$ по координатным осям и окончательный поворот U. Длина σ₁ и σ₂ из полуоси эллипса - это сингулярные значения из M, а именно Σ_1,1 и Σ_2,2.

Визуализация умножения матриц в сингулярном разложении

Вращение, масштабирование координат и отражение

В частном случае, когда M является м × м настоящий квадратная матрица, матрицы U и V^* можно выбрать, чтобы быть реальным м × м матрицы тоже. В этом случае «унитарный» означает то же самое, что и «ортогональный". Затем, интерпретируя обе унитарные матрицы, а также диагональную матрицу, резюмированную здесь как А, как линейное преобразование Икс →Топор пространства р^м, матрицы U и V^* представлять вращения или же отражение пространства, а ${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$ представляет масштабирование каждой координаты Икс_я по фактору σ_я. Таким образом, SVD-разложение разрушает любое обратимое линейное преобразование р^м в сочинение трех геометрических трансформации: вращение или отражение (V^*), за которым следует покоординатная масштабирование (${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$), за которым следует другое вращение или отражение (U).

В частности, если M имеет положительный определитель, то U и V^* можно выбрать оба отражения или оба поворота. Если определитель отрицательный, ровно один из них должен быть отражением. Если определитель равен нулю, каждый может быть независимо выбран как принадлежащий к любому типу.

Если матрица M реально а не квадрат, а именно м×п с м≠п, его можно интерпретировать как линейное преобразование от р^п к р^м. потом U и V^* можно выбрать как вращение р^м и р^п, соответственно; и ${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$, помимо масштабирования первого ${ Displaystyle мин {м, п }}$ координат, также расширяет вектор нулями, т.е. удаляет конечные координаты, чтобы повернуть р^п в р^м.

Сингулярные значения как полуоси эллипса или эллипсоида

Как показано на рисунке, сингулярные значения можно интерпретировать как величину полуосей эллипс в 2D. Эту концепцию можно обобщить на п-размерный Евклидово пространство, с сингулярными значениями любых п × п квадратная матрица рассматривается как величина полуоси п-размерный эллипсоид. Аналогично, особые значения любых м × п матрицу можно рассматривать как величину полуоси п-размерный эллипсоид в м-мерное пространство, например, как эллипс в (наклонной) 2D плоскости в 3D пространстве. Особые значения кодируют величину полуоси, а сингулярные векторы кодируют направление. Видеть ниже для получения дополнительной информации.

Колонны U и V ортонормированные базы

С U и V^* унитарны, столбцы каждого из них образуют набор ортонормированные векторы, который можно рассматривать как базисные векторы. Матрица M отображает базисный вектор V_я в растянутый единичный вектор σ_я U_я. По определению унитарной матрицы то же самое верно и для их сопряженных транспозиций U^* и V, за исключением того, что геометрическая интерпретация сингулярных чисел как растяжек теряется. Короче говоря, столбцы U, U^*, V, и V^* находятся ортонормированные базы. Когда ${ displaystyle mathbf {M}}$ это нормальная матрица, U и V оба равны унитарной матрице, используемой для диагонализации ${ displaystyle mathbf {M}}$. Однако когда ${ displaystyle mathbf {M}}$ это не нормально но все же диагонализуемый, это собственное разложение и разложение по сингулярным числам различны.

Геометрический смысл

Потому что U и V унитарны, мы знаем, что столбцы U₁, ..., U_м из U дать ортонормированный базис из K^м и колонны V₁, ..., V_п из V дают ортонормированный базис K^п (относительно стандарта скалярные произведения на этих пространствах).

В линейное преобразование

${ displaystyle { begin {cases} T: K ^ {n} to K ^ {m} x mapsto mathbf {M} x end {cases}}}$

имеет особенно простое описание этих ортонормированных базисов: мы имеем

${ Displaystyle T ( mathbf {V} _ {i}) = sigma _ {i} mathbf {U} _ {i}, qquad i = 1, ldots, min (m, n),}$

куда σ_я это я-й диагональный вход ${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$, и Т(V_я) = 0 за я > мин (м,п).

Таким образом, геометрическое содержание теоремы SVD можно резюмировать следующим образом: для любого линейного отображения Т : K^п → K^м можно найти ортонормированные базы K^п и K^м такой, что Т отображает я-й базисный вектор K^п к неотрицательному кратному я-й базисный вектор K^м, и отправляет оставшиеся базисные векторы в ноль. Относительно этих баз карта Т поэтому представлен диагональной матрицей с неотрицательными действительными диагональными элементами.

Чтобы получить более наглядный привкус сингулярных значений и факторизации SVD - по крайней мере, при работе с реальными векторными пространствами - рассмотрите сферу S радиуса один дюйм р^п. Линейная карта Т отображает эту сферу на эллипсоид в р^м. Ненулевые особые значения - это просто длины полуоси этого эллипсоида. Особенно когда п = м, и все сингулярные значения различны и отличны от нуля, SVD линейного отображения Т можно легко проанализировать как последовательность трех последовательных ходов: рассмотрим эллипсоид Т(S) и особенно его оси; затем рассмотрите направления в р^п Отправлено от Т на эти оси. Эти направления оказываются взаимно ортогональными. Сначала примените изометрию V^* отправка этих направлений на оси координат р^п. На втором ходу примените эндоморфизм D диагонализованы по осям координат и растягиваются или сжимаются в каждом направлении, используя длины полуосей Т(S) в качестве коэффициентов растяжения. Сочинение D ∘ V^* затем отправляет единичную сферу на эллипсоид, изометричный Т(S). Чтобы определить третий и последний ход U, примените изометрию к этому эллипсоиду, чтобы перенести его Т(S)^{[требуется разъяснение]}. Как легко проверить, состав U ∘ D ∘ V^* совпадает с Т.

Пример

Рассмотрим 4 × 5 матрица

${ displaystyle mathbf {M} = { begin {bmatrix} 1 & 0 & 0 & 0 & 2 0 & 0 & 3 & 0 & 0 0 & 0 & 0 & 0 & 0 0 & 2 & 0 & 0 & 0 end {bmatrix}}}$

Разложение этой матрицы по сингулярным числам дается выражением U${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$V^∗

${ displaystyle { begin {align} mathbf {U} & = { begin {bmatrix} color {Green} 0 & color {Blue} -1 & color {Cyan} 0 & color {Emerald} 0 color {Green} -1 & color {Blue} 0 & color {Cyan} 0 & color {Emerald} 0 color {Green} 0 & color {Blue} 0 & color {Cyan} 0 & color {Emerald} - 1 color {Green} 0 & color {Blue} 0 & color {Cyan} -1 & color {Emerald} 0 end {bmatrix}} [6pt] { boldsymbol { Sigma}} & = { begin {bmatrix} 3 & 0 & 0 & 0 & color {Grey} { mathit {0}} 0 & { sqrt {5}} & 0 & 0 & color {Gray} { mathit {0}} 0 & 0 & 2 & 0 & color {Gray} { mathit {0}} 0 & 0 & 0 & color {Red} mathbf {0} & color {Gray} { mathit {0}} end {bmatrix}} [6pt] mathbf {V} ^ { *} & = { begin {bmatrix} color {Violet} 0 & color {Violet} 0 & color {Violet} -1 & color {Violet} 0 & color {Violet} 0 color {Plum} - { sqrt {0.2}} & color {Plum} 0 & color {Plum} 0 & color {Plum} 0 & color {Plum} - { sqrt {0.8}} color {Magenta} 0 & color {Magenta } -1 & color {Magenta} 0 & color {Magenta} 0 & color {Magenta} 0 color {Orchid} 0 & color {Orchid} 0 & color {Orchid} 0 & color {Orchid} 1 & color { Орхидея} 0 color {Purple} - { sqrt {0.8}} & color {Purple} 0 & color {Purple} 0 & color {Purple} 0 & color {Purple} { sqrt {0.2}} end {bmatrix}} end {выравнивается}}}$

Матрица масштабирования ${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$ равен нулю вне диагонали (серый курсив), а один диагональный элемент равен нулю (красный жирный шрифт). Кроме того, поскольку матрицы U и V^∗ находятся унитарный, умножение на соответствующие сопряженные транспозиции дает матрицы идентичности, как показано ниже. В этом случае, потому что U и V^∗ имеют реальную ценность, каждый ортогональная матрица.

${ displaystyle { begin {align} mathbf {U} mathbf {U} ^ {*} & = { begin {bmatrix} 1 & 0 & 0 & 0 0 & 1 & 0 & 0 0 & 0 & 1 & 0 0 & 0 & 0 & 1 end {bmatrix}} = mathbf {I} _ {4} [6pt] mathbf {V} mathbf {V} ^ {*} & = { begin {bmatrix} 1 & 0 & 0 & 0 & 0 0 & 1 & 0 & 0 & 0 0 & 0 & 1 & 0 & 0 0 & 0 & 0 & 1 & 0 0 & 0 & 0 & 1 & 0 & 1 bmatrix}} = mathbf {I} _ {5} конец {выровнено}}}$

Это конкретное разложение по сингулярным значениям не уникально. Выбор ${ displaystyle V}$ такой, что

${ displaystyle mathbf {V} ^ {*} = { begin {bmatrix} color {Violet} 0 & color {Violet} 1 & color {Violet} 0 & color {Violet} 0 & color {Violet} 0 color {Plum} 0 & color {Plum} 0 & color {Plum} 1 & color {Plum} 0 & color {Plum} 0 color {Magenta} { sqrt {0.2}} & color {Magenta } 0 & color {Magenta} 0 & color {Magenta} 0 & color {Magenta} { sqrt {0.8}} color {Orchid} { sqrt {0.4}} & color {Orchid} 0 & color { Орхидея} 0 & color {Орхидея} { sqrt {0.5}} & color {Орхидея} - { sqrt {0.1}} color {Purple} - { sqrt {0.4}} & color {Purple} 0 & color {Purple} 0 & color {Purple} { sqrt {0.5}} & color {Purple} { sqrt {0.1}} end {bmatrix}}}$

также является допустимым сингулярным разложением.

СВД и спектральное разложение

Сингулярные значения, сингулярные векторы и их связь с SVD

Неотрицательное действительное число σ это исключительное значение за M тогда и только тогда, когда существуют векторы единичной длины ${ displaystyle { vec {u}}}$ в K^м и ${ displaystyle { vec {v}}}$ в K^п такой, что

${ displaystyle mathbf {M} { vec {v}} = sigma { vec {u}} , { text {and}} mathbf {M} ^ {*} { vec {u}} = sigma { vec {v}}.}$

Векторы ${ displaystyle { vec {u}}}$ и ${ displaystyle { vec {v}}}$ называются лево-единственное число и правые сингулярные векторы за σ, соответственно.

В любом сингулярном разложении

${ Displaystyle mathbf {M} = mathbf {U} { boldsymbol { Sigma}} mathbf {V} ^ {*}}$

диагональные записи ${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$ равны сингулярным значениям M. Первый п = мин (м, п) столбцы U и V являются соответственно левыми и правыми сингулярными векторами для соответствующих сингулярных значений. Следовательно, из приведенной выше теоремы следует, что:

• An м × п матрица M имеет самое большее п различные сингулярные значения.
• Всегда можно найти унитарный базис U за K^м с подмножеством базисных векторов, охватывающих лево-особые векторы каждого сингулярного значения M.
• Всегда можно найти единый базис V за K^п с подмножеством базисных векторов, охватывающих правые сингулярные векторы каждого сингулярного значения M.

Особое значение, для которого мы можем найти два линейно независимых левых (или правых) особых вектора, называется выродиться. Если ${ displaystyle { vec {u}} _ {1}}$ и ${ displaystyle { vec {u}} _ {2}}$ являются двумя лево-сингулярными векторами, которые соответствуют сингулярному значению σ, тогда любая нормализованная линейная комбинация двух векторов также является лево-сингулярным вектором, соответствующим сингулярному значению σ. Аналогичное утверждение верно и для правых сингулярных векторов. Число независимых левых и правых сингулярных векторов совпадает, и эти особые векторы появляются в одних и тех же столбцах U и V соответствующие диагональным элементам ${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$ все с одинаковым значением σ.

В качестве исключения левый и правый сингулярные векторы сингулярного значения 0 включают все единичные векторы в ядро и коядросоответственно из M, что по теорема ранга-недействительности не может быть того же измерения, если м ≠ н. Даже если все сингулярные значения отличны от нуля, если м > п то коядро нетривиально, и в этом случае U дополнен м − п ортогональные векторы из коядра. Наоборот, если м < п, тогда V дополнен п − м ортогональные векторы из ядра. Однако, если существует единственное значение 0, дополнительные столбцы U или же V уже появляются в виде левых или правых сингулярных векторов.

У невырожденных сингулярных значений всегда есть уникальные лево- и правые сингулярные векторы с точностью до умножения на единичный фазовый множитель. е^яφ (для реального случая до знака). Следовательно, если все сингулярные значения квадратной матрицы M невырождены и не равны нулю, то его разложение по сингулярным значениям единственно с точностью до умножения столбца U на единичный фазовый коэффициент и одновременное умножение соответствующего столбца V В общем, SVD уникален с точностью до произвольных унитарных преобразований, применяемых равномерно к векторам-столбцам обоих U и V охватывающих подпространства каждого сингулярного значения, и с точностью до произвольных унитарных преобразований на векторах U и V охватывая ядро ​​и коядро, соответственно, M.

Связь с разложением на собственные значения

Разложение по сингулярным числам является очень общим в том смысле, что его можно применить к любому м × п матрица, тогда как разложение на собственные значения может применяться только к диагонализуемые матрицы. Тем не менее, эти два разложения связаны.

Учитывая СВД M, как описано выше, выполняются следующие два соотношения:

${ displaystyle { begin {align} mathbf {M} ^ {*} mathbf {M} & = mathbf {V} { boldsymbol { Sigma}} ^ {*} mathbf {U} ^ {* } , mathbf {U} { boldsymbol { Sigma}} mathbf {V} ^ {*} = mathbf {V} ({ boldsymbol { Sigma}} ^ {*} { boldsymbol { Sigma }}) mathbf {V} ^ {*} mathbf {M} mathbf {M} ^ {*} & = mathbf {U} { boldsymbol { Sigma}} mathbf {V} ^ { *} , mathbf {V} { boldsymbol { Sigma}} ^ {*} mathbf {U} ^ {*} = mathbf {U} ({ boldsymbol { Sigma}} { boldsymbol { Сигма}} ^ {*}) mathbf {U} ^ {*} конец {выровнено}}}$

Правые части этих соотношений описывают разложения левых частей на собственные значения. Как следствие:

• Столбцы V (правые сингулярные векторы) равны собственные векторы из M^*M.
• Колонны U (лево-сингулярные векторы) являются собственными векторами ММ^*.
• Ненулевые элементы ${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$ (ненулевые особые значения) - квадратные корни ненулевых собственные значения из M^*M или же ММ^*.

В частном случае, когда M это нормальная матрица, который по определению должен быть квадратным, спектральная теорема говорит, что это может быть унитарно диагонализованный используя основу собственные векторы, так что можно написать M = УДУ^* для унитарной матрицы U и диагональная матрица D. Когда M это также положительный полуопределенный, разложение M = УДУ^* также является разложением по сингулярным значениям. В противном случае его можно преобразовать в SVD, переместив фазу каждого σ_я к соответствующему V_я или же U_я. Естественная связь SVD с ненормальными матрицами осуществляется через полярное разложение теорема: M = SR, куда S = U${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$U^* положительно полуопределенный и нормальный, а р = УФ^* унитарен.

Таким образом, за исключением положительных полуопределенных нормальных матриц, разложение по собственным значениям и SVD матрицы M, хотя и связаны, отличаются: разложение на собственные значения M = УДУ⁻¹, куда U не обязательно унитарен и D не обязательно положительно полуопределенный, в то время как SVD M = U${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$V^*, куда ${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$ диагональна и положительно полуопределена, а U и V являются унитарными матрицами, которые не обязательно связаны, кроме как через матрицу M. Пока только исправный квадратные матрицы имеют разложение на собственные значения, любые ${ Displaystyle м раз п}$ матрица имеет СВД.

Приложения СВД

Псевдообратный

Разложение по сингулярным числам можно использовать для вычисления псевдообратный матрицы. (Разные авторы используют разные обозначения псевдообратной матрицы; здесь мы используем ^†.) Действительно, псевдообратная матрица M с разложением по сингулярным числам M = U Σ V^* является

M^† = V Σ^† U^*

куда Σ^† это псевдообратное Σ, который образуется заменой каждого ненулевого диагонального элемента его взаимный и транспонируем полученную матрицу. Псевдообратная матрица - это один из способов решения линейный метод наименьших квадратов проблемы.

Решение однородных линейных уравнений

Набор однородные линейные уравнения можно записать как Топор = 0 для матрицы А и вектор Икс. Типичная ситуация такова, что А известно и ненулевое Икс должен быть определен, который удовлетворяет уравнению. Такой Икс принадлежит Ас пустое пространство и иногда называется (правым) нулевым вектором А. Вектор Икс можно охарактеризовать как правый сингулярный вектор, соответствующий сингулярному значению А это ноль. Это наблюдение означает, что если А это квадратная матрица и не имеет исчезающего сингулярного значения, уравнение не имеет ненулевого Икс как решение. Это также означает, что при наличии нескольких исчезающих особых значений любая линейная комбинация соответствующих правых сингулярных векторов является допустимым решением. Аналогично определению (правого) нулевого вектора ненулевой Икс удовлетворение Икс^*А = 0, с Икс^* обозначая сопряженное транспонирование Икс, называется левым нулевым вектором А.

Минимизация общих наименьших квадратов

А Всего наименьших квадратов проблема ищет вектор Икс что сводит к минимуму 2-норма вектора Топор в условиях принуждения ||Икс|| = 1. Решение оказывается правым сингулярным вектором А соответствует наименьшему сингулярному значению.

Диапазон, пустое пространство и ранг

Другое применение SVD заключается в том, что он обеспечивает явное представление классифицировать и пустое пространство матрицы M. Правые сингулярные векторы, соответствующие исчезающим сингулярным значениям M охватить пустое пространство M а лево-особые векторы, соответствующие ненулевым сингулярным значениям M охватить диапазон M. Например, в приведенном выше пример пустое пространство занято двумя последними строками V^* и диапазон охватывает первые три столбца U.

Как следствие, классифицировать из M равно количеству ненулевых сингулярных значений, что равно количеству ненулевых диагональных элементов в ${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$. В числовой линейной алгебре особые значения могут использоваться для определения эффективное звание матрицы, как ошибка округления может привести к небольшим, но ненулевым сингулярным значениям в матрице с недостаточным рангом. Предполагается, что единичные значения за значительным промежутком численно эквивалентны нулю.

Аппроксимация матрицы низкого ранга

Некоторые практические приложения нуждаются в решении задачи аппроксимации матрицы M с другой матрицей ${ displaystyle { tilde { mathbf {M}}}}$, как говорят, усеченный, имеющий определенный ранг р. В случае, если приближение основано на минимизации Норма Фробениуса разницы между M и ${ displaystyle { tilde { mathbf {M}}}}$ при ограничении, что ${ Displaystyle OperatorName {ранг} left ({ тильда { mathbf {M}}} right) = r}$, оказывается, что решение дает СВД M, а именно

${ displaystyle { tilde { mathbf {M}}} = mathbf {U} { tilde { boldsymbol { Sigma}}} mathbf {V} ^ {*},}$

куда ${ displaystyle { tilde { boldsymbol { Sigma}}}}$ это та же матрица, что и ${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$ за исключением того, что он содержит только р наибольшие особые значения (остальные особые значения заменяются нулем). Это известно как Теорема Эккарта – Юнга, как было доказано этими двумя авторами в 1936 году (хотя позже выяснилось, что это было известно более ранним авторам; см. Стюарт 1993).

Разборные модели

SVD можно рассматривать как разложение матрицы на взвешенную упорядоченную сумму разделимых матриц. Под сепарабельностью мы понимаем, что матрица А можно записать как внешний продукт двух векторов А = ты ⊗ v, или, в координатах, ${ displaystyle A_ {ij} = u_ {i} v_ {j}}$. В частности, матрица M можно разложить как

${ displaystyle mathbf {M} = sum _ {i} mathbf {A} _ {i} = sum _ {i} sigma _ {i} mathbf {U} _ {i} otimes mathbf {V} _ {i}.}$

Здесь U_я и V_я являются я-й столбец соответствующих SVD-матриц, σ_я - упорядоченные сингулярные значения, и каждое А_я отделимо. SVD можно использовать для нахождения разделения фильтра обработки изображения на отдельные горизонтальные и вертикальные фильтры. Обратите внимание, что количество ненулевых σ_я - это в точности ранг матрицы.

Разделимые модели часто возникают в биологических системах, и SVD-факторизация полезна для анализа таких систем. Например, некоторые рецептивные поля простых клеток визуальной области V1 могут быть хорошо описаны.^[1] по Фильтр Габора в пространственной области, умноженной на функцию модуляции во временной области. Таким образом, учитывая линейный фильтр, оцениваемый, например, через обратная корреляция, можно переставить два пространственных измерения в одно измерение, тем самым получив двумерный фильтр (пространство, время), который можно разложить с помощью SVD. Первый столбец U в SVD-факторизации - это Габор, а первый столбец V представляет собой временную модуляцию (или наоборот). Затем можно определить индекс отделимости

${ displaystyle alpha = { frac { sigma _ {1} ^ {2}} { sum _ {i} sigma _ {i} ^ {2}}},}$

которая представляет собой долю мощности в матрице M, которая учитывается первой разделяемой матрицей в разложении.^[2]

Ближайшая ортогональная матрица

Возможно использование СВД квадратной матрицы А определить ортогональная матрица О ближайший к А. Плотность посадки измеряется Норма Фробениуса из О − А. Решение - это продукт УФ^*.^[3] Это интуитивно понятно, потому что ортогональная матрица будет иметь разложение UIV^* куда я - единичная матрица, так что если А = U${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$V^* тогда продукт А = УФ^* сводится к замене единичных значений единицами. Эквивалентно решение - унитарная матрица р = УФ^* полярного разложения M = RP = п'р в любом порядке растяжения и вращения, как описано выше.

Аналогичная проблема, с интересными приложениями в анализ формы, это ортогональная проблема Прокруста, который заключается в нахождении ортогональной матрицы О который наиболее точно отображает А к B. Конкретно,

${ displaystyle mathbf {O} = { underset { Omega} { operatorname {argmin}}} | mathbf {A} { boldsymbol { Omega}} - mathbf {B} | _ {F } quad { text {при условии}} quad { boldsymbol { Omega}} ^ { extf {T}} { boldsymbol { Omega}} = mathbf {I},}$

куда ${ Displaystyle | cdot | _ {F}}$ обозначает норму Фробениуса.

Эта проблема эквивалентна нахождению ближайшей ортогональной матрицы к заданной матрице M = А^ТB.

Алгоритм Кабша

В Алгоритм Кабша (называется Проблема вахбы в других полях) использует SVD для вычисления оптимального поворота (относительно минимизации методом наименьших квадратов), который выровняет набор точек с соответствующим набором точек. Среди прочего, он используется для сравнения структур молекул.

Обработка сигналов

SVD и псевдообратная версия были успешно применены к обработка сигналов,^[4] обработка изображений^{[нужна цитата]} и большое количество данных (например, при обработке геномных сигналов).^[5][6][7][8]

Другие примеры

SVD также широко применяется для изучения линейных обратные задачи и полезен при анализе методов регуляризации, таких как метод Тихонов. Он широко используется в статистике, где связан с Анализ главных компонентов и чтобы Анализ корреспонденции, И в обработка сигналов и распознавание образов. Он также используется только для вывода модальный анализ, где немасштабированный формы колебаний можно определить по сингулярным векторам. Еще одно использование скрытое семантическое индексирование при обработке текста на естественном языке.

В обычных численных вычислениях с участием линейных или линеаризованных систем существует универсальная константа, которая характеризует регулярность или особенность проблемы, которая является «числом обусловленности» системы. ${ displaystyle kappa: = sigma _ { text {max}} / sigma _ { text {min}}}$. Он часто контролирует частоту ошибок или скорость сходимости данной вычислительной схемы в таких системах.^[9][10]

СВД также играет решающую роль в области квантовая информация, в форме, часто называемой Разложение Шмидта. Посредством этого состояния двух квантовых систем естественным образом разлагаются, обеспечивая необходимое и достаточное условие для их существования. запутанный: если ранг ${ Displaystyle mathbf { Sigma}}$ матрица больше единицы.

Одно применение SVD к довольно большим матрицам находится в численный прогноз погоды, куда Методы Ланцоша используются для оценки наиболее линейно быстро растущих немногих возмущений центрального численного прогноза погоды в течение заданного начального периода времени вперед; то есть сингулярные векторы, соответствующие наибольшим сингулярным значениям линеаризованного пропагатора для глобальной погоды за этот интервал времени. Выходными сингулярными векторами в этом случае являются целые погодные системы. Затем эти возмущения проходят через полную нелинейную модель для создания ансамблевый прогноз, что дает возможность справиться с некоторой неопределенностью, которая должна допускаться в отношении текущего центрального прогноза.

SVD также применялся для моделирования упрощенного порядка. Целью моделирования пониженного порядка является уменьшение количества степеней свободы в сложной системе, которую необходимо моделировать. СВД был сопряжен с радиальные базисные функции для интерполяции решений трехмерных нестационарных задач потока.^[11]

Интересно, что SVD использовался для улучшения моделирования формы гравитационных волн с помощью наземного гравитационно-волнового интерферометра aLIGO.^[12] SVD может помочь повысить точность и скорость генерации сигналов для поддержки поиска гравитационных волн и обновления двух различных моделей сигналов.

Разложение по сингулярным числам используется в рекомендательные системы прогнозировать рейтинги предметов.^[13] Разработаны распределенные алгоритмы для расчета SVD на кластерах массовых машин.^[14]

Другая реализация кода алгоритма рекомендаций Netflix SVD (третий оптимальный алгоритм в конкурсе, проводимом Netflix для поиска лучших методов совместной фильтрации для прогнозирования пользовательских оценок фильмов на основе предыдущих обзоров) на платформе Apache Spark доступна в следующем репозитории GitHub^[15] реализован Александросом Иоаннидисом. Оригинальный алгоритм SVD,^[16] который в этом случае выполняется параллельно, поощряет пользователей веб-сайта GroupLens, консультируясь с предложениями по мониторингу новых фильмов, адаптированных к потребностям каждого пользователя.

СВД низкого ранга применялась для обнаружения горячих точек на основе пространственно-временных данных с приложением к болезни вспышка обнаружение.^[17] Комбинация СВД и СВД высшего порядка также применяется для обнаружения событий в реальном времени из сложных потоков данных (многомерные данные с пространственными и временными измерениями) в Наблюдение за заболеваниями.^[18]

Доказательства существования

Собственное значение λ матрицы M характеризуется алгебраическим соотношением Mты = λu. Когда M является Эрмитский, также доступна вариационная характеризация. Позволять M быть настоящим п × п симметричная матрица. Определять

${ displaystyle { begin {cases} f: mathbb {R} ^ {n} to mathbb {R} f (x) = x ^ { extf {T}} mathbf {M} x конец {case}}}$

Посредством теорема об экстремальном значении, эта непрерывная функция достигает максимума на некотором ты при ограничении на единичную сферу {||Икс|| = 1}. Посредством Множители Лагранжа теорема ты обязательно удовлетворяет

${ displaystyle nabla x ^ { textf {T}} mathbf {M} x- lambda cdot nabla x ^ { extf {T}} x = 0}$

для какого-то реального числа λ. Символ набла, ∇, это дель оператор (дифференцирование по Икс). Используя симметрию M мы получаем

${ displaystyle nabla x ^ { extf {T}} mathbf {M} x- lambda cdot nabla x ^ { extf {T}} x = 2 ( mathbf {M} - lambda mathbf {I}) x.}$

Следовательно Mты = λu, так ты - собственный вектор единичной длины M. Для каждого собственного вектора единичной длины v из M его собственное значение ж(v), так λ - наибольшее собственное значение M. Тот же расчет, что и для ортогонального дополнения ты дает следующее по величине собственное значение и так далее. Сложный эрмитов случай аналогичен; там ж(Икс) = х * М х является действительной функцией от 2п реальные переменные.

Сингулярные значения похожи в том, что их можно описать алгебраически или на основе вариационных принципов. Хотя, в отличие от случая собственных значений, эрмитичность или симметрия M больше не требуется.

В этом разделе приводятся эти два аргумента в пользу существования разложения по сингулярным значениям.

На основании спектральной теоремы

Позволять ${ displaystyle mathbf {M}}$ быть м × п комплексная матрица. С ${ Displaystyle mathbf {M} ^ {*} mathbf {M}}$ положительно полуопределенный и эрмитов, в силу спектральная теорема, существует п × п унитарная матрица ${ displaystyle mathbf {V}}$ такой, что

${ displaystyle mathbf {V} ^ {*} mathbf {M} ^ {*} mathbf {M} mathbf {V} = { bar { mathbf {D}}} = { begin {bmatrix} mathbf {D} & 0 0 & 0 end {bmatrix}},}$

куда ${ displaystyle mathbf {D}}$ диагональна и положительно определена, размерности ${ displaystyle ell times ell}$, с ${ displaystyle ell}$ количество ненулевых собственных значений ${ Displaystyle mathbf {M} ^ {*} mathbf {M}}$ (которые можно показать для проверки ${ Displaystyle ell leq min (п, м)}$). Обратите внимание, что ${ displaystyle mathbf {V}}$ здесь по определению матрица, ${ displaystyle i}$-й столбец - это ${ displaystyle i}$-й собственный вектор ${ Displaystyle mathbf {M} ^ {*} mathbf {M}}$, соответствующая собственному значению ${ displaystyle { bar { mathbf {D}}} _ {ii}}$. Более того, ${ displaystyle j}$-й столбец ${ displaystyle mathbf {V}}$, за ${ displaystyle j> ell}$, является собственным вектором ${ Displaystyle mathbf {M} ^ {*} mathbf {M}}$ с собственным значением ${ displaystyle { bar { mathbf {D}}} _ {jj} = 0}$. Это можно выразить записью ${ displaystyle mathbf {V}}$ в качестве ${ displaystyle mathbf {V} = { begin {bmatrix} mathbf {V} _ {1} & mathbf {V} _ {2} end {bmatrix}}}$, где столбцы ${ displaystyle mathbf {V} _ {1}}$ и ${ displaystyle mathbf {V} _ {2}}$ поэтому содержат собственные векторы ${ Displaystyle mathbf {M} ^ {*} mathbf {M}}$ соответствующие ненулевым и нулевым собственным значениям соответственно. Используя это переписывание ${ displaystyle mathbf {V}}$, уравнение принимает следующий вид:

${ displaystyle { begin {bmatrix} mathbf {V} _ {1} ^ {*} mathbf {V} _ {2} ^ {*} end {bmatrix}} mathbf {M} ^ { *} mathbf {M} { begin {bmatrix} mathbf {V} _ {1} & mathbf {V} _ {2} end {bmatrix}} = { begin {bmatrix} mathbf {V} _ {1} ^ {*} mathbf {M} ^ {*} mathbf {M} mathbf {V} _ {1} & mathbf {V} _ {1} ^ {*} mathbf {M} ^ {*} mathbf {M} mathbf {V} _ {2} mathbf {V} _ {2} ^ {*} mathbf {M} ^ {*} mathbf {M} mathbf { V} _ {1} & mathbf {V} _ {2} ^ {*} mathbf {M} ^ {*} mathbf {M} mathbf {V} _ {2} end {bmatrix}} = { begin {bmatrix} mathbf {D} & 0 0 & 0 end {bmatrix}}.}$

Отсюда следует, что

${ Displaystyle mathbf {V} _ {1} ^ {*} mathbf {M} ^ {*} mathbf {M} mathbf {V} _ {1} = mathbf {D}, quad mathbf {V} _ {2} ^ {*} mathbf {M} ^ {*} mathbf {M} mathbf {V} _ {2} = mathbf {0}.}$

Кроме того, из второго уравнения следует ${ Displaystyle mathbf {M} mathbf {V} _ {2} = mathbf {0}}$.^[19] Наконец, унитарность ${ displaystyle mathbf {V}}$ переводит, с точки зрения ${ displaystyle mathbf {V} _ {1}}$ и ${ displaystyle mathbf {V} _ {2}}$, в следующие условия:

${ displaystyle { begin {align} mathbf {V} _ {1} ^ {*} mathbf {V} _ {1} & = mathbf {I} _ {1}, mathbf {V} _ {2} ^ {*} mathbf {V} _ {2} & = mathbf {I} _ {2}, mathbf {V} _ {1} mathbf {V} _ {1} ^ {*} + mathbf {V} _ {2} mathbf {V} _ {2} ^ {*} & = mathbf {I} _ {12}, end {align}}}$

где нижние индексы на единичных матрицах используются, чтобы отметить, что они имеют разную размерность.

Давайте теперь определим

${ displaystyle mathbf {U} _ {1} = mathbf {M} mathbf {V} _ {1} mathbf {D} ^ {- { frac {1} {2}}}.}$

Потом,

${ displaystyle mathbf {U} _ {1} mathbf {D} ^ { frac {1} {2}} mathbf {V} _ {1} ^ {*} = mathbf {M} mathbf { V} _ {1} mathbf {D} ^ {- { frac {1} {2}}} mathbf {D} ^ { frac {1} {2}} mathbf {V} _ {1} ^ {*} = mathbf {M} ( mathbf {I} - mathbf {V} _ {2} mathbf {V} _ {2} ^ {*}) = mathbf {M} - ( mathbf {M} mathbf {V} _ {2}) mathbf {V} _ {2} ^ {*} = mathbf {M},}$

поскольку ${ displaystyle mathbf {M} mathbf {V} _ {2} = mathbf {0}.}$ Это также можно рассматривать как непосредственное следствие того факта, что ${ Displaystyle mathbf {M} mathbf {V} _ {1} mathbf {V} _ {1} ^ {*} = mathbf {M}}$. Обратите внимание, как это эквивалентно наблюдению, что если ${ Displaystyle {{ boldsymbol {v}} _ {я} } _ {я = 1} ^ { ell}}$ - набор собственных векторов ${ Displaystyle mathbf {M} ^ {*} mathbf {M}}$ соответствующие ненулевым собственным значениям, то ${ displaystyle { mathbf {M} { boldsymbol {v}} _ {i} } _ {i = 1} ^ { ell}}$ - набор ортогональных векторов, а ${ displaystyle { lambda ^ {- 1/2} mathbf {M} { boldsymbol {v}} _ {i} } _ {i = 1} ^ { ell}}$ (обычно не полный) набор ортонормированный векторы. Это соответствует матричному формализму, используемому выше, обозначая ${ displaystyle mathbf {V} _ {1}}$ матрица, столбцы которой ${ Displaystyle {{ boldsymbol {v}} _ {я} } _ {я = 1} ^ { ell}}$, с ${ displaystyle mathbf {V} _ {2}}$ матрица, столбцы которой являются собственными векторами ${ Displaystyle mathbf {M} ^ {*} mathbf {M}}$ которое обращается в нуль собственное значение, и ${ displaystyle mathbf {U} _ {1}}$ матрица, столбцы которой являются векторами ${ displaystyle { lambda ^ {- 1/2} mathbf {M} { boldsymbol {v}} _ {i} } _ {i = 1} ^ { ell}}$.

Мы видим, что это почти желаемый результат, за исключением того, что ${ displaystyle mathbf {U} _ {1}}$ и ${ displaystyle mathbf {V} _ {1}}$ в общем случае не унитарны, так как они могут не быть квадратными. Однако мы знаем, что количество строк ${ displaystyle mathbf {U} _ {1}}$ не меньше количества столбцов, так как размеры ${ displaystyle mathbf {D}}$ не больше, чем ${ displaystyle m}$ и ${ displaystyle n}$. Кроме того, поскольку

${ displaystyle mathbf {U} _ {1} ^ {*} mathbf {U} _ {1} = mathbf {D} ^ {- { frac {1} {2}}} mathbf {V} _ {1} ^ {*} mathbf {M} ^ {*} mathbf {M} mathbf {V} _ {1} mathbf {D} ^ {- { frac {1} {2}}} = mathbf {D} ^ {- { frac {1} {2}}} mathbf {D} mathbf {D} ^ {- { frac {1} {2}}} = mathbf {I_ { 1}},}$

столбцы в ${ displaystyle mathbf {U} _ {1}}$ ортонормированы и могут быть расширены до ортонормированного базиса. Это означает, что мы можем выбирать ${ displaystyle mathbf {U} _ {2}}$ такой, что ${displaystyle mathbf {U} ={egin{bmatrix}mathbf {U} _{1}&mathbf {U} _{2}end{bmatrix}}}$ is unitary.

За V₁ у нас уже есть V₂ to make it unitary. Now, define

${displaystyle {oldsymbol {Sigma }}={egin{bmatrix}{egin{bmatrix}mathbf {D} ^{frac {1}{2}}&0�&0end{bmatrix}}�end{bmatrix}},}$

where extra zero rows are added or removed to make the number of zero rows equal the number of columns of U₂, and hence the overall dimensions of ${ displaystyle { boldsymbol { Sigma}}}$ равно ${ Displaystyle м раз п}$. потом

${displaystyle {egin{bmatrix}mathbf {U} _{1}&mathbf {U} _{2}end{bmatrix}}{egin{bmatrix}{egin{bmatrix}mathbf {} D^{frac {1}{2}}&0�&0end{bmatrix}}�end{bmatrix}}{egin{bmatrix}mathbf {V} _{1}&mathbf {V} _{2}end{bmatrix}}^{*}={egin{bmatrix}mathbf {U} _{1}&mathbf {U} _{2}end{bmatrix}}{egin{bmatrix}mathbf {D} ^{frac {1}{2}}mathbf {V} _{1}^{*}�end{bmatrix}}=mathbf {U} _{1}mathbf {D} ^{frac {1}{2}}mathbf {V} _{1}^{*}=mathbf {M} ,}$

which is the desired result:

${displaystyle mathbf {M} =mathbf {U} {oldsymbol {Sigma }}mathbf {V} ^{*}.}$

Notice the argument could begin with diagonalizing ММ^∗ скорее, чем M^∗M (This shows directly that ММ^∗ и M^∗M have the same non-zero eigenvalues).

Based on variational characterization

The singular values can also be characterized as the maxima of ты^ТМв, considered as a function of ты и v, over particular subspaces. The singular vectors are the values of ты и v where these maxima are attained.

Позволять M denote an м × п matrix with real entries. Позволять S^k−1 be the unit ${ Displaystyle (к-1)}$-сфера в ${displaystyle mathbb {R} ^{k}}$, и определим ${displaystyle sigma (mathbf {u} ,mathbf {v} )=mathbf {u} ^{ extsf {T}}mathbf {M} mathbf {v} ,qquad mathbf {u} in S^{m-1},mathbf {v} in S^{n-1}.}$

Рассмотрим функцию σ ограниченный S^м−1 × S^п−1. Поскольку оба S^м−1 и S^п−1 находятся компактный sets, their товар is also compact. Кроме того, поскольку σ is continuous, it attains a largest value for at least one pair of vectors ты ∈ S^м−1 и v ∈ S^п−1. This largest value is denoted σ₁ and the corresponding vectors are denoted ты₁ и v₁. С σ₁ это наибольшее значение σ(ты, v) it must be non-negative. If it were negative, changing the sign of either ты₁ или же v₁ would make it positive and therefore larger.

Statement. ты₁, v₁ are left and right-singular vectors of M with corresponding singular value σ₁.

Proof. Similar to the eigenvalues case, by assumption the two vectors satisfy the Lagrange multiplier equation:

${displaystyle abla sigma = abla mathbf {u} ^{ extsf {T}}mathbf {M} mathbf {v} -lambda _{1}cdot abla mathbf {u} ^{ extsf {T}}mathbf {u} -lambda _{2}cdot abla mathbf {v} ^{ extsf {T}}mathbf {v} }$

After some algebra, this becomes

${displaystyle {egin{aligned}mathbf {M} mathbf {v} _{1}&=2lambda _{1}mathbf {u} _{1}+0mathbf {M} ^{ extsf {T}}mathbf {u} _{1}&=0+2lambda _{2}mathbf {v} _{1}end{aligned}}}$

Multiplying the first equation from left by ${displaystyle mathbf {u} _{1}^{ extsf {T}}}$ and the second equation from left by ${displaystyle mathbf {v} _{1}^{ extsf {T}}}$ and taking ||ты|| = ||v|| = 1 into account gives

${displaystyle sigma _{1}=2lambda _{1}=2lambda _{2}.}$

Plugging this into the pair of equations above, we have

${displaystyle {egin{aligned}mathbf {M} mathbf {v} _{1}&=sigma _{1}mathbf {u} _{1}mathbf {M} ^{ extsf {T}}mathbf {u} _{1}&=sigma _{1}mathbf {v} _{1}end{aligned}}}$

This proves the statement.

More singular vectors and singular values can be found by maximizing σ(ты, v) over normalized ты, v which are orthogonal to ты₁ и v₁, соответственно.

The passage from real to complex is similar to the eigenvalue case.

Calculating the SVD

The singular value decomposition can be computed using the following observations:

• The left-singular vectors of M представляют собой набор ортонормированный собственные векторы из ММ^*.
• The right-singular vectors of M are a set of orthonormal eigenvectors of M^*M.
• The non-negative singular values of M (found on the diagonal entries of ${displaystyle mathbf {Sigma } }$) are the square roots of the non-negative собственные значения обоих M^*M и ММ^*.

Numerical approach

The SVD of a matrix M is typically computed by a two-step procedure. In the first step, the matrix is reduced to a bidiagonal matrix. This takes О(мин²) floating-point operations (flop), assuming that м ≥ п. The second step is to compute the SVD of the bidiagonal matrix. This step can only be done with an iterative method (как с eigenvalue algorithms). However, in practice it suffices to compute the SVD up to a certain precision, like the machine epsilon. If this precision is considered constant, then the second step takes O(п) iterations, each costing O(п) flops. Thus, the first step is more expensive, and the overall cost is O(мин²) flops (Trefethen & Bau III 1997, Lecture 31).

The first step can be done using Householder reflections for a cost of 4мин² − 4п³/3 flops, assuming that only the singular values are needed and not the singular vectors. Если м намного больше, чем п then it is advantageous to first reduce the matrix M to a triangular matrix with the QR-разложение and then use Householder reflections to further reduce the matrix to bidiagonal form; the combined cost is 2мин² + 2п³ flops (Trefethen & Bau III 1997, Lecture 31).

The second step can be done by a variant of the QR-алгоритм for the computation of eigenvalues, which was first described by Golub & Kahan (1965) harvtxt error: multiple targets (2×): CITEREFGolubKahan1965 (help). В ЛАПАК subroutine DBDSQR^[20] implements this iterative method, with some modifications to cover the case where the singular values are very small (Demmel & Kahan 1990). Together with a first step using Householder reflections and, if appropriate, QR decomposition, this forms the DGESVD^[21] routine for the computation of the singular value decomposition.

The same algorithm is implemented in the Научная библиотека GNU (GSL). The GSL also offers an alternative method that uses a one-sided Jacobi orthogonalization in step 2 (GSL Team 2007). This method computes the SVD of the bidiagonal matrix by solving a sequence of 2 × 2 SVD problems, similar to how the Jacobi eigenvalue algorithm solves a sequence of 2 × 2 eigenvalue methods (Golub & Van Loan 1996, §8.6.3). Yet another method for step 2 uses the idea of divide-and-conquer eigenvalue algorithms (Trefethen & Bau III 1997, Lecture 31).

There is an alternative way that does not explicitly use the eigenvalue decomposition.^[22] Usually the singular value problem of a matrix M is converted into an equivalent symmetric eigenvalue problem such as М М^*, M^*M, или же

${displaystyle {egin{pmatrix}mathbf {O} &mathbf {M} mathbf {M} ^{*}&mathbf {O} end{pmatrix}}.}$

The approaches that use eigenvalue decompositions are based on the QR-алгоритм, which is well-developed to be stable and fast. Note that the singular values are real and right- and left- singular vectors are not required to form similarity transformations. One can iteratively alternate between the QR-разложение и LQ decomposition to find the real diagonal Hermitian matrices. В QR-разложение дает M ⇒ Q р и LQ decomposition из р дает р ⇒ L п^*. Thus, at every iteration, we have M ⇒ Q L п^*, update M ⇐ L and repeat the orthogonalizations.Eventually, this iteration between QR-разложение и LQ decomposition produces left- and right- unitary singular matrices. This approach cannot readily be accelerated, as the QR algorithm can with spectral shifts or deflation. This is because the shift method is not easily defined without using similarity transformations. However, this iterative approach is very simple to implement, so is a good choice when speed does not matter. This method also provides insight into how purely orthogonal/unitary transformations can obtain the SVD.

Analytic result of 2 × 2 SVD

The singular values of a 2 × 2 matrix can be found analytically. Let the matrix be${displaystyle mathbf {M} =z_{0}mathbf {I} +z_{1}sigma _{1}+z_{2}sigma _{2}+z_{3}sigma _{3}}$

куда ${displaystyle z_{i}in mathbb {C} }$ are complex numbers that parameterize the matrix, я is the identity matrix, and ${ displaystyle sigma _ {я}}$ обозначить Матрицы Паули. Then its two singular values are given by

${displaystyle {egin{aligned}sigma _{pm }&={sqrt {|z_{0}|^{2}+|z_{1}|^{2}+|z_{2}|^{2}+|z_{3}|^{2}pm {sqrt {(|z_{0}|^{2}+|z_{1}|^{2}+|z_{2}|^{2}+|z_{3}|^{2})^{2}-|z_{0}^{2}-z_{1}^{2}-z_{2}^{2}-z_{3}^{2}|^{2}}}}}&={sqrt {|z_{0}|^{2}+|z_{1}|^{2}+|z_{2}|^{2}+|z_{3}|^{2}pm 2{sqrt {(operatorname {Re} z_{0}z_{1}^{*})^{2}+(operatorname {Re} z_{0}z_{2}^{*})^{2}+(operatorname {Re} z_{0}z_{3}^{*})^{2}+(operatorname {Im} z_{1}z_{2}^{*})^{2}+(operatorname {Im} z_{2}z_{3}^{*})^{2}+(operatorname {Im} z_{3}z_{1}^{*})^{2}}}}}end{aligned}}}$

Reduced SVDs

In applications it is quite unusual for the full SVD, including a full unitary decomposition of the null-space of the matrix, to be required. Instead, it is often sufficient (as well as faster, and more economical for storage) to compute a reduced version of the SVD. The following can be distinguished for an м×п матрица M ранга р:

Thin SVD

${displaystyle mathbf {M} =mathbf {U} _{n}{oldsymbol {Sigma }}_{n}mathbf {V} ^{*}}$

Только п column vectors of U corresponding to the row vectors of V * are calculated. The remaining column vectors of U are not calculated. This is significantly quicker and more economical than the full SVD if п ≪ м. Матрица U_'п таким образом м×п, Σ_п является п×п diagonal, and V является п×п.

The first stage in the calculation of a thin SVD will usually be a QR-разложение из M, which can make for a significantly quicker calculation if п ≪ м.

Compact SVD

${displaystyle mathbf {M} =mathbf {U} _{r}{oldsymbol {Sigma }}_{r}mathbf {V} _{r}^{*}}$

Только р column vectors of U и р row vectors of V * corresponding to the non-zero singular values Σ_р are calculated. The remaining vectors of U и V * are not calculated. This is quicker and more economical than the thin SVD if р ≪ п. Матрица U_р таким образом м×р, Σ_р является р×р diagonal, and V_р* is р×п.

Truncated SVD

${displaystyle { ilde {mathbf {M} }}=mathbf {U} _{t}{oldsymbol {Sigma }}_{t}mathbf {V} _{t}^{*}}$

Только т column vectors of U и т row vectors of V * соответствующий т largest singular values Σ_т are calculated. The rest of the matrix is discarded. This can be much quicker and more economical than the compact SVD if т≪р. Матрица U_т таким образом м×т, Σ_т является т×т diagonal, and V_т* is т×п.

Of course the truncated SVD is no longer an exact decomposition of the original matrix M, but as discussed над, the approximate matrix ${displaystyle { ilde {mathbf {M} }}}$ is in a very useful sense the closest approximation to M that can be achieved by a matrix of rank т.

Нормы

Ky Fan норм

The sum of the k largest singular values of M это matrix norm, то Кай Фан k-norm of M.^[23]

The first of the Ky Fan norms, the Ky Fan 1-norm, is the same as the норма оператора из M as a linear operator with respect to the Euclidean norms of K^м и K^п. In other words, the Ky Fan 1-norm is the operator norm induced by the standard ℓ² Euclidean inner product. For this reason, it is also called the operator 2-norm. One can easily verify the relationship between the Ky Fan 1-norm and singular values. It is true in general, for a bounded operator M on (possibly infinite-dimensional) Hilbert spaces

${displaystyle |mathbf {M} |=|mathbf {M} ^{*}mathbf {M} |^{frac {1}{2}}}$

But, in the matrix case, (M* M)^½ это normal matrix, so ||M* M||^½ is the largest eigenvalue of (M* M)^½, i.e. the largest singular value of M.

The last of the Ky Fan norms, the sum of all singular values, is the trace norm (also known as the 'nuclear norm'), defined by ||M|| = Tr[(M* M)^½] (the eigenvalues of M* M are the squares of the singular values).

Норма Гильберта – Шмидта

The singular values are related to another norm on the space of operators. Рассмотрим Гильберта-Шмидта inner product on the п × п matrices, defined by

${displaystyle langle mathbf {M} ,mathbf {N} angle =operatorname {trace} left(mathbf {N} ^{*}mathbf {M} ight).}$

So the induced norm is

${displaystyle |mathbf {M} |={sqrt {langle mathbf {M} ,mathbf {M} angle }}={sqrt {operatorname {trace} left(mathbf {M} ^{*}mathbf {M} ight)}}.}$

Since the trace is invariant under unitary equivalence, this shows

${displaystyle |mathbf {M} |={sqrt {sum _{i}sigma _{i}^{2}}}}$

куда σ_я are the singular values of M. This is called the Frobenius norm, Schatten 2-norm, или же Норма Гильберта – Шмидта из M. Direct calculation shows that the Frobenius norm of M = (м_ij) coincides with:

${displaystyle {sqrt {sum _{ij}|m_{ij}|^{2}}}.}$

In addition, the Frobenius norm and the trace norm (the nuclear norm) are special cases of the Schatten norm.

Variations and generalizations

Mode-k представление

${displaystyle M=USV^{ extsf {T}}}$ can be represented using mode-k умножение of matrix ${displaystyle S}$ применение ${displaystyle imes _{1}U}$ тогда ${displaystyle imes _{2}V}$ on the result; то есть ${displaystyle M=S imes _{1}U imes _{2}V}$.^[24]

Tensor SVD

Two types of tensor decompositions exist, which generalise the SVD to multi-way arrays. One of them decomposes a tensor into a sum of rank-1 tensors, which is called a tensor rank decomposition. The second type of decomposition computes the orthonormal subspaces associated with the different factors appearing in the tensor product of vector spaces in which the tensor lives. This decomposition is referred to in the literature as the higher-order SVD (HOSVD) or Tucker3/TuckerM. Кроме того, multilinear principal component analysis в multilinear subspace learning involves the same mathematical operations as Tucker decomposition, being used in a different context of уменьшение размерности.

Scale-invariant SVD

The singular values of a matrix А are uniquely defined and are invariant with respect to left and/or right unitary transformations of А. In other words, the singular values of БПЛА, for unitary U и V, are equal to the singular values of А. This is an important property for applications in which it is necessary to preserve Euclidean distances and invariance with respect to rotations.

The Scale-Invariant SVD, or SI-SVD,^[25] is analogous to the conventional SVD except that its uniquely-determined singular values are invariant with respect to diagonal transformations of А. In other words, the singular values of DAE, for nonsingular diagonal matrices D и E, are equal to the singular values of А. This is an important property for applications for which invariance to the choice of units on variables (e.g., metric versus imperial units) is needed.

HOSVD of functions – numerical reconstruction – TP model transformation

TP model transformation numerically reconstruct the HOSVD of functions. For further details please visit:

• HOSVD-based canonical form of TP functions and qLPV models
• Трансформация модели тензорного продукта
• TP model transformation in control theory

Bounded operators on Hilbert spaces

The factorization M = U${displaystyle mathbf {Sigma } }$V^∗ can be extended to a ограниченный оператор M on a separable Hilbert space ЧАС. Namely, for any bounded operator M, there exist a partial isometry U, a unitary V, a measure space (Икс, μ), and a non-negative measurable ж такой, что

${displaystyle mathbf {M} =mathbf {U} T_{f}mathbf {V} ^{*}}$

куда ${ displaystyle T_ {f}}$ это умножение на ж на L²(Икс, μ).

This can be shown by mimicking the linear algebraic argument for the matricial case above. VT_ж V* is the unique positive square root of M*M, as given by the Функциональное исчисление Бореля за самосопряженные операторы. Причина почему U need not be unitary is because, unlike the finite-dimensional case, given an isometry U₁ with nontrivial kernel, a suitable U₂ may not be found such that

${displaystyle {egin{bmatrix}U_{1}U_{2}end{bmatrix}}}$

is a unitary operator.

As for matrices, the singular value factorization is equivalent to the полярное разложение for operators: we can simply write

${displaystyle mathbf {M} =mathbf {U} mathbf {V} ^{*}cdot mathbf {V} T_{f}mathbf {V} ^{*}}$

and notice that U V* is still a partial isometry while VT_ж V* is positive.

Singular values and compact operators

The notion of singular values and left/right-singular vectors can be extended to compact operator on Hilbert space as they have a discrete spectrum. Если Т is compact, every non-zero λ in its spectrum is an eigenvalue. Furthermore, a compact self adjoint operator can be diagonalized by its eigenvectors. Если M is compact, so is M^*M. Applying the diagonalization result, the unitary image of its positive square root Т_ж  has a set of orthonormal eigenvectors {е_я} corresponding to strictly positive eigenvalues {σ_я}. Для любого ψ ∈ ЧАС,

${displaystyle mathbf {M} psi =mathbf {U} T_{f}mathbf {V} ^{*}psi =sum _{i}leftlangle mathbf {U} T_{f}mathbf {V} ^{*}psi ,mathbf {U} e_{i} ight angle mathbf {U} e_{i}=sum _{i}sigma _{i}leftlangle psi ,mathbf {V} e_{i} ight angle mathbf {U} e_{i},}$

where the series converges in the norm topology on ЧАС. Notice how this resembles the expression from the finite-dimensional case. σ_я are called the singular values of M. {Uе_я} (соотв. {Vе_я}) can be considered the left-singular (resp. right-singular) vectors of M.

Compact operators on a Hilbert space are the closure of finite-rank operators in the uniform operator topology. The above series expression gives an explicit such representation. An immediate consequence of this is:

Theorem. M is compact if and only if M^*M is compact.

История

The singular value decomposition was originally developed by differential geometers, who wished to determine whether a real билинейная форма could be made equal to another by independent orthogonal transformations of the two spaces it acts on. Эухенио Бельтрами и Камилла Джордан discovered independently, in 1873 and 1874 respectively, that the singular values of the bilinear forms, represented as a matrix, form a полный комплект из инварианты для билинейных форм при ортогональных подстановках. Джеймс Джозеф Сильвестр также пришел к сингулярному разложению для вещественных квадратных матриц в 1889 году, по-видимому, независимо от Бельтрами и Джордана. Сильвестр назвал сингулярные значения канонические множители матрицы А. Четвертый математик, который независимо обнаружил разложение по сингулярным числам, - это Autonne в 1915 г., пришедшие к нему через полярное разложение. Первое доказательство разложения по сингулярным числам для прямоугольных и комплексных матриц представляется следующим образом: Карл Эккарт и Гейл Дж. Янг в 1936 г .;^[26] они рассматривали это как обобщение главная ось преобразование для Эрмитовы матрицы.

В 1907 г. Эрхард Шмидт определил аналог сингулярных значений для интегральные операторы (которые компактны, при некоторых слабых технических предположениях); похоже, он не знал о параллельной работе над сингулярными значениями конечных матриц. Эта теория получила дальнейшее развитие Эмиль Пикар в 1910 году, кто первым позвонил по номерам ${ displaystyle sigma _ {k}}$ сингулярные значения (или по-французски, Valeurs Singulières).

Практические методы расчета SVD восходят к Когбетлянц в 1954, 1955 и Hestenes в 1958 г.^[27] похожий на Алгоритм Якоби на собственные значения, который использует вращение плоскости или Гивенса вращения. Однако они были заменены методом Гена Голуб и Уильям Кахан опубликовано в 1965 г.,^[28] который использует Преобразования домовладельцев или размышления. В 1970 году Голуб и Кристиан Райнш^[29] опубликовал вариант алгоритма Голуба / Кахана, который до сих пор остается наиболее часто используемым.

Смотрите также

Примечания

Рекомендации

• Банерджи, Судипто; Рой, Аниндья (2014), Линейная алгебра и матричный анализ для статистики, Тексты по статистике (1-е изд.), Chapman and Hall / CRC, ISBN 978-1420095388
• Trefethen, Ллойд Н.; Бау III, Дэвид (1997). Числовая линейная алгебра. Филадельфия: Общество промышленной и прикладной математики. ISBN 978-0-89871-361-9.CS1 maint: ref = harv (связь)
• Деммел, Джеймс; Кахан, Уильям (1990). «Точные сингулярные значения двухдиагональных матриц». Журнал SIAM по научным и статистическим вычислениям. 11 (5): 873–912. CiteSeerX 10.1.1.48.3740. Дои:10.1137/0911052.
• Голуб, Джин Х.; Кахан, Уильям (1965). «Вычисление сингулярных чисел и псевдообратных матриц». Журнал Общества промышленной и прикладной математики, серия B: численный анализ. 2 (2): 205–224. Bibcode:1965SJNA .... 2..205G. Дои:10.1137/0702016. JSTOR 2949777.
• Голуб, Джин Х.; Ван Лоан, Чарльз Ф. (1996). Матричные вычисления (3-е изд.). Джона Хопкинса. ISBN 978-0-8018-5414-9.
• Команда GSL (2007). "§14.4 Разложение по сингулярным значениям". Научная библиотека GNU. Справочное руководство.
• Халлдор, Бьорнссон и Венегас, Сильвия А. (1997). «Пособие по EOF и SVD анализу климатических данных». Университет Макгилла, Отчет CCGCR № 97-1, Монреаль, Квебек, 52 стр.
• Хансен, П. С. (1987). «Усеченный СВД как метод регуляризации». КУСОЧЕК. 27 (4): 534–553. Дои:10.1007 / BF01937276.CS1 maint: ref = harv (связь)
• Хорн, Роджер А .; Джонсон, Чарльз Р. (1985). «Раздел 7.3». Матричный анализ. Издательство Кембриджского университета. ISBN 978-0-521-38632-6.
• Хорн, Роджер А .; Джонсон, Чарльз Р. (1991). "Глава 3". Темы матричного анализа. Издательство Кембриджского университета. ISBN 978-0-521-46713-1.
• Самет, Х. (2006). Основы многомерных и метрических структур данных. Морган Кауфманн. ISBN 978-0-12-369446-1.
• Стрэнг Г. (1998). «Раздел 6.7». Введение в линейную алгебру (3-е изд.). Wellesley-Cambridge Press. ISBN 978-0-9614088-5-5.
• Стюарт, Г. В. (1993). «О ранней истории разложения сингулярных значений». SIAM Обзор. 35 (4): 551–566. CiteSeerX 10.1.1.23.1831. Дои:10.1137/1035134. HDL:1903/566. JSTOR 2132388.CS1 maint: ref = harv (связь)
• Wall, Michael E .; Рехтштайнер, Андреас; Роча, Луис М. (2003). «Разложение по сингулярным числам и анализ главных компонент». В D.P. Беррар; В. Дубицкий; М. Гранцов (ред.). Практический подход к анализу данных микрочипов. Norwell, MA: Kluwer. С. 91–109.
• Нажмите, WH; Теукольский С.А.; Феттерлинг, штат Вашингтон; Фланнери, BP (2007), «Раздел 2.6», Числовые рецепты: искусство научных вычислений (3-е изд.), Нью-Йорк: Издательство Кембриджского университета, ISBN 978-0-521-88068-8

внешняя ссылка

• Онлайн калькулятор СВД